J电工电子技术基础电子电工电子技术半导体基本概念 二极管 单双极刑三极管PPT学习教案

1、会计学1 J电工电子技术基础电子电工电子技术电工电子技术基础电子电工电子技术 半导体基本概念半导体基本概念 二极管二极管 单双极刑三极管单双极刑三极管 PPT课件课件 第第5 章章 第1页/共39页 6.1 半导体的基本知识半导体的基本知识 6.3 特殊二极管特殊二极管 6.4 双极型二极管双极型二极管 6.5 单极型三极管单极型三极管 6.2 半导体二极管半导体二极管 第第1 页页 第2页/共39页 第第3 页页 第3页/共39页 第第3 页页 第4页/共39页 一般情况下，本征半导体中的载流子浓一般情况下，本征半导体中的载流子浓 度很小，其导电能力较弱，且受温度影度很小，其导电能力较弱，且

2、受温度影 响很大，不稳定，因此其用途还是很有响很大，不稳定，因此其用途还是很有 限的。限的。 硅和锗硅和锗 的简化的简化 原子模原子模 型。型。 这是硅和锗构成的这是硅和锗构成的 共价键结构示意图共价键结构示意图 晶体结构中的晶体结构中的 共价键具有很强的共价键具有很强的 结合力，在热力学结合力，在热力学 零度和没有外界能零度和没有外界能 量激发时，价电子量激发时，价电子 没有能力挣脱共价没有能力挣脱共价 键束缚，这时晶体键束缚，这时晶体 中几乎没有自由电中几乎没有自由电 子，因此不能导电子，因此不能导电 第第3 页页 第5页/共39页 当半导体的温度升高或受到光照等外界因素的影响时，某些共价

3、键当半导体的温度升高或受到光照等外界因素的影响时，某些共价键 中的价电子中的价电子因热激发因热激发而获得足够的能量，因而能脱离共价键的束缚成为而获得足够的能量，因而能脱离共价键的束缚成为 ，同时在原来的共价键中留下一个空位，称为，同时在原来的共价键中留下一个空位，称为“” 。 空穴空穴 自自 由由 电电 子子 本征半导体中产生电子本征半导体中产生电子空穴对的现象称为空穴对的现象称为 显然在外电场的作用下，半导体中将出现显然在外电场的作用下，半导体中将出现 两部分电流：一是自由电子作定向运动形成的两部分电流：一是自由电子作定向运动形成的 ，一是仍被原子核束缚的价电子（不是自，一是仍被原子核束缚的

4、价电子（不是自 由电子）递补空穴形成的由电子）递补空穴形成的。 共价键中失去电子出现空穴时，相邻原子的共价键中失去电子出现空穴时，相邻原子的 价电子比较容易离开它所在的共价键填补到这个价电子比较容易离开它所在的共价键填补到这个 空穴中来，使该价电子原来所在的共价键中又出空穴中来，使该价电子原来所在的共价键中又出 现一个空穴，这个空穴又可被相邻原子的价电子现一个空穴，这个空穴又可被相邻原子的价电子 填补，再出现空穴，如右图所示。填补，再出现空穴，如右图所示。 在半导体中同时存在在半导体中同时存在和和两种两种参与导电，这种导电机理和金属导体的导电机理具有本质上的区别。参与导电，这种导电机理和金属导

5、体的导电机理具有本质上的区别。 第第3 页页 第6页/共39页 在纯净的硅（或锗）中掺入微量的磷或砷等在纯净的硅（或锗）中掺入微量的磷或砷等五价元五价元 素素，杂质原子就替代杂质原子就替代了共价键中了共价键中某些硅原子的位置某些硅原子的位置，杂，杂 质原子的四个价电子与周围的硅原子结成共价键，剩下质原子的四个价电子与周围的硅原子结成共价键，剩下 的一个价电子处在共价键之外，很容易挣脱杂质原子的的一个价电子处在共价键之外，很容易挣脱杂质原子的 束缚被激发成自由电子。同时杂质原子由于失去一个电束缚被激发成自由电子。同时杂质原子由于失去一个电 子而变成带正电荷的离子，这个正离子固定在晶体结构子而变成

6、带正电荷的离子，这个正离子固定在晶体结构 中，不能移动，所以它不参与导电中，不能移动，所以它不参与导电。 杂质离子产生的自由电子不是共价键中的价电子杂质离子产生的自由电子不是共价键中的价电子 ，因此与本征激发不同，它不会产生空穴，因此与本征激发不同，它不会产生空穴。 由于多余的电子是杂质原子提供的，故将杂质原子由于多余的电子是杂质原子提供的，故将杂质原子 称为称为。 掺入五价元素的杂质半导体，其掺入五价元素的杂质半导体，其自由电子的浓度远远大于空穴的浓度自由电子的浓度远远大于空穴的浓度，因此称，因此称 为为半导体半导体，也叫做，也叫做半导体半导体。 在在半导体中，半导体中，载流子载流子（简称多

7、子），（简称多子）， 载流子载流子（简称少子）；不能移动的（简称少子）；不能移动的。 相对金属导体而言，本征半导体中载流子数目极少，因此导电能力仍然很低相对金属导体而言，本征半导体中载流子数目极少，因此导电能力仍然很低 。在如果在其中掺入微量的杂质，将使半导体的导电性能发生显著变化，我们把这。在如果在其中掺入微量的杂质，将使半导体的导电性能发生显著变化，我们把这 些掺入杂质的半导体称为些掺入杂质的半导体称为杂质半导体可以分为杂质半导体可以分为两大类。两大类。 第第3 页页 第7页/共39页 不论是不论是N型半导体还是型半导体还是P型半导体，虽然型半导体，虽然 都有一种载流子占多数，但晶体中带电

8、粒子都有一种载流子占多数，但晶体中带电粒子 的正、负电荷数相等，仍然呈电中性而不带的正、负电荷数相等，仍然呈电中性而不带 电。电。 在在P型半导体中，由于杂质原子可以型半导体中，由于杂质原子可以 而成为而成为的负离子，故称为的负离子，故称为 。 掺入三价元素的杂质半导体，其空穴的掺入三价元素的杂质半导体，其空穴的 浓度远远大于自由电子的浓度，因此称为浓度远远大于自由电子的浓度，因此称为 半导体半导体，也叫做，也叫做半导体半导体。 在硅（或锗）晶体中掺入微量的在硅（或锗）晶体中掺入微量的杂质硼（或其他），硼原杂质硼（或其他），硼原 子在取代原晶体结构中的原子并构成共价键时，将因缺少一个价电子而子

9、在取代原晶体结构中的原子并构成共价键时，将因缺少一个价电子而 形成一个空穴。当相邻共价键上的电子受到热振动或在其他激发条件下形成一个空穴。当相邻共价键上的电子受到热振动或在其他激发条件下 获得能量时，就有可能填补这个空穴，使硼原子获得能量时，就有可能填补这个空穴，使硼原子得电子得电子而成为而成为不能移动不能移动 的负离子的负离子；而原来的硅原子共价键则因；而原来的硅原子共价键则因缺少缺少一个电子，出现一个一个电子，出现一个空穴空穴。 于是半导体中的空穴数目大量增加。于是半导体中的空穴数目大量增加。空穴成为多数载流子，而自由电子空穴成为多数载流子，而自由电子 则成为少数载流子则成为少数载流子。

10、第第3 页页 第8页/共39页 正负空间电荷在交界面两侧形成一个由正负空间电荷在交界面两侧形成一个由N区指向区指向P区的电场，称为区的电场，称为内电场内电场，它，它对对 多数载流子的扩散运动起阻挡作用多数载流子的扩散运动起阻挡作用，所以空间电荷区又称为，所以空间电荷区又称为阻挡层阻挡层。同时，内电场。同时，内电场 对少数载流子起推动作用，把对少数载流子起推动作用，把少数载流子在内电场作用下有规则的运动称为少数载流子在内电场作用下有规则的运动称为 。 P型和型和N型半导体并不能直接用来制造半导体器件。通常是在型半导体并不能直接用来制造半导体器件。通常是在N型型 或或P型半导体的局部再掺入浓度较大

11、的三价或五价杂质，使其变为型半导体的局部再掺入浓度较大的三价或五价杂质，使其变为P型型 或或N型半导体，在型半导体，在P型和型和N型半导体的交界面就会形成型半导体的交界面就会形成PN结。结。 。 左图所示的是一块晶片，两边分别形成左图所示的是一块晶片，两边分别形成 P型和型和N型半导体。为便于理解，图中型半导体。为便于理解，图中P区区 仅画出空穴（多数载流子）和得到一个电仅画出空穴（多数载流子）和得到一个电 子的三价杂质负离子，子的三价杂质负离子，N区仅画出自由电子区仅画出自由电子 （多数载流子）和失去一个电子的五价杂（多数载流子）和失去一个电子的五价杂 质正离子。根据扩散原理，空穴要从浓度质

12、正离子。根据扩散原理，空穴要从浓度 高的高的P区向区向N区扩散，自由电子要从浓度高区扩散，自由电子要从浓度高 的的N区向区向P区扩散，并在交界面发生复合区扩散，并在交界面发生复合(耗耗 尽），形成载流子极少的正负空间电荷区尽），形成载流子极少的正负空间电荷区 如图中间区域，这就是如图中间区域，这就是，又叫，又叫 。 第第3 页页 第9页/共39页 空间电荷空间电荷 区区 PN结中的扩散和漂移是相互联系，又是相互矛盾的结中的扩散和漂移是相互联系，又是相互矛盾的。在一定条。在一定条 件（例如温度一定）下，多数载流子的扩散运动逐渐减弱，而少数件（例如温度一定）下，多数载流子的扩散运动逐渐减弱，而少数

13、 载流子的漂移运动则逐渐增强，最后两者达到动态平衡，空间电荷载流子的漂移运动则逐渐增强，最后两者达到动态平衡，空间电荷 区的宽度基本稳定下来，区的宽度基本稳定下来，PN结就处于相对稳定的状态。结就处于相对稳定的状态。 + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + 根据扩散原理，空穴要从浓度高的根据扩散原理，空穴要从浓度高的P区向区向N区扩散，自由电子要从浓区扩散，自由电子要从浓 度高的度高的N区向区向P区扩散，并在交界面发生复合区扩散，并在交界面发生复合(耗尽），形成载流子极少的耗尽），形成载流子极少的 正负空间电荷区（如上图所示），也就是正负空间电荷区（如上

14、图所示），也就是，又叫，又叫。 P 区 N 区 空间电荷区空间电荷区 第第3 页页 第10页/共39页 少子少子 漂移漂移 扩散与漂移达到动态平衡扩散与漂移达到动态平衡 形成一定宽度的形成一定宽度的PN结结 P 区 N 区 载流子的扩散运动 多多 子子 扩扩 散散 形成空间电荷区形成空间电荷区 产生内电场产生内电场 P 区 空间电荷区 N 区 PN 结及其内电场 内电场方向 第第3 页页 第11页/共39页 扩散运动和漂移运动相互联系又相互矛盾，扩散运动和漂移运动相互联系又相互矛盾， ，同时，同时对多数载流子的继续扩对多数载流子的继续扩 散阻力增大散阻力增大，但，但使少数载流子漂移增强使少数载

15、流子漂移增强； ，又，又促使多子的扩散容易进行促使多子的扩散容易进行。 继续讨论继续讨论 当漂移运动达到和扩散运动相等时，当漂移运动达到和扩散运动相等时，PN结便处于结便处于状态。可状态。可 以想象，在平衡状态下，电子从以想象，在平衡状态下，电子从N区到区到P区扩散电流必然等于从区扩散电流必然等于从P区到区到N 区的漂移电流，同样，空穴的扩散电流和漂移电流也必然相等。即区的漂移电流，同样，空穴的扩散电流和漂移电流也必然相等。即 。 由于空间电荷区内，多数载流子或已扩散到对方，或被对方扩散过来由于空间电荷区内，多数载流子或已扩散到对方，或被对方扩散过来 的多数载流子复合掉了，即多数载流子被耗尽了

16、，所以空间电荷区又称为的多数载流子复合掉了，即多数载流子被耗尽了，所以空间电荷区又称为 。扩散作用越强，耗尽层越宽。扩散作用越强，耗尽层越宽。 第第3 页页 第12页/共39页 空空间间电电荷荷区区变变窄窄 R 内内电电场场 外外电电场场 P N I正正向向 US 第第3 页页 第13页/共39页 E R 内电场 外电场 空间电荷区 变宽 P N IR 第第3 页页 第14页/共39页 讨论题讨论题 半导体的导电机理与金属导 体的导电机理有本质的区别：金金 属导体中只有一种载流子属导体中只有一种载流子自由自由 电子参与导电，半导体中有两种电子参与导电，半导体中有两种 载流子载流子自由电子和空穴

17、参与导自由电子和空穴参与导 电，电，而且这两种载流子的浓度可 以通过在纯净半导体中加入少量 的有用杂质加以控制。 半导体导电机理半导体导电机理 和导体的导电机和导体的导电机 理有什么区别？理有什么区别？ 杂质半导体中的多子和少杂质半导体中的多子和少 子性质取决于杂质的外层价电子性质取决于杂质的外层价电 子。子。若掺杂的是五价元素，则 由于多电子形成N型半导体：多 子是电子，少子是空穴；如果 掺入的是三价元素，就会由于 少电子而构成P型半导体。 P型 半导体的共价键结构中空穴多 于电子，且这些空穴很容易让 附近的价电子跳过来填补，因 此价电子填补空穴的空穴运动 是主要形式，所以多子是空穴 ，少子

18、是电子。 杂质半导体中的多数载杂质半导体中的多数载 流子和少数载流子是怎流子和少数载流子是怎 样产生的？为什么样产生的？为什么P型半型半 导体中的空穴多于电子导体中的空穴多于电子 ？ N型半导体中具有多数载流子电子，同时型半导体中具有多数载流子电子，同时 还有与电子数量相同的正离子及由本征激还有与电子数量相同的正离子及由本征激 发的电子发的电子空穴对，因此整块半导体中正空穴对，因此整块半导体中正 负电荷数量相等，呈电中性而不带电。负电荷数量相等，呈电中性而不带电。 N型半导体中的多数载型半导体中的多数载 流子是电子，能否认为流子是电子，能否认为 这种半导体就是带负电这种半导体就是带负电 的？为

19、什么？的？为什么？ 空间电荷区的电阻空间电荷区的电阻 率为什么很高？率为什么很高？ 何谓何谓PN结的单向结的单向 导电性？导电性？ 第第3 页页 第15页/共39页 2. 半导体在热（或光照等半导体在热（或光照等 ）作用下产生电子、空穴对，这种现象称为）作用下产生电子、空穴对，这种现象称为 本征激发；电子、空穴对不断激发产生的同时，运动中的电子又会本征激发；电子、空穴对不断激发产生的同时，运动中的电子又会 “跳进跳进 ”另一个空穴，重新被共价键束缚起来，这种现象称为复合，即复合中电另一个空穴，重新被共价键束缚起来，这种现象称为复合，即复合中电 子空穴对被子空穴对被“吃掉吃掉”。 。 1. 半导

20、体中的少子虽然浓度很低半导体中的少子虽然浓度很低 ，但少子对温度非，但少子对温度非 常敏感，即常敏感，即。而多子。而多子 因浓度基本上等于杂质原子的浓度，所以基本上不受温因浓度基本上等于杂质原子的浓度，所以基本上不受温 度影响。度影响。 4. PN结的单向导电性是指：结的单向导电性是指： 3. 空间电荷区的电阻率很高，是指它的内电场总是阻碍多数载流子（空间电荷区的电阻率很高，是指它的内电场总是阻碍多数载流子（ 电流）的扩散运动作用，由于这种阻碍作用，使得扩散电流难以通过，也电流）的扩散运动作用，由于这种阻碍作用，使得扩散电流难以通过，也 就是说，就是说，。 第第3 页页 第16页/共39页 一

21、个一个PN结加上相应的电极引线并用管壳封装起来，就构成结加上相应的电极引线并用管壳封装起来，就构成 了半导体二极管，简称二极管，接在了半导体二极管，简称二极管，接在P型半导体一侧的引出线称为型半导体一侧的引出线称为 阳极；接在阳极；接在N型半导体一侧的引出线称为阴极。型半导体一侧的引出线称为阴极。 半导体二极管按其结构不同可分为半导体二极管按其结构不同可分为和和两类两类 。 点接触型二极管点接触型二极管 。主要应用于小电流。主要应用于小电流 的整流和高频时的检波、混频及脉冲数字电路中的开关元件等。的整流和高频时的检波、混频及脉冲数字电路中的开关元件等。 面接触型二极管面接触型二极管PN结面积大

22、，因而能通过较大的电流，但其结电结面积大，因而能通过较大的电流，但其结电 容也小，只适用于较低频率下的整流电路中。容也小，只适用于较低频率下的整流电路中。 第第3 页页 第17页/共39页 阳极 阴极 -60 -40 -20 0.4 0.8 U /V 40 30 20 10 I /mA 0 正向特性 反向特性 死区 电压 二极管外加正向电压较小时，二极管外加正向电压较小时， 外电场不足以克服内电场对多子外电场不足以克服内电场对多子 扩散的阻力，扩散的阻力，PN结仍处于截止状结仍处于截止状 态态 。 反向电压大于击穿电压时，反向电流急剧增加。反向电压大于击穿电压时，反向电流急剧增加。 正向电压大

23、于死区电压后，正向电压大于死区电压后， 正向电流正向电流 随着正向电压增大迅随着正向电压增大迅 速上升。通常死区电压硅管约为速上升。通常死区电压硅管约为 0.5V，锗管约为锗管约为0.2V。 外加反向电压时，外加反向电压时， PN结处于截止状态，反向电流很小；结处于截止状态，反向电流很小； 导通后二极管的正向压降变化不大，硅管约为导通后二极管的正向压降变化不大，硅管约为 0.60.8V，锗管约为，锗管约为0.20.3V。温度上升，死。温度上升，死 区电压和正向压降均相应降低。区电压和正向压降均相应降低。 第第3 页页 第18页/共39页 普通二极管被击穿后，由于反向电流很大，一般都会造普通二极

24、管被击穿后，由于反向电流很大，一般都会造 成成“热击穿热击穿”，这两种，这两种 击穿不会从根本上损坏二极管，而击穿不会从根本上损坏二极管，而 。 1）最大整流电流）最大整流电流IDM：指管子长期运行时，允许通过的最大正向平均电流。指管子长期运行时，允许通过的最大正向平均电流。 2）最高反向工作电压）最高反向工作电压URM：二极管运行时允许承受的最高反向电压。二极管运行时允许承受的最高反向电压。 3）反向电流）反向电流IR：指管子未击穿时的反向电流，其值越小，则管子的单向导指管子未击穿时的反向电流，其值越小，则管子的单向导 电性越好。电性越好。 二极管应用范围很广，主要是利用它的单向导电性，常用

25、于整流、二极管应用范围很广，主要是利用它的单向导电性，常用于整流、 检波、限幅、元件保护以及在数字电路中用作开关元件等。检波、限幅、元件保护以及在数字电路中用作开关元件等。 D Tr u1 RLu2 U L 二极管半波整流电二极管半波整流电 路路 u u D A U F 二极管钳位电路二极管钳位电路 R u O u i D 1 D 2 二极管限幅电路二极管限幅电路 第第3 页页 第19页/共39页 反向电压增加到一定大小时，通过二极管的反向电流剧反向电压增加到一定大小时，通过二极管的反向电流剧 增，这种现象称为二极管的增，这种现象称为二极管的。 反向击穿电压一般在几十伏以上（高反压管可达几千伏

26、）。反向击反向击穿电压一般在几十伏以上（高反压管可达几千伏）。反向击 穿现象分有雪崩击穿和齐纳击穿两种类型。穿现象分有雪崩击穿和齐纳击穿两种类型。 PN结反向电压增加时，空间电荷区内电场增强。通过空间结反向电压增加时，空间电荷区内电场增强。通过空间 电荷区的电子和空穴，在内电场作用下获得较大能量，它们运动时不断地电荷区的电子和空穴，在内电场作用下获得较大能量，它们运动时不断地 与晶体中其它与晶体中其它 原子发生碰撞，通过碰撞使其它共价键产生本征激发又出现原子发生碰撞，通过碰撞使其它共价键产生本征激发又出现 电子电子空穴对，这种现象称为碰撞电离。新产生的电子空穴对，这种现象称为碰撞电离。新产生的

27、电子空穴对与原有的电空穴对与原有的电 子和空穴一样，在电场作用下，也向相反的方向运动，重新获得能量，再子和空穴一样，在电场作用下，也向相反的方向运动，重新获得能量，再 通过碰撞其它原子，又产生电子通过碰撞其它原子，又产生电子空穴对，从而空穴对，从而。当。当 反向电压增大到某一数值，反向电压增大到某一数值，载流子的倍增情况就像在陡峻的山坡上积雪发载流子的倍增情况就像在陡峻的山坡上积雪发 生雪崩一样，突然使反向电流急剧增大，发生二极管的生雪崩一样，突然使反向电流急剧增大，发生二极管的。 在加有较高的反向电压下，在加有较高的反向电压下，PN结空间电荷区中存一个强电结空间电荷区中存一个强电 场，它能够

28、破坏共价键将束缚电子分离出来造成电子场，它能够破坏共价键将束缚电子分离出来造成电子空穴对，形成较大的空穴对，形成较大的 反向电流。发生齐纳击穿需要的电场强度约为反向电流。发生齐纳击穿需要的电场强度约为210V/cm，这只有在杂质，这只有在杂质 浓度特别大的浓度特别大的PN结中才能达到，因为结中才能达到，因为杂质浓度大，空间电荷区内电荷密度杂质浓度大，空间电荷区内电荷密度 也大，因而空间电荷区很窄，电场强度可能很高，致使也大，因而空间电荷区很窄，电场强度可能很高，致使PN结产生结产生 。 第第3 页页 第20页/共39页 稳压二极管是一种特殊的面接触型二极管，其实物图、图符号及伏稳压二极管是一种

29、特殊的面接触型二极管，其实物图、图符号及伏 安特性如图所示：安特性如图所示： 当反向电压加到某一数值时，当反向电压加到某一数值时， 反向电流剧增，管子进入反向击穿区反向电流剧增，管子进入反向击穿区 。图中。图中UZ稳压管的稳定电压值稳压管的稳定电压值。 稳压管实物稳压管实物 图图 由图可见，稳压管特性和普通二由图可见，稳压管特性和普通二 极管类似，但其极管类似，但其反向击穿是可逆的，反向击穿是可逆的， 不会发生不会发生“热击穿热击穿”，而且其反向击，而且其反向击 穿后的特性曲线比较陡直，即穿后的特性曲线比较陡直，即反向电反向电 压基本不随反向电流变化而变化压基本不随反向电流变化而变化，这这 就

30、是稳压二极管的稳压特性就是稳压二极管的稳压特性。 阳极 阴极 稳压管图符号稳压管图符号 电流增量电流增量I 很大，只会引起很小的电压变化很大，只会引起很小的电压变化U。 曲线愈陡，动态电阻曲线愈陡，动态电阻rz=U/I愈小，稳压管的稳压性能愈好愈小，稳压管的稳压性能愈好。一般地说，。一般地说， UZ为为8V左右的稳压管的动态电阻较小，低于这个电压时，左右的稳压管的动态电阻较小，低于这个电压时，rz随齐纳电压的下随齐纳电压的下 降迅速增加，使低压稳压管的稳压性能变差。降迅速增加，使低压稳压管的稳压性能变差。 稳压管的稳定电压稳压管的稳定电压UZ，低的为，低的为3V，高的可达，高的可达300V，稳

31、压二极管在工作，稳压二极管在工作 时的正向压降约为时的正向压降约为0.6V。 I/mA 40 30 20 10 -5 -10 -15 -20 （A ） 正 向 0 0.4 0.8 12 8 4 反 向 U Z IZ U/ V 第第3 页页 第21页/共39页 稳压管稳压电路中一般都要加稳压管稳压电路中一般都要加 限流电阻限流电阻R，使稳压管电流工作在，使稳压管电流工作在 Izmax和和Izmix的范围内。稳压管在应用的范围内。稳压管在应用 中要采取适当的措施限制通过管子中要采取适当的措施限制通过管子 的电流值，以保证管子不会造成的电流值，以保证管子不会造成热热 击穿击穿。 稳压管的主要参数：稳

32、压管的主要参数： （1）稳定电压）稳定电压UZ：反向击穿后稳定工作的电压。：反向击穿后稳定工作的电压。 （2）稳定电流）稳定电流IZ：工作电压等于稳定电压时的电流。：工作电压等于稳定电压时的电流。 （3）动态电阻）动态电阻rZ：稳定工作范围内，管子两端电压的变化量与相应电流：稳定工作范围内，管子两端电压的变化量与相应电流 的变化量之比。即：的变化量之比。即： rZ=UZ/IZ （4）耗散功率）耗散功率PZM和最大稳定电流和最大稳定电流IZM。额定耗散功率额定耗散功率PZM是在稳压管允许是在稳压管允许 结温下的最大功率损耗。结温下的最大功率损耗。IZM是指稳压管允许通过的最大电流。二者关系是指稳

33、压管允许通过的最大电流。二者关系 可写为：可写为： PZM=UZIZM 回顾二极管的反向击穿时特性：回顾二极管的反向击穿时特性：当当 反向电压超过击穿电压时，流过管子的电反向电压超过击穿电压时，流过管子的电 流会急剧增加。流会急剧增加。 击穿并不意味着管子一定要损坏，如击穿并不意味着管子一定要损坏，如 果我们采取适当的措施限制通过管子的电果我们采取适当的措施限制通过管子的电 流，就能保证管子不因过热而烧坏。流，就能保证管子不因过热而烧坏。 在反向击穿状态下，在反向击穿状态下，让流过管子的让流过管子的 电流在一定的范围内变化，这时管子两端电流在一定的范围内变化，这时管子两端 电压变化很小电压变化

34、很小，利用这一点可以达到，利用这一点可以达到“稳稳 压压”的效果。的效果。 稳压管是稳压管是 怎么实现怎么实现 稳压作用稳压作用 的？的？ 第第3 页页 第22页/共39页 单个发光二极管实物单个发光二极管实物 发光二极管图符号发光二极管图符号 发光二极管是一种能把电能直接转换成光能的固体发光发光二极管是一种能把电能直接转换成光能的固体发光 元件。发光二极管和普通二极管一样，管芯由元件。发光二极管和普通二极管一样，管芯由PN结构成，具结构成，具 有单向导电性。左图所示为发光二极管的实物图和图符号。有单向导电性。左图所示为发光二极管的实物图和图符号。 发光二极管是一种功率控制器件，常用来作为数字

35、电路发光二极管是一种功率控制器件，常用来作为数字电路 的数码及图形显示的七段式或阵列式器件；单个发光二极管的数码及图形显示的七段式或阵列式器件；单个发光二极管 常作为电子设备通断指示灯或快速光源以及光电耦合器中的常作为电子设备通断指示灯或快速光源以及光电耦合器中的 发光元件等。发光元件等。 光电二极管也和普通二极管一样，管芯由光电二极管也和普通二极管一样，管芯由PN结构成，具结构成，具 有单向导电性。光电二极管的管壳上有一个能射入光线的有单向导电性。光电二极管的管壳上有一个能射入光线的“ 窗口窗口”，这个窗口用有机玻璃透镜进行封闭，入射光通过透，这个窗口用有机玻璃透镜进行封闭，入射光通过透 镜

36、正好射在管芯上。镜正好射在管芯上。 利用稳压管的利用稳压管的 正向压降，是正向压降，是 否也可以稳压否也可以稳压 ？ 利用稳压管的正向压降是不能进行稳压的。利用稳压管的正向压降是不能进行稳压的。 因为稳压管的正向特性与普通二极管相同，因为稳压管的正向特性与普通二极管相同， 正向电阻非常小，工作在正向导通区时，正向电压正向电阻非常小，工作在正向导通区时，正向电压 一般为一般为0.6V左右，此电压数值一般变化不大。左右，此电压数值一般变化不大。 第第3 页页 第23页/共39页 双极型晶体管是由两个背靠背、互有影响的双极型晶体管是由两个背靠背、互有影响的PN结构成的。在工作结构成的。在工作 过程中

37、两种载流子都参与导电，所以全名称为双极结型晶体管。过程中两种载流子都参与导电，所以全名称为双极结型晶体管。 双极结型晶体管有三个引出电极，人们习惯上又称它为晶体三极管双极结型晶体管有三个引出电极，人们习惯上又称它为晶体三极管 或简称晶体管。或简称晶体管。 晶体管的种类很多晶体管的种类很多,按照频率分，有高频管、低频管；按照功率分，按照频率分，有高频管、低频管；按照功率分， 有小、中、大功率管；按照半导体材料分，有硅管、锗管等等。但是从有小、中、大功率管；按照半导体材料分，有硅管、锗管等等。但是从 它的外形来看，晶体管都有三个电极，常见的晶体管外形如图所示：它的外形来看，晶体管都有三个电极，常见

38、的晶体管外形如图所示： 第第3 页页 第24页/共39页 由两块由两块N型半导体中间夹着一块型半导体中间夹着一块P型半导体的管子称为型半导体的管子称为NPN管。管。还还 有一种与它成对偶形式的，即有一种与它成对偶形式的，即两块两块P型半导体中间夹着一块型半导体中间夹着一块N型半导体型半导体 的管子，称为的管子，称为PNP管。管。晶体管制造工艺上的特点是：晶体管制造工艺上的特点是： ，这样的结构才能这样的结构才能保保 证晶体管具有证晶体管具有电流放大作用电流放大作用。 基极基极 发射极发射极 集电极集电极 晶体管有两个结晶体管有两个结 晶体管有三个区晶体管有三个区 晶体管有三个电极晶体管有三个电

39、极 第第6 章章 第25页/共39页 三极管是一种具有电流放大作三极管是一种具有电流放大作 用的模拟器件。用的模拟器件。 A m mA m mA I IC C I IB B I IE E U UBB BB U UCC CC R RB B 3DG63DG6 NPNNPN型晶体管电流放大的实验电路型晶体管电流放大的实验电路 R RC C C E B 左图所示为验证三极管电流放大左图所示为验证三极管电流放大 作用的实验电路，这种电路接法称为作用的实验电路，这种电路接法称为 共射电路。其中，直流电压源共射电路。其中，直流电压源UCC CC应大 应大 于于UBB BB，从而使电路满足放大的外部条 ，从而

40、使电路满足放大的外部条 件：发射结正向偏置，集电极反向偏件：发射结正向偏置，集电极反向偏 置。改变可调电阻置。改变可调电阻RB，基极电流，基极电流IB， 集电极电流集电极电流IC和发射极电流和发射极电流IE都会发生都会发生 变化，由测量结果可得出以下结论：变化，由测量结果可得出以下结论： a）发射区杂质浓度发射区杂质浓度基区基区集电区集电区 ； b）基区很薄。基区很薄。 发射结正偏，集电结反偏。发射结正偏，集电结反偏。 1. IE IB IC （符合（符合KCL定律）定律） 2. IC IB，为管子的流放大系数，为管子的流放大系数， 用来表征三极管的电流放大能力：用来表征三极管的电流放大能力：

41、 3. IC IB B C I I 第第6 章章 第26页/共39页 N IC IE IB RB UBB UCC RC N P 由于发射结处于正向偏置，发射区的多由于发射结处于正向偏置，发射区的多 数载流子自由电子将不断扩散到基区，并不数载流子自由电子将不断扩散到基区，并不 断从电源补充进电子，形成发射极电流断从电源补充进电子，形成发射极电流IE。 由于基区很薄，其多数载流子空穴浓度由于基区很薄，其多数载流子空穴浓度 很低，所以从发射极扩散过来的电子只有很很低，所以从发射极扩散过来的电子只有很 少一部分和基区空穴复合，剩下的绝大部分少一部分和基区空穴复合，剩下的绝大部分 都能扩散到集电结边缘。

42、都能扩散到集电结边缘。 IC比比IB大数十至数百倍，因而大数十至数百倍，因而IB虽然很小，但对虽然很小，但对IC有控制作用，有控制作用，IC随随IB 的改变而改变，即基极电流较小的变化可以引起集电极电流较大的变化，的改变而改变，即基极电流较小的变化可以引起集电极电流较大的变化， 表明表明基极电流对集电极电流具有小量控制大量的作用，基极电流对集电极电流具有小量控制大量的作用，这就是三极管的这就是三极管的 。 由于集电结反向偏置，可将从发射区扩散到基区并到达集电区边缘的电由于集电结反向偏置，可将从发射区扩散到基区并到达集电区边缘的电 子拉入集电区，从而形成较大的集电极电流子拉入集电区，从而形成较大

43、的集电极电流IC。 第第6 章章 第27页/共39页 IC IB RB UBB UCC RC V V A mA + UCE + UBE 0.4 0.8 UBE /V 40 30 20 10 IB /mA 0 UCE1V 测量三极管特性的实验电路 三极管的输入特性曲线 1 1输入特性曲线输入特性曲线 晶体管的输入特性与二极管类似晶体管的输入特性与二极管类似 死区电死区电 压压 UCE 1V，原因是，原因是b、e间加正向电压。这时集电极的电位比基极高，集电结为反间加正向电压。这时集电极的电位比基极高，集电结为反 向偏置，发射区注入基区的电子绝大部分扩散到集电结，只有一小部分与基区中的空向偏置，发射

44、区注入基区的电子绝大部分扩散到集电结，只有一小部分与基区中的空 穴复合，形成穴复合，形成IB。 与与UCE=0V时相比时相比 ，在，在UBE相同的条件下，相同的条件下，IB要小的多。从图中可以看出，导通电要小的多。从图中可以看出，导通电 压约为压约为0.5V。严格地说，当。严格地说，当UCE逐渐增加逐渐增加 时，时，IB逐渐减小，曲线逐渐向右移。这是因逐渐减小，曲线逐渐向右移。这是因 为为UCE增加时，集电结的耗尽层变宽，减小了基区的有效宽度，不利于空穴的复合，所增加时，集电结的耗尽层变宽，减小了基区的有效宽度，不利于空穴的复合，所 以以IB减小。不过减小。不过UCE超过超过1V以后再增加，以

45、后再增加，IC增加很少，因为增加很少，因为IB的变化量也很小，通常可的变化量也很小，通常可 以忽略以忽略UCE变化对变化对IB的影响，认为的影响，认为UCE 1V时的时的 曲线都重合在一起。曲线都重合在一起。 第第6 章章第28页/共39页 4 3 2 1 IB=0 0 3 6 9 12 UCE /V 20A 40A 60A 80A 100A 饱和区饱和区 截止区截止区 放放 大大 区区 IC /mA （1）放大区：发射极正向偏置，集电结反向偏置）放大区：发射极正向偏置，集电结反向偏置 （2）截止区：发射结反向偏置，集电结反向偏置）截止区：发射结反向偏置，集电结反向偏置 （3）饱和区：发射结正

46、向偏置，集电结正向偏置）饱和区：发射结正向偏置，集电结正向偏置 2 2输出特性曲线输出特性曲线 BC ii 0 0 CB ii； iB0，uBE0，uCEuBE BC ii 第第6 章章 第29页/共39页 1 1、电流放大倍数、电流放大倍数：i iC C= = i iB B 2 2、极间反向电流、极间反向电流i iCBOCBO、i iCEOCEO：i iCEOCEO= =（1+ 1+ ）i iCBOCBO 3 3、极限参数、极限参数 （1 1）集电极最大允许电流）集电极最大允许电流 I ICMCM： 下降到额定值下降到额定值的的2/32/3时所允许的最大集电极电流。时所允许的最大集电极电流。 （2 2）反向击穿电压）反向击穿电压U U（BRBR）CEOCEO：基极开路时，集电极、发射极间的最大允许电压：基极开路时、集电极与发射极之间的最大允许电压。为保证晶体管安全工作，一般应取：基极开路时，集电极、发射极间的最大允许电压：基极开路时、集电极与发射极之间的最大允许电压。为保证晶体管安全工作，一般应取： （3 3）集电极最大允许功耗）集电极最大允许功耗P PCMCM ：晶体管的参数不超过允许值时，集电极所消耗的最大功率。：晶体管的参数不超过允许值时，集电极所消耗的最大功率。 (BR)CEOCC ) 3 2 2 1 (UU 第第6