非法拉第过程分析

1.3非法拉第过程及电极/溶液界面的性能法拉第过程：电极上发生氧化复原反响〔电极反响〕并伴随电子在金属-溶液界面间转移〔跃迁〕的过程。这一过程遵守法拉第定律，即：因电流通过而引起的化学反响的量与所通过的电量成正比。电极反响导致的电流—法拉第电流非法拉第过程：在电极-溶液界面间没有电荷转移，但是随着电势变化，由于吸附和脱附过程发生以及双电层的充放电，导致电极-溶液界面构造发生变化，并引起电流流淌，这种电流流淌过程称为非法拉第过程。不遵循法拉第定律。1.3.1界面电荷层1.3.2双电层的构造1.3.3争论电极／溶液界面性质的意义1.3.4零电荷电势1.3.1界面电荷层双电层〔doublelayer〕：由于电极和溶液界面带有的电荷符号相反，故电极/溶液界面上的荷电物质能局部地定向排列在界面两侧。当性质不同的相接触时，在相界面上形成了不同性质的电势差。消失电势差的缘由是带电粒子或偶极子在界面层中的非均匀分布。1.3.1.1界面电荷层的形成++++++++MS+++++++++++MSMS+++++(a)离子双电层(b)吸附双电层(c)偶极双电层自发形成的双电层1.3.2双电层的构造

在电极／溶液界面存在着两种相间相互作用:(1)电极与溶液两相中的剩余电荷所引起的静电长程作用；(2)电极和溶液中各种粒子(离子、溶质分子、溶剂分子等等)之间的短程作用，如特性吸附、偶极子定向排列等，它只在几个Å的距离内发生。电极溶液界面的根本构造静电作用使得符号相反的剩余电荷力图相互靠近，形成严密的双电层构造，简称严密层。热运动处使荷电粒子倾向于均匀分布，从而使剩余电荷不行能完全紧贴着电极外表分布，而具有肯定的分散性，形成分散层。电极溶液界面的严密双电层构造考虑了热运动干扰时的电极溶液界面双电层构造在金属相中,自由电子的浓度很大,可达1025mol/dm3,少量剩余电荷在界面的集中并不会明显破坏自由电子的均匀分布，因此可以认为金属中全部剩余电荷都是严密分布的，金属内部各点的电势均相等。在溶液相中，当溶液总浓度较高，电极外表电荷密度较大时，由于离子热运动较困难，对剩余电荷分布的影响较小，而电极与溶液间的静电作用较强，对剩余电荷的分布起主导作用，溶液中的剩余电荷也倾向于严密分布，形成严密双电层。假设溶液总浓度较低，或电极外表电荷密度较小，那么离子热运动的作用增加，而静电作用减弱，形成严密与分散层共存的构造。假设由半导体材料和电解质溶液组成电极体系，那么在固相中，由于载流子浓度较小(约为1017mol/dm3),则剩余电荷的分布也将具有肯定的分散性。金属与稀溶液界面的双电层构造半导体与稀溶液界面的双电层构造一、双电层构造模型1.Helmholtz模型〔1879〕“平板电容器”模型或“严密双电层”模型。电极外表上和溶液中的剩余电荷都严密地排列在界面两侧，形成类似平板电容器的界面双电层构造〔金属电极/高浓度溶液时〕。严密层优点：根本上可以解释界面张力随电极电势变化的规律和微分电容曲线上零电荷电势两侧各消失一个平台区；缺点：无法解释为什么在稀溶液中微分电容曲线上零电荷电势处会消失微小值，也没有触及微分电容曲线的精细构造〔即电容随电极电势和溶液浓度变化而变化〕。-电荷密度-介电常数2.Gouy-Chapman模型〔集中层模型〕〔1910-1913〕集中层零电荷电势无严密层溶液中的离子在静电作用和热运动作用下，按势能场中粒子的安排规律〔Boltzmann分布律〕分布在邻近界面的液层中，即形成“分散层”。分散层中的电势与距离呈曲线关系。优点：假设离子电荷为抱负的点电荷，可以较满足地解释稀溶液中零电荷电势四周消失的电容微小值；缺点：完全无视了严密层的存在，因而当溶液浓度较高或外表电荷密度值较大时，计算得出的电容值远大于试验测得的数值，而且解释不了微分电容曲线上“平台区”的消失。3.Stern模型〔1924〕Gouy-Chapman-Stern〔GCS〕模型溶液中离子受到电极外表的库仑静电力和热运动双重作用，库仑力试图使离子整齐的排列在电极外表四周，而热运动则力图使其均匀的分布在溶液中，这两种作用相互抗衡的结果是：局部电荷在靠近电极外表处形成严密层，另一局部电荷分布在离电极外表稍远处形成集中层。Stern模型较好的反映了界面双电层的真实构造，可以较满足地解释电容微分曲线上在零电荷电势四周消失的电容微小值和两侧消失“平台”的试验事实。Stern模型能比较好地反映界面构造的真实状况。但是，该模型在推导GCS方程式时作了一些假设:(1)把离子电荷看成点电荷并假定电荷是连续分布的;(2)假设介质的介电常数不随电场强度变化;(3)只简洁地把严密层描述成厚度不变的离子电荷层,无视了严密层组成的细节及由此引起的严密层构造与性质上的特点。因此,GCS双电层方程式对界面构造的描述只能是一种近似的、统计平均的结果，而不能用作准确的计算。理论微分电容曲线1-0.1mM2-1mM3-10mM4-100mM可以较满足地解释电容微分曲线上在零电荷电势四周消失的电容微小值和两侧消失“平台”的试验事实。4.Bockris,Devanathan,andMuller(BDM)模型对stern模型进展了补充和修正,主要考虑两个方面：一个是溶剂化〔水化〕作用，一个是离子的吸附。MS++++OHHq>0MS----OHHq<0MS++++q=0电极溶液界面上的水分子偶极层溶液中的离子除了因静电作用而富集在电极/溶液界面外，还可能由于与电极外表的短程相互作用而发生物理吸附或化学吸附。这种吸附与电极材料、离子本性及其水化程度有关，被称为特性吸附。大多数无机阳离子不发生特性吸附，只有极少数水化能较小的阳离子，如Tl+，Cs+等离子能发生特性吸附。反之，除了F-离子外，几乎全部的无机阴离子都或多或少地发生特性吸附。有无特性吸附严密层的构造是有差异的。当电极外表带负电时，双电层溶液一侧的剩余电荷由阳离子组成。严密层将由水偶极层与水化阳离子层串联组成，称为外严密层。这些最近的溶剂化离子中心的位置称为外亥姆荷茨平面(OHP),它的厚度为从电极外表处到水化阳离子电荷中心的距离。假设设x1为第一层水分子层的厚度、x2为一个水化阳离子的半径，则d＝x1+x2.没有离子特性吸附时的严密层构造假设阴离子水化程度较低，阴离子就有可能够溢出水化膜，假设这个阴离子能进展特性吸附的话，那它就会取代水偶极层中的水分子而直接吸附在电极外表上，这些吸附离子与水偶极子等组成内严密层。阴离子电荷中心所在的液层称为内亥姆荷茨(IHP)平面。由于阴离子直接与金属外表接触，故内严密层的厚度仅为一个离子半径．比外严密层厚度小很多。有离子特性吸附时的严密层构造BDM模型祝全体女生节日欢快！1.3非法拉第过程及电极/溶液界面的性能1.3.1界面电荷层1.3.2双电层的构造1.3.3争论电极／溶液界面性质的意义1.3.4零电荷电势双电层理论总结：第一，由于界面两侧存在剩余电荷所引起的界面双电层包括严密层与分散层两个局部。其次，分散层是由离子热运动所引起，其构造只与温度、电解质浓度〔包括价型〕及分散层中剩余电荷密度有关，而与离子的个别特性无关。第三，严密层的性质打算于界面层的构造，特殊是两相中剩余电荷相互接近的程度。无机阳离子水化程度高，一般不能冲破水化层而直接吸附在电极外表上，因此，严密层较厚，这个厚度所形成的平面称为OHP〔外亥姆霍兹平面、外严密层〕。但阴离子一般水化程度低，往往能失去水分子而直接吸附在电极外表上，组成较薄的严密层，厚度为离子半径，称特性吸附，这个厚度形成的平面称为IHP〔内亥姆霍兹平面、内严密层〕。第四，能在电极上产生特性吸附的阴离子，往往在电极外表上超载吸附，此时，界面层构造及其中电势分布呈三电层形式。1.3.3争论电极／溶液界面性质的意义各类电极反响都发生在电极／溶液的界面上，界面的构造和性质对电极反响有很大影响。2．界面电场对电极反响速度的影响双电层电势差(即电极电势)为1V，界面两个电荷层的间距为10-8cm时，其场强可达l08V／cm1.电解液性质和电极材料及其外表状态的影响析氢反响2H++2e-—H2在Pt电极上进展的速度比在Hg电极上进展的速度大107倍以上思考：如何用电阻与电容来表示抱负极化电极和不极化电极的等效电路？抱负极化电极：当通过无限小的电流时，便引起电极电位发生很大变化。抱负不极化电极:外电流通过电极时所引起的电极极化特别微小，当外电流消退时电极很快恢复到原来的稳定电势。常用的参比电极如甘汞电极、氯化银电极等。

抱负极化电极：在肯定的电势范围内，可以借助外电源任意转变双电层的带电状况(因而转变界面区的电势差)，而不致引起任何电化学反响的电极。如KCl溶液中的汞电极。抱负不极化电极：指有电流通过时，电极与溶液界面间电势差不发生任何变化的电极。1.3.3.1电极／溶液界面性质的争论方法界面构造—在这一过渡区域中剩余电荷和电势的分布以及它们与电极电势的关系。界面性质—界面层的物理化学特性，特殊是电性质。反响界面性质的参数：界面张力γ、微分电容Cd、电极外表剩余电荷密度q用试验方法测定界面参数，把这些试验测定结果与依据理论模型推算出来的数值相比较，假设理论值与试验结果比较全都，那么该构造模型就有肯定的正确性。争论方法:电毛细曲线法双电层微分电容法1.3.3.2电毛细现象1.电毛细曲线及其测定对电极体系，界面张力(γ)不仅与压力、温度和界面层的物质组成有关，而且与电极电势()有关。这种界面张力随电极电势变化的现象叫做电毛细现象。界面张力与电极电势的关系曲线叫做电毛细曲线。通常用毛细管静电计测取液态金属电极的电毛细曲线.（h）显微镜测高仪

p—附加压力g

—界面张力r—弯液面曲率半径rc—毛细管半径

—

接触角h—汞柱高度φ/V(相对于标准氢电极)汞电极上的电毛细曲线和外表剩余电荷密度～电势曲线汞／溶液界面存在着双电层，即界面的同一侧带有一样符号的剩余电荷。无论是带正电荷还是带负电荷，由于同性电荷之间的排斥作用，都力图使界面扩大，而界面张力力图使界面缩小，二者作用恰好相反。因此，带电界面的界面张力比不带电时要小，并且外表电荷密度越大，界面张力就越小。最高点处是电极外表剩余电荷密度为零时，其它点处外表带过剩电荷。呈抛物线状，why?

++++++电毛细曲线的微分方程—Lippman公式2.电毛细曲线的微分方程

外表电荷密度q=0时的电极电势，也就是与界面张力最大值相对应的电极电势称为零电荷电势，常用符号0表示。依据Lippman公式，可以直接通过电毛细曲线的斜率求出某一电极电势下的电极外表剩余电荷密度q，做图就得到q-曲线(II)。零电荷电势01.3.4零电荷电势定义：零电荷电势——电极外表剩余电荷为零时的电极电势。由于电极外表不存在剩余电荷时，电极溶液界面就不存在离子双电层，所以也可将零电荷电势定义为电极溶液界面不存在离子双电层时的电势。与不同的缘由：剩余电荷的存在是形成相间电势的重要缘由，但不是的唯一缘由。任何一相外表层中带电粒子或偶极子的非均匀分布也会引起相间电势。零电荷电势仅仅表示电极外表剩余电荷为零时的电极电势，而不表示电极溶液的相间电势或确定电势的零点。〔1〕当电极外表存在正的剩余电荷时,依据Lippman公式，可以推断外表剩余