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文档简介

热运动的混乱无序性混乱与无序是大量分子热运动的基本特征。

平均自由程平均碰撞频率一个孤立系统，其内部大量分子热运动的状态，总是趋向于最无序最混乱的状态。统计理论计算对空气分子：d~3.510-10m标准状态下：Z~6.5109S-1

,~6.910-8m

单位时间内分子A走过的曲折圆柱体体积为u,圆柱体的横截面积=d

2，设想一个分子A以平均速率运动，其他气体分子静止不动.sdu_ddA则一、理想气体模型1、宏观模型2、微观模型理想气体压强理想气体分子像一个个极小的彼此间无相互作用的遵守经典力学规律的弹性质点.满足气体实验三定律或满足理想气体状态方程的宏观气体系统.1）分子视作质点;2)除碰撞瞬间,分子间无相互作用;3)分子与分子、分子与器壁碰撞为弹性碰撞;4)不计分子所受的重力;3、分子集体的统计假设(平衡态时)

1)

分子向各方向运动机会均等；

2)分子数密度分布均匀；

3)分子速度在各方向分量平均值相等2、理想气体压强研究对象:容器内充以密度为n的理想气体，平衡态.压强是大量分子碰撞器壁在单位时间内作用于单位面积器壁的平均冲量，即x考虑一种速度为vi

的分子撞击器壁一次时给∆S面元的冲量为:vi’Svi

单位时间内∆S

受各种速度的气体分子碰撞而得到的冲量为:取消上式求和中vix>0的限制，则故理想气体压强为问题：试用类似的方法，推导一只球形容器的压强公式.即

压强公式将宏观量p与统计平均值n与联系起来,典型地显示了宏观量与微观量的关系及.压强的统计意义。3、温度的微观解释由状态方程和压强公式：得：温度的统计意义：从微观角度看,温度是分子动能大小的量度,表征大量气体分子热运动剧烈程度,是一统计平均值,对个别分子无意义。4、方均根速率例题1推导道尔顿定律:同一容器中,有几种不发生化学反应的气体,当它们处于平衡态时,总压强等于各气体压强之和.解：处于平衡态时温度T相同得证例题2试求氮气温度分别为t=1000℃和t=0℃时，

分子的平均平动动能和方均根速率?解:1)在温度t=10000C时2)同理在温度t=00C时1)对体积的修正

分子为刚性球,气体分子本身占有的体积对容器体积的修正.(1mol气体)

范德瓦耳斯方程d理论上b约为分子本身体积的4倍,估算b值~10-5m3;通常b可忽略,但压强增大,容积与b可比拟时,b的修正就必须了;实际b值要随压强变化而变化.

2)、对压强的修正

分子间的引力对压强的修正◐气体内部任一分子所受引力相互抵消；

◐壁附近分子受一指向内的引力，降低气体对器壁的压力称为内压强.

◐内压强与器壁附近受力分子的气体密度n成正比，同时与内部施力分子的气体

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