磁光调制实验

磁光调制实验第1页，课件共24页，创作于2023年2月实验目的了解磁光调制实验原理；研究磁场与光场相互作用的物理过程；测量磁光效应的旋光特性和调制特性。2第2页，课件共24页，创作于2023年2月实验原理

磁光效应:

当平面偏振光穿透某种介质时，若在沿平行于光的传播方向施加一磁场，光波的偏振面会发生旋转，实验表明其旋转角

正比于外加的磁场强度B，这种现象称为法拉第(Fmday)效应，也称磁致旋光效应，简称磁光效应。即：

式中l为光波在介质中的路径，

为表征磁致旋光效应特征的比例系数，称为维尔德(Vedet)常数。

3第3页，课件共24页，创作于2023年2月磁光效应系统示意图4第4页，课件共24页，创作于2023年2月磁光效应的应用利用磁光效应在激光技术中可制成磁光调制器、磁光开关、磁光隔离、磁光偏转器、磁光环行器、磁光衰减器等功能性磁光器件，其中磁光调制器最为典型。磁光调制器又分为直流磁光调制器和交流磁光调制器。世界上任何透明物质都具有法拉第效应，利用法拉第效应可以研究物质的能谱结构知识。5第5页，课件共24页，创作于2023年2月直流磁光调制直流线圈产生稳恒磁场;当线偏振光平行于外磁场入射磁光介质的表面，穿过厚度为l的介质后,光波的偏振面会发生旋转，实验表明其旋转角

正比于外加的磁场强度B:6由此可以看出，在直流磁光调制中，维尔德常数

。是常量，l是磁光晶体长度是常量。旋转角与磁场强度B的关系是？在这个实验中,我们能测出B吗?第6页，课件共24页，创作于2023年2月交流磁光调制7

为起偏器P与检偏器A主截面之间的夹角，I0为光强的幅值，当线圈通以交流电信号设调制线圈产生的磁场为则介质相应地会产生旋转角设起偏器与检偏器的夹角为

，初始入射光强为，则从检偏器输出的光强为：第7页，课件共24页，创作于2023年2月公式中:为起偏器和检偏器的夹角;

为调制深度控制的角度;第8页，课件共24页，创作于2023年2月9当

=90°时，上式变为：当

=0°时，上式变为：：可以得到倍频分量，条件是：

=0°或90°第9页，课件共24页，创作于2023年2月磁光调制的基本参量调制深度

式中Imax和Imin,分别为调制输出光强的最大和最小值

10调制角幅度θ第10页，课件共24页，创作于2023年2月实验仪器及注意事项检偏与光电接受组件

锥体可调圆盘用以粗调检偏器的角度，在交流调制时调节，后面的精密测微量角器，用以细调检偏器的旋角，在直流调节时用。11第11页，课件共24页，创作于2023年2月12

注意：做交流调制时，先将“直流励磁”置于“关”，否则，长时间加电过热发烫甚至烧坏。实验仪前面板第12页，课件共24页，创作于2023年2月注意：“调制输出”输出的是交流信号“励磁输出”输出的是直流流信号

两接口不要接反，否则会烧坏线圈13主控单元后面板第13页，课件共24页，创作于2023年2月实验内容及测试方法调出磁光调制倍频现象测出直流磁光调制θ∽I曲线方法一：消光法：直接消光法测量。方法二：交流倍频法采用在交流磁光调制下出现的标准倍频现象做为基准，通过示波器波形间接测量消光位置。第14页，课件共24页，创作于2023年2月15消光法：起、检偏器透光轴垂直时，消光；加直流磁光调制，光偏转一角度，则消光现象消失；再转动检偏器出现消光，此时，检偏器转过的角度就是磁光调制使光偏振面旋转的角度。交流倍频法测直流磁光调制：以交流磁光调制出现的标准倍频现象做为基准，检偏器只有在直流调制消光位置时，才出现倍频信号（此倍频信号可以通过示波器观察，灵敏度高于光强），由此可用示波器上出现的倍频信号来精确确定直流调制消光位置。通过调节检偏器，重复出现的标准倍频现象来判断磁致旋转角变化角度。交流倍频法相对于消光法，现象明显，检偏器位置准确，能精确测定

∽B的关系。第15页，课件共24页，创作于2023年2月实验内容及主要步骤1、打开调制幅度和解调幅度开关，将二者均调到最大（解调幅度始终保持最大，保证实验成功率）２、光路准直３、交流调制调节：（1）检偏器的精密测角器盘预置在0位；（2）插入起偏器(P)，仪器电源打开，调制加载和直流励磁开关处于“关”状态，调节起偏器，使通过起偏器后的光强较强；(3)

调节检偏器，起偏检偏正交，消光，输出光强值小于0.1

16第16页，课件共24页，创作于2023年2月17（4）插入磁光调制器，使激光束正射透过。打开调制加载开关，将调制幅度和解调幅度调至最大。再次仔细调节检偏器粗调盘，使接收光强接近于0（达到最小，应该在0.1以下），这时P

A；同时观察示波器，解调波形幅度最小时出现倍频现象，即解调信号频率是调制信号频率的两倍。注意：为了调出倍频现象，应该把调制幅度和解调幅度先调到最大，调出倍频后再根据需要减小。第17页，课件共24页，创作于2023年2月4、直流磁光调制

（1）在交流磁光调制倍频状态下，将励磁电磁铁(M)置于光具座上，粗调盘不得再转动，记录精密测角器读数为

1

；（2）开启直流励磁开关，适当增加励磁强度，使励磁线圈通以直流电流IDC

，此时原来的倍频现象消失，再细调检偏器的精密测角器使光强读数恢复近于0，重新出现倍频现象，记下前后测角器度盘读数

2，其差值绝对值|

2－

1|即为偏振面的旋角

。18第18页，课件共24页，创作于2023年2月直流调制数据记录直流电流IDC(A)0.30.60.91.21.5

2偏转角

=|

2－

1|19初始角

1=作

∽B(IDC)曲线。IDC通过励磁电流表读出。IDC单位：A第19页，课件共24页，创作于2023年2月

读数问题顺时针转时：读数应为0°，1°，2°，……逆时针转时：读数应为90°，89°，88°，……精密刻度盘上精度为2′20第20页，课件共24页，创作于2023年2月问题直流磁光调制为何在交流磁光调制倍频状态下做？这样做有何好处？21第21页，课件共24页，创作于2023年2月倍频法做直流磁光调制实验优势如果不用倍频法做直流磁光调制实验，则偏振面的磁致旋转角通过消光法测得，由检偏器在平面偏振光振动方向变化前后的消光位置来确定。由于消光位置附近光强变化率较小，检偏器的精度不够，确定精确消光位置较困难，这样也就影响了磁致旋转角的精确测量。采用在交流磁光调制出现的标准倍频现象做为基准，检偏器在只有消光位置时，出现倍频信号，由此可用出现倍频信号来确定消光位置。通过调节检偏器，重复出现的标准倍频现象来判断磁致旋转角变化角度，现象明显，检偏器位置准确，就能精确测定

~B的曲线关系。22第22页，课件共24页，创作于2023年2月实验内容总结直流磁光调制,表格2,测量不同直流电流下的重火石旋转角θ,作出θ与B(IDC)的曲线关系.23第23页，课件共24页，创作于2023年2月实验注意事项调节过程中也应避免激光直射人眼，以免对