电磁学第七章习题答案课件

第七章磁介质

§1

磁介质存在时静磁场的基本规律§2顺磁质与抗磁质§3

铁磁性与铁磁质§6

磁场的能量§5

磁路及其计算快乐学习潍坊学院第七章磁介质§1磁介质存在时静磁场的基本1§7.1磁介质存在时静磁场的基本规律3、分子电流1、磁介质：在磁场的作用下能发生变化并能反过来影响磁场的介质。7.1.1

磁介质的磁化分子电流假说：组成磁介质的磁分子（最小单元）视为环形电流。对应分子磁矩为快乐学习潍坊学院2、磁化：磁介质在磁场的作用下的变化。分子电流理论揭示了磁现象与电流的联系4、磁化电流磁化电流：因磁化而出现的宏观电流。§7.1磁介质存在时静磁场的基本规律3、分子电流1、磁2各向同性的均匀磁介质，分子磁矩取向排列，在磁介质的表面相当于有一层电流流过，好象一个载流螺线管。这是分子电流规则排列的宏观效果。快乐学习潍坊学院各向同性的均匀磁介质，分子磁矩取向排列，在磁介质的表面3抗磁质(铜、铋、硫、氢、银等)铁磁质(铁、钴、镍等)顺磁质(锰、铬、铂、氧、氮等)快乐学习潍坊学院顺磁质、抗磁质、铁磁质5、磁介质分类抗磁质(铜、铋、硫、氢、银等)铁磁质(铁、钴、镍等)顺磁质(41)顺磁性顺磁质：与同向，。

快乐学习潍坊学院分子具有固有磁矩，即组成顺磁质的分子中各电子磁矩

不完全抵消，。

①无外场时，即：宏观体元内，表明杂乱无序；

附加场与外场

②有外场时，即：每个受一力矩，力图转至外场方向，

各在一定程度上沿外场排列，的

方向相同，故。

1)顺磁性顺磁质：与同向，。快乐学习5抗磁质：

与反向，。

原子中电流电子磁矩

υ

re

i

2)抗磁性抗磁质组成抗磁质的物质分子中各电子磁矩相消，分子整体上无固有磁矩，即。加了外场：每电子感生磁矩都与外场反向，从而整个分子内将产生与外场方向相反的感生磁矩，此便是抗磁效应的来源。即在介质内反向，所以。

快乐学习潍坊学院抗磁质：与反向，。原子中电流6进动进动进动附加磁矩：因进动而产生的等效磁矩称为附加磁矩，用符号表示。可以证明：不论电子原来的磁矩与磁场方向之间的夹角是何值，在外磁场中，电子角动量进动的转向总是和磁力矩的方向构成右手螺旋关系。这种等效圆电流的磁矩的方向永远与的方向相反。快乐学习潍坊学院进动进动进动附加磁矩：因进动而产生的等效磁77.1.2磁化强度及其与磁化电流的关系定义：单位体积内磁分子的分子磁矩之矢量和1、磁化强度说明（1）单位

（3）均匀磁化，空间各点的磁化强度相同（常矢量）（2）磁化强度是矢量，是一个宏观矢量点函数。

快乐学习潍坊学院7.1.2磁化强度及其与磁化电流的关系定义：单位体积内磁分82、磁化强度与磁化电流的关系穿过曲面的总磁化电流为

n磁介质体内一进一出之外不套链面矢（分子电流所围）磁介质分界面处磁化面电流分布快乐学习潍坊学院为界面上从介质2指向介质1的法线单位矢。2、磁化强度与磁化电流的关系穿过曲面的总磁化电流92、安培环路定理7.1.3有磁介质时的环路定理1、磁介质与外场间相互制约关系快乐学习潍坊学院有磁介质时定义为磁场强度有磁介质时的安培环路定理2、安培环路定理7.1.3有磁介质时的环路定理1、磁介10快乐学习潍坊学院（1）中的应理解为所围回路按右手定则确定的传导电流之代数和。并非与无关，而是的环流与无关。

(2)为一辅助量.

在SI单位制中：的单位同于，为；

(3)对于真空，，则，或。

说明磁介质中的安培环路定理：磁场强度沿任意闭合路径的线积分等于穿过该路径的所有传导电流的代数和。快乐学习潍坊学院（1）中的应理解11快乐学习潍坊学院3、磁化强度与磁感应强度的关系实验表明：各向同性非铁磁质中

2)若磁介质中各点的g相同，称介质为均匀磁介质。磁介质的性能方程说明：1)g取决于磁介质的性质，其值可正可负。顺磁质，抗磁质。

快乐学习潍坊学院3、磁化强度与磁感应强度的关系实验表明：各向12实验证明：对于各向同性的介质，在磁介质中任意一点磁化强度和磁场强度成正比。

式中只与磁介质的性质有关，称为磁介质的磁化率，是一个纯数。快乐学习潍坊学院实验证明：对于各向同性的介质，在磁介质中任意一点磁化13快乐学习潍坊学院7.1.4磁介质存在时静磁场的基本规律快乐学习潍坊学院7.1.4磁介质存在时静磁场的基本规律14快乐学习潍坊学院

例1在均匀密绕的螺绕环内充满均匀的顺磁介质，已知螺绕环中的传导电流为，单位长度内匝数，环的横截面半径比环的平均半径小得多，磁介质的相对磁导率和磁导率分别为和。求环内的磁场强度和磁感应强度。解：在环内任取一点，过该点作一和环同心、半径为的圆形回路。式中为螺绕环上线圈的总匝数。由对称性可知，在所取圆形回路上各点的磁感应强度的大小相等，方向都沿切线。7.1.6有磁介质时的环路定理应用快乐学习潍坊学院例1在均匀密绕的螺绕环内充满均15当环内是真空时当环内充满均匀介质时快乐学习潍坊学院当环内是真空时当环内充满均匀介质时快乐学习潍坊学院16例2如图所示，一半径为R1的无限长圆柱体（导体≈

0）中均匀地通有电流I，在它外面有半径为R2的无限长同轴圆柱面，两者之间充满着磁导率为的均匀磁介质，在圆柱面上通有相反方向的电流I。试求（1）圆柱体外圆柱面内一点的磁场；（2）圆柱体内一点磁场；（3）圆柱面外一点的磁场。解（1）当两个无限长的同轴圆柱体和圆柱面中有电流通过时，它们所激发的磁场是轴对称分布的，而磁介质亦呈轴对称分布，因而不会改变场的这种对称分布。设圆柱体外圆柱面内一点到轴的垂直距离是r1，以r1为半径作一圆，取此圆为积分回路，根据安培环路定理有IIIR1R2r2r1r3快乐学习潍坊学院例2如图所示，一半径为R1的无限长圆柱体（导17（2）设在圆柱体内一点到轴的垂直距离是r2，则以r2为半径作一圆，根据安培环路定理有

式中是该环路所包围的电流部分，由此得快乐学习潍坊学院（2）设在圆柱体内一点到轴的垂直距离是r2，则以r2为半径作18

（3）在圆柱面外取一点，它到轴的垂直距离是r3，以r3为半径作一圆，根据安培环路定理,考虑到环路中所包围的电流的代数和为零，所以得即或快乐学习潍坊学院由，得（3）在圆柱面外取一点，它到轴的垂直距离是r3，以r19快乐学习潍坊学院快乐学习潍坊学院20快乐学习潍坊学院7.1.5磁介质与电介质对比快乐学习潍坊学院7.1.5磁介质与电介质对比21

§2顺磁性与抗磁性分子具有固有磁矩，即组成顺磁质的分子中各电子磁矩

不完全抵消，。

①无外场时，即：宏观体元内，表明杂乱无序；

②有外场时，即：每个受一力矩，力图转至外场方向，

各在一定程度上沿外场排列，的

附加场与外场

方向相同，故。

一、顺磁性顺磁质：与同向，。

快乐学习潍坊学院§2顺磁性与抗磁性分子具有固有22抗磁质：

与反向，。

原子中电流电子磁矩

υ

re

i

二、抗磁性抗磁质组成抗磁质的物质分子中各电子磁矩相消，分子整体上无固有磁矩，即。加了外场：每电子感生磁矩都与外场反向，从而整个分子内将产生与外场方向相反的感生磁矩，此便是抗磁效应的来源。即在介质内反向，所以。

快乐学习潍坊学院抗磁质：与反向，。原子中电流23进动进动进动附加磁矩：因进动而产生的等效磁矩称为附加磁矩，用符号表示。可以证明：不论电子原来的磁矩与磁场方向之间的夹角是何值，在外磁场中，电子角动量进动的转向总是和磁力矩的方向构成右手螺旋关系。这种等效圆电流的磁矩的方向永远与的方向相反。快乐学习潍坊学院进动进动进动附加磁矩：因进动而产生的等效磁24三、铁磁质的磁化规律1、关系的测定

(1)：可由励磁电流决定。如图7-8，外面密绕匝线圈，有其中由电流表测出，n已知，则可知H；而，故改变（包括改变电源的极性连接）

RK原副GN1N2I0ε图7-8快乐学习潍坊学院三、铁磁质的磁化规律1、关系的测定(1)25B

O

A

SC

HSH，描点作图即可研究样品铁磁质的磁化规律。

2、起始磁化曲线快乐学习潍坊学院S26快乐学习潍坊学院QˊSˊCHCO

B

BR

S

HS

退磁段

反向磁化

正向磁化

3、磁滞回线对应称之为矫顽力。

此曲线为磁化一周的情况，闭合曲线被称为磁滞回线。

快乐学习潍坊学院QˊSˊS27快乐学习潍坊学院（1）磁感应强度跟不上磁场强度的减小，这种现象叫磁滞。这种“跟不上”并非时间上滞后，是非线性、非单值所致。

(2)上述回线为对应顶点之最大磁滞回线，当而即减小时，回线也小。图7-12综上可见：铁磁质的的关系不但非线性，而且非单值。的数值除了与数值有关外，还决定于该介质的磁化历史。

快乐学习潍坊学院（1）磁感应强度跟不上磁场强度的减小，这种现28快乐学习潍坊学院铁磁质的磁化规律：铁磁质的最主要特性是磁导率非常高，在同样的磁场强度下，与真空或弱磁材料相比，铁磁质中磁感强度的大小要大得多。（1）铁磁质的磁感强度B与磁场强度H的关系是非线性关系，一般用磁化曲线来描述。

（2）铁磁质的磁化过程是不可逆的，具有磁滞现象，整个磁化过程形成磁滞回线。铁磁质的磁化机理需要用磁畴理论来说明。

（1）在铁磁质中存在着许多被称为磁畴的小的自发磁化区，它们决定了铁磁质的磁化性质。

（2）铁磁质被磁化时，其内部出现磁壁移动和磁畴转向的过程，可以使磁场极大地增强。

（3）铁磁质要保持其强磁特性，工作温度必须在"居里点"以下。快乐学习潍坊学院铁磁质的磁化规律：铁磁质的最主要特性是磁导率29铁芯在交变磁场中有能量损耗——铁损。铁损包括两个方面图中磁滞回线所包围“面积”代表在一个反复磁化循环中单位体积的铁芯内损耗的能量。

ˊ

H3、磁滞损耗快乐学习潍坊学院图中磁滞回线所包围“面积”代表在一个反复磁30这些能量最终以热量的形式耗散掉。

磁性主要来源与电子自旋磁矩。4、铁磁质分类及微观结构简介1）分类按矫顽力的大小划分：(1)

软磁质：；(2)硬磁质：。2）微观结构快乐学习潍坊学院这些能量最终以热量的形式耗散掉。磁性主要来源与电子自旋磁矩31快乐学习潍坊学院快乐学习潍坊学院32类比电路中，电流在导线内流动，相当地，在铁芯中有线在“流动”，把由铁芯等组成的磁感应管闭路称之为磁路。(2)沿磁路选取积分回路-----串联回路为例一、磁路1、磁路定理（场论——路论）(1)基础§3磁路及其计算二、磁路定理及磁路计算快乐学习潍坊学院(2)沿磁路选取积分回路-----串联回路为例一、磁路1、33其中各段的磁通相同。定义：

磁动势——磁阻——

磁位降——

所以

该磁路定理类似于电路中全电路欧姆定律:。

无分支闭合磁路的欧姆定律

快乐学习潍坊学院其中各段的磁通相同。定义：磁动势——磁阻——磁位降34并联、串联规律同于电学相应规律，只需作如下对换：

磁电

类似问题，如回路磁位定律、节点磁通定律，等。

2讨论快乐学习潍坊学院并联、串联规律同于电学相应规律，只需作如下对换：类似问题，如35快乐学习潍坊学院快乐学习潍坊学院36快乐学习潍坊学院一、磁场能量及能量密度(1)电能定域于电场中，；

(2)同样，磁能也定域于磁场中，场能密度为：

出发点：自感线圈储能

(1)表明能量分布于磁场中；(2)上述虽然特例导出，但可推广至一般：§6磁场的能量[讨论]2、公式推导1、电磁能定域于场中(3)真空下。快乐学习潍坊学院一、磁场能量及能量密度(1)电能定域于电场37二、计算示例例1：同轴电缆，，其间充满均匀介质，求单位长度储存的能量。解：过介质中场点,取安培环路为圆回路，则

R1R2ZIμIι

快乐学习潍坊学院单位长的同轴电缆储能：二、计算示例例1：同轴电缆，，其间充满均匀介质38例2：承上题，若内柱极电流I沿内柱截面均匀分布，再求能量。

解：由安培环路定理求出场分布：设内导体柱的相对磁导率为，则故总磁能变成：，此乃内柱体内有场所致。

式中

快乐学习潍坊学院例2：承上题，若内柱极电流I沿内柱截面均匀分布，再求能量。39经常不断地学习,你就什么都知道。你知道得越多,你就越有力量StudyConstantly,AndYouWillKnowEverything.TheMoreYouKnow,TheMorePowerfulYouWillBe写在最后经常不断地学习,你就什么都知道。你知道得越多,你就越有力量写40ThankYou在别人的演说中思考，在自己的故事里成长ThinkingInOtherPeople‘SSpeeches，GrowingUpInYourOwnStory讲师：XXXXXXXX年XX月XX日ThankYou41第七章磁介质

§1

磁介质存在时静磁场的基本规律§2顺磁质与抗磁质§3

铁磁性与铁磁质§6

磁场的能量§5

磁路及其计算快乐学习潍坊学院第七章磁介质§1磁介质存在时静磁场的基本42§7.1磁介质存在时静磁场的基本规律3、分子电流1、磁介质：在磁场的作用下能发生变化并能反过来影响磁场的介质。7.1.1

磁介质的磁化分子电流假说：组成磁介质的磁分子（最小单元）视为环形电流。对应分子磁矩为快乐学习潍坊学院2、磁化：磁介质在磁场的作用下的变化。分子电流理论揭示了磁现象与电流的联系4、磁化电流磁化电流：因磁化而出现的宏观电流。§7.1磁介质存在时静磁场的基本规律3、分子电流1、磁43各向同性的均匀磁介质，分子磁矩取向排列，在磁介质的表面相当于有一层电流流过，好象一个载流螺线管。这是分子电流规则排列的宏观效果。快乐学习潍坊学院各向同性的均匀磁介质，分子磁矩取向排列，在磁介质的表面44抗磁质(铜、铋、硫、氢、银等)铁磁质(铁、钴、镍等)顺磁质(锰、铬、铂、氧、氮等)快乐学习潍坊学院顺磁质、抗磁质、铁磁质5、磁介质分类抗磁质(铜、铋、硫、氢、银等)铁磁质(铁、钴、镍等)顺磁质(451)顺磁性顺磁质：与同向，。

快乐学习潍坊学院分子具有固有磁矩，即组成顺磁质的分子中各电子磁矩

不完全抵消，。

①无外场时，即：宏观体元内，表明杂乱无序；

附加场与外场

②有外场时，即：每个受一力矩，力图转至外场方向，

各在一定程度上沿外场排列，的

方向相同，故。

1)顺磁性顺磁质：与同向，。快乐学习46抗磁质：

与反向，。

原子中电流电子磁矩

υ

re

i

2)抗磁性抗磁质组成抗磁质的物质分子中各电子磁矩相消，分子整体上无固有磁矩，即。加了外场：每电子感生磁矩都与外场反向，从而整个分子内将产生与外场方向相反的感生磁矩，此便是抗磁效应的来源。即在介质内反向，所以。

快乐学习潍坊学院抗磁质：与反向，。原子中电流47进动进动进动附加磁矩：因进动而产生的等效磁矩称为附加磁矩，用符号表示。可以证明：不论电子原来的磁矩与磁场方向之间的夹角是何值，在外磁场中，电子角动量进动的转向总是和磁力矩的方向构成右手螺旋关系。这种等效圆电流的磁矩的方向永远与的方向相反。快乐学习潍坊学院进动进动进动附加磁矩：因进动而产生的等效磁487.1.2磁化强度及其与磁化电流的关系定义：单位体积内磁分子的分子磁矩之矢量和1、磁化强度说明（1）单位

（3）均匀磁化，空间各点的磁化强度相同（常矢量）（2）磁化强度是矢量，是一个宏观矢量点函数。

快乐学习潍坊学院7.1.2磁化强度及其与磁化电流的关系定义：单位体积内磁分492、磁化强度与磁化电流的关系穿过曲面的总磁化电流为

n磁介质体内一进一出之外不套链面矢（分子电流所围）磁介质分界面处磁化面电流分布快乐学习潍坊学院为界面上从介质2指向介质1的法线单位矢。2、磁化强度与磁化电流的关系穿过曲面的总磁化电流502、安培环路定理7.1.3有磁介质时的环路定理1、磁介质与外场间相互制约关系快乐学习潍坊学院有磁介质时定义为磁场强度有磁介质时的安培环路定理2、安培环路定理7.1.3有磁介质时的环路定理1、磁介51快乐学习潍坊学院（1）中的应理解为所围回路按右手定则确定的传导电流之代数和。并非与无关，而是的环流与无关。

(2)为一辅助量.

在SI单位制中：的单位同于，为；

(3)对于真空，，则，或。

说明磁介质中的安培环路定理：磁场强度沿任意闭合路径的线积分等于穿过该路径的所有传导电流的代数和。快乐学习潍坊学院（1）中的应理解52快乐学习潍坊学院3、磁化强度与磁感应强度的关系实验表明：各向同性非铁磁质中

2)若磁介质中各点的g相同，称介质为均匀磁介质。磁介质的性能方程说明：1)g取决于磁介质的性质，其值可正可负。顺磁质，抗磁质。

快乐学习潍坊学院3、磁化强度与磁感应强度的关系实验表明：各向53实验证明：对于各向同性的介质，在磁介质中任意一点磁化强度和磁场强度成正比。

式中只与磁介质的性质有关，称为磁介质的磁化率，是一个纯数。快乐学习潍坊学院实验证明：对于各向同性的介质，在磁介质中任意一点磁化54快乐学习潍坊学院7.1.4磁介质存在时静磁场的基本规律快乐学习潍坊学院7.1.4磁介质存在时静磁场的基本规律55快乐学习潍坊学院

例1在均匀密绕的螺绕环内充满均匀的顺磁介质，已知螺绕环中的传导电流为，单位长度内匝数，环的横截面半径比环的平均半径小得多，磁介质的相对磁导率和磁导率分别为和。求环内的磁场强度和磁感应强度。解：在环内任取一点，过该点作一和环同心、半径为的圆形回路。式中为螺绕环上线圈的总匝数。由对称性可知，在所取圆形回路上各点的磁感应强度的大小相等，方向都沿切线。7.1.6有磁介质时的环路定理应用快乐学习潍坊学院例1在均匀密绕的螺绕环内充满均56当环内是真空时当环内充满均匀介质时快乐学习潍坊学院当环内是真空时当环内充满均匀介质时快乐学习潍坊学院57例2如图所示，一半径为R1的无限长圆柱体（导体≈

0）中均匀地通有电流I，在它外面有半径为R2的无限长同轴圆柱面，两者之间充满着磁导率为的均匀磁介质，在圆柱面上通有相反方向的电流I。试求（1）圆柱体外圆柱面内一点的磁场；（2）圆柱体内一点磁场；（3）圆柱面外一点的磁场。解（1）当两个无限长的同轴圆柱体和圆柱面中有电流通过时，它们所激发的磁场是轴对称分布的，而磁介质亦呈轴对称分布，因而不会改变场的这种对称分布。设圆柱体外圆柱面内一点到轴的垂直距离是r1，以r1为半径作一圆，取此圆为积分回路，根据安培环路定理有IIIR1R2r2r1r3快乐学习潍坊学院例2如图所示，一半径为R1的无限长圆柱体（导58（2）设在圆柱体内一点到轴的垂直距离是r2，则以r2为半径作一圆，根据安培环路定理有

式中是该环路所包围的电流部分，由此得快乐学习潍坊学院（2）设在圆柱体内一点到轴的垂直距离是r2，则以r2为半径作59

（3）在圆柱面外取一点，它到轴的垂直距离是r3，以r3为半径作一圆，根据安培环路定理,考虑到环路中所包围的电流的代数和为零，所以得即或快乐学习潍坊学院由，得（3）在圆柱面外取一点，它到轴的垂直距离是r3，以r60快乐学习潍坊学院快乐学习潍坊学院61快乐学习潍坊学院7.1.5磁介质与电介质对比快乐学习潍坊学院7.1.5磁介质与电介质对比62

§2顺磁性与抗磁性分子具有固有磁矩，即组成顺磁质的分子中各电子磁矩

不完全抵消，。

①无外场时，即：宏观体元内，表明杂乱无序；

②有外场时，即：每个受一力矩，力图转至外场方向，

各在一定程度上沿外场排列，的

附加场与外场

方向相同，故。

一、顺磁性顺磁质：与同向，。

快乐学习潍坊学院§2顺磁性与抗磁性分子具有固有63抗磁质：

与反向，。

原子中电流电子磁矩

υ

re

i

二、抗磁性抗磁质组成抗磁质的物质分子中各电子磁矩相消，分子整体上无固有磁矩，即。加了外场：每电子感生磁矩都与外场反向，从而整个分子内将产生与外场方向相反的感生磁矩，此便是抗磁效应的来源。即在介质内反向，所以。

快乐学习潍坊学院抗磁质：与反向，。原子中电流64进动进动进动附加磁矩：因进动而产生的等效磁矩称为附加磁矩，用符号表示。可以证明：不论电子原来的磁矩与磁场方向之间的夹角是何值，在外磁场中，电子角动量进动的转向总是和磁力矩的方向构成右手螺旋关系。这种等效圆电流的磁矩的方向永远与的方向相反。快乐学习潍坊学院进动进动进动附加磁矩：因进动而产生的等效磁65三、铁磁质的磁化规律1、关系的测定

(1)：可由励磁电流决定。如图7-8，外面密绕匝线圈，有其中由电流表测出，n已知，则可知H；而，故改变（包括改变电源的极性连接）

RK原副GN1N2I0ε图7-8快乐学习潍坊学院三、铁磁质的磁化规律1、关系的测定(1)66B

O

A

SC

HSH，描点作图即可研究样品铁磁质的磁化规律。

2、起始磁化曲线快乐学习潍坊学院S67快乐学习潍坊学院QˊSˊCHCO

B

BR

S

HS

退磁段

反向磁化

正向磁化

3、磁滞回线对应称之为矫顽力。

此曲线为磁化一周的情况，闭合曲线被称为磁滞回线。

快乐学习潍坊学院QˊSˊS68快乐学习潍坊学院（1）磁感应强度跟不上磁场强度的减小，这种现象叫磁滞。这种“跟不上”并非时间上滞后，是非线性、非单值所致。

(2)上述回线为对应顶点之最大磁滞回线，当而即减小时，回线也小。图7-12综上可见：铁磁质的的关系不但非线性，而且非单值。的数值除了与数值有关外，还决定于该介质的磁化历史。

快乐学习潍坊学院（1）磁感应强度跟不上磁场强度的减小，这种现69快乐学习潍坊学院铁磁质的磁化规律：铁磁质的最主要特性是磁导率非常高，在同样的磁场强度下，与真空或弱磁材料相比，铁磁质中磁感强度的大小要大得多。（1）铁磁质的磁感强度B与磁场强度H的关系是非线性关系，一般用磁化曲线来描述。

（2）铁磁质的磁化过程是不可逆的，具有磁滞现象，整个磁化过程形成磁滞回线。铁磁质的磁化机理需要用磁畴理论来说明。

（1）在铁磁质中存在着许多被称为磁畴的小的自发磁化区，它们决定了铁磁质的磁化性质。

（2）铁磁质被磁化时，其内部出现磁壁移动和磁畴转向的过程，可以使磁场极大地增强。

（3）铁磁质要保持其强磁特性，工作温度必须在"居里点"以下。快乐学习潍坊学院铁磁质的磁化规律：铁磁质的最主要特性是磁导率70铁芯在交变磁场中有能量损耗——铁损。铁损包括两个方面图中磁滞回线所包围“面积”代表在一个反复磁化循环中单位体积的铁芯内损耗的能量。

ˊ

H3、磁滞损耗快乐学习潍坊学院图中磁滞回线所包围“面积”代表在一个反复磁71这些能量最终以热量的形式耗散掉。

磁性主要来源与电子自旋磁矩。4、铁磁质分类及微观结构简介1）分类按矫顽力的大小划分：(1)

软磁质：；(2)硬磁质：。2）微观结构快乐学习潍坊学院这些能量最终以热量的形式耗