半导体的基本知识和特性介绍

1、半导体的基本知识和特性介绍导体：绝缘体：半导体：如：金、银、铜、铝等如：云母、陶瓷等如：硅Si、锗Ge、砷化镍GaAs等半导体的特性：杂质、温度、光照对影响较大 在物理学中。根据材料的导电能力，可以将他们划分导体、绝缘体和半导体。 典型的半导体是硅Si和锗Ge，它们都是4价元素。硅原子锗原子硅和锗最外层轨道上的四个电子称为价电子。 本征半导体的共价键结构束缚电子在绝对温度T=0K时，所有的价电子都被共价键紧紧束缚在共价键中，不会成为自由电子，因此本征半导体的导电能力很弱，接近绝缘体。一. 本征半导体 本征半导体化学成分纯净的半导体晶体。制造半导体器件的半导体材料的纯度要达到99.9999999

2、%，常称为“九个9”。 这一现象称为本征激发，也称热激发。 当温度升高或受到光的照射时，束缚电子能量增高，有的电子可以挣脱原子核的束缚，而参与导电，成为自由电子。自由电子+4+4+4+4+4+4+4+4+4空穴 自由电子产生的同时，在其原来的共价键中就出现了一个空位，称为空穴。 可见本征激发同时产生自由电子空穴对。 外加能量越高（温度越高），产生的自由电子空穴对越多。与本征激发相反的现象复合在一定温度下，本征激发和复合同时进行，达到动态平衡。电子空穴对的浓度一定。常温300K时：电子空穴对的浓度硅：锗：自由电子+4+4+4+4+4+4+4+4+4空穴电子空穴对自由电子 带负电荷 电子流+4+4

3、+4+4+4+4+4+4+4自由电子E总电流载流子空穴 带正电荷 空穴流本征半导体的导电性取决于外加能量：温度变化，导电性变化；光照变化，导电性变化。导电机制 几个概念：（1）本征激发：当本征半导体的温度升高或受到光照时，某些共价键中的价电子从外界获得能量而挣脱共价键的束缚，离开原子而成为自由电子的同时，在共价键中会留下数量相同的空位子空穴。这种现象称为本征激发。本征激发形成: 电子 - 空穴对（2）自由电子：价电子获得外部能量后挣脱共价键的束缚成为自由电子，带负电荷。（3）空 穴：价电子成为自由电子后在共价键中留下的空位，带正电荷。（4）电子-空穴对：本征激发形成电子-空穴对。（5）漂移电流

4、： 载流子在电场作用下定向运动形成的电流称为漂移电流。（6）空穴电流： 空穴在电场作用下定向运动形成的电流称为空穴电流。 因为 相对于电子电流，价电子填补空穴的运动相当于带正电荷的空穴在与价电子运动相反的方向运动，因而空穴相对来说带正电荷，故其运动形成空穴电流。（7）复 合： 自由电子在热运动过程中和空穴相遇而释放能量，造成电子-空穴对消失，这一过程称为复合。 二. 杂质半导体 在本征半导体中掺入某些微量杂质元素后的半导体称为杂质半导体。1. N型半导体 在本征半导体中掺入五价杂质元素，例如磷，砷等，称为N型半导体。 N型半导体多余电子磷原子硅原子多数载流子自由电子少数载流子 空穴+N型半导体

5、施主离子自由电子电子空穴对 在本征半导体中掺入三价杂质元素，如硼、镓等。空穴硼原子硅原子多数载流子 空穴少数载流子自由电子P型半导体受主离子空穴电子空穴对2. P型半导体杂质半导体的示意图+N型半导体多子电子少子空穴P型半导体多子空穴少子电子少子浓度与温度有关多子浓度与温度无关内电场E因多子浓度差形成内电场多子的扩散空间电荷区 阻止多子扩散，促使少子漂移。PN结合空间电荷区多子扩散电流少子漂移电流耗尽层三. PN结及其单向导电性 1 . PN结的形成 少子漂移补充耗尽层失去的多子，耗尽层窄，E多子扩散 又失去多子，耗尽层宽，E内电场E多子扩散电流少子漂移电流耗尽层动态平衡：扩散电流 漂移电流总

6、电流0势垒 UO硅 0.5V锗 0.1V2. PN结的单向导电性(1) 加正向电压（正偏）电源正极接P区，负极接N区 外电场的方向与内电场方向相反。 外电场削弱内电场耗尽层变窄扩散运动漂移运动多子扩散形成正向电流I F正向电流 (2) 加反向电压电源正极接N区，负极接P区 外电场的方向与内电场方向相同。 外电场加强内电场耗尽层变宽漂移运动扩散运动少子漂移形成反向电流I RPN 在一定的温度下，由本征激发产生的少子浓度是一定的，故IR基本上与外加反压的大小无关，所以称为反向饱和电流。但IR与温度有关。 PN结加正向电压时，具有较大的正向扩散电流，呈现低电阻， PN结导通； PN结加反向电压时，具

7、有很小的反向漂移电流，呈现高电阻， PN结截止。 由此可以得出结论：PN结具有单向导电性。3. PN结的伏安特性曲线及表达式 根据理论推导，PN结的伏安特性曲线如图正偏IF（多子扩散）IR（少子漂移）反偏反向饱和电流反向击穿电压反向击穿热击穿烧坏PN结电击穿可逆 根据理论分析：u 为PN结两端的电压降i 为流过PN结的电流IS 为反向饱和电流UT =kT/q 称为温度的电压当量其中k为玻耳兹曼常数 1.381023q 为电子电荷量1.6109T 为热力学温度 对于室温（相当T=300 K）则有UT=26 mV。当 u0 uUT时当 u|U T |时4. PN结的电容效应 当外加电压发生变化时，

8、耗尽层的宽度要相应地随之改变，即PN结中存储的电荷量要随之变化，就像电容充放电一样。 (1) 势垒电容CB(2) 扩散电容CD 当外加正向电压不同时，PN结两侧堆积的少子的数量及浓度梯度也不同，这就相当电容的充放电过程。电容效应在交流信号作用下才会明显表现出来极间电容（结电容）1.2 半导体二极管 二极管 = PN结 + 管壳 + 引线NP结构符号阳极+阴极- 二极管按结构分三大类：(1) 点接触型二极管 PN结面积小，结电容小，用于检波和变频等高频电路。(3) 平面型二极管 用于集成电路制造工艺中。PN 结面积可大可小，用于高频整流和开关电路中。(2) 面接触型二极管 PN结面积大，用于工频

9、大电流整流电路。半导体二极管的型号国家标准对半导体器件型号的命名举例如下：2AP9用数字代表同类器件的不同规格。代表器件的类型，P为普通管，Z为整流管，K为开关管。代表器件的材料，A为N型Ge，B为P型Ge， C为N型Si， D为P型Si。2代表二极管，3代表三极管。 一 、半导体二极管的VA特性曲线 硅：0.5 V 锗： 0.1 V(1) 正向特性导通压降反向饱和电流(2) 反向特性死区电压击穿电压UBR实验曲线uEiVmAuEiVuA锗 硅：0.7 V 锗：二. 二极管的模型及近似分析计算例：IR10VE1kD非线性器件iuRLC线性器件二极管的模型DU串联电压源模型U D 二极管的导通压

10、降。硅管 ；锗管 。理想二极管模型正偏反偏导通压降二极管的VA特性二极管的近似分析计算IR10VE1kIR10VE1k例1：串联电压源模型测量值 相对误差理想二极管模型RI10VE1k相对误差例2：二极管构成的限幅电路如图所示，R1k，UREF=2V，输入信号为ui。 (1)若 ui为4V的直流信号，分别采用理想二极管模型、理想二极管串联电压源模型计算电流I和输出电压uo解：（1）采用理想模型分析。 采用理想二极管串联电压源模型分析。（2）如果ui为幅度4V的交流三角波，波形如图（b）所示，分别采用理想二极管模型和理想二极管串联电压源模型分析电路并画出相应的输出电压波形。解：采用理想二极管模型

11、分析。波形如图所示。0-4V4Vuit2V2Vuot02.7Vuot0-4V4Vuit2.7V 采用理想二极管串联电压源模型分析，波形如图所示。三. 二极管的主要参数 (1) 最大整流电流IF二极管长期连续工作时，允许通过二极管的最大整流电流的平均值。(2) 反向击穿电压UBR 二极管反向电流急剧增加时对应的反向电压值称为反向击穿电压UBR。 (3) 反向电流IR 在室温下，在规定的反向电压下的反向电流值。硅二极管的反向电流一般在纳安(nA)级；锗二极管在微安(A)级。当稳压二极管工作在反向击穿状态下,工作电流IZ在Izmax和Izmin之间变化时,其两端电压近似为常数稳定电压四、稳压二极管

12、稳压二极管是应用在反向击穿区的特殊二极管正向同二极管反偏电压UZ 反向击穿UZ限流电阻 稳压二极管的主要 参数 (1) 稳定电压UZ (2) 动态电阻rZ 在规定的稳压管反向工作电流IZ下，所对应的反向工作电压。 rZ =U /I rZ愈小，反映稳压管的击穿特性愈陡。 (3) 最小稳定工作 电流IZmin 保证稳压管击穿所对应的电流，若IZIZmin则不能稳压。 (4) 最大稳定工作电流IZmax 超过Izmax稳压管会因功耗过大而烧坏。五特殊二极管 1光敏二极管 光敏二极管的符号-4-8-12-50I/AUD / V光电二极管的PN结特性曲线E=400lxE=200lx反向电流与光照度E成正

13、比关系 2 发光二极管 发光二极管的符号二极管型光电耦合器3 激光二极管 激光二极管的符号 1.3 半导体三极管 半导体三极管，也叫晶体三极管。由于工作时，多数载流子和少数载流子都参与运行，因此，还被称为双极型晶体管（Bipolar Junction Transistor,简称BJT）。 BJT是由两个PN结组成的。一.BJT的结构NPN型PNP型符号: 三极管的结构特点:（1）发射区的掺杂浓度集电区掺杂浓度。（2）基区要制造得很薄且浓度很低。-NNP发射区集电区基区发射结集电结ecb发射极集电极基极-PPN发射区集电区基区发射结集电结ecb发射极集电极基极二 BJT的内部工作原理（NPN管）

14、 三极管在工作时要加上适当的直流偏置电压。若在放大工作状态：发射结正偏：+UCE UBEUCB集电结反偏：由VBB保证由VCC、 VBB保证UCB=UCE - UBE 0共发射极接法c区b区e区 （1）因为发射结正偏，所以发射区向基区注入电子 ，形成了扩散电流IEN 。同时从基区向发射区也有空穴的扩散运动，形成的电流为IEP。但其数量小，可忽略。 所以发射极电流I E I EN 。 （2）发射区的电子注入基区后，变成了少数载流子。少部分遇到空穴复合掉，形成IBN。所以基极电流I B I BN 。大部分到达了集电区的边缘。1BJT内部的载流子传输过程（3）因为集电结反偏，收集扩散到集电区边缘的电

15、子，形成电流ICN 。 另外，集电结区的少子形成漂移电流ICBO。2电流分配关系三个电极上的电流关系:IE =IC+IB定义：(1)IC与I E之间的关系:所以:其值的大小约为。 (2)IC与I B之间的关系：联立以下两式：得：所以：得：令：三. BJT的特性曲线（共发射极接法）(1) 输入特性曲线 iB=f(uBE) uCE=const（1）uCE=0V时，相当于两个PN结并联。（3）uCE 1V再增加时，曲线右移很不明显。（2）当uCE=1V时， 集电结已进入反偏状态，开始收集电子，所以基区复合减少， 在同一uBE 电压下，iB 减小。特性曲线将向右稍微移动一些。死区电压硅 0.5V锗 0

16、.1V导通压降硅 0.7V锗 0.3V (2)输出特性曲线 iC=f(uCE) iB=const 现以iB=60uA一条加以说明。 （1）当uCE=0 V时，因集电极无收集作用，iC=0。（2） uCE Ic 。 （3） 当uCE 1V后，收集电子的能力足够强。这时，发射到基区的电子都被集电极收集，形成iC。所以uCE再增加，iC基本保持不变。同理，可作出iB=其他值的曲线。 输出特性曲线可以分为三个区域:饱和区iC受uCE显著控制的区域，该区域内uCE V。 此时发射结正偏，集电结也正偏。截止区iC接近零的区域，相当iB=0的曲线的下方。 此时，发射结反偏，集电结反偏。放大区 曲线基本平行等

17、 距。 此时，发 射结正偏，集电 结反偏。 该区中有：饱和区放大区截止区在电子设备中测得某只放大管三个管脚对机壳的电压如图所示。试判断该管管脚对应的电极，该管的类型以及制造该管的材料 。例10.1V0.78V-11.5V解：.因为 与电位差是068V，所以这是Si管，且 为 发射结。 2. 即为集电极。3.因为集电结电压反偏，故为P端，由此可知该管为PNP型Si管。 4.又因为发射结电压正偏，故是发射极， 是基极。BJT的偏置方式小结：发射结正偏、集电结反偏，BJT处于放大状态发射结反偏、集电结正偏，BJT处于反向应用状态，（一般不宜 反向应用）二个PN结均正偏，晶体管处于饱和状态二个PN结均

18、反偏，晶体管处于截止状态e发射极集电结P+PNb基极c集电极发射结e发射极集电结+b基极c集电极发射结四. BJT的主要参数1.电流放大系数（2）共基极电流放大系数： iCE=20uA(mA)B=40uAICu=0(V)=80uAIBBBIBiIBI=100uACBI=60uAi一般取20200之间（1）共发射极电流放大系数： 2.极间反向电流 （2）集电极发射极间的穿透电流ICEO 基极开路时，集电极到发射极间的电流穿透电流 。其大小与温度有关。 （1）集电极基极间反向饱和电流ICBO 发射极开路时，在其集电结上加反向电压，得到反向电流。它实际上就是一个PN结的反向电流。其大小与温度有关。

19、锗管：I CBO为微安数量级， 硅管：I CBO为纳安数量级。+ICBOecbICEO 3.极限参数 Ic增加时， 要下降。当值下降到线性放大区值的70时，所对应的集电极电流称为集电极最大允许电流ICM。（1）集电极最大允许电流ICM（2）集电极最大允许功率损耗PCM 集电极电流通过集电结时所产生的功耗， PC= ICUCE PCM PCM （3）反向击穿电压 BJT有两个PN结，其反向击穿电压有以下几种： U（BR）EBO集电极开路时，发射极与基极之间允许的最大反向电压。其值一般几伏十几伏。 U（BR）CBO发射极开路时，集电极与基极之间允许的最大反向电压。其值一般为几十伏几百伏。 U（BR

20、）CEO基极开路时，集电极与发射极之间允许的最大反向电压。 在实际使用时，还有U（BR）CER、U（BR）CES等击穿电压。 -(BR)CEOU(BR)CBOU(BR)EBOU 半导体三极管的型号第二位：A锗PNP管、B锗NPN管、 C硅PNP管、D硅NPN管 第三位：X低频小功率管、D低频大功率管、 G高频小功率管、A高频大功率管、K开关管用字母表示材料用字母表示器件的种类用数字表示同种器件型号的序号用字母表示同一型号中的不同规格三极管国家标准对半导体器件型号的命名举例如下：3DG110B 1.5 场效应管 BJT工作时，多数载流子和少数载流子都参与运行，所以被称为双极型器件。增强型耗尽型N

21、沟道P沟道N沟道P沟道N沟道P沟道FET分类： 绝缘栅场效应管结型场效应管 场效应管（Field Effect Transistor简称FET）工作时，只有一种载流子(多子)参与导电，因此它是单极型器件。 FET因其制造工艺简单，功耗小，温度特性好，输入电阻极高等优点，得到了广泛应用。一. 绝缘栅场效应三极管 绝缘栅型场效应管 ( Metal Oxide Semiconductor FET)，简称MOSFET。分为： 增强型 N沟道、P沟道 耗尽型 N沟道、P沟道 1.N沟道增强型MOS管 （1）结构 4个电极：漏极D，源极S，栅极G和 衬底B。符号： 当uGS0V时纵向电场将靠近栅极下方的空

22、穴向下排斥耗尽层。（2）工作原理 当uGS=0V时，漏源之间相当两个背靠背的 二极管，在d、s之间加上电压也不会形成电流，即管子截止。 再增加uGS纵向电场将P区少子电子聚集到P区表面形成导电沟道，如果此时加有漏源电压，就可以形成漏极电流id。栅源电压uGS的控制作用 定义： 开启电压（ UT）刚刚产生沟道所需的栅源电压UGS。 N沟道增强型MOS管的基本特性： uGS UT，管子截止， uGS UT，管子导通。 uGS 越大，沟道越宽，在相同的漏源电压uDS作用下，漏极电流ID越大。 漏源电压uDS对漏极电流id的控制作用 当uGSUT，且固定为某一值时，来分析漏源电压VDS对漏极电流ID的

23、影响。（设UT=2V， uGS=4V） （a）uds=0时， id=0。（b）uds id； 同时沟道靠漏区变窄。（c）当uds增加到使ugd=UT时，沟道靠漏区夹断，称为预夹断。（d）uds再增加，预夹断区加长， uds增加的部分基本降落在随之加长的夹断沟道上， id基本不变。（3）特性曲线 四个区：（a）可变电阻区（预夹断前）。 输出特性曲线：iD=f(uDS)uGS=const（b）恒流区也称饱和 区（预夹断 后）。 （c）夹断区（截止区）。 （d）击穿区。可变电阻区恒流区截止区击穿区 转移特性曲线： iD=f(uGS)uDS=const 可根据输出特性曲线作出转移特性曲线。例：作uDS=10V的一条转移特性曲线：UT 一个重要参数低频跨导gm： gm=iD/uGS uDS=const (单位mS) gm的大小反映了栅源电压对漏极电流的控制作用。 在转移特性曲线上， gm为曲线的斜率。 在输出特性曲线上也可求出gm。 沟道耗尽型MOSFET特点： 当uGS=0时，就有沟道，加入uDS，就有iD。 当uGS0时，沟道增宽，iD进一步增加。 当uGS0时，沟道变窄，iD减小。 在栅极下方的SiO2层中掺入了大