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文档简介

SoundRadiationfromaMovingPointSoundRadiationfromaMovingPoint声场的球对称性（或降低对称度）ρ0c0z-V作匀速运动，时t=0Oq可表为x=(xyz)为三维空间的坐标矢量，Qtp服从有源波动方程声源运动的快慢可用马赫数（Machnumber）M结果无任何影响）pΦ具有简单关系代入声压波方程（2），Φ所满足的波动代入声压波方程（2），Φ所满足的波动为求解无初值、无边值的有源声波方程（5）。P.M.Morse波动方程（5）G(x,tx',t')它存在时延解【2其中，|x-x'|xx'q所在的体积。把公式（1）qδ其零点（根）z的意义是：tt'=t-R/c0z'=VtzV运动，tz0=Vt的位置。Ptt'在位置z'角度θt'Pz'Rz'RR在亚音速（M<1）M>1z<Vt（即观察点位于声源之后），t'±，对应声源在zz'±。Dirac-δδ函数的积分由δζ最终，得到如下速度势ΦM>1M>1R+t=t'x't时刻传播到场z'=Vt'x'=(0,0,Vt')x-x'zθ（极角），代入（9），R+θt的函数。在声源正前方（θR+θt的函数。在声源正前方（θ=0），z>Vt，根据公式（7），R1=z-Vt，R+=R1/(1-M)；而在声源的后方（θ=π），R1=Vt-z，R+=R1/(1+M)。分别代入（11），得到声源前后的声压为z轴上，则上两式中的第二项均可略而不计，于是在离声源同样的距离上前后声压的振幅比为(1+M)/(1-M)M1，则Q0是源强。代入（11）辐射声场具有相位D1arg(D1R+是时间的函数，相位不再简单地正比于D1arg(D1R+是时间的函数，相位不再简单地正比于t。根据频率ω的定义，源静止的随动坐标系（z轴做伽利略变换：z-D1R+R1D1R+R1R+r是源点（原点）t无关。代入显然，D是随动坐标系中声压场的指向性因子。需要指出，D并非是相对于声MDM的增大，点源辐射声场逐渐偏离各向同性（球對稱性），而在后方，声压最小，仿佛正前方的声压被"挤压"，而正后方的被"伸"即，观测点（场点）P必须落在以源点为顶点的锥形区域内——声锥（soundcone）θmaxθmaxθmaxθmaxPz’+z’-图五右图绘出了公式（17）R±P的辐射情况。根据速度势表达式R±、θ±R1R+R-所辐射的声场之叠加，因此在（b）M图五、马赫数（a）M=1，（b）M>1【【1】P.M

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