作用在飞机上的空气动力

作用在飞机上的空气动力第一页，共三十九页，2022年，8月28日迎角相对气流方向与翼弦之间的夹角

AngleofAttack(AoA)不同于飞机的姿态第二页，共三十九页，2022年，8月28日升力气流→翼型→上表面流线变密→流管变细下表面平坦→流线变化不大(与远前方流线相比)连续性定理、伯努利定理→翼型的上表面→流管变细→流管截面积减小→气流速度增大→故压强减小翼型的下表面→流管变化不大→压强基本不变上下表面产生了压强差→总空气动力RR的方向向后向上→分力：升力L、阻力D

第三页，共三十九页，2022年，8月28日不同迎角对应的压力分布第四页，共三十九页，2022年，8月28日失速通常，机翼的升力与迎角成正比。迎角增加，升力随之增大(图1、图2)。但是，当迎角增大到某一值时，则会出现相反的情况，即迎角增加升力反而急剧下降。这个迎角就称为临界迎角。当机翼迎角超过临界点时，流经上翼面的气流会出现严重分离，形成大量涡流，升力大幅下降，阻力急剧增加。飞机减速并抖动，各操纵面传到杆、舵上的外力变轻，随后飞机下坠，机头下俯，这种现象称为失速。第五页，共三十九页，2022年，8月28日视频演示风洞失速流线第六页，共三十九页，2022年，8月28日第七页，共三十九页，2022年，8月28日空气动力系数升力系数Cy(CL)阻力系数Cx(CD)无因次量第八页，共三十九页，2022年，8月28日升力特性曲线第九页，共三十九页，2022年，8月28日Cy-α曲线的特点Cy=0的迎角(用α0表示)一般为负值(0º~4º)；Cy-α曲线在一个较大的范围内是直线段；Cy有一个最大值Cymax，而在接近最大值Cymax前曲线上升的趋势就已减缓。第十页，共三十九页，2022年，8月28日弯度和迎角的作用第十一页，共三十九页，2022年，8月28日改变后缘弯度的作用第十二页，共三十九页，2022年，8月28日增升装置襟翼（前、后缘）第十三页，共三十九页，2022年，8月28日简单襟翼第十四页，共三十九页，2022年，8月28日富勒襟翼第十五页，共三十九页，2022年，8月28日Boeing727三缝襟翼Boeing727Triple-SlottedFowlerFlapSystem

第十六页，共三十九页，2022年，8月28日F-14全翼展的前缘缝翼与后缘襟翼第十七页，共三十九页，2022年，8月28日前缘缝翼第十八页，共三十九页，2022年，8月28日缝翼和襟翼对升力系数的影响第十九页，共三十九页，2022年，8月28日力矩特性及焦点规定：使翼型抬头的力矩为正升力的力矩MzP=-Y1(x压-xP)用力矩系数的形式表示为零升力矩系数mz0焦点—mzP不随Cy而变化的点—升力增量作用点第二十页，共三十九页，2022年，8月28日阻力摩擦阻力压差阻力干扰阻力诱导阻力激波阻力第二十一页，共三十九页，2022年，8月28日阻力1：摩擦阻力由空气的粘性造成附面层(层流附面层紊流附面层)层流流动，摩擦阻力小；紊流流动，摩擦阻力大的多->

尽量使物体表面的流动保持层流状态附面层第二十二页，共三十九页，2022年，8月28日阻力2：压差阻力运动着的物体前后所形成的压强差所产生的同物体的迎风面积、形状和在气流中的位置都有很大的关系第二十三页，共三十九页，2022年，8月28日迎面阻力摩擦阻力和压差阻力合起来叫做“迎面阻力”一个物体究竟哪种阻力占主要部分，主要取决于物体的形状流线体，迎面阻力中主要是摩擦阻力远离流线体的式样，压差阻力占主要部分，摩擦阻力则居次要位置，且总的迎面阻力也较大第二十四页，共三十九页，2022年，8月28日机翼的三元效应上翼面压强低，下翼面压强高->压差->漩涡->下洗第二十五页，共三十九页，2022年，8月28日阻力3：诱导阻力翼尖涡使流过机翼的气流向下偏转一个角度（下洗）。升力与气流方向垂直（向后倾斜），产生了向后的分力（阻力）诱导阻力同机翼的平面形状，翼剖面形状，展弦比，特别是同升力有关。伴随升力而产生的第二十六页，共三十九页，2022年，8月28日阻力4：干扰阻力气流流过翼-身连接处，由于部件形状的关系，形成了一个气流的通道。B处高压区形成气流阻塞，使气流开始分离，产生旋涡，能量消耗和飞机不同部件之间的相对位置有关第二十七页，共三十九页，2022年，8月28日阻力5：激波阻力属于压差阻力第二十八页，共三十九页，2022年，8月28日激波飞机飞行->对空气产生扰动扰动(以扰动波的形式)以音速传播,积聚激波形成原理激波照片(M=3)第二十九页，共三十九页，2022年，8月28日飞行速度小于音速时扰动波的传播速度大于飞机前进速度传播向四面八方飞行速度等于或超过音速时扰动波的传播速度等于或小于飞机前进速度后续时间的扰动就会同已有的扰动波叠加在一起形成较强的波，空气受到强烈的压缩、而形成了激波第三十页，共三十九页，2022年，8月28日波阻能量的观点

空气通过激波时，受到薄薄一层稠密空气的阻滞，使得气流速度急骤降低，由阻滞产生的热量来不及散布，于是加热了空气。加热所需的能量由消耗的动能而来。在这里，能量发生了转化--由动能变为热能。动能的消耗表示产生了一种特别的阻力。这一阻力由于随激波的形成而来，所以就叫做"波阻"激波前后气流物理参数的变化

第三十一页，共三十九页，2022年，8月28日机翼上压强分布的观点亚音速，最大稀薄度靠前，压强分布沿着与飞行相反的方向上的合力，不是很大，即阻力不是很大。超音速情况下，最大稀薄度向后远远地移动到尾部，而且向后倾斜得很厉害，同时它的绝对值也有增加。因此，如果再考虑机翼头部压强的升高，那么压强分布沿与飞行相反方向的合力，急剧增大，使得整个机翼的总阻力相应有很大的增加。这附加部分的阻力就是波阻。第三十二页，共三十九页，2022年，8月28日JohnGay拍摄1999年7月7日F/A18-CHornet在航母附近低高度（75英尺）超音速飞行的场面第三十三页，共三十九页，2022年，8月28日第三十四页，共三十九页，2022年，8月28日正激波和斜激波Ma=1正激波Ma>1钝头：正激波尖头：斜激波正激波的波阻大，空气被压缩很厉害，激波后的空气压强、温度和密度急剧上升，气流通过时，空气微团受到的阻滞强烈，速度大大降低，动能消耗很大，这表明产生的波阻很大。斜激波波阻较小，倾斜的越厉害，波阻就越小。第三十五页，共三十九页，2022年，8月28日临界马赫数上翼面流管收缩局部流速加快，大于远前方来流速度局部流速的加快

局部温度降低

局部音速下降当翼型上最大速度点的速度增加到等于当地音速时，远前方来流速度v∞就叫做此翼型的临界速度（对应临界马赫数）第三十六页，共三十九页，2022年，8月28日局部激波当M∞>Mcr以后，在翼型上表面等音速点后面，由于翼型表面的连续外凸，流管扩张，空气膨胀加速，出现局部超音速区。

通常机翼上表面会首先达到当地音速，局部激波首先出现在上翼面。随着速度的增加，下翼面也会出现局部激波，而且当速度进一步增加时，机翼上下表面的局部激波还会向后移动，并且下翼面的局部激波的移动速