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文档简介

解: 选用圆柱坐标系，使导体的轴线与坐标系的z轴重合，设导体上的电流方向为+z方向，导体中的电流密度为 习题3.2 参考例3.3.1由于 的方向与z轴一致，故 仅有z分量 而从电流分布的轴对称性可以看出 仅为 R的函数，因此矢量磁位的泊松方程简化为 1（1）在导体部分： 对R两次积分，得在R为有限的空间，Az必须为有限值，因此上式中必须 ，同时，设轴线上的矢量磁位为零，将这一条件代入上式得 2（2）在导体外： 在此区域 满足拉普拉斯方程，现在利用边界条件确定积分常数 3另由R=a界面上磁场强度 的切向分量连续 求出 再应用R=a界面上磁场强度的边界条件，得出 Az和答案不一样是由于参考点选择的不同4习题3.5 求互感解法一：建立坐标系如图xy0cba设直长导线通电流I（+y轴方向）I直长导线产生的磁场为（例3.2.1或1.3.1）：在XOY平面上B的方向为：-z轴（即垂直向里）取矩形线圈面S的法向为-z轴，则：R为场点到直线的距离5解法二：建立坐标系如图xy0cbaI直长导线产生的磁场的矢量磁位为（例3.2.1）：设直长导线通电流I（+y轴方向）在XOY平面上A的方向为：+yR为场点到直线的距离,R0为零磁位参考点到直线的距离

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