高一物理期末总复习机械能

1、高一物理期末总复习机械能本章考查重点是：一功和功率；二.动能定理；三.机械能守恒定律一功和功率（一）功的计算方法：1利用功的定义|w二FSeos求力所做的功。此式只适用恒力的功。2. 利用功率的公式求功P=W一W=Pt。此式主要用于求在一个功率不变力所做的功。L因f3. 利用动能定理求力所做的功。主要用于解决变力做的功。曲线运动中各力做的功；在连续的多个过程中，求各外力功的代数和；解决抛出物体的瞬时做功的问题。利用动能定理将外力的复杂过程，转换为由受力物体的动能变化量来表示，使问题大为简化。例：如图1所示，质量为m的物体静止于倾角为9的斜面上，物体与斜面间的摩擦因数为卩，现在使斜面向右水平匀速

2、移动距离L,则摩擦力对物体做功为（物体与斜面保持相对静止）A.0分析:B.mgLeos日C.mgLsin日cos2日D.mgLsin日cos日利用|W=FSeos®公式分析问题时，要注意位移必须是相对地面、或静止、或做匀速运动的参照物。同时要注意摩擦力可做正功，负功或不做功。本题是静摩擦力做正功的实例。可分析：f静=mgsine|方向沿斜面向上。物体随斜面匀速前进L,实质是物体在静摩擦力做用下前进了L,静摩擦力做正功mgLsinTcosB。即D正确。（二）能正确理解功率的概念功率是表示物体做功快慢的物理量。对功率的计算公式要着重理解。1. 功率卩=臥是定义式，表示了在时间t内的平均功

3、率。2. 功率P=Fv的适用条件是F与V方向相同。当F与V有夹角a，应表达为P=FVcor，V用瞬时值时，P为瞬时功率；v为平均值时，P为平均功率。该公式常用来计算瞬时功率。发动机的功率P是指牵引力F做功的功率。从P=Fv中可知，当发动机的功率一定时牵引力f运动速度成反比。3. 要区别额定功率（即发动机在正常工作时允许输出的最大功率）和输出功率。当发动机输出功率等于额定功率，且物体在匀速运动时，牵引力F与阻力f大小相等，物体将达到最大速度，Vm=P/F=P/f。物体达到的最大速度要受到发动机额定功率的约束。例：质量m=4吨的卡车额定输出功率P=80马力，当它从静止出发开上坡度为0.05（即每行

4、驶100米，升高5米）的斜坡时，坡路对卡车的摩擦力为车重的0.1倍（取g=10）斜坡足够长。（1马力=735瓦）问：(1)卡车能否保持牵引力为8000牛不变而一直在坡路上行驶；(2) 卡车在坡路上行驶时能达到的最大速度多大？这时牵引力多大？(3) 若卡车用4000牛的牵引力以12米/秒的初速度上坡，当卡车到达坡顶时速度为4米/秒，那么卡车在这段路程中的最大功率为多大？平均功率多大？到达坡顶的瞬时功率多大？由于额定功率的限制，在800牛的牵引力作用下卡车的速度不能超过=7.35米/秒因此卡车在坡路上最多行驶：p80x735v=一=F800022v(7.35)S54a205IeL亠JA2. 应用动

5、能定理解题时，研究对象一般指某个物体。解题时首先对研究对象进行受力分析及在力作用下移动的位移，这个位移是以地做参照物的。其次确定该物体的始末态的动能。从而用各力所做功的代数和来量度动能的变化量，列出方程。3. 做功的过程是能量转化或转移的过程。动能定理表达式中“等号”的意义是一种因果联系的数值上相等的符号，它只意味着功引起物体动能的变化。例图3所示为一条长轨道，其中AB段是倾角为B的斜面，CD段是水平的BC是与AB和DC都相切的一小段圆弧，其长度可忽略不计。一质量为m的小滑块在A点从静止状态释放，沿轨道下滑。最后停在D，现用一沿轨道方向的推力推滑块，使它缓慢地由D点推回A点停下，设滑块与轨道间

6、的摩擦因数为卩，则推力对滑块做的功等于A.mghB.2mghCJxmg(hC0)D.Pmgs+Pmghctg日分析：物体在A、D两处静止，在AB、CD两段来回运动所受摩擦力大小不变，摩擦力做功相同，故在AD和DA的两个过程中分别用动能定理求推力做的功最为简便。AD:mghWf=0DA:W推一Wf-mgh=0可求出W推=2mgh例：一质量为M的长木板，静止在光滑水平面上。一质量为m的小滑块以水平速度vo从长木反的一端开始在木板上滑动，直到离开木板。滑块刚离开木1板时的速度为？vo。若把此木板固定在水平桌面上，其它各件都不变，求滑块离开木板时的速度V。解：因为在利用动能定理解题都是以地做参照物的，

7、所以必须画个草图，弄清长木板和木块都如何运动。如图4，从图上可看出木板滑出距离为s，木块则滑出距离为L+s。设：木板不固定时，滑块滑离木板时，木板获得的速度为则根据动量守恒规律可知：1mv0mv0Mv'3v由动能定理：对木板:对滑块：1fsMv'2由动能定理可知功，故该题只能用机械能守恒定律解。CSAYuaTaAf(L+s)(乞)2丄mv22320fL=(§-4m)mv299M2解得:设木板固定时，滑块离开木板时的速度为V1212-fLmvmv0220将fL值代入，可求出v="V0jl+4*通过上题的解答，我们应该明确以下几点:(1) 在应用动能定理解题时，

8、位移、速度都必须以地为参照物进行计算；(2) 摩擦力既可做负功，也可以做正功；三.机械能守恒：Eki+Ep=Ek2+Er或Ei=E2=恒量1机械能守恒是对某研究的系统而言。2. 机械能守恒是有条件的：只有系统内的重力和弹力做功，没有其它力做功3. 应用机械能守恒定律解题时，要弄清研究的是哪个物体系，确定研究的过程，选定参考平面，确定零势能面。一般选物体运动的最低位置做参考平面。4. 应用机械能守恒定律解题时，只需分析动能与势能转化的始末状态，不必讨论过程。例：如图5所示，质量均为m的小球A、B、C,用两条长为L的细绳相连。置于高为h的光滑水平桌面上L>h，开始A球刚跨过桌边。若A、B相继

9、下落后均不反弹，则C球离开桌边的速度的大小是。分析：在A、B相继落地过程中，绳子的拉力是变力，且分别对三个小球做可通过三步进行分析：一是抓住过程的关键状态，弄清位置变化的几何关系,画出示意图，本题图如图5,图6。二是选出被研究系统及其运动过程，若只有重力和弹力作用，则系统机械能守恒。本题选三个球及地球组成系统，只有重力做功，系统机械能守恒。三.确定零势能点，此题选地较为简单。四.正确分析系统始、末态的机械能，列出守恒方程。设A球着地时速度为vi,如图6,B球着地时速度为V2，如图7所示，从A球开始释放到A球着地过程中，A、B、C三小球与地组成的系统中，A球减少的势能等于系统增加的动能，即mgh

10、=2(3m)vi2二vi2=2gh/3B、C球以vi为初速到B球着地过程中，对B、C球与地组成的系统，系统机械能守恒其初态：I2I2Eg=(2m)viEp.=2mgh其末态Ek.=(2m)v2=mgh即:第五章机械振动和机械波本章考查重点是：一.简谐振动；二.单摆的振动周期；三.波的图象。一. 简谐振动1. 回复力：简谐振动的定义式：F=kx中k为比例常数，x是以平衡位置为起点的位移，因此，简谐振动的回复力的特征是：大小与位移成正比、方向与位移相反，指向平衡位置。2. 回复力可能是由一个物体提供，也可能是多个物体提供，并且不一定只是弹力提供回复力，其它力也可能提供物体做简谐振动的回复力。3.

11、简谐振动运动的特征：简谐振动的位移随时间做周期性变化、振动图象。其速度和加速度也随时间作周期性变化。4. 表示简谐振动的物理量：(1) 振幅(A):表示振动的幅度和能量的物理量，即振动物体离开平衡位置的最大距离。(2) 周期(T)和频率：表示振动快慢的物理量。5. 简谐振动的能量：简谐振动是理想化的振动，认为阻力为0的等幅振动，由于不受阻力，振动之初外界提供给振动系统的机械能守恒，据动能量的大小与振幅有关，振幅越大，振动能量越大。6. 简谐振动的图象：它是描述简谐振动的一种数字方法，它表示了同一振动质点在不同时刻的位移，是一条正弦或余弦曲线。从图象中可求出振幅，周期和频率。例：一质点作简谐振动

12、，其位移(x)与时间(t)的关系如图上所示，由图可知，在t=4秒时，质点的（）1速度为正最大，加速度为零；2. 速度为负最大，加速度为零；3. 速度为零，加速度为正最大；4. 速度为零，加速度为负最大；分析：本题主要考查学生对简谐振动图象的理解程度和运用能力。由图上可看出，当在4秒时，振动质点在最大位移，因为回复力与位移成正比，方向相反，故加速度为负的最大。又因此时刻势能最大，动能为零，速度为零。因为（4）为正确。二. 单摆的振动周i. 单摆振动周期”=2胡|成立的条件：（1）摆线的伸长和质量小到忽略不计,摆球的直径远小于摆线的长度。2. 单摆的周期只与g、I有关，与摆球质量、振幅等其它因素无

13、关。在同一地点（g相同），不同摆长的单摆周期与摆长平方根成正比。同一单摆，在不同的地方的周期与该地重力加速度的平方根成反比。例：有一挂钟，其摆锤的振动可看成单摆，在正常运动时，摆动周期为2秒，现因调不当使该钟每天快3分，试求其摆长比正常摆长短了多少？解：钟走快，即为钟摆的振动频率大，设钟摆n次秒钟走一个格。准确的钟T=2兀g-L=(d2g=(-)2g=(-)2g'2兀2兀f2兀NL2N1,86400o/-(-一（一已知T=2秒的摆叫秒摆，其摆长为L1N2865801昼夜摆动Ni=24X3600n=864OOn次，现在钟一昼夜快3分钟，所以一昼夜摆动次数为：2=（86400+180）n因

14、为因此1米。可求出L2=0.59（厘米）得到L1L2=0.41（厘米）所以走得快的钟的摆长比准确钟的摆长短了0.41厘米三波的图象1波的图象与振动图象的比较研究对象坐标图象的物理意义可直接读出的物理量振动图象某质点纵坐标：质点位移横坐标：时间某质点在各个时刻的位移。振幅、同期、某时刻质点的位移波的图象介质中各质占八、纵坐标：质点位移横坐标：波传播的位移某时刻，介质中各质点的位移振幅、波长、波传播的位移及传播方向2求解有关波的图象问题，要从波的概念出发，考虑某时刻的波形图、质点的振动方向、波的传播方向及三者间的相互影响和制约关系，以及质点振动的周期性带来波形图的重复性，从而确定解答的单一性和多解

15、性。例:如图9所示，为一列沿x轴正方向传播的机械横波在某时刻的图象，从图上可看1囹10出这列横波的振幅是米，波长是米，P点处质点在此时刻的运动方向分析：从波形图上可直接读出振幅为0.04米，波长为2米，判断P点处质点在此时刻的运动方向可用“波形推移法”画出下时刻的波形图求解。如图10所示，虚线为向前推进的波形图，可看出P点向上运动。图/0国V例：如图11所示，a、b是水平绳上的两点，相距42厘米，一列正弦波沿绳传播，方向从a到b，每当a点经过平衡位置向上运动时，b点正好到达上方最大位移处，此波的波长可能是：1.168厘米2.184厘米3.56厘米4.24厘米分析：先据题意判断ab长与波长的关系

16、。a点在平衡位置且向上振动，b点在正最大位移，通过分析可看出Sab为（n+-4pJ（n=1、2、3）Sab/42/3=丿3（k+丁）/4/4当k=0时最大入=56厘米当k=1入=24厘米第六章分子动理论热和功本章重点：一.阿伏伽德罗常数；二.分子间相互作用力；三.能的转化和守恒定律一. 阿伏伽德罗常数起着沟通宏观量和微观量之间的桥梁作用。描述分子性质的物理量为微观量，如分子体积V分，分子直径d,分子间距r，分子质量m等。而物质密度p，物质的质量M，物质的摩尔体积V摩等都是宏观量。它们之间的关系：mo=M/NA，体积V，中的分子数n=V爪%，质量m，千克中分子个数为n=mN/M例：以下哪组物理量

17、可求出阿伏伽德罗常数（）1. 水的密度和水分子体积；2.水的摩尔质量和水分子的体积；3. 水分子的体积和水分子的质量；4.水分子的质量和水的摩尔质量；分析：从1可表示邛只能计算一个分子的质量从2可看出无法表示任何量从3可看出|m=只能计算出水分子的密度只有4可算出阿伏伽德罗常数=Na|二. 分子间的相互作用力分子间存在着相互作用的引力和斥力，实际表现出的分子力是引力和斥力的合力。注意理解：（1）f引与f斥都与分子间距离r有关，它们都随r的减小而增大，又随r的增大而减小，不过f斥变化要比f引更显著。故在=0（10_10米）时，分子力F=0;rvro,F显斥力；r>r0，F显引力。（2）当r

18、>10r0时，F0。（3）不仅同类分子间有相互作用力，不同物质的分子间也有相互作用力。例：用r表示两个分子间的距离，Ep表示两个分子相互作用的势能，当r=r°时两分子间斥力等于引力，设两分子间距很远时Ep=0则：（）1. 当rnvrv10r0时，Ep随r的增大而增加；2.当rvr0时，Ep随r减小而增加；3.当r=r0时Ep最小；4.当r=r0时，Ep=0分析：由分子力和分了势能变化规律可知，当r>r0时，分子间的引力大于斥力，分子间互相吸引，r增大，分子克服引力做功，Ep增加。因此1是对的。当rvr0时，分子间引力小于斥力，分子互相排斥，r减小，分子克服斥力做功，Ep也

19、要增加。因此2也是正确的。因为分子势能的大小是相对的，选取分子间距很远时Ep=0,则r=r0时Ep最小且为负值，所以3也是正确的，只是4是错的。三. 能的转换和守恒定律。1. 物体的内能：物体中所有分子热运动的分子动能和分子势能的总和。物体内能的大小由物体的物质种类、物体的质量、温度、体积、物态决定。理想气体不考虑分子势能、温度升高，内能增大，反之，内能减小。2. 热和功能的转化和守恒定律：做功和热传递是改变物体内能的两种方式。做功是其它形式能和内能间的转化；热传递是物体间内能的转移。热量是热传递过程中内能改变的量度。各种形式的能都可相互转化，而且总能量不变。例：关于物体内能及其变化，下列说法

20、中正确的是：1. 物体温度改变时，其内能必定改变；2. 物体对外做功，其内能不一定改变；向物体传递热量，其内能也不一定改变；3. 对物体做功，其内能必定改变；物体向外传出一定热量，其内能也必定改变；4. 若物体与外界不发生热交换，则物体的内能必定不改变。分析：物体的内能是物体内所有分子动能和势能的和。物体温度改变，分子动能改变，若不知分子势能的变化情况，则不能确定内能是否改变，因此1是错的。虽然做功和热传递都能改变物体的内能，但在只知道做功或热传递的情况下，是不能确定物体内能是否改变的，所以2是正确的。3、4也是错的。第七章气体的性质本章重点：一.气体的状态参量；二.理想气体状态方程。一.气体

21、的状态参量：研究气体的状态参量是学习和运用气体定律和状态方程的基础，其中气体压强的计算是个重点。关于气体的压强问题常见的情况有以下两种：1.被一段液柱或活塞封闭的气体的压强：这种情况可通过分析液柱或活塞的受力情况根据运动状态，结合牛顿定律求气体的压强。例：如图12四根粗细均匀的玻璃管a、b、c、d一端封闭，管内各用长为h的水银柱封闭一定质量的气体，其中a、b静止，c管做自由落体运动，d管以加速度a竖直向上做匀加速直线运动，设外界大气压或为Po,水银密度为p，重力加速度为g，根据它们运动的情况，确定玻璃内被封闭气体的压强。分析：a.玻璃管开口向上，大气压强向下做用在水银柱上，二|Pa=P)+hP

22、gb.玻璃管开口向下，大气压强向上做用在水银柱上仁二Po-hPg|c.自由下落，水银柱失重，Pc=Po2.U形管内被封闭气体的压强：依据连通器原理，U形管内处于同一水平面上的两点，如其上方或下方充满同种液体，则这两点的压强相等。例：如图13中，U型管内均用水银柱封住一定质量的气体，若大气压强为Po,水银密度为p，重力加速度为g，则ab、c三个U型管内被封气体的压强分别为：Pa=PbPc。分析：a.左管水银受大气压Po的作用，且水银柱左比右高h0:Pa=Po+Pghb. 右管开口受大气压Po的作用，水银柱对左产生压力。Pb二乔Pghc. 大气压作用在容器水银面上，根据压强传递原理，传入管内，两管

23、水银高度差为h，所以该气体压强为Pc=Pogho二.气态方程一定质量的理想气体由状态I变化到状态U的过程遵循的规律是气态方程：学=学当T不变，即等温变化：则PiVi=P2V2这就是玻意耳定律。当V不T1T2变，即等容变化，贝则¥=計这就是查理定律。当p不变，即等压变化，贝则*这是盖吕萨克定律。在应用气态方程解题时，应注意以下问题：1. 审明题意之后，应明确要讨论的是哪一部分的气体，先明确研究对象。2. 根据题意确定始末状态，弄清在Pi、Vi、Ti,P2、V2、T2这六个物理量中哪些是已知，哪些是未知。3. 列出气态方程式，求解。4. 在计算过程中各物理量的单位要统一，特别是压强单位的

24、换算，要熟练。nt5. 在开口容器或有活塞的容器中，当达到稳定状态时，气体的压强总等于该地区的大气压。6. 气体压强的判断是解题的难点，解题时要特别注意。例：如图I4所示，两端封闭，粗细均匀的玻璃管坚直放置，管内的空气柱被一段水银柱隔成两部分，下部气柱长为Li,上部气柱长为L2，处于平衡状态且温度相等。现将两部分空气的温度都升高20C，忽略水银柱和管的膨胀，贝U水银柱将（）I.向上移动；2.向下移动3. 不动；4.条件不够，无法确定。分析：先假设水银柱不动，用查理定律求得两气柱压强增量Pi和P2,进而比较压强增量的大小，若Pi=AP2,则水银柱就不动。当Pi>P2,则水银柱向上移动。PivAP2,则水银柱向下移动。对L2气柱进行研究P2'F2