《工程流体力学》PPT课件课件

1、第二章第二章流体静力学流体静力学 无论是静止的流体还是相对静止的流体，流体之间没有相对运动，因而粘性作用表现不出来，故切应力为零。本章学习要求本章学习要求: 流体静力学主要研究流体平衡时，其内部的压强分布规律及流体与其他物体间的相互作用力。它以压强为中心，主要阐述流体静压强的特性、静压强的分布规律、欧拉平衡微分方程，作用在平面上或曲面上静水总压力的计算方法，潜体与浮体的稳定性，并在此基础上解决一些工程实际问题。 2.1 流体的静压强及特性 2.2 流体平衡微分方程 2.3 流体静力学基本方程 2.4 压强的单位及测量仪表 2.5 静止液体作用在壁面上的总压力 2.6 阿基米德原理及固体在液体中

2、的沉浮问题 2.7 流体的相对平衡主要内容2.1流体静压强及其特性流体静压强及其特性 一、流体静压强一、流体静压强APpA 0limAPNoImage面积A的平均流体静压力流体静压力（流体静压强）静止流体单位面积上所受的作用力NNpnP2.1流体静压强及其特性流体静压强及其特性 1、0yzxdxdydzpypxpzpnABC2.1流体静压强及其特性流体静压强及其特性 0yzxdxdydzpypxpzpnABC2.1流体静压强及其特性流体静压强及其特性 2.1流体静压强及其特性流体静压强及其特性 2.2流体平衡微分方程流体平衡微分方程 一、流体平衡微分方程一、流体平衡微分方程欧拉平衡方程欧拉平衡

3、方程 0612121）（ dxdydzXdydzpdydzpnx 在平衡流体中取一微元六面体，边长分别为dx，dy，dz，设中心点的压强为p(x,y,z)=p，对其进行受力分析： ）（dxdydzX61）（dxdydzZFz61y向受力表面力质量力根据平衡条件，在y方向有 ，即 流体平衡微分方程（即欧拉平衡方程）： 10pYy0,cos xnxFx npp）（Ylt4.swf2.2流体平衡微分方程流体平衡微分方程 物理意义： 处于平衡状态的流体，单位质量流体所受的表面力分量与 质量力分量彼此相等。 压强沿轴向的变化率（ ）等于轴向单位体积上的质量力的分量（X，Y，Z）。 pppd pd x d

4、 yd zxyz2.2流体平衡微分方程流体平衡微分方程 2.2.2、流体平衡微分方程的积分、流体平衡微分方程的积分 p = p (x, y, z)压强全微分 式各项依次乘以dx, dy, dz后相加得： 1()pppX dx Y dy Z dzdxdydzxyzdWZdzYdyXdxdp)()(00WWppW势函数)()()(000WWpppp2.2流体平衡微分方程流体平衡微分方程 三、帕斯卡原理三、帕斯卡原理 )()()(000WWpppp质量力（与p0无关）表面力如果静止液体边界处的压强p0变为p0p0流体中任意点处的静压强变为0pp 处于平衡状态下的不可压缩流体中，任意点处的压强变化值p

5、0将等值地传递到流体其它质点处。2.2流体平衡微分方程流体平衡微分方程 四、等压面四、等压面 等压面（equipressure surface）：是指流体中压强相等（p=const）的各点所组成的面。 只有重力作用下的等压面应满足的条件： 1.静止； 2.连通； 3.连通的介质为同一均质流体； 4.质量力仅有重力； 5.同一水平面。 0 )( ZdzYdyXdxdp提问:图中所示哪个断面为等压面? 0ZdzYdyXdx质量力与等压面正交2.2流体平衡微分方程流体平衡微分方程 2.3流体静力学的基本方程流体静力学的基本方程一、重力作用下静止液体的压强分布规律一、重力作用下静止液体的压强分布规律

6、重力作用下静止流体质量力： 代入流体平衡微分方程 在自由液面上有： z=H 时, p=p0 ( )d pX d x Y d y Z d z代入上式有: 0,XYZg dpgdzpgzC06121）（ dxdydzXSSS pdydzpABCOBCABCnxabsaVppp1.液体静力学基本方程： 或 当 p0 = 0 时结论： 1）仅在重力作用下，静止流体中某一点的静水压强随深度按线性规律增加。 2）仅在重力作用下，静止流体中某一点的静水压强等于表面压强加上流体的容重与该点淹没深度的乘积。 3）自由表面下深度h相等的各点压强均相等只有重力作用下的同一连续连通的静止流体的等压面是水平面。 4）推

7、广：已知某点的压强和两点间的深度差，即可求另外一点的压强值。 ghpzHgpp00)(mmHgh7608 . 9106 . 1310130030absp2.3流体静力学的基本方程流体静力学的基本方程 2.3.3 静止液体中的等压面 由于等压面与质量力正交，在静止液体中只有重力存在，因此，在静止液体中等压面必为水平面。 对于不连续的液体或者一个水平面穿过了两种不同介质连续液体，则位于同一水平面上各点压强并不一定相同，即水平面不一定是等压面。2.3流体静力学的基本方程流体静力学的基本方程abspa.绝对压强（absolute pressure）：是以绝对真空状态下的压强（绝对零压强）为基准计量的压

8、强，用 表示, 。 2.3.4绝对压强、绝对压强、相对压强、相对压强、真空度真空度h gpp 12b. 相对压强（relative pressure）：又称“表压强”，是以当地工程大气压(at) 为基准计量的压强。用p表示， , p可“”可“ ”，也可为“0”。 )(aabsppc.真空（Vacuum）：是指绝对压强小于一个大气压的受压状态，是负的相对 压强。 真空值pv 101010pXxpYypZzOmHgpha2109800980002.3流体静力学的基本方程流体静力学的基本方程三者之间的关系如图三者之间的关系如图 或或归纳如下：归纳如下： 绝对压强绝对压强=大气压强大气压强 + 计示压

9、强计示压强 计示压强计示压强= 绝对压强绝对压强 大气压强大气压强 真空度真空度=大气压强大气压强 绝对压强绝对压强mmHgh7368 . 9106 . 139800031.几何意义 2.3.5 流体静力学的基本方程的几何意义与能量意义流体静力学的基本方程的几何意义与能量意义423024RgdrrgR 测压管高度位置水头测压管水头静压高度位置水头静压水头2.3流体静力学的基本方程流体静力学的基本方程物理意义： 1. 仅受重力作用处于静止状态的流体中，任意点对同一基准面的单位势能为一常数，即各点测压管水头相等，位头增高，压头减小。 2. 在均质（g=常数）、连通的液体中，水平面（z1 = z2=

10、常数）必然是等压面（p1 = p2 =常数）。 表明：液体平衡时，单位重量液体重力势能与压力能之和为常数，这里显示了机械能守恒的意义。 位置水头z ：任一点在基准面0-0以上的位置高度，表示单位重量流体从某一基准面算起所具有的位置势能，简称位能。 测压管高度 p/g：表示单位重量流体从压强为大气压算起所具有的压强势能，简称压能（压强水头）。 测压管水头（ z+p/g）：单位重量流体的总势能。 2.3流体静力学的基本方程流体静力学的基本方程2.4压强单位和测压仪器压强单位和测压仪器a. 应力单位: 这是从压强定义出发，以单位面积上的作用力来表示的，N/m2Pa，MPa 106Pa, kN/ m2

11、 kPa，bar 105Pa 0.1MPa 10N/ cm2b. 大气压 标准大气压：1标准大气压(atm)=1.013X105Pa=101.3 kPa c. 液柱高 水柱高mH20：1atm相当于 2zh1at相当于 汞柱高mmHg：1 atm相当于 hpAg1at相当于 OmHgpha233.1098001013002.4.1压强的计量单位压强的计量单位kgf/ cm2 0.981bar二二.测压计测压计1) 测压管 测压管（pizometric tube）： 是以液柱高度为表征测量点压强的连通管。一端与被测点容器壁的孔口相连，另一端直接 和大气相通的直管。 适用范围：测压管适用于测量较小

12、的压强，但不适合测真空。 1 液体压力计2()()()(1 ) 1 2 .6()() ()H gABABWWWgppzzh hggg 如何用测压管测真空度？2.4压强单位和测压仪器压强单位和测压仪器2) 微压计 被测点A的压强很小，为了提高测量精度，增大测压管标尺读数，常采用以下两种方法： )()(gg （1）将测压管倾斜放置，此时标尺读数为l，而压强水头为垂直高度h，则 11022Apgzpgz（2）在测压管内放置轻质而又和水互不混掺的液体，重度 ，则有较大的h。 2211Apgzgz2.4压强单位和测压仪器压强单位和测压仪器2 水银测压计与U形测压计 适用范围：用于测定管道或容器中某点流体

13、压强，通常被测点压强较大。 dAgdFFAp 2l sinl lBB等压面： 132211ABppgzgzgz32100222()()()()H gABWWWgppzzz zzzzggg 2.4压强单位和测压仪器压强单位和测压仪器三、压差计三、压差计 压差计 空气压差计：用于测中、低压差 油压差计：用于测很小的压差 水银压差计：用于测高压差 适用范围：测定液体中两点的压强差或测压管水头差。 压差计计算 若A、 B中流体均为水，2为水银， 则 singlghpAAlgFcsinAIAIFIgccccplllsinl002.4压强单位和测压仪器压强单位和测压仪器2、U形水银测压计形水银测压计Pa1

14、Mh1h212等压面p1=p+1gh1 p2=pa+2gh2所以 ： p+1gh1=pa+2gh2M点的绝对压强为：p=pa+2gh2-1gh1 2.4压强单位和测压仪器压强单位和测压仪器3、U形管差压计形管差压计 用来测量两个容器或同一容器（如管道）流体中不同位置两点的压强差。因p1=p2 ，故若两个容器内是同一流体，即A=B=12.4压强单位和测压仪器压强单位和测压仪器当A，B在同一高程Z=0。整理：2.4压强单位和测压仪器压强单位和测压仪器poz21解: z1+p1/ g =z2+p2/ gz = z1 z2 =(p2 p1)/ g = (79.68 64.0)103/(9.8800)z

15、 = 2m2.4压强单位和测压仪器压强单位和测压仪器P03.5CMNhp解：如图取MN平面为等压面以相对压强计：0=P0+HgghpP0=-Hgghp压力表读数C：PC=P0+ghC=ghC-Hgghp= 7.64KPa2.4压强单位和测压仪器压强单位和测压仪器BA1hpZ解： 由前述差压计公式：测压管水头差：2.4压强单位和测压仪器压强单位和测压仪器例2.4 如图三组串联U型水银测压计，求A点的压强。解：2.4压强单位和测压仪器压强单位和测压仪器讨论质量力仅为重力时平衡流体对壁面的作用力。讨论质量力仅为重力时平衡流体对壁面的作用力。一、固体平面壁上的作用力一、固体平面壁上的作用力 （大小、方

16、向、作用点）（大小、方向、作用点）考察平面壁考察平面壁AB上的作用力。建立坐标上的作用力。建立坐标 lom如图。如图。1、平板上的作用力（大小）、平板上的作用力（大小）微元面积微元面积dA上的压强：上的压强：p = p0 + gh微元面积微元面积dA上的微小作用力为上的微小作用力为dFdF = ( p0 + gh ) dA = ( p0 + glsin ) dA2.5静止液体作用在壁面上的总压力静止液体作用在壁面上的总压力整个平板整个平板AB上的作用力上的作用力 F 应为：应为：F = AdF = A p0dA + + A g l sin dA = p0A + g sin AldA式中：式中：

17、 AldA = lCA 式中：式中：lC 平面平面A形心形心C点的点的 l 轴坐标。轴坐标。2.5静止液体作用在壁面上的总压力静止液体作用在壁面上的总压力则则 F = p0A + g sin lC A = ( p0 + ghc )A = pCA式中式中: hC 平面平面A形心形心C处的液深；处的液深； pC C点处的压强。点处的压强。上式表明：上式表明：重力作用下，静止液体对平面壁的作重力作用下，静止液体对平面壁的作 用力等于用力等于平面形心处的静压强平面形心处的静压强与平面面积的乘积。与平面面积的乘积。2.5静止液体作用在壁面上的总压力静止液体作用在壁面上的总压力第五节第五节静止液体作用在壁

18、面上的总压力静止液体作用在壁面上的总压力2. 总压力作用点（压心） 合力矩定理（对Ox轴求矩）： 面积惯性矩： 式中：Io面积A 绕Ox 轴的惯性矩。 220ccAAyIdAyIIc面积A 绕其与Ox 轴平行的形心轴的惯性矩。 结论：1）当平面面积与形心深度不变时，平面上的总压力大小与平面倾角无关； 2）压心的位置与受压面倾角无关，并且压心总是在形心之下.只有当受压面位置为水平放置时，压心与形心才重合。 （二）图解法（二）图解法 适用范围：规则平面上的静水总压力及其作用点的求解。 原理：静水总压力大小等于压强分布图的体积，其作用线通过压强分布图的形心，该作用线与受压面的交点便是压心P。 例题：

19、用图解法计算解析法中例例题：用图解法计算解析法中例1的总压力大小与压心位置。的总压力大小与压心位置。 2.5静止液体作用在壁面上的总压力静止液体作用在壁面上的总压力例例2.5 题：某水坝用一长方形闸门封住放水口。闸门题：某水坝用一长方形闸门封住放水口。闸门 高高 L = 3 m ，宽，宽 B = 4 m ，闸门两边水位分别为，闸门两边水位分别为 H1= 5 m ，H2 = 2 m ，闸门垂直放置，试确定：闸门，闸门垂直放置，试确定：闸门的受力情况及作用点的受力情况及作用点. 解：解：1、作用在闸门右侧的总压力为：、作用在闸门右侧的总压力为：总压力总压力 F1 的作用点：的作用点：作用在闸门左侧

20、的总压力为：作用在闸门左侧的总压力为：总压力总压力 F2 的作用点：的作用点： 例例2.6 2.6 倾斜闸门AB，宽度为B=1m（垂直于图面），A处为铰接轴，整个闸门可绕此轴转动，如图2.20所示。已知：H=3m；h=1m；闸门自重铰接轴处的摩擦力可略去不计。求：升起此闸门时所需垂直向上的拉力。根据式（2.5.5），压力中心D到铰轴A的距离为由图2.20知，x的值应为根据理论力学矩平衡原理。当闸门刚刚转动时，力P,T对铰接轴A的力矩代数和为零，即因此AgVdAghPzzz)(1）水平分力Fx 结论：作用于曲面上的静水总压力F的水平分力Fx等于作用于该曲面的垂直投影面（矩形平面）上的静水总压力，

21、方向水平指向受力面，作用线通过面积Az的压强分布图体积的重心。 Ylt3.swf2.5.2作用在曲面壁上的总压力作用在曲面壁上的总压力2.5静止液体作用在壁面上的总压力静止液体作用在壁面上的总压力xxAxxAxxxAghAghgzdAgzdAgzdAgzdAPxx0021)( )(AgVdAghPzzz)(1）水平分力Fx 结论：作用于曲面上的静水总压力F的水平分力Fx等于作用于该曲面的垂直投影面（矩形平面）上的静水总压力，方向水平指向受力面，作用线通过面积Az的压强分布图体积的重心。 Ylt3.swf2.5.2作用在曲面壁上的总压力作用在曲面壁上的总压力2.5静止液体作用在壁面上的总压力静止

22、液体作用在壁面上的总压力HRgRR 222221221 Ylt6.swf2）垂直分力Fz 式中：Vp 压力体体积 结论：作用于曲面上的静水总压力F的铅垂分力Fz等于该曲面上的压力体所包含的液体重，其作用线通过压力体的重心，方向铅垂指向受力面。 2.5静止液体作用在壁面上的总压力静止液体作用在壁面上的总压力xxAxxAxxxAghAghgzdAgzdAgzdAgzdAPxx0021)( )(xxAxxAxxxAghAghgzdAgzdAgzdAgzdAPxx0021)( )(三、压力体的概念三、压力体的概念 积分式积分式 Azh dAz 纯几何体积。纯几何体积。定义：定义：由所研究的由所研究的曲

23、面曲面A，通过曲面，通过曲面A的周界（外的周界（外缘）所作的缘）所作的垂直柱面垂直柱面，以及对曲面，以及对曲面A有作用的有作用的液体液体自由液面自由液面（或其延伸面）所围成的封闭体积，用（或其延伸面）所围成的封闭体积，用VF表示，称为压力体。表示，称为压力体。压力体液重：压力体液重： gVF 2.5静止液体作用在壁面上的总压力静止液体作用在壁面上的总压力实压力体实压力体 压力体与受压面同侧。压力体与受压面同侧。虚压力体虚压力体 压力体与受压面异侧。压力体与受压面异侧。2.5静止液体作用在壁面上的总压力静止液体作用在壁面上的总压力 曲面压力体及其绘制方法一 曲面压力体及其绘制方法二 曲面压力体及

24、其绘制方法三 曲面压力体及其绘制方法四 曲面压力体及其绘制方法五 曲面压力体及其绘制方法六2121xxxxxgzdAgzdAdPdPP Ylt2.swf22ZXFFF)(tan1XZFF3）总压力 作用在曲面上的静水总压力 与水平面的夹角： 作用线：必通过Fx ，Fz的交点，但这个交点不一定位于曲面上。对于圆弧面，F作用线必通过圆心。 F的作用点作用在F作用线与曲面的交点。 ghp0yF0 xP2.5静止液体作用在壁面上的总压力静止液体作用在壁面上的总压力曲面上的静水总压力的计算步骤 计算水平分力 正确绘制曲面的铅垂投影图，求出该投影图的面积及形心深度，然后求出水平分力； 计算铅垂分力 正确绘

25、制曲面的压力体。压力体体积由以下几种面围成：受压曲面本身、通过曲面周围边缘作的铅垂面、液面或液面的延长线。铅垂分力的大小即为压力体的重量； 总压力的合成 总压力的大小利用水平分力及铅垂分力通过求合力的方法求得。 2.5静止液体作用在壁面上的总压力静止液体作用在壁面上的总压力 () ()022p d yp d ypd x d zpd x d z d x d y d zyy 浮力 浮力：即在阿基米德定律中，物体所受到的具有把物体推向液体表面倾向的力的合力，即为浮力。浮力方向总是铅垂向上。 浮心：即浮力的作用点，该浮心与所排开液体体积的形心重合。 浸没物体的三态 浸没于液体中的物体不受其他物体支持时

26、，受到重力G和浮力FZ作用，所以物体有下列三态： （1）沉体：当GFZ，下沉到底的物体。 （2）潜体：当G=FZ，潜没于液体中任意位置而保持平衡 即悬浮的物体。 （3）浮体：当GFZ，上浮至水面呈漂浮状态的物体。 2.6阿基米德原理及固体在液体中浮沉问题阿基米德原理及固体在液体中浮沉问题2.6阿基米德原理及固体在液体中浮沉问题阿基米德原理及固体在液体中浮沉问题2.6.1阿基米德定律阿基米德定律-浮力定律浮力定律完全完全浸没在流体中的物体称为潜体潜体。当物体部分浸没在流体中，部分露出在自由液面之上时称为浮体浮体。PcABABAXXAzVghgVhdAghdAgFXX （1）水平方向的受力问题 在

27、水深为z的地方，自潜体中划取一垂直投影面积为dAx1=dAx2=dAx的微元水平棱柱体，如图2.24a所示。由式（2.5.9），此棱柱体在轴方向所受的水平压力为 参照式（2.5.12），将上式右边对潜体的垂直投影面积Ax进行积分，则此潜体在x轴方向上所受的水平压力为 则Vg1gs（2）垂直方向的受力问题g1VPzgMgsssssz11g1s0VV)(PGG 采用类似的方法，自潜体中划取一个上部水深为Z1、下部水深为Z2、水面投影面积为 的微元垂直棱柱体，如图2.24（b）所示。参考（2.5.9），此棱柱体在Z轴方向所受的垂直压力为 参照（2.5.11），将上式右边对潜体的水平投影面积 进行积分

28、，此潜体在 轴方向上所受力的压力为 (2.6.1) 可以证明浮力作用线通过物体所排开的流体体积的重心，对均质物体来说，重心也是该物体体积的几何中心，称浮心。2.6.2 固体在液体中的浮沉问题（1）固体有液体介质中的重量设： 表示浸没在液体介质中的固体体积； 表示浸没在固体的重度； 表示液体介质中的重度。固体在液体介质中所受的浮力 固体在液体介质中的重量为a 物体在静止流体中所受到的静水总压力，仅有铅垂向上的分力，其大小恰等于物体（潜体、浮体）所排开的液体重量。 ）（ZdzYdyXdxdp二、潜体二、潜体的平衡与稳定性的平衡与稳定性 潜体的平衡条件是：重力G与浮力FZ大小相等，方向相反，作用在同

29、一 铅垂直线上。 ）（ gdzadydp 潜体平衡的稳定性：是指遇到外界扰动，潜体倾斜后，恢复它原来平衡状态的能力。 潜体的稳定平衡条件：重力G与浮力FZ大小相等，且重心C在浮心D之下。 潜体平衡的三种情况 随遇平衡：重心C与浮心D重合 稳定平衡：重心C在浮心D之下 不稳定平衡：重心C在浮心D之上 2.6阿基米德原理及固体在液体中浮沉问题阿基米德原理及固体在液体中浮沉问题ghpygaZHgpp00）（0 ）（gdzady2.6阿基米德原理及固体在液体中浮沉问题阿基米德原理及固体在液体中浮沉问题三、三、浮体浮体的平衡与稳定性的平衡与稳定性 浮体的平衡条件：重力G与浮力Fz大小相等，方向相反，作用

30、在同 一铅垂直线上。 浮体的平衡稳定性 对于浮体，重心C高于浮心D时，它的平衡也有稳定的可能，这是因为浮体倾斜后，浸没在水中的那部分形状改变了，浮心位置也随之移动。 CygaZ2.6阿基米德原理及固体在液体中浮沉问题阿基米德原理及固体在液体中浮沉问题 相对平衡流体所受的质量力：重力相对平衡流体所受的质量力：重力惯性力惯性力2- -7 液体的相对平衡液体的相对平衡 除了重力场中的流体平衡问题以外，还有一种除了重力场中的流体平衡问题以外，还有一种在工程上常见的所谓液体相对平衡问题：液体质点在工程上常见的所谓液体相对平衡问题：液体质点彼此之间固然没有相对运动，但盛装液体的容器或彼此之间固然没有相对运

31、动，但盛装液体的容器或机件却对地面上的固定坐标系有相对运动。如果我机件却对地面上的固定坐标系有相对运动。如果我们把运动坐标取在容器或机件上，则对于这种所谓们把运动坐标取在容器或机件上，则对于这种所谓的非惯性坐标系来说，液体就成为相对平衡了。的非惯性坐标系来说，液体就成为相对平衡了。工程上常见的流体的相对平衡有两种：工程上常见的流体的相对平衡有两种： 1、作匀加速直线运动容器中的液体；、作匀加速直线运动容器中的液体； 2、作等角速旋转运动容器中的液体。、作等角速旋转运动容器中的液体。0CZygagp）（0ZyHHygaZss2.7液体的相对平衡液体的相对平衡 根据达朗贝尔原理,在运动的液体质点上

32、加上惯性力便可将液体质点随容器运动的动力学问题按静力学来研究。Cgzyx 222222 Cgzr22202022zgr0CZygagp）（0ZyHP0积分：积分：grz2220gvgRHC22222 2.7液体的相对平衡液体的相对平衡 二、讨论作等角速旋转运动容器内液体的相对平衡讨论作等角速旋转运动容器内液体的相对平衡 如图所示，盛有液体的圆如图所示，盛有液体的圆柱形容器绕铅垂轴柱形容器绕铅垂轴z 以角速度以角速度作旋转运动，液体被甩向外作旋转运动，液体被甩向外周。当旋转角速度周。当旋转角速度稳定不变稳定不变时，液体形成如图所示的自由时，液体形成如图所示的自由表面，液体质点之间不再有相表面，液

33、体质点之间不再有相对运动对运动,液体连同容器作整体液体连同容器作整体回转。如果将运动坐标系固结回转。如果将运动坐标系固结在回转容器上在回转容器上,且坐标原点取且坐标原点取在自由液面的最低点，则液体在自由液面的最低点，则液体对运动坐标系形成相对平衡。对运动坐标系形成相对平衡。 ru 容器作等角速回转运动容器作等角速回转运动下面讨论其静压强分布规律和等压面方程。下面讨论其静压强分布规律和等压面方程。单位质量液体所受质量力的各分量为：单位质量液体所受质量力的各分量为： fx = 2 r cos= 2x fy = 2 r sin = 2y fz = g 式中：式中：r 流体质点到旋转轴的距离；流体质点

34、到旋转轴的距离； x、y r 在两水平坐标轴上的投影。在两水平坐标轴上的投影。 此时作用在液体上的质量力有两种：此时作用在液体上的质量力有两种： 重力重力 W = mg 虚构的离心惯性力虚构的离心惯性力 F = m2 r（方向与向心（方向与向心加速度的方向相反）加速度的方向相反） 将各单位质量力的分量代入等压面微分方程式，将各单位质量力的分量代入等压面微分方程式，可得：可得：2x dx + 2y dy g dz =0 gugrz222220 作不定积分得：作不定积分得：一、等压面方程一、等压面方程 在等压面上在等压面上 p = C 则则 dp = 0 由平衡微分方程式的综合表达式可得由平衡微分

35、方程式的综合表达式可得等压面等压面微分方程式微分方程式： xdx+ydy+zdz=0 或或:自由表面方程：自由表面方程：在自由表面上，当在自由表面上，当r=0时，时，z=0，可得积分常数，可得积分常数C=0，故自由表面方程为：故自由表面方程为：rdrgrrdrzRRV2220220 0aabspppYlt5.swf或或:等角速旋转容器中等角速旋转容器中液体的等压面方程液体的等压面方程可见等压面是一簇绕可见等压面是一簇绕 z 轴的旋转抛物面。轴的旋转抛物面。上式中上式中：z 0 超高（自由表面上任一点的超高（自由表面上任一点的z坐标，即坐标，即自由表面上的点比抛物面顶点所高出的铅直距离）自由表面

36、上的点比抛物面顶点所高出的铅直距离）液面的最大超高为：液面的最大超高为：式中：式中：R 容器的内半径；容器的内半径； vc 容器内半径处的圆周速度。容器内半径处的圆周速度。grzzs2220ru gRzz2220式中：式中：该点的圆周速度。该点的圆周速度。HRZZRZR2022)(21则则 在在Oxy 坐标平面以上的旋转抛物体内的坐标平面以上的旋转抛物体内的液体体积为液体体积为 上式说明上式说明,圆柱形容器中的旋转抛物体的体积圆柱形容器中的旋转抛物体的体积,恰好是高度为最大超高的圆柱形体积之半。恰好是高度为最大超高的圆柱形体积之半。Hzz20gRHz22122gRHz221220例2.9 如图

37、圆桶，内径R，原盛水深H，现以角速度旋转，试求运动稳定后容器中心及边壁处水深。解：Z0HP0Z由自由液面公式HygaZss容器边点与中心点处水深差：2/92. 3)(smZHygass几何上，旋转抛物体体积是同底等高圆柱体体积的 一半化简：dAdAzdAzdPdPPzzzzzzghgg 2121联立得：zczAXXAghhdAgFdFz2.7液体的相对平衡液体的相对平衡例2.10水车沿直线等加速行驶，长3m，宽1.5m，高1.8m。盛水 深度1.2m，问试使水不溢出，加速度a允许值是多少？0CZygagp）（0Zy1.81.2解：由自由液面方程所以：2.7液体的相对平衡液体的相对平衡例例2.1

38、1 有一圆筒，直径为0.60m，高1m，里面盛满了水。如果它绕其中心轴以60r/min的转速旋转，问：（1）能有多少水溢出？（2）作用于距中心线0.2m处容器地面上的压强为多大？解解（1）先求旋转角速度溢出水的体积应等于抛物体的体积，如图2.31所示。即代入式得0Cpg H根据题意，求HNoImageNoImage代入式得NoImage(2)半径0.2m处A点对应水面B与最低水面C的垂直距离z由下式求得NoImageA点处的水深hh/m=1-H+z=1-0.18+0.081=0.901NoImageNoImage小小 结结 流体静力学主要研究流体在静止状态下的力学规律。静止流体中流体静力学主要研究流体在静止状态下的力学规律。静止流体中粘性不起作用，表面力只有压应力。所以流体静力学的核心问题是以粘性不起作用，表面力只有压应力。所以流体静力学的核心问题是以压强为中心，主要阐述流体静压强的特性、欧拉平衡微分方程、静压压强为中心，主要阐述流体静压强的特性、欧拉平衡微分方程、静压强的分布规律、作用在平面壁或曲面壁上的静压力的计算方法等。强的分布规律、作用在平面壁或曲面壁上的静压力的计算方法等。掌握以下基本概念：绝对压强、相对压强、真空度、测压管水头、压掌握以下基本概念：绝对压强、