不同水深流速分布及推力计算

1、、流速分布及计算自然界中的水流大部分是湍流。湍流是一种高度复杂的非线性流体运动, 中不规则、时间上无秩序，具有在运动过程中液体质点不断混掺的运动特性。在空间实际中流速计算一般根据实测数据进行推导，具有代表性的是“六点测流法”，声学多普勒流速剖面仪开始被采用，随后有部分学者提出了相应的“多点法测速计2014年之后,算”。水流由于受到层间切应力的作用，其流速沿水深而变化，河底流速小，水面流速大，河底流速受河床的粘滞作用，基本为零。理论上水流流速由下往上可分成直线层、过渡层、对数区和外层区，其相应的计算公式如下:（一）直线层水流为层流（层流是的一种流动状态，它作层状的流动。流体在管内低速流动 时呈现

2、为层流，其质点沿着与管轴平行的方向作平滑。流体的在管中心处最大，其近壁处最小。管内流体的平均流速与最大流速之比等于。），只受粘滞切应力，此 时流速可按下式计算：% = V ghJJ：水力坡度；0 < y < 0.5%。水力坡度，又称比降，是指河流水面单位距离的 落差，常用、千分比、万分比表示。（二）过渡层水流由层流向紊流过度，既受粘滞切应力，又受紊动切应力。计算方法：近似按照直线层或者对数层公式计算。（三）对数区水流为紊流，主要受紊动切应力影响，流速分布呈对数曲线规律如下：,一般计算公式u=A?lgy + B%其中A和B是系数，与床面粗糙情况有关，通过实际资料确定,y为计算点至河床

3、的距离。爱因斯坦提出的具体计算公式如下卩30.2y=5.75lg（X）ks其中ks为床面粗糙高度，可取床沙代表粒径；X为反映对流速分布实际影响的系数,与值有关；&为近壁层流层的厚度。0直线层、过度层、对数区合称为内层区，区内流速分布主要受床面的影响。（四）外层区水流为紊流，其流速分布除受床面的影响外，还要受到上游来流条件和上部边界条件的影响，因而其分布规律偏离对数曲线而有一流速增值，计算公式的一般计算形式为:=A?igy + B+ n? cD（h）式中，n为尾迹强度系数；k为卡门常数；3为函数符号；冗和k通过实测资料确定。 y意义同前，h为断面水深。（五）实际应用在实际中，通常将对数区

4、的流速分布公式推广到全部水深，根据全部水深上的流速分布资料来确定对数流速分布公式中的系数，再将对数流速分布公式用到全部水深上去。在宽深比介于6至10之间的的河槽中，断面上任一点的水流不仅受到来自河底紊动涡体的作用，还同时受到来自河岸紊动涡体的作用。纵向流速不仅沿水深变化，沿断面横向分布也是不均匀的，接近河岸的垂线与河心的垂线流速分布相差较大，岸边垂线的最大流速往往不在水面上。河槽过于窄深时，河中心垂线的最大流速也不在水面。（六）六点实测法计算垂线平均流速一般的流速垂线分布形式如右图所示。设六点法测量的水深位置分别为h0hlh2h3h4h5,对应的流速分别为V0V1VV3VV5,从表层到底层两层

5、之间面积为分别为ssssss，则用积分方 法得到的垂线平均流速 V计算公式如下：vW(So+S+S+S+S4+S)在传统的六点法测流中，通常是 ho=0,h 1=,h 2=,h 3=,h 4=,h 5=H,则上式可优化为 V=0V0+2（ V+V2+U+V4） +V5。如需计算某一点的流速，则根据上述测得值所汇出的函数图像，可以粗略估计某一 点的流速。利用传统六点法计算垂线流速平均值或是某一点流速时，因这种数据处取用的原数 据较少，因此会损失垂线平均流速计算值的精度。而声学多普勒流速剖面仪可以测得一条垂线上没1m甚至小于1m层的流速数据，对于水深10m以上的水域，在一条垂 线上可以测得10层以

6、上的数据，因此对应于上述六点分析法，可以类似地推导出多 点分析法，从而大大提高计算结果的精度。二、水流力计算（一）水流推动力 水流推动力作用方向为顺水流方向，作用位置为水流底部，水流推动力反应了河床面 物体是否被推移，可用来计算河床冲刷。具体计算公式为:?= yHJ式中，P为水流推动力；Yw为水的容重；H为水深；J为水力坡度。图2水流推移力示意图图3河床不同土质的临界推移力（二）水流对阻流面的冲击力图4水流冲击力示意图作用方向：水平向：作用位置：阻流面高度的一半。u （1 - cos aB = k? Yz?h?g sin a式中：P2-水流推动力（kN/m）;k-绕流系数，对实体坝而言，坝身宽度与坝长相比小得多时取，宽度与长度大致相等时取；Y -水的谷重（kN/m3）;h-阻流面高度（m）,不漫水时为阻流面前的水深，漫水时为阻流物的高度;g为重力加速度:a-水流冲击方向与阻流面间的夹角：U为靠近阻流面处水流断面的平均流速（m