第五章光子晶体.ppt

第五章光子晶体PhotonicCrystal 自然界中的 光子晶体 PhotonCrystalinnature 光子晶体 具有周期结构的介电材料 虽然被称之为人工材料 但自然界中早已存在拥有这种性质的物质 盛产于澳洲的宝石 欧泊 澳宝 蛋白石 opal 二氧化硅纳米球 nano sphere 沉积形成的矿物 被誉为宝石世界的精灵同时闪烁出橙红 蓝 黄 绿等七彩的颜色在不同的方向观察 这些颜色还会变化或移动 产自北美地区的热带雨林 大闪蝶 群居生活 闪烁的彩带 定性解释蛋白石和大闪蝶为何会闪烁出斑斓的颜色 纳微结构 干涉花纹空间分布频率和角度 自然界中的 光子晶体 纳微结构能对光 电磁波 传播产生强烈影响 大气 巨大的散射体 为啥天空是蓝的呢 云朵为啥是白色的呢 气体分子 氮 氧等 光的散射 ScatteringofLight 瑞利 Rayleigh 和米氏 Mie 散射 1871年 英国科学家瑞利在分析太阳光在具有分子的环境下的散射时发现散射光的强度与波长的四次方成反比 频率越高 散射强度越强 该现象随后被称之为Rayleigh散射 粒子大小远小于光波波长 1908年 GustavMie研究了粒子大小与散射的关系 发现当粒子的大小大于光波波长时 不同波长的散射强度大致相同 与波长无关 该散射现象后来被称之为Mie散射 光子晶体 介于Rayleigh和Mie之间的一种情况 formostl beam s propagatethroughcrystalwithlittlescattering mostscatteringcancelscoherently 固体中的光散射 色散 dispersion 各种电磁波在真空中传播的速度是定值进入材料后其速度将个不相同 色散由Snell定律可知 不同波长的电磁波以一定角度入射到材料上 其折射角会不相同 利用此现象可以制作光学系统常用的棱镜 将不同波长的光分开 这样的色散称为材料色散 Materialdispersion 所获得的折射率与波长的关系称为色散关系 dispersionrelation 纳微结构能对光 电磁波 传播产生强烈影响 利用纳微结构来控制光 电磁波 传播行为 目的 为人类的生活服务 信息的二大载体 电子和光子 Photons Wavelength Eigenvalueequation Freespacepropagation Planewavek wavevector arealquantity ElectronsH E Planewave k wavevector arealquantity Photons Interactionpotentialinamedium Dielectricconstant refractiveindex PropagationinclassicallyforbiddenzonePhotontunneling evanescentwave withwavevectorkimaginaryandhenceamplitudedecayingexponentially Localization Strongscatteringderivedfromalargevariationindielectricconstant eg inphotoniccrystals Co operativeeffect Nonlinearopticalinteractions ElectronsCoulombinteractions 库伦力作用 Electron tunnelingwiththeamplitude probability decayingexponentially遂穿效应几率幅指数衰减Strongscatteringderivedfromalargevariationincoulombinteractions eg inelectronicsemiconductorcrystalsManybodycorrelationBiexcitonformation 信息的二大载体 电子和光子 光子和电子在各维度上的约束Confinementsofphotonsandelectronsinvariousdimensions 光子和电子的遂穿效应示意Schematicrepresentationoftunnelingofphotonsandelectrons 集成电路芯片技术的理论基础是什么 1 电子能带理论 电子在周期势场中的运动 2 泡利不相容原理 半导体 金属 绝缘体 周期性介电材料具有光子能隙 光子晶体可分为一维 二维和三维 时间 四维 一维 眼镜 滤波器 光纤光栅等 光子晶体 光子晶体的基本特性是光子能隙 也就是某些光子晶体结构会让某些波长范围的电磁波无法穿过光子晶体 归一化频率 Normalizedfrequency 波长的频率 0 3 0 6 Scalinglaw 光子晶体的带隙 E H TM a frequencyw 2 c a a l G X M G X M G irreducibleBrillouinzone gapforn 1 75 1 12 1 光子晶体的带隙 一维光子晶体 结构 平面波展开转移矩阵 能带结构 每介质层的厚度为周期的一半 13 12 为何在处出现带隙 带隙的起源 只要有周期的折射率差出现就会有能带 能量的空间分布 低频模式的能量集中在高介电区域 高频则在低介电区域 高折射率比情况 高折射率比情况 低频模式的能量集中在高介电区域 高频则在低介电区域 其中为带隙的中心频率 带隙的表征 带隙的宽度 尺度原则 scalinglaw 整个光子晶体的尺寸扩大s此时有带隙宽度变为 相对带隙的宽度 相对带隙的宽度是尺度不变的 带隙的宽度 一般来说要采用数值计算获得 没有解析的表达式 但是对于弱周期的情况有近似的解析表达式 所谓弱周期的情况指的是 此时有 只要有周期的折射率差出现就会有能带 带隙的宽度 可得 数值计算的结果为 最大带隙宽度的条件为 带隙的最大宽度 对于更普遍的情况 数值计算表明 垂直入射条件下能隙达到最大值 例