§6.Frenkel 激子.doc_第1页
§6.Frenkel 激子.doc_第2页
§6.Frenkel 激子.doc_第3页
§6.Frenkel 激子.doc_第4页
免费预览已结束，剩余1页可下载查看

下载本文档

版权说明：本文档由用户提供并上传，收益归属内容提供方，若内容存在侵权，请进行举报或认领

文档简介

6.Frenkel 激子一些离子晶体的价电子的波函数适用紧束缚近似的方法。电子的有效质量大、带窄。因而电子和空穴的引力强，距离大小。极限情况下，电子和空穴处于同一格点，即Frenkel激子。与Wannier激子相反。Frenkel激子的空间分布小，动量空间上分布宽，因此不用布洛赫函数而用Wannier函数来描述。Wannier函数定义为：其中是格矢。逆变换为实际上，是布洛赫函数在空间展开成Fourier级数时的Fourier系数。Wannier函数有以下特点：i) 是宗量的函数。ii) 具有明显的局域性。其值主要集中在附近。iii) 不同能带与不同格点的Wannier函数是正交的。本节取Wannier表象，以为基矢。将场算符展开为：（注意在布洛赫表象中 ）仍然只考虑价带与导价 只考虑一个电子空穴对的态，Hamilton量将各项表示为Wannier表象，（类似与4）注意，Wannier函数与不同。它不满足H-F方程。为简单起见，以下我们将等简记为等。由Wannier函数的局域化特性。可以忽略不同格点的函数交迭，即在矩阵元中取的项。因而由于Wannier函数以为宗量，所以括号中的两个矩阵元都与无关，为常量。如果进一步略去单体项中的非对角矩阵元。则可表为类似地以及于是Hamilton量表示为 在电子与空穴束缚在同一格点的近似下，波函数应是的线性组合。由平移对称性，取定义激子产生算符及湮灭算符为则下面考察中各项对的作用。由于所以可以用来代替及。又所以，忽略常数项以后记则由此得能谱可见，Frenkel激子的运动完全由交换积分引起。相邻晶胞间的相互作用使晶胞的激发沿某一方向在空间传播。在处理的过程中舍去了哈密顿量的其它一些项。这些项单粒子激发态与集体激发态以及集体激发态之间的相互作用。而集体激发态通过这些散射机制不断地跃迁到其它态。因而这些项与集体激发态的寿命有关。尚需指出。并非真正的玻色算符，因而激子也并非真正的玻色子。其对易关系为：然而对于基态及激子态，其电子数空穴数相等。因而在平均意义下，对于低激发态可以把近似看作玻色算符。以上讨论的是能带非简并的情况。实际上往往各能带有不同的对称性。价带具有中心对称性，是非简并的。导带具有轴对称性。是三重简并的。实际上，在窄带紧束缚近似下Wannier函数就是原子的波函数。这两种对称性可看作自由原子的s电子与p电子的对称性在晶体势作用下的遗迹。在简并情况下，Wannier函数还应带有一个指标，对于导带，激子算符成为态6.16的分量考虑Hamilto
人人文库> 全部分类> 生活休闲 > 科普知识

温馨提示

  • 1. 本站所有资源如无特殊说明，都需要本地电脑安装OFFICE2007和PDF阅读器。图纸软件为CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.压缩文件请下载最新的WinRAR软件解压。
  • 2. 本站的文档不包含任何第三方提供的附件图纸等，如果需要附件，请联系上传者。文件的所有权益归上传用户所有。
  • 3. 本站RAR压缩包中若带图纸，网页内容里面会有图纸预览，若没有图纸预览就没有图纸。
  • 4. 未经权益所有人同意不得将文件中的内容挪作商业或盈利用途。
  • 5. 人人文库网仅提供信息存储空间，仅对用户上传内容的表现方式做保护处理，对用户上传分享的文档内容本身不做任何修改或编辑，并不能对任何下载内容负责。
  • 6. 下载文件中如有侵权或不适当内容，请与我们联系，我们立即纠正。
  • 7. 本站不保证下载资源的准确性、安全性和完整性, 同时也不承担用户因使用这些下载资源对自己和他人造成任何形式的伤害或损失。

最新文档

评论

0/150

提交评论