纳米材料的基本概念与性质

关于纳米材料的基本概念与性质第1页，共66页，星期日，2025年，2月5日1.1纳米材料的基本概念从尺寸概念分析：纳米材料就是关于原子团簇、纳米颗粒、纳米薄膜、纳米碳管和纳米固体材料的总称。从特性内涵分析：纳米材料能够体现尺寸效应(小尺寸效应)和量子尺寸效应。

第2页，共66页，星期日，2025年，2月5日定义：仅包含几个到数百个原子或尺度小于1nm的粒子称为“簇”，它是介于单个原子与固态之间的原子集合体。1.1.1原子团簇（atomiccluster）原子团簇的形状可以是多种多样的，它们尚未形成规整的晶体绝大多数原子团簇的结构不清楚，但巳知有线状、层状、管状、洋葱状、骨架状、球状等等第3页，共66页，星期日，2025年，2月5日化学分支包括：合成化学化学动力学晶体化学结构化学原子簇化学原子团簇研究是多学科的交叉物理学分支：原子、分子物理表面物理晶体生长非晶态其它学科：星际分子、矿岩成因、燃烧烟粒、大气微晶等．

第4页，共66页，星期日，2025年，2月5日国家自然科学基金重大项目：“原子团簇的物理和化学”、“团簇组装纳米结构的量子性质”南京大学固体微结构国家实验室团簇物理和纳米科学研究组杨先生和冯先生访问团簇物理研究室第5页，共66页，星期日，2025年，2月5日一元原子团簇包括金属团簇(加Nan，Nin等)和非金属团簇．非金属团簇可分为碳簇(如C60,C70等)和非碳族(如B，P，S，Si簇等)．二元原子团簇包括InnPm，AgnSm等。多元原子团簇有Vn(C6H6)m等．原子簇化合物是原子团簇与其他分子以配位化学键结合形成的化合物原子团簇可分为一元原子团簇、二元原子团簇、多元原子团簇和原子簇化合物．第6页，共66页，星期日，2025年，2月5日当前能大量制备并分离的团簇是C60(富勒烯)(富勒烯)第7页，共66页，星期日，2025年，2月5日C60的结构：C60(富勒烯)由60个碳原子排列而成的32面体，其中20个六边形，12个五边形，其直径为0.7nm。制备C60常用的方法：采用两个石墨碳棒在惰性气体（He，Ar）中进行直流电弧放电，并用围于碳棒周围的冷凝板收集挥发物。挥发物中除了有C60外，还含有C70，C20等其它碳团簇。可以采用酸溶去其它团簇，但往往还混有C70。第8页，共66页，星期日，2025年，2月5日

仅仅通过调节团簇的大小，物质特性就有极大的不同，10个铁原子的团簇在催化氨合成时要比17个铁原子的团簇效能高出1000倍。

幻数：构成碳团簇的原子数幻数为20，24，28，32，36，50，60，70的具有高稳定性，其中又以C60最稳定。第9页，共66页，星期日，2025年，2月5日1.1.2纳米微粒

定义：微粒尺寸为纳米数量级，它们的尺寸大于原子团簇，小于通常的微粒，一般尺寸为1-l00nm。也有人将它称为超微粒子（ultra-fineparticle）日本名古屋大学上田良二教授曾经给纳米微粒下了一个定义：用电子显微镜(TEM)能看到的微粒称为纳米微粒。第10页，共66页，星期日，2025年，2月5日用途：

吸波隐身材料、防辐射材料、单晶硅和精密光学器件抛光材料、电池电极材料、太阳能电池材料、高效催化剂、高效助燃剂、高韧性陶瓷材料、人体修复材料和抗癌制剂等。由于尺寸小，比表面大和量子尺寸效应等原因，它具有不同于常规固体的新特性。第11页，共66页，星期日，2025年，2月5日1.1.3纳米粒子薄膜与纳米粒子层系定义：含有纳米粒子和原子团簇的薄膜、纳米尺寸厚度的薄膜、纳米级第二相粒子沉积镀层、纳米粒子复合涂层或多层膜

具有特殊的物理性质和化学性质

复合薄膜中的纳米颗粒

比表面积大尺寸效应界面效应第12页，共66页，星期日，2025年，2月5日(Ni-P)-纳米Si3N4复合层用具有很好悬浮性能的纳米Si3N4固体微粒作为镀液的第二相粒子,通过搅拌使其悬浮在镀液中,用电刷镀的方法使Ni-P合金与纳米Si3N4微粒共沉积于基体表面.它具有沉积速度快、镀层硬度高和耐磨性好等优异的性能.纳米级第二相粒子沉积镀层举例第13页，共66页，星期日，2025年，2月5日纳米固体是由纳米尺度水平的晶界、相界或位错等缺陷的原子排列来获得具有新原子结构或微结构性质的固体。

1．1．4纳米固体纳米固体材料（nanostructuredmaterials）主要特征：具有巨大的颗粒间界面，如5纳米颗粒所构成的固体每立方厘米将含1019个晶界，原子的扩散系数要比大块材料高1014～1016倍，从而使得纳米材料具有高韧性。第14页，共66页，星期日，2025年，2月5日含有20％超微钴颗粒的金属陶瓷是火箭喷气口的耐高温材料；金属铝中含进少量的陶瓷超微颗粒，可制成重量轻、强度高、韧性好、耐热性强的新型结构材料。超微颗粒亦有可能作为渐变（梯度）功能材料的原材料。例如，材料的耐高温表面为陶瓷，与冷却系统相接触的一面为导热性好的金属，其间为陶瓷与金属的复合体，使其间的成分缓慢连续地发生变化，这种材料可用于温差达1000°C的航天飞机隔热材料、复合纳米固体材料亦是一个重要的应用领域。例如：第15页，共66页，星期日，2025年，2月5日多孔材料在多相催化、吸附与分离等领域应用广泛简介：把纳米颗粒组装成带有一定孔道结构的体块多孔纳米固体，则可以得到一种既保留了纳米颗粒的大部分反应活性又具有相当力学强度的固体材料。这类材料与通常的多孔材料的主要区别在于：A：它的孔道壁表面由高活性的纳米颗粒表面构成，其活性更高；B：多孔纳米固体的孔道壁由纳米颗粒构成，具有更高的强度和更好韧性。二氧化锆多孔纳米固体的制备（山东大学）

第16页，共66页，星期日，2025年，2月5日0-0复合:不同成分、不同相或者不同种类的纳米粒子复合而成的纳米固体;0-3复合:把纳米粒子分散到常规的三维固体中;0-2复合:把纳米粒子分散到二维的薄膜材料中.

均匀弥散:纳米粒子在薄膜中均匀分布；非均匀弥散：纳米粒子随机地、混乱地分散在薄膜基体中。

1.1.5纳米复合材料第17页，共66页，星期日，2025年，2月5日纳米复合材料由于其优良的综合性能，特别是其性能的可设计性被广泛应用于航空航天、国防、交通、体育等领域，该研究方向主要包括：A：纳米聚合物基复合材料B：纳米碳管功能复合材料C：纳米钨铜复合材料。

第18页，共66页，星期日，2025年，2月5日1.1.6碳纳米管、纳米棒、纳米丝器件微小化对新型功能材料提出了更高的要求．因此，20世纪80年代以来，零维的材料取得了很大的进展，但一维纳米材料的制备与研究仍面临着巨大的挑战。自从1991年日本NEC公司饭岛等发现纳米碳管以来，立刻引起了许多科技领域的科学家们极大关注．

准一维实心的纳米材料是指在两维方向上为纳米尺度，长度比上述两维方向上的尺度大得多，甚至为宏观量的新型纳米材料．纵横比（长度与直径的比率）小的称为纳米棒，纵横比大的称作纳米丝．至今，关于纳米棒与纳米丝之间并没有一个统一的标准，通常把长度小于1mm的纳米丝称为纳米棒，长度大于1mm的称为纳米丝线．第19页，共66页，星期日，2025年，2月5日纳米棒第20页，共66页，星期日，2025年，2月5日因为准一维纳米材料在介观领域和纳米器件研制方面有着重要的应用前景：它可用作扫描隧道显微镜(STM)的针尖纳米器件超大集成电路(ULSIC)中的连线光导纤维微电子学方面的微型钻头复合材料的增强剂等目前关于一维纳米材料(纳米管、纳米丝、纳米棒等)的制备研究已有大量报道。第21页，共66页，星期日，2025年，2月5日碳纳米管，是1991年由日本电镜学家饭岛教授通过高分辨电镜发现的，属碳材料家族中的新成员，为黑色粉末状。是由类似石墨的碳原子六边形网格所组成的管状物，它一般为多层，直径为几纳米至几十纳米，长度可达数微米甚至数毫米。

第22页，共66页，星期日，2025年，2月5日碳纳米管本身有非常完美的结构，意味着它有好的性能。它在一维方向上的强度可以超过钢丝强度，它还有其他材料所不具备的性能：非常好的导电性能、导热性能和电性能。第23页，共66页，星期日，2025年，2月5日

碳纳米管尺寸尽管只有头发丝的十万分之一，但：

熔点是已知材料中最高的。

像金刚石那样硬，却有柔韧性，可以拉伸。

强度是钢的100倍而重量只有钢的七分之一。导电率是铜的1万倍，第24页，共66页，星期日，2025年，2月5日氮化硅纳米丝纳米丝

原料：Si粉和纳米SiO2粉和N2

模板：碳纳米管。该方法将Si粉和纳米SiO2粉按一定重量比例混合，使用一双层刚玉舟，Si和纳米SiO2混合粉体放置于刚玉舟下层，将一定量的碳纳米管放置于刚玉舟上层，再放入高温炉中进行还原和氮化，即可制备出氮化硅纳米丝；特点：设备简便，合成工艺简单、纯度高、成本低。采用纳米碳管模板法制备氮化硅纳米丝的方法申请号/专利号：200510120731(广东工业大学

)第25页，共66页，星期日，2025年，2月5日1.2纳米微粒的基本性质1.电子能级的不连续性-kubo理论2.量子尺寸效应3.小尺寸效应4.表面效应5.宏观量子隧道效应在此介绍的纳米微粒的基本物理效应都是在金属纳米微粒基础上建立和发展起来的．实际上，这些基本物理效应和相应的理论，除了适合纳米微粒外，同时也适合团簇和亚微米超微粒子第26页，共66页，星期日，2025年，2月5日

久保(Kubo)理论是关于金属粒子电子性质的理论．它是由久保及其合作者提出的，以后久保和其他研究者进一步发展了这个理论．1986年Halperin对这一理论进行了较全面归纳，用这一理论对金属超微粒子的量子尺寸效应进行了深人的分析。

久保理论是针对金属超微颗粒费米面附近电子能级状态分布而提出来的，它与通常处理大块材料费米面附近电子态能级分布的传统理论不同，有新的特点，这是因为当颗粒尺寸进入到纳米级时由于量子尺寸效应原大块金属的准连续能级产生离散现象．1.2.1电子能级的不连续性-kubo理论第27页，共66页，星期日，2025年，2月5日1.2.2量子尺寸效应微粒尺寸下降到一定值时，费米能级附近的电子能级由准连续能级变为分立能级，这种现象称为量子尺寸效应。第28页，共66页，星期日，2025年，2月5日

能带理论表明，金属费米能级附近电子能级一般是连续的，这一点只有在高温或宏观尺寸情况下才成立．对于只有有限个导电电子的超微粒子来说，低温下能级是离散的，这时必须要考虑量子尺寸效应，这会导致纳米微粒磁、光、声、热、电以及超导电性与宏观特性有着显著的不同。例如：纳米微粒的比热容、磁化率以及导体变绝缘体等。第29页，共66页，星期日，2025年，2月5日1.2.3小尺寸效应

随着颗粒尺寸的量变，在一定条件下会引起颗粒性质的质变。由于颗粒尺寸变小所引起的宏观物理性质的变化称为小尺寸效应。对超微颗粒而言，尺寸变小，同时其比表面积亦显著增加，从而产生如下一系列新奇的性质。

（1）特殊的光学性质：（2）特殊的热学性质

（3）特殊的磁学性质：（4）特殊的力学性质

超微颗粒的小尺寸效应还表现在超导电性、介电性能、声学特性以及化学性能等方面。

第30页，共66页，星期日，2025年，2月5日例如：A：纳米微粒的熔点可远低于块状金属，例如：2nm的金颗粒熔点为600K，随粒径增加，熔点迅速上升，块状金为1337K；纳米银粉熔点可降低到373K，此特性为粉末冶金工业提供了新工艺。B：可以改变颗粒尺寸，控制吸收边的位移，制造具有一定频宽的微波吸收纳米材料，用于电磁波屏蔽、隐形飞机等。第31页，共66页，星期日，2025年，2月5日1.2.4表面效应纳米微粒尺寸小，表面能高，位于表面的原子占相当大的比例．左边表格列出纳米微粒尺寸与表面原子数的关系：利用表面活性，金属超微颗粒可望成为新一代的高效催化剂和贮气材料以及低熔点材料。第32页，共66页，星期日，2025年，2月5日随着粒径减小，表面原子数迅速增加．这是由于粒径小，比表面积急剧变大所致．例如，粒径为10nm时，比表面积为90m2／g，粒径为5nm时，比表面积为180m2／g，粒径下降到2nm，比表面积猛增到450m2／g．粒度高的比表面→处于表面的原子数越来越多→表面能迅速增加第33页，共66页，星期日，2025年，2月5日第34页，共66页，星期日，2025年，2月5日表面原子特点：原子配位不满，多悬空键高表面能，高表面活性，使这些表面原子具有高的活性，极不稳定，很容易与其他原子结合

例如：A：金属的纳米粒子在空气中会燃烧

B：无机的纳米粒子暴露在空气中会吸附气体，并与气体进行反应

第35页，共66页，星期日，2025年，2月5日如图所示的是单一立方结构的晶粒的二维平面图，假定颗粒为圆形，●－位于表面的原子．○－内部原子，颗粒尺寸为3nm，原子间距为约0.3nm，很明显，实心圆的原子近邻配位不完全，举例说明纳米粒子表面活性高的原因．

近邻配位的“A“原子，像“A”这样的表面原子极不稳定，很快跑到“B”位置上，这些表面原子一遇见其他原子，很快结合，使其稳定化，这就是活性高的原因。第36页，共66页，星期日，2025年，2月5日1.2.5宏观量子隧道效应隧道效应：当微观粒子的总能量小于势垒高度时，该粒子仍能穿越这一势垒。在制造半导体集成电路时，当电路的尺寸接近电子波长时，电子就通过隧道效应而溢出器件，使器件无法正常工作，经典电路的极限尺寸大概在0.25微米。第37页，共66页，星期日，2025年，2月5日

上述的小尺寸效应、表面界面效应、量子尺寸效应及量子隧道效应都是纳米微粒与纳米固体的基本特性。它使纳米微粒和纳米固体呈现许多奇异的物理、化学性质，出现一些“反常现象”．例如:

金属为导体，但纳米金属微粒在低温时由于量子尺寸效应会呈现电绝缘性。

众所周知，金属由于光反射显现各种美丽的特征颜色，金属的纳米微粒光反射能力显著下降，通常可低于1％，由于小尺寸和表面效应使纳米微粒对光吸收表现极强能力；小结：第38页，共66页，星期日，2025年，2月5日1．3纳米微粒的物理特性

1．3．1纳米微粒的结构与形貌

1．3．2纳米微粒的热学性质

1．3．3纳米粒子的磁学性质

1．3．4纳米微粒的光学性质

1．3．5纳米微粒分散物系的动力学性质第39页，共66页，星期日，2025年，2月5日1.3纳米微粒的结构与形貌

纳米微粒一般为球形或类球形。图中(a，b，c)分别为纳米γ-Al2O3，TiO2和Ni的形貌可以看出，这几种纳米微粒均呈类球形．第40页，共66页，星期日，2025年，2月5日

最近，有人用高倍超高真空的电子显微镜观察纳米球形粒子，结果在粒子的表面上观察到原子台阶，微粒内部的原子排列比较整齐。第41页，共66页，星期日，2025年，2月5日除了球形外，纳米微粒还具有各种其他形状，这些形状的出现与制备方法密切相关．例如，由气相蒸发法合成的铬微粒，当铬粒子尺寸小于20nm时，为球形并形成链条状连结在一起．对于尺寸较大的粒子，α-Cr粒子的二维形态为正方形或矩形。第42页，共66页，星期日，2025年，2月5日

镁的纳米微粒呈六角条状或六角等轴形．

Kimoto和Nishida观察到银的纳米微粒具有五边形10面体形状。第43页，共66页，星期日，2025年，2月5日

熔点比较低的原因：由于颗粒小，纳米微粒的表面能高、比表面原子数多，这些表面原子近邻配位不全，活性大以及体积远小于大块材料，纳米粒子熔化时所需增加的内能小得多，这就使得纳米微粒熔点急剧下降．1.3.2纳米微粒的热学性能纳米微粒的熔点、开始烧结温度和晶化温度均比常规粉体的低得多．第44页，共66页，星期日，2025年，2月5日Wronski计算出Au微粒的粒径与熔点的关系，结果如图所示．由图中可看出，当粒径小于10nm时，熔点急剧下降．例如，大块Pb的熔点为600K，

20nm球形Pb微粒熔点降低288K；纳米Ag微粒在低于373K开始熔化，常规Ag的熔点为1173K左右．第45页，共66页，星期日，2025年，2月5日

所谓烧结温度是指把粉末先用高压压制成形，然后在低于熔点的温度下使这些粉末互相结合成块，密度接近常规材料的最低加热温度。烧结温度较低的原因：纳米微粒尺寸小，表面能高，压制成块材后的界面具有高能量，在烧结中高的界面能成为原子运动的驱动力，有利于界面中的孔洞收缩，因此，在较低的温度下烧结就能达到致密化的目的，即烧结温度降低．第46页，共66页，星期日，2025年，2月5日例如：常规Al2O3烧结温度在2073-2173K，在一定条件下，纳米的Al2O3可在1423K至1773K烧结，致密度可达99.7％．常规Si3N4烧结温度高于2273K，纳米氮化硅烧结温度降低673K至773K。第47页，共66页，星期日，2025年，2月5日

纳米TiO2在773K加热呈现出明显的致密化，而晶粒仅有微小的增加，致使纳米微粒TiO2在比大晶粒样品低873K的温度下烧结就能达到类似的硬度．图1第48页，共66页，星期日，2025年，2月5日应用A：超细银粉制成的导电浆料可以进行低温烧结，此时元件的基片不必采用耐高温的陶瓷材料，甚至可用塑料。采用超细银粉浆料，可使膜厚均匀，覆盖面积大，既省料又具高质量。B：超微颗粒熔点下降的性质对粉末冶金工业具有一定的吸引力。例如，在钨颗粒中附加0.1％～0.5％重量比的超微镍颗粒后，可使烧结温度从3000℃降低到1200～1300℃，以致可在较低的温度下烧制成大功率半导体管的基片。第49页，共66页，星期日，2025年，2月5日纳米微粒的小尺寸效应、量子尺寸效应、表面效应等使得它具有常规粗晶粒材料所不具备的磁特性．纳米微粒的主要磁特性可以归纳如下：

(1)超顺磁性SuperparamagneticEffect

超顺磁性是指当磁性粒子的粒径小于某一临界尺寸(如Fe3O4<30nm)后,在有外加磁场存在时,表现出较强的磁性.但当外磁场撤消时,无剩磁,不再表现出磁性1.3.3磁学性能

纳米微粒尺寸小到一定临界值时进入超顺磁状态

第50页，共66页，星期日，2025年，2月5日(2)矫顽力coercivity矫顽力：是指破坏磁体磁化状态所需之力也就是使磁感沿磁滞回线减少至零时所需的磁场强度.矫顽力通常以Hc表示,它是粒子形态和尺寸的函数.以磁中性状态(H=M=B=0)为起始态,当磁状态沿起始磁化曲线0ABC磁化到C点附近（如图）时，此时磁化强度趋于饱和,曲线几乎与H轴平行。将此时磁场强度记为Hs,磁化强度记为Ms。此后若减小磁场，则从某一磁场(B点)开始,M随H的变化偏离原先的起始磁化曲线,M的变化落后于H。当H减小至零时,M不减小到零,而等于剩余磁化强度Mr。为使M减至零,需加一反向磁场,称为矫顽力。

纳米微粒尺寸高于超顺磁临界尺寸时通常呈现高的矫顽力Hc．见图1.10第51页，共66页，星期日，2025年，2月5日第52页，共66页，星期日，2025年，2月5日(3)居里温度

居里温度Tc为物质磁性的重要参数．对于薄膜，理论与实验研究表明，随着铁磁薄膜厚度的减小，居里温度下降．对于纳米微粒，由于小尺寸效应和表面效应而具有较低的居里温度．

定义：铁磁相和顺磁相的转变温度。第53页，共66页，星期日，2025年，2月5日1.3.4纳米微粒的光学性质

特殊光学性质产生的原因：

A：纳米粒子的一个最重要的标志是尺寸与物理的特征量相差不多，例如，当纳米粒子的粒径与超导相干波长、玻尔半径以及电子的德布罗意波长相当时，小颗粒的量子尺寸效应十分显著．

B：表面效应：大的比表面使处于表面态的原子，电子与处于小颗粒内部的原子、电子的行为有很大的差别.第54页，共66页，星期日，2025年，2月5日

大块金属具有不同颜色的光泽．这表明它们对可见光范围各种颜色(波长)的反射和吸收能力不同；当尺寸减小到纳米级时各种金属纳米微粒几乎都呈黑色．它们对可见光的反射率极低，例如铂金纳米粒子的反射率为1％，金纳米粒子的反射率小于10％．这种对可见光低反射率．强吸收率导致粒子变黑．表面效应和量子尺寸效应对纳米微粒的光学特性有很大的影响．甚至使纳米微粒具有同样材质的宏观大块物体不具备的新的光学特性．主要表现为如下几方面：(1)

宽频带强吸收

A：强吸收第55页，共66页，星期日，2025年，2月5日

许多纳米微粒，例如，ZnO，Fe2O3和TiO2等，对紫外光有强吸收作用，而亚微米级的TiO2对紫外光几乎不吸收．纳米氮化硅、SiC及Al2O3粉对红外有一个宽频带强吸收谱。原因：纳米粒子大的比表面导致了平均配位数下降，不饱和悬键增多，与常规大块材料不同，没有一个单一的、折优的键振动模式，而存在一个较宽的键振动模的分布，在红外光场作用下，它们对红外吸收的频率也就存在一个较宽的分布，这就导致了纳米粒子红外吸收带的宽化。B：宽频带利用纳米微粒强吸收特性可以作为高效率的光热、光电等转换材料，可以高效率地将太阳能转变为热能、电能。此外又有可能应用于红外敏感元件、红外隐身技术等。第56页，共66页，星期日，2025年，2月5日(2)蓝移和红移现象

与大块材料相比，纳米微粒的吸收带普遍存在“蓝移”现象，即吸收带移向短波长方向。例如A：纳米SiC颗粒和大块SiC固体的峰值红外吸收频率分别是814cm-1和794cm-1．纳米SiC颗粒的红外吸收频率较大块固体蓝移了20cm-1．B：纳米氮化硅颗粒和大块Si3N4固体的峰值红外吸收频率分别是949cm-1和935cm-1，纳米氮化硅颗粒的红外吸收频率比大块固体蓝移了14cm-1．第57页，共66页，星期日，2025年，2月5日第58页，共66页，星期日，2025年，2月5日在一些情况下，粒径减小至纳米级时，可以观察到光吸收带相对粗晶材料呈现“红移”现象．即吸收带移向长波长．例如在200~1400nm波长范围：

A：单晶NiO呈现八个光吸收带．它们的峰位分别为3.52，3.25，2.95，2.75，2.15，1.95和1.13eV

纳米NiO(粒径在54—84nm范围