高等量子力学第一章希尔伯特空间

高等量子力学第一章希尔伯特空间第一页，共四十九页，编辑于2023年，星期六§1矢量空间§1-1定义§1-2正交性和模§1-3基矢§1-4子空间§1-5右矢和左矢主要内容：第二页，共四十九页，编辑于2023年，星期六§1-1矢量空间的定义我们讨论的对象是很广泛的，可以是实数或复数，可以是有序的一组数，可以是有方向的线段，也可以是一种抽象的东西。我们把这些通称之为数学对象。同类的许多数学对象满足下面所述的一系列要求时，就构成一个矢量空间；每一个对象称为空间的一个元，或称为矢量。第三页，共四十九页，编辑于2023年，星期六加法规则视不同对象可以不同，但一定要满足下列四个条件：第四页，共四十九页，编辑于2023年，星期六α是实数时，空间称为在实数域上的矢量空间；α是复数时，空间称为在复数域上的矢量空间。数乘要满足下列四个条件：

第五页，共四十九页，编辑于2023年，星期六

在实数域（复数域）上的矢量空间中的内积，所得的也是实数（复数）。内积与两个因子的次序有关，内积规则要满足下列四个条件：第六页，共四十九页，编辑于2023年，星期六在量子力学中所用到的空间，就是复数域上的希尔伯特空间。

第七页，共四十九页，编辑于2023年，星期六下面我们举出矢量空间的一些简单性质。（1）在矢量空间中，零矢量是唯一的。第八页，共四十九页，编辑于2023年，星期六（2）每个矢量的逆元是唯一的。第九页，共四十九页，编辑于2023年，星期六第十页，共四十九页，编辑于2023年，星期六第十一页，共四十九页，编辑于2023年，星期六下面，讨论几个矢量空间的例子。值得注意的是在这个空间中，有的序列的极限超出这一空间之外。例如取以下序列：这个序列的每一项都在我们的空间中，但是当的极限是e=2.7182818…,这是一个无理数，不在有理数空间中。

第一个例子取数学对象为所有正负有理数和零，规定加法即为算术中的加法；规定数乘中的数a也限于所有的有理数，数乘即是算术中的乘法；最后规定内积为两个因子的算术乘积。这是一个在有理数域上的矢量空间。因为有理数相加和相乘所得的都是有理数，这个空间是封闭的，即所得结果仍在空间之中。第十二页，共四十九页，编辑于2023年，星期六

第二个例子取数学对象为三维位形空间中由一点引出的不同方向不同长短的线段的全体，即理论力学中位置矢量全体。规定加法服从平行四边形法则；数乘中的数是实数，以a数乘的结果是方向不变，长度乘以a；内积是两矢量的点乘积。这是一个实数域上的内积空间。第十三页，共四十九页，编辑于2023年，星期六第三个例子取数学对象为一组有次序的复数，例如四个数，可以把它们写成一个一列矩阵：加法，数乘和内积的定义分别为这是一个复数域上的内积空间。如果内积定义为：4*43*32*21*1),(mlmlmlmlml+4+3+2=空间是否仍然是一个内积空间？第十四页，共四十九页，编辑于2023年，星期六这样的函数全体构成一个内积空间，平方可积的意思是第十五页，共四十九页，编辑于2023年，星期六§1-2正交性和模下面我们证明两个与模有关的基本关系。第十六页，共四十九页，编辑于2023年，星期六Schwartz不等式：

（1.1）证明：

即第十七页，共四十九页，编辑于2023年，星期六三角形不等式：

（1.2）于是得第十八页，共四十九页，编辑于2023年，星期六§1-3基矢线性无关

(1.3)对于无穷个矢量的集合，线性无关的定义可以推广为：在无穷个矢量的集合中，若任意有限的子集合都是线性无关的，则整个集合就是线性无关的。第十九页，共四十九页，编辑于2023年，星期六第二十页，共四十九页，编辑于2023年，星期六定理：

在有限维空间内各种不同的完全集中所含矢量的数目是相同的。证明：

第二十一页，共四十九页，编辑于2023年，星期六仍将是线性无关的。（1.4）第二十二页，共四十九页，编辑于2023年，星期六（1.4）第二十三页，共四十九页，编辑于2023年，星期六于是我们证明了只有一个可能，即m=n.因此，每一个有限维矢量空间中各种不同完全集所含矢量的数目是相同的，这个数目称为矢量空间的维数。第二十四页，共四十九页，编辑于2023年，星期六2、基矢正交归一的完全集称为这个空间的一个基矢组，或一组基矢。当然一个空间可有不同的多组基矢。，i,j=

1,2,…,n

Schmidt正交化方法：一个矢量空间，只要知道它的一个完全集总可以找到一组基矢。（1.5）第二十五页，共四十九页，编辑于2023年，星期六由此得第二十六页，共四十九页，编辑于2023年，星期六而下面，我们给出一个关于基矢的重要定理。第二十七页，共四十九页，编辑于2023年，星期六第二十八页，共四十九页，编辑于2023年，星期六于是得这就是（2）。第二十九页，共四十九页，编辑于2023年，星期六证明了（1）与（2）等价之后，下面按（2）、（3）、（4）、（2）的次序，分别证明前者是后者的充分条件，从而证明这四个命题是等价的。第三十页，共四十九页，编辑于2023年，星期六由（2）到（3）：根据（2）将分别写为，

于是这正是（3）。第三十一页，共四十九页，编辑于2023年，星期六第三十二页，共四十九页，编辑于2023年，星期六对此矢量应用（4），有但根据（3），右绝对值号内的差式为零，因此知左方我们所构造的矢量式为零，即这正是（2）。由此证明了（2）、（3）、（4）三者等价。第三十三页，共四十九页，编辑于2023年，星期六又如在四维一列矩阵中，下列四个基矢是最简单的基矢：第三十四页，共四十九页，编辑于2023年，星期六§1-4子空间一个矢量空间R，若其中一个矢量的集合S在原空间的运算定义下又构成一个矢量空间，那么S称为R的子空间。原来的空间R相对于子空间来说，称为大空间。子空间的维数小于或等于大空间的维数；当二者维数相等时，子空间就是大空间本身。大空间中与子空间S中所有矢量都正交的那些矢量全体，又构成一个矢量空间，这矢量空间也是大空间一个子空间。这个空间又称为子空间S的补空间。子空间S中任意矢量同其补空间中任意矢量都是正交的。一个子空间同它的补空间只有一个共同的元，那就是零矢量。设大空间的维数是n，它的一个子空间S的维数是s，则S的补空间的维数是n－s。第三十五页，共四十九页，编辑于2023年，星期六第3节第三十六页，共四十九页，编辑于2023年，星期六§1-5右矢和左矢而对于左因子则是反线性的：由此可见，同一个矢量，作为右因子和作为左因子,其地位是不同的。第三十七页，共四十九页，编辑于2023年，星期六为了系统地这样做，必须重新作一些定义。我们已经有一个矢量空间，在其中定义了矢量的加法、数乘和内积三种运算，这个空间仍然有效。我们把这样的空间称为单一空间。现在比照这个空间再建立以下两个空间。第三十八页，共四十九页，编辑于2023年，星期六第三十九页，共四十九页，编辑于2023年，星期六第四十页，共四十九页，编辑于2023年，星期六第四十一页，共四十九页，编辑于2023年，星期六并且规定，内积的运算应该满足下列四个条件：条件（9）：条件（10）：条件（11）：条件（12）：第四十二页，共四十九页，编辑于2023年，星期六我们看到，在新建的两个矢量空间中，左矢空间中的事情不能随意去规定，需要同右矢空间的事情相互协调，而内积的四个条件就是联系这两个空间的桥梁。由此又可以证明，若对任意右矢成立，则必有根据这些，我们证明两条定理：第四十三页，共四十九页，编辑于2023年，星期六证明：

由条件的第二式有定理得证。第四十四页，共四十九页，编辑于2023年，星期六证明：

取此式两边的复共轭：即第四十五页，共四十九页，编辑于2023年，星期六这两条定理建立了左矢空间与右矢空间的对应关系，也就是在左矢空间中建立了与右矢空间的运算规则相协调的运算规则。至此，我们新建立的左矢空间成为一个完全确定的（即有明确加法与数乘运算规则的）矢量空间。（1.9）左矢空间和右矢空间是互为对偶的空间，这两个空间合在一起是与单一空间等价的。我们刚刚建立起来的两个对偶的空间并不比单一空间多什么，只是同一内容改变一个表现方式而已。或第四十六页，共四十九页，编辑于2023年，星期六现在我们有了两套数学工具可供量子力学