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文档简介
电磁场与电磁波演示文稿1本文档共20页;当前第1页;编辑于星期二\17点2分2优选电磁场与电磁波本文档共20页;当前第2页;编辑于星期二\17点2分因此得到,产生全反射的条件为:电磁波由稠密媒质入射到稀疏媒质中,即ε1>ε2入射角不小于称为全反射的临界角。
对全反射的进一步讨论θi<θc时,不产生全反射透射波沿分界面方向传播,没有沿z方向传播的功率,并且反射功率密度将等于入射功率密度。θi=θc时,本文档共20页;当前第3页;编辑于星期二\17点2分透射波电场为θi>θc时,透射波仍然是沿分界面方向传播,但振幅沿垂直于分界面的方向上按指数规律衰减。这种波称为表面波。本文档共20页;当前第4页;编辑于星期二\17点2分z分界面稀疏媒质表面波本文档共20页;当前第5页;编辑于星期二\17点2分例子一圆极化波以入射角θi=π/3从媒质1(参数为μ=μ0、ε=4ε0)斜入射至空气。试求临界角,并指出此时反射波是什么极化?入射的圆极化波可以分解成平行极化与垂直极化的两个线极化波,虽然两个线极化波的反射系数的大小此时都为1,但它们的相位差不等于±π/2,因此反射波是椭圆极化波。解:临界角为可见入射角θi=π/3大于临界角θc=π/6,此时发生全反射。本文档共20页;当前第6页;编辑于星期二\17点2分
例
下图为光纤的剖面示意图,如果要求光波从空气进入光纤芯线后,在芯线和包层的分界面上发生全反射,从一端传至另一端,确定入射角的最大值。
解:在芯线和包层的分界面上发生全反射的条件为由于所以故本文档共20页;当前第7页;编辑于星期二\17点2分2.
全透射和布儒斯特角——平行极化波发生全透射当θi=θb时,Γ//=
0
全透射现象:反射系数为0——无反射波
布儒斯特角(非磁性媒质):讨论在非磁性媒质中,垂直极化入射的波不会产生全透射任意极化波以θi=θb入射时,反射波中只有垂直极化分量——极化滤波产生全透射时,证明本文档共20页;当前第8页;编辑于星期二\17点2分本文档共20页;当前第9页;编辑于星期二\17点2分
一平面波从介质1斜入射到介质与空气的分界面,试计算:(1)当介质1分别为水εr=81、玻璃εr=9和聚苯乙烯εr=2.56时的临界角θc;(2)若入射角θi=
θb
,则波全部透射入空气。上述三种介质的θi=?
解:水玻璃聚苯乙烯介质临界角布儒斯特角本文档共20页;当前第10页;编辑于星期二\17点2分6.4
均匀平面波对理想导体平面的斜入射
6.4.1垂直极化波对理想导体表面的斜入射设媒质1为理想介质,媒质2为理想导电体,即则媒质2的波阻抗为
此结果表明,当平面波向理想导体表面斜投射时,无论入射角如何,均会发生全反射。因为电磁波无法进入理想导体内部,入射波必然被全部反射。本文档共20页;当前第11页;编辑于星期二\17点2分媒质1中的合成波合成波是沿x方向的行波,其振幅沿z方向成驻波分布,是非均匀平面波;合成波电场垂直于传播方向,而磁场则存在x分量,这种波称为横电波,即TE波;
合成波的特点本文档共20页;当前第12页;编辑于星期二\17点2分
在处,合成波电场E1=0,如果在此处放置一块无限大的理想导电平面,则不会破坏原来的场分布,这就意味着在两块相互平行的无限大理想导电平面之间可以传播
TE波。
合成波的平均能流密度矢量本文档共20页;当前第13页;编辑于星期二\17点2分
例
当垂直极化的平面波以角度i由空气向无限大的理想导电平面投射时,若入射波电场振幅为Eim
,试求理想导电平面上的表面电流密度及空气中的能流密度的平均值。解令理想导电平面为z=0平面,如图所示。那么,表面电流Js
为
已知磁场的x分量为求得ir
0
0
E
iE
rH
iH
rzx0本文档共20页;当前第14页;编辑于星期二\17点2分能流密度的平均值
已知垂直极化平面波的各分量分别为求得本文档共20页;当前第15页;编辑于星期二\17点2分
平行极化波对理想导体表面的斜入射媒质1中的合成波由于,则本文档共20页;当前第16页;编辑于星期二\17点2分合成波是沿x方向的行波,其振幅沿z方向成驻波分布,是非均匀平面波;合成波磁场垂直于传播方向,而电场则存在x分量,这种波称为横磁波,即
TM波;
合成波的特点
在处,合成波电场的E1x=0,如果在此处放置一块无限大的理想导电平面,则不会破坏原来的场分布,这就意味着在两块相互平行的无限大理想导电平面之间可以传播TM波。本文档共20页;当前第17页;编辑于星期二\17点2分
例
已知空气中磁场强度为的均匀平面波,向位于z=0处的理想导体斜入射。求:(1)入射角;(2)入射波电场;(3)反射波电场和磁场;(4)合成波的电场和磁场;(5)导体表面上的感应电流密度和电荷密度。故入射角为(2)入射波电场为解:(1)由题意可知,,所以本文档共20页;当前第18页
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