氮气吸附法等温吸附

关于氮气吸附法等温吸附第1页，课件共36页，创作于2023年2月1.吸附现象当气体或蒸汽与干净的固体接触时，一部分气体被固体捕获，若气体体积恒定，则压力下降，若压力恒定，则气体体积减小。从气相中消失的气体分子或进入固体内部，或附着于固体表面。前者被称为吸收（absorption），后者被称为吸附（adsorption）多孔固体因毛细凝结（capillarycondensation）而引起的吸着作用也称为吸附作用第2页，课件共36页，创作于2023年2月1.吸附现象物理吸附：是由范得华力引起的气体分子在固体表面及孔隙中的冷凝过程。–可发生单层吸附,多层吸附–非选择性吸附–有可逆性化学吸附：是气体分子与材料表面的化学键合过程。–只发生单层吸附–选择性吸附(特定气体主要H2,CO,O2对体系中各组分的特定吸附)–无可逆性按吸附作用力性质的不同，可将吸附分为物理吸附和化学吸附。第3页，课件共36页，创作于2023年2月2.吸附理论吸附平衡等温线吸附平衡等温线分为吸附和脱附两部分。吸附平衡等温线的形状与材料的孔组织结构有关。根据IUPAC分类，具有6种不同类型。Ⅰ、Ⅱ、Ⅳ型曲线是凸形

Ⅲ、Ⅴ型是凹形第4页，课件共36页，创作于2023年2月2.吸附理论微孔材料（包括多数沸石和类沸石分子筛）由于吸附质与孔壁之间的强相互作用，吸附开始在很低的相对压力下。由于吸附的分子之间的相互作用，完全填满孔穴需要提高相对压力在较低的相对压力下（<0.3，氮气吸附）微孔填充不会观察到毛细管凝聚现象。I型等温线：Langmuir型等温线第5页，课件共36页，创作于2023年2月2.吸附理论大孔材料相对压力较低时，主要是单分子层吸附，B点对应于单分子层的饱和吸附量饱和蒸汽压时，吸附层无限大II型等温线：S型等温线第6页，课件共36页，创作于2023年2月2.吸附理论在憎液性表面发生多分子层，或固体和吸附质的吸附相互作用小于吸附质之间的相互作用时在低压区吸附量少且不出现B点，表明吸附剂和吸附质之间的作用力相当弱相对压力越高，吸附量越多，表现出有孔填充III型等温线：

在整个压力范围内凸向下，曲线没有拐点B第7页，课件共36页，创作于2023年2月2.吸附理论介孔材料较低的相对压力下，单分子层吸附较高的相对压力下，吸附质发生毛细管凝聚所有孔发生凝聚后，吸附只在远小于表面积的外表面上发生，曲线平坦在相对压力接近1时，在大孔上吸附，曲线上升IV型等温线介孔的孔径越大，发生毛细管凝聚的压力越大第8页，课件共36页，创作于2023年2月2.吸附理论第一阶段：先形成单层吸附，拐点B指示单分子层饱和吸附量第二阶段：多层吸附第三阶段：毛细凝聚。滞后环的始点表示最小毛细孔开始凝聚；滞后环的终点表示最大的孔被凝聚液充满。滞后环后出现平台，表示整个体系被凝聚液充满，吸附量不再增加IV型等温线第9页，课件共36页，创作于2023年2月2.吸附理论Ⅴ型等温线很少遇到，而且难以解释，虽然反映了吸附质与吸附剂之间作用微弱的Ⅲ型等温线特点，但在高压区又表现出有孔充填（毛细凝聚现象）。IV型等温线第10页，课件共36页，创作于2023年2月2.吸附理论毛细管凝结现象根据Kelvin公式，凹液面上的蒸汽压小于平液面上的饱和蒸汽压，所以在小于饱和蒸汽压时就有可能在凹液面上发生蒸汽的凝结，发生这种蒸汽凝结的作用总是从小孔向大孔，随着气体压力的增加，发生气体凝结的毛细孔越来越大，这种现象被称为毛细凝结现象。孔的毛细效应对吸附等温线的影响脱附过程：毛细凝聚后的液面曲率半径小于毛细凝聚前吸附质在孔壁接触角不为0，前进角大于后退角氮气的吸附等温线滞后环闭合点一般在P/P0=0.42~0.50之间。此时毛细凝聚的张力等于液面的抗拉强度第11页，课件共36页，创作于2023年2月2.吸附理论若吸附-脱附不完全可逆，则吸附-脱附等温线是不重合的，这一现象称为迟滞效应，即结果与过程有关，多发生在IV型吸附平衡等温线。低比压区与单层吸附有关，由于单层吸附的可逆性，所以在低比压区不存在迟滞现象吸附时由孔壁的多分子层吸附和在空中凝聚两种因素产生，而脱附仅由毛细管凝聚所引起。吸附时首先发生多分子层吸附，只有当孔壁上的吸附层达到足够厚度时才能发生凝聚现象。在与吸附相同的比压下脱附时仅发生在毛细管中的液面上的蒸汽，却不能使相同比压下吸附的分子脱附。要使其脱附，就需要更小的比压，故出现脱附的滞后现象。迟滞现象（Hysteresis）第12页，课件共36页，创作于2023年2月H1型迟滞回线均匀大小且形状规则的孔吸附时吸附质一层一层的吸附在孔的表面（孔径变小）脱附时为弯月面圆筒状孔道毛细凝聚（a）吸附（b）脱附示意图第13页，课件共36页，创作于2023年2月H2型迟滞回线吸附分支由于发生毛细凝聚现象儿逐渐上升；吸附时凝聚在空口的液体为孔体的吸附和凝聚提供蒸汽。脱附分支在较低的相对压力下突然下降；脱附时，空口的液体阻挡孔体蒸发处的气体，必须等到压力小到一定程度。等小孔径瓶颈中的液氮脱附后，束缚于瓶中的液氮气体会骤然逸出。第14页，课件共36页，创作于2023年2月H3和H4型迟滞回线狭缝状孔道非均匀的孔呈现H3迟滞环H3与H4相比高压端吸附量大，认为是片状粒子堆积形成的狭缝孔；只有当压力接近饱和蒸汽压时才开始发生毛细孔凝聚，蒸发时，由于板间不平行，Kelvin半径是变化的，因此，曲线并不像平行板孔那样急剧下降，而是缓慢下降。第15页，课件共36页，创作于2023年2月H3和H4型迟滞回线形状和尺寸均匀的孔呈现H4迟滞环H4也是狭缝孔，区别于粒子堆集，是一些类似由层状结构产生的孔。开始凝聚时，由于气液界面是大平面，只有当压力接近饱和蒸汽压时才发生毛细凝聚（吸附等温线类似Ⅱ型）。蒸发时，气液界面是圆柱状，只有当相对压力满足时，蒸发才能开始。第16页，课件共36页，创作于2023年2月比表面积计算

常用的计算方法有：

BET法

B点法经验作图法其它方法第17页，课件共36页，创作于2023年2月BET法*埃米特和布郎诺尔曾经提出77K（-195℃）时液态六方密堆积的氮分子横截面积取0.162nm2，将它代入式（1-14）后，简化得到BET氮吸附法比表面积的常见公式：

(1-15)*实验结果表明，多数催化剂的吸附实验数据按BET作图时的直线范围一般是在p/p00.05-0.35之间。*C常数与吸附质和表面之间作用力场的强弱有关。给定不同的C值，并以v/vm对p/p0作图，就得到下图的一组曲线。第18页，课件共36页，创作于2023年2月BET法常数c作参数，以吸附重量或吸附体积（W/Wm或V/Vm）对x=P/P0作图。a)c﹥2，II型吸附等温线;b)c﹤2，III型吸附等温线BET公式适用比压范围:0.05≤x≤0.356第19页，课件共36页，创作于2023年2月T图法计算微孔分子筛的总表面积和微孔体积采用标准化的v—t图法(1)根据氮吸附数据计算i=1,2,…,n各点的t值;T图法第20页，课件共36页，创作于2023年2月T图法0.975是氧化物类催化剂的适用因子,t面积可被视为催化剂基质(非微孔部分)表面积;(3)计算BET表面积;其中Vm是单分子层吸附量,根据P/V(P0-P)-P/P0作图得到的截距求得(2)根据得到的t图求出斜率St(外表面积)和截距It(孔体积),并计算t面积,第21页，课件共36页，创作于2023年2月T图法(4)计算分子筛表面积(微孔表面积)和微孔体积,分子筛表面积=BET表面积-t面积微孔体积=1.547×10-3×It.第22页，课件共36页，创作于2023年2月3.中孔结构分析1)IV型吸附等温线----中孔孔结构2)BJH-孔分布计算方法3)Kelvein方程

ln(p/p0)=2Vm/rmRT

为吸附液体表面张力，rm为孔半径，Vm为吸附质液体的摩尔体积p/p0＜0.3-0.4，Kelvein方程适用,p/p0=0.3-0.4处回环闭合，Kelvein方程不适用。只能用于中孔（＞5nm），柱状模型在壁上有多重吸附，类似液体，须假定液体的密度用吸附与脱附等温线，层层计算法当＜10nm时低估孔径，＜5nm20%误差孔径分布由氮吸附等温线脱附支的数据计算确定。第23页，课件共36页，创作于2023年2月此等温线属IUPAC分类中的IV型，H1滞后环从图中可看出，在低压段吸附量平缓增加，此时N2

分子以单层到多层吸附在介孔的内表面，对有序介孔材料用BET方法计算比表面积时取相对压力p/p0=0.10~0.29比较适合在p/p0=0.5~0.8左右吸附量有一突增。该段的位置反映了样品孔径的大小，其变化宽窄可作为衡量中孔均一性的根据在更高p/p0时有时会有第三段上升，可以反映出样品中大孔或粒子堆积孔情况。由氮气吸脱附等温线可以测定其比表面积、孔容和孔径分布对其比表面积的分析一般采用BET（Brunauer-Emmett-Teller）方法。孔径分布通常采用BJH（Barrett-Joiner-Halenda）模型。3.中孔结构分析由H1型滞后环可知SBA-15具有有序六方介孔结构？H1型滞后环可以看出有序介孔，但是否是六方、四方、三角就不知道了，六方是小角XRD看出来的东西！第24页，课件共36页，创作于2023年2月微孔充填率θ:在单一吸附质体系,吸附势作用下,吸附剂被吸附质充占的体积分数是吸附体积Ｖ与极限吸附体积Ｖ0之比,定义为微孔充填率θ.

式中β是亲和系数,(对于苯为1);ｎ为系数,(活性炭-苯体系的ｎ为2);ｋ为特征常数

A为固体表面吸附势Dubinin-Radushkevich(D-R)方程:1)D-R方程4.微孔结构分析第25页，课件共36页，创作于2023年2月D-R方程的对数表达式作lgV-[lg(p0/p)]2图,得截距lgV0,可计算出微孔体积V0作lgV-[lg(p0/p)]2图,得截距lgVm,可经过Vm计算出微孔表面积,相对压力p/p0一般小于10-2Kaganer对D-R方程改进a.微孔表面积的计算4.微孔结构分析第26页，课件共36页，创作于2023年2月b.吸附能与平均孔宽的计算苯作为参比吸附质时:吸附能:平均孔宽:式中:

M,Mref分别为吸附质和参比吸附质的相对分子量;

ρ,ρref分别为吸附质和参比吸附质在吸附温度T时的液体密度;

k为D-R图的斜率.4.微孔结构分析第27页，课件共36页，创作于2023年2月例:活性炭的氮吸附等温线、吸附势分布和微孔体积分布ColloidandSurfaceA,1996,118:2034.微孔结构分析第28页，课件共36页，创作于2023年2月2)Horvaih-Kawazoe(Ｈ-Ｋ)方程a.H-K原方程:假设:①依照吸附压力大于或小于对应的孔尺寸的一定值,微孔完全充满或完全倒空;②吸附相表现为二维理想气体.适合狭缝孔模型:4.微孔结构分析第29页，课件共36页，创作于2023年2月b.H-K-S-F方程c.H-K球形孔展开式4.微孔结构分析第30页，课件共36页，创作于2023年2月d.H-K改进式Nav-----阿伏伽德罗常数;Na,NA----单位吸附质面积和单位吸附剂面积的分子数;Aa,AA----吸附质和吸附剂的Lennard-Jones势常数;σ----气体原子与零相互作用能处表面的核间距;L----狭缝孔两平面层的核间距;d0----吸附质和吸附剂原子直径算术平均值.适用于狭缝孔、圆柱孔、球形孔4.微孔结构分析第31页，课件共36页，创作于2023年2月例:H-K方法计算微孔分布比较4.微孔结构分析第32页，课件