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Reviewfor

费密分布函数(不同温度下的物理图像)(1.43)电子在周期势场中的运动状态2012Fall强度接近入射波A1

(x)

2cos沿定方向向

2isin这2012Fall

2012Fall

k 2012

禁带宽度2U1,2U2等与周期场U a当波长离kna 到 一布氏区，其中能级是准连续谱。

k值从到2

称为第二布氏区。包含第一和第2012FallX射线衍射的布拉格条

kr2

r*r*ak ，由倒易点阵原点（恰aka 2012设一维金属晶格由N个原子组成，点阵常数a，全NaL。周期性边界条件可得，电子从一个状态

长为

a2012Fall，， 2012填充。k值连

2012Fall运动都有同样的E-k关系。k值继续增大，等能线开始偏2012Fall

并非二维晶体所有方向上都一定存在能隙。当当区的最高能级高于二区的最低能级时两2012Fall

。，。，比自由电子近似的dE/dk值小。2012Fall

Δk，所Z(E)(B点)，其后只 (C点

2012Fall

2012Fall

3s电子轨道首先开始入3s后的能量较低的轨道，

2012 2012Fall当很多原子成固体时，原子能级成很多 分别以相应的光谱学符号命名，一般称s带、p带、以及d带等。2012通常原子内部电子能级成能带的往往不 20122012Fall

2012Fall

2012Fall 1 2012Fall 电场力。k与–kk态分布没有发生2012Fall

1

2012FallF dkFeE的k态不对称产生电流。2012Fall

2012Fall Al、Ga、In、Tl每个单胞含有一个原 2012Falle

2012Fall2012Falld带，d带是空的；贵金属d带，不容许外来电子再填充进去。对于贵金属原子两个充满的3d壳层相互靠近时，要产生很大的排斥力。因此，K、Na等金属的压缩系2012

金属Cu、Ag、Au的结2012Fall 较少，而s价电子的较多。2012Falls带特点：很宽，能量上 3d和4s带有交叠，电子在填充能带时，应同时考虑3d电子和4s电子。 2012FallNi3d4s电子数共10个，3d带没填满，4s3d带的交叠部Cu3d4s电子数共11个，3d带填满3d带很多。2012Fallf(f(E)1

0U(x)U(x U(x) 0 2m

U(x)kkanUin E=E=2 (πn)+U2a0n=

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