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文档简介
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§13-2-2毕奥萨伐尔定律(Biot-Savart’slaw)
在静电场中曾经讲过,求带电体场强时,把带电体看成是由许多电荷元组成,写出电荷元的场强表达式之后,然后用迭加法求整个带电体的场强。
求载流导线的磁感应强度的方法与此类似,把载流导线看作是由许多电流元组成的,如果已知电流元产生的磁感应强度,用迭加法(实验表明磁场中迭加法也成立),便可求出整个线电流的磁感应强度。
电流元的磁感应强度由毕奥沙伐尔定律给出,这条定律是拉普拉斯把毕奥、沙伐尔等人的实验资料加以分析和总结得出的,故亦称毕奥沙伐尔拉普拉斯定律。2其中:k=
0/4真空磁导率:0=410-7TmA-1
电流元
是电流与导线元的乘积,导线形状任意,导线元在空间有各种取向,电流元是矢量。
电流元产生磁场规律遵从毕奥萨伐尔定律。电流元在空间某点产生的磁感应强度大小与电流元大小成正比,与电流元和由电流元到点P的矢量间夹角正弦成正比,与电流元到点P的距离的平方成反比;垂直于
和
所组成的平面,指向满足右手定则。电流元电流元的磁场3
点P的磁感应强度的大小为
不能由实验直接证明,但结果都和实验相符合。先化为分量式后分别积分。
整个载流导线L在点P产生的磁感应强度,等于各电流元在点P产生的的矢量和,即P4
例1:在一直导线MN中通以电流I,求距此导线为a的点P处的B。从导线两端M和N到点P的连线与直导线之间的夹角分别为1和2
。
解:在距点O为l处取电流元Idl,Idl在点P产生B,方向垂直于纸面向里lr×PIONMaP12Idl5l=acot()=-acot,r=acsc
,dl=acsc2d
无限长载流直导线,1=0,2=,距离导线a处的磁感应强度为lr×PIONMaP12Idl6解:其磁场方向只有沿x轴的分量而垂直于x轴的分量求和为零。例2:求载流圆线圈在其轴上的磁场。IROIdlP7B的方向沿着轴线,与分量dBx
的方向一致。
圆电流环,在其轴上一点的磁场,磁场方向与电流满足右手螺旋法则。*两种特殊的情况:轴上无穷远的磁感强度x=0时圆电流环中心磁感强度P8
圆形电流磁场的磁感应线以其轴线为轴对称分布,与条形磁铁或磁针的情形相似,行为相似。引入磁矩描述圆形电流或载流平面线圈磁行为。
S是圆形电流包围平面面积,是该平面法向单位矢量,指向与电流的方向满足右螺旋关系。多匝平面线圈电流I应以线圈的总匝数与每匝线圈的电流的乘积代替。mSRI圆形电流的磁矩也可写成:圆电流9运动电荷的磁场(n---单位体积中的运动电荷数;v---运动电荷的漂移速度)
电流元中的运动电荷数:nSdldl和v
同向,因而有
电流激发磁场实际上是由大量定向运动的电荷所激发的。以电荷为q、速度为
的正电荷作研究对象,在电流元中其电流为I=nqvSIS10电流元:单个载流子产生的磁场是在导线中载流子数11
一个以速度v作匀速直线运动的电荷q与电流元是相当的,在dt时间内粒子位移为dl=vdt,等效电流元为Idl=(Idt)v=qv,根据毕奥-萨伐尔定律,在距它r处点P所激励的磁感应强度为:v+Br运动正电荷的磁场v-Br运动负电荷的磁场电流元的磁场12例3:设电量为+q的粒子,以角速度ω做半径为R
的匀速圆周运动,求在圆心处产生的.解:<方法一>按运动电荷产生的为:大小为:r=R,
方向:垂直纸面向外。13设运动频率为f,则有:<方法二>用圆电流产生的公式,由
于电荷运动,形成电流。在此,
+q形成的电流流线与+q运动的
轨迹(圆周)重合,且电流为
逆时针方向,相当于一个平面
圆形载流线圈。
由此可知的方向垂直纸面向外。根据平面圆形
载流线圈在其中心产生的大小公式,可求出
的大小。14例4:求带电旋转圆盘中心的磁感强度。解:半径为r的环带上的圆电流dI为:圆电流中心磁感强度B=m
0I/2R
盘心磁感强度设圆盘带正电荷,B
的方向垂直纸面向外。ωrRdrO15解:长度为dx内的各匝圆线圈的总
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