亮剑石墨烯的物理性质

1、二石墨烯其物理性质1、石墨烯材料的结构1-1、石墨烯的结构石墨烯是一种从石墨材料中剥离出的 碳原子紧密堆积成单层二维 蜂窝状晶格结构的炭材料。石墨烯在原子尺度上结构非常特殊， 必须 用相对论量子物理学才能描绘。碳原子中的四个绕核电子轨道分布在一个平面上。 碳分子是几个 碳原子在平面上的连接和展开，所以，碳分子与碳原子的薄度相似， 只是平面更大了一些而已。碳原子或碳分子中的绕核电子只是在碳原 子核的径方向面上存在着和运动着， 就像土星中的光环，土星的两极 方向是没有光环的，即，碳原子核两极的轴方向上是没有绕核电子的。单层石墨由交替的单双键构成，类似于有机中的多烯炫，故得名。 其实这是一种习惯命名

2、。烯是炫的一种，烧指的是碳氢化合物，而石 墨烯明显不含氢元素。但我们可以看到，苯，GH6,在经典价键理论中可以被命名为1, 3, 5-环己三烯，两个苯环共边形成了蔡（卫生 球），GoH8,三个苯环共边形成了意和菲，G4H%分子中氢元素的含 量在不断下降，当这种形式无限扩展时，整个分子都由这种共边的苯 环构成，边缘的氢分子几乎可以忽略，也就形成了石墨烯的结构。换 句话说，石墨烯是由基本的炫的无限延伸的产物，所以也称之为烯。理想的石墨烯结构如图1A所示，具有正六边形蜂窝晶形结构的碳 原子间以"键相连，每一个碳原子由一个兀轨道及一个核外电子共同组成了一个离域的大兀键。石墨就是由图1A所示的

3、单层石墨烯堆积 形成的层状材料，层与层间考范德华作用力连接。2004年石墨烯在实验室被制备出来之前，相关研究认为石墨烯只 能是一个理论上的材料，不能够单独稳定地存在，但2004年K.S.Novoselov等通过机械剥离法将高定向热解石墨层层剥离最终得 到能稳定存在的单层石墨烯。对此，J.C.Meyer等通过实验模型，并 利用透射电镜对石墨烯结构进行了进一步的研究，揭示出了自由分散的石墨烯具有带波纹状结构的单层结构，波纹状层状高度落差为 0.7-1.0nm左右，而横截面长度为8-10nm左右，如图1B所示。由于 石墨烯的皱褶波纹结构大大降低了它的表面能，因而能够稳定存在。 2004年前相关理论的

4、缺欠，就在没有考虑到石墨烯的褶皱波纹结构。石墨烯是当今世界已发现的最薄的材料， 这种石墨晶体薄膜的厚度 只有0.335纳米（一个原子的直径，10的-10次方），把20万片薄 膜叠加到一起，也只有一根头发丝那么厚。但这个厚度数据来源于石 墨的层间距，并不严格。因为单层石墨烯的厚度不仅受其褶皱波纹结 构的影响，还与测量时放置石墨烯的基体材料有关。例如，原子力显 微镜测量单层石墨烯的厚度为 0.6-1.0nm 。A)理想结构B)实际结构图1石墨烯的结构1-2、氧化石墨烯的结构石墨烯由于强大的范德华力具有疏水性和易团聚的特点，限制了其广泛应用。氧化石墨烯的出现正好解决了上述问题，氧化石墨烯(Graph

5、ene Oxide, GO)是石墨烯的一种衍生物，是由氧化石墨发生剥离而形成的单层或多层氧化石墨， 具有典型的准二维空间结构，具片层上含有很多含氧基团，具有较高的比表面能、良好的亲水性和机 械性能，在水和大多数极性有机溶剂中具有很好的分散稳定性。一般认为，氧化石墨烯具有典型的准二维空间结构，具片层上有大量的羟基和竣基酸性活性基团，其离子交换容量大（比黏土类矿物大 得多），长链脂肪炫、过渡金属离子、亲水性分子和聚合物等易于通 过层间氢键、离子键和共价键等作用插入层间，形成层间化合物。干 燥样品的层间距约0.59nm 0.67nm之间，相对湿度45 % 75峙口 100 % 下达到平衡的GOI1间

6、距分别为0.8 nm、0.9 nm和1 .15nm,比公认 的原始石墨层间距0.34nm大，显然有利于插层反应的进行。通过元素 分析发现，化学式为C8O2-XOH2X0<X<2o CNMRF究表明，它由未 被氧化的芳香区（sp2碳原子）和氧化对晶格破坏形成的脂肪六元环区 （sp3碳原子）组成，两者相对大小与氧化程度有关。氧化石墨烯是石墨烯的氧化形式，如图2所示。在其碳原子晶体中 出现大量的如-OH -COOH环氧基、玻基等含氧功能团。氧化石墨烯 的结构可以看作是石墨烯片层结合含氧功能团形成的，这些含氧功能 团主要为-COOH -OH环氧基，-COOH-般位于石墨烯层的边缘。氧 化石

7、墨烯一般可通过将石墨氧化随后超声分散而得到。随着氧化程度的增加，一般认为-COO哈量增力口，且环氧基与-OH之比增加。OHOH2石墨烯的电学性能2-1、石墨烯是目前已知导电性能最出色的材料。电子在石墨烯片层内的传输过程中， 受到的阻力和干扰很小，利用 其传输的平面半导体技术操作技术，石墨烯的迁移率可达到 2xl05cm2/(V.s)，约为硅中电子迁移率的100倍；石墨烯还表现出了 异常的量子Hall效应；Klein隧穿效应：在室温下，载流子在石墨 烯中的传输显示出了微米尺度内弹道式的一流隧穿特性；同时石墨烯还是一种禁带宽度几乎为零的半金属/半导体材料，具有半金属特性； 通过改变栅极电压的方法可

8、以改变石墨烯的载流子类型：电子/空穴；石墨烯是纳米电路的理想材料，其电阻率为10-6Q*cm,比铜或银更低，是目前已知材料中室温下具有最低电阻的材料；对任何气体完全不渗透，具有很高的密封性能，可以维持很高的电流密度(比铜高一 百万倍)。碳原子有四个价电子，每个碳原子贡献一个未成键的兀电子，这些兀电子在与平面成垂直的方向上形成 兀轨道。兀电子在晶体中可自由移动，赋予石墨良好的导电性。如图 3。图3用坐标表示的石墨烯晶体结构2-2、石墨烯电学性能的讨论(1)石墨烯特殊电子结构对电子迁移率的影响石墨烯是一种禁带宽度几乎为零的半金属/半导体材料，具有 半金属特性。在二维六边形 Brillouin 角的

9、六个角附近的低能 区域，其E-K关系是线性的(见图4),从而形成了有效质量为 零的Dirac-费米子，具有类似光子的特性。电子在片层内的传 输过程中，由于原子间作用力十分强，即使周围碳原子发生挤 撞，引入缺陷或外来原子，受到的阻力和干扰小，不容易发生 散射。且利用其传输的平面半导体操作技术，石墨烯的传导性 会得到加强。石墨烯的高速电迁移率归因于它特殊的量子隧道系统Klein隧道效应可以使相对论粒子有一定的概率穿越比自身能量高的势垒。而在石墨烯中， Klein 隧道效应发挥到极致，石墨烯所有的粒子都发生了 Klein 隧道效应，通过率达百分之百，这就是石墨烯极高载流速率的原因。2 电 子迁移率不

10、随温度变化石墨烯在电子迁移率上另一个优异性质是它的迁移率大小几乎不随温度的变化而变化。 电子在传递过程中受晶格振动的散射作用， 导致电子迁移率降低， 而晶格振动的强度与温度成正比，即温度越高，电子迁移率越低。然而石墨烯的晶格振动对电子散射很少，几乎不受温度影响变化。3 电 子传输中的自冷系统持续保持低温操作对于高效能的电极来说非常重要。 石墨烯就有制冷的 Peltier （塞贝克效应，也叫热电极效应。在室温条件下，在金属触点该效应是很明显的。石墨烯设备中，该作用超过了焦耳热和传输阻力，表现出了非典型的自冷机制。4 载 流子特性上文提到石墨烯对任何气体具有完全的致密性 （不渗透性 ，因此它可以维

11、持很高的载流子密度（比铜高一万倍 。另外，在电场的操作下， 可以控制石墨烯的载流子浓度， 所以其导电性可控。 通过改变栅极电压的方法， 可以转变石墨烯的载流子类型。电场的势垒可以用来控制电子运动的方向。石墨烯每个单独的电荷载体都是一个传导通道， 并假设弹道输运，则有利于量子点的传导 G=2白h （其中，E是基本电荷，h是普朗克常数）。很多化学上潜在的不平衡（即源极-漏极偏 置）可以增加活性通道的数目和最终的总电导率的量化增量。图4石墨烯的电子能带结构3光学性质3-1、石墨烯的精细结构常数0c在凝聚态物理世界里有一些现象只由基本常数决定，与其本身的物理参数无关。石墨烯的透光率仅由精细结构常数0c

12、决定，=e2/hc =1/137。单层石墨烯在白光下仅吸收 兀% =2.3%分的入射白光。每增 加一层石墨烯，对光的吸收增加2.3%,同时吸收与入射光波长无关， 这是由于石墨烯在迪拉克电子和空穴能带相交电子结构的结果。该性质可用于辨别石墨烯的层数，也可用于制造生产各种波段的激光振荡 臾 TTITO25distance gm)Q0英96 1Gn) mubmiesugjwm图5入射白光在空气、单层石墨烯、双层石墨烯时的透光率3-2、烯的非线性光学特性可饱和吸收体的光学非线性特性与光载流子密度直接相关。 使用描 述二维量子陷的简单二能级可饱和吸收体模型来描述石墨烯的非线 性可饱和吸收:其中 (N)为

13、吸收系数， S为可饱和吸收系数， SN为非饱和吸收系数，N为光感生电子空穴密度，Ns为可饱和强度，其大小为吸 收降至初始值一半时N的大小。在强度为I的连续光或是脉冲光激发 下，光载流子密度可以简单的由下式描述:其中t为载流子复合时间，3为光频率。式子说明达到同样的载流 子强度N时，载流子复合时间越长需要获得的连续光强越小。(Eroscn 邑02 片5 a 7 a 910 11 12Ncrrber of laveis图6石墨烯薄膜的总吸收与层数的关系痛过使用能量为0.75eV-0.85eV的声子，得到上示的石墨烯薄膜 的吸收与石墨烯层数的关系。该结果与比尔 -朗伯定律相一致，即单 层石墨烯具有大

14、小为兀口的固定吸收大小。7r9 layers3-51 Ayer*24悟）巳污曲秋8rsA7 layers4季la那佛雪rJUEqJosqm pt>zl«uuoNt*I?»»V1*1111r24 fl B IC n H Ifi IB 20Pump peak intensity (MW cni f)：-33 5% nta图7不通层数石墨烯薄膜的非线性吸收实验数据及拟合结果图7为通过使用1550nm的激光得到的多层石墨烯的非线性可饱和 吸收特性。随着入射光强的增加，得到可饱和吸收清晰的变化。用公 式（2-2）代替公式（2-1 ）中的N,得到可以用来拟合上述实验结果

15、 的公式：炉贵+山川5（2-J式中Is为可饱和强度，定义为在一个稳定状态中，使吸收率降 到未饱和一半时所需光强。当石墨烯层数从3±1变化至10±1时，可饱和强度从0.71MW/crm变化至0.61MW/crK与此同时，由于石墨烯 层数增加而导致的散射增强，使得石墨烯非可饱和损失的变大，这使得调制深度从66.5%减小到6.2%,如图4所示。0一寸装铝u。昌FIX意4567 B 910 111?Ntwnoer of layers图8调制深度与可饱和载流子密度与石墨烯层数的关系石墨烯的可饱和强度要比单臂碳纳米管和半导体可饱和吸收镜的 调制深度高2-3倍。原子层石墨烯之所以会具有相

16、对大一些的调制深度是因为其本身的非可饱和损失要小一些， 这是由石墨烯二维结构决定的固有优点。 由于金属催化剂和管束之间散射作用， 单臂碳纳米管的非可饱和损失比石墨烯要高些。 图 8 所示的为可饱和载流子密度与石墨烯层数的关系，可以看出在调制深度基本一致的情况下， 9-11层石墨烯的可饱和载流子密度是传统单臂碳纳米管的 3 倍， 说明石墨烯具有产生低噪声激光脉冲的潜质。4 热导性质石墨烯具有极高导热系数, 近年来被提倡用于散热等方面, 在散热片中嵌入石墨烯或数层石墨烯可使得其局部热点温度大幅下降。 美国加州大学一项研究显示, 石墨烯的导热性能优于碳纳米管。中国科学院山西煤炭化学研究所高导热石墨烯

17、 / 炭纤维柔性复合薄膜，其厚度在10200 m之间可控，室温面向热导率高达 977 W/m?K,拉伸强度超过15 MPa普通碳纳米管的导热系数可达 3000W/mKA上，各种金属中导热系数相对较高的有银、铜、金、铝 , 而单层石墨烯的导热系数可达5300W/mK, 甚至有研究表明其导热系数高达6600W/mK。优异的导热性能使得石墨烯有望作为未来超大规模纳米集成电路的散热材料 。与纯石墨烯相比, 还原剥离氧化石墨得到热导率相对较低(0.142.87 W/mK)的石墨烯(RGOx其导热系数与氧化石墨被氧化程度密切相关，原因是RGO懑片即使经过热还原处理后仍然具有氧化性。 导热率可能与其中残余的

18、化学官能团、 破坏的碳六元环等缺陷有关化学结构被氧化导致晶格缺陷的产生 , 阻止了热传导作用。石墨烯的理论比表面积可达 2630m2/g,室温热导率约为5300 w/(mk),高于碳纳米管和金刚石，是室温下铜的热导率的 10 倍多。对于一些电子设备，频率越高，热量也越高，如果导热性达不到要求，频率提升就会受到限制， 填充的信号也就有限。 导热率高决定了石墨烯适合于高频电路。5 相关力学性质石墨烯是人类已知强度最高的物质， 比钻石还坚硬， 强度比世界上最好的钢铁还要高上 100 倍。 哥伦比亚大学的物理学家对石墨烯的机械特性进行了全面的研究。在试验过程中，他们选取了一些直径在10 20 微米的石

19、墨烯微粒作为研究对象。研究人员先是将这些石墨烯样品放在了一个表面被钻有小孔的晶体薄板上，这些孔的直径在1 1.5 微米之间。之后，他们用金刚石制成的探针对这些放置在小孔上的石墨烯施加压力，以测试它们的承受能力。研究人员发现， 在石墨烯样品微粒开始碎裂前， 它们每 100 纳米距离上可承受的最大压力居然达到了大约 2.9 微牛。据科学家们测算，这一结果相当于要施加 55 牛顿的压力才能使1 米长的石墨烯断裂。如果物理学家们能制取出厚度相当于普通食品塑料包装袋的 (厚度约100纳米) 石墨烯， 那么需要施加差不多两万牛的压力才能将其扯断。换句话说， 如果用石墨烯制成包装袋， 那么它将能承受大约两吨

20、重的物品。5-1 、石墨烯的不平整性和稳定性关于准二维晶体的存在，科学界一直存在争议。早在1934 年，Peierls 就提出准二维晶体材料在室温环境下会迅速分解或拆解。根据Mermin-Wagner理论，长的波长起伏会使长程有序的二维晶体受到 破坏。另外，根据弹性理论，二维薄膜在有限温度(>0K)下表现出不 稳定性， 尤其会发生弯曲现象。 因此科学家们一直认为严格的二维晶体结构由于热力学不稳定性而难以独立稳定地存在单层石墨烯的成功制备i,so震惊了物理界，使科学家们对“完美二维晶体结构无法在非绝对零度下稳定存在”这一基本论述提了质疑。 Novoselov 等i,so 利用机械剥离法 (

21、mechanicalcleavage) 首次成功获得了真正意义上的二维石墨烯片， 而且可在外界环境中稳定地存在， 为二维体系的实验研究提供了广阔空间。然而， 石墨烯在自然状态下是否为完美的平面结构还函待进一步证实， 诸多学者对此进行了研究 .Meyersi-sa 和 Ishigami 等将石墨烯嵌入三维空间 ( 附着在微型支架或置于 Si0: 衬底上 ) ，通过透射电子显微镜观察并辅以数值模拟，研究表明，石墨烯并不完全平整，产生了面外起伏褶皱，如图 9(a) 所示。 Fasolino 等采用蒙特卡罗模拟方法研究了石墨烯的平整度问题， 发现由于热涨落， 石墨烯中自发地存在大约 8 nm 的波纹状

22、褶皱，如图 9(b) 所示。产生这些褶皱的原因可能与碳原子在二维石墨烯中所处的环境有一定的关系， Carlsson对此进行了讨论. 。烯中的碳原子在薄膜上下没有近邻原子，碳原子容易在法向方向失稳而没有恢复力 . 正是这些纳米级别的三维褶皱巧妙地使二维石墨烯晶体结构稳定地存在。 褶皱的产生与碳碳键的柔性也存在有一定的关系。理论上，碳碳键长为0.142nm,实际自由状态下，石墨烯薄膜中的碳碳键长介于 0.130-0.154 nm分布。另外，石墨烯的边界表现出不稳定性，边界的结构和形貌对石墨烯 的性质会产生重要影响。Shenoy等基于有限元分析和原子模拟，研 究发现，扶手椅型和锯齿型石墨烯的边界均会

23、产生压应力，边界压力 的存在会导致石墨烯薄膜边界产生翘曲现象，同时发现锯齿边的起 伏幅度大于扶手椅边的起伏幅度。Reddv等通过能量最小化研究石墨 烯平衡态的构型发现，初始为矩形的4条边在平衡态时也会发生弯曲 现象韩同伟等（ss-ss基于AIREBO势函数利用分子动力学方法模拟 了自由态石墨烯的弛豫性能也发现边界会产生相似的翘曲现象，同时发现多层石墨烯的边界翘曲程度明显比单层石墨烯的。Gass等采用扫描透射电镜对无支撑石墨烯的原子晶格进行了实验观测并辅以数 值分析，究探究表明，无支撑石墨烯的边界会重组产生卷曲现象，形 成直径最小的纳米管。石墨烯边界产生翘曲或卷曲的原因可能在于孤 立的石墨烯边缘

24、存在大量的悬键，由于悬键的存在，使得石墨烯边缘处的能量较高，从而致使其发生变形以减小边界处的能量闻TbMM蒙特卡叨根拟站第图9石墨烯中的存在的褶皱现象5-2 、 石墨烯力学性能的温度相关性和应变率相关性石墨烯极其优异的力学性能与碳原子之间的化学键和电子结构有着紧密的联系， 内全部由 a 键构成的石墨烯， 所有碳原子被束缚在同一个平面内，使其具有超高的强度、刚度和韧性以及独特的变形机制。另一方面，根据统计热力学理论，温度的高低决定了碳原子热振动的剧烈程度。因此温度的改变必然会引起石墨烯力学行为的变化。科学家采用蒙特卡罗方法研究了石墨烯弹性性能和热力学特性的温度相关性，模拟结果显示， 石墨烯的泊松比随温度的升高而减小，最后趋近于 0.1 。当温度低于 900K 时，石墨烯的剪切模量和绝热杨氏模量随温度的升高而增大，而高于 900K 时，剪切模量和绝热杨氏模量随温度的升高而减小。 韩同伟等利用分子动力学方法， 研究了扶手椅型和锯