第四章 凝固与结晶

1、第四章第四章 凝固与结晶凝固与结晶4.1 纯晶体的凝固纯晶体的凝固4.1.1 液态结构液态结构l液体中原子间的平均距离比固体中略大；液体中原子液体中原子间的平均距离比固体中略大；液体中原子的配位数比密排结构晶体的配位数减小；的配位数比密排结构晶体的配位数减小；l液态结构的最重要特征是原子排列为长程无序，短程液态结构的最重要特征是原子排列为长程无序，短程有序，存在结构起伏。有序，存在结构起伏。 4.1.2 晶体凝固的热力学条件晶体凝固的热力学条件自由能自由能GHTS在等压时，在等压时，dp0，所以可推导得：，所以可推导得：dGSdT 由于熵由于熵S S恒为正值，所以自恒为正值，所以自由能是随温度

2、增高而减小。由能是随温度增高而减小。SdTVdpdG在一定温度下，从一相转变为另一相的自由能变化为：在一定温度下，从一相转变为另一相的自由能变化为：令液相转变为固相后的单位体积自由能变化为令液相转变为固相后的单位体积自由能变化为GV，则，则 由于恒压下熔化时，由于恒压下熔化时，式中式中Lm是熔化潜热，表示固相转变为液相时，体系向环是熔化潜热，表示固相转变为液相时，体系向环境吸热，定义为正值；境吸热，定义为正值；Sm 为固体的熔化熵。为固体的熔化熵。STHG LSVGGG )()(LSLSVSSTHHG mSLPLHHH mmSLmTLSSS 在一定温度下，液相到固相转变（凝固）的单位体积自由在

3、一定温度下，液相到固相转变（凝固）的单位体积自由能变化：能变化：mVmLTGT式中，式中，TTm - T ，为过冷度。，为过冷度。欲使欲使GV 0。晶体凝固的热力学条件表明，实际凝固温度应低于熔点晶体凝固的热力学条件表明，实际凝固温度应低于熔点Tm ，即需要有过冷度（，即需要有过冷度（Undercooling or Supercooling )。 4.1.3 形核形核晶体的凝固是通过形核与长大两个过程进行的，形晶体的凝固是通过形核与长大两个过程进行的，形核方式可以分为两类：核方式可以分为两类：1）均匀形核核）均匀形核核 (Homogeneous nucleation)2）非均匀形核）非均匀形核

4、(Heterogeneous nucleation)。 1. 均匀形核均匀形核a. 晶核形成时的能量变化和临界晶核晶核形成时的能量变化和临界晶核 假定晶胚为球形，半径为假定晶胚为球形，半径为r，当，当过冷液中出现一个晶胚时，总过冷液中出现一个晶胚时，总的自由能变化的自由能变化G应为：应为：32443VGrGr在一定温度下，在一定温度下，Gv和和是确定值是确定值，所以，所以Gv是是r的函数。的函数。当晶胚的半径当晶胚的半径rr*，晶胚长大，晶胚长大，为晶核为晶核(Nucleus)。由由可得晶核临界半径：可得晶核临界半径：0d G dr由式可知，过冷度由式可知，过冷度T越大，临界半径则越小，则形越

5、大，临界半径则越小，则形核的几率越大核的几率越大，晶核数目增多。晶核数目增多。TLTrmm 2*VGr 2*代入代入mVmLTGT得得形核功为：形核功为：23)(316*VGG 223)(316*TLTGmm将将代入代入代入代入得得VGr 2*32443VGrGrmVmLTGT将将*13GAA A* *为临界晶核表面积：为临界晶核表面积：液相必须处于一定的过冷条件时方能结晶，而液体中客观液相必须处于一定的过冷条件时方能结晶，而液体中客观存在的结构起伏和能量起伏是促成均匀形核的必要因素。存在的结构起伏和能量起伏是促成均匀形核的必要因素。 22216*)(4*VGrA23)(316*VGG 代入代

6、入得得b. 形核率形核率受两个因素控制，即形核功因子（受两个因素控制，即形核功因子（exp(-G*/kT)）和）和原子扩散的几率因子（原子扩散的几率因子（exp(-Q/kT)） ，因此形核率为，因此形核率为: 形核率与过冷度之间的形核率与过冷度之间的关系如图所示：关系如图所示：)exp()*exp(kTQkTGKN 对于易流动液体来说，如金属，存在有效形核温度。对于易流动液体来说，如金属，存在有效形核温度。对于高粘滞性的液体，对于高粘滞性的液体，均匀形核速率很小，以均匀形核速率很小，以致常常不存在有效形核致常常不存在有效形核温度。温度。结论：均匀形核的难度结论：均匀形核的难度较大。较大。例题：

7、例题：计算铜形核时临界晶核中的原子数。计算铜形核时临界晶核中的原子数。已知：纯铜的凝固温度已知：纯铜的凝固温度Tm=1356 K，液体可过冷的最低，液体可过冷的最低温度温度T*=1120 K，熔化热，熔化热Lm=1628106 J/m3，比表面能，比表面能=17710-3 J/m2，晶格常数，晶格常数a0=3.61510-10 m。解：解：m10249. 123610162813561017722*963 TLTrmm 晶胞体积：晶胞体积： VL=a03=4.72410-29 m3临界晶核体积：临界晶核体积：3273m10157. 8*34 rVc 临界晶核中晶胞数目：临界晶核中晶胞数目：17

8、3 LcVVn铜为面心立方结构，每个晶胞中有铜为面心立方结构，每个晶胞中有4个原子，因此，一个原子，因此，一个临界晶核的原子数目为个临界晶核的原子数目为692个原子。个原子。2. 非均匀形核非均匀形核由于均匀形核难度较大，所以液态金属多为非均匀由于均匀形核难度较大，所以液态金属多为非均匀形核。形核。若晶核形成时体系表面能的变化为若晶核形成时体系表面能的变化为GS ，则，则在三相交叉点，表面张力应达到平衡：在三相交叉点，表面张力应达到平衡：式中式中为晶核和器壁的接触角。由于为晶核和器壁的接触角。由于LWWWWLLSAAAG WLLWcos 222sinrRAW )cos1(22 rAL)cos(

9、sinsin2222WLWLLSrrAG WLWLLrrrA 222222sincossinsin LLLrA cossin22 LLrA )cossin(22 球冠晶核的体积：球冠晶核的体积：)3(312hrhV 3231hrh 3322)cos1(31)cos1( rrr)coscos3cos31(31coscos213223 r)cos31cos32(33 r)3coscos32(33 rVVtGrGVG )3coscos32(33 StGGG 非均匀形核时的临界晶核半径：非均匀形核时的临界晶核半径：非均匀形核时的形核功：非均匀形核时的形核功：)4coscos32)(434(323 LV

10、rGrG)()434(23 frGrLV VLGr 2*)4coscos32(*3hom GGhet)(*hom fG 通常情况下，非均匀形核所需的形核功小于均匀形核通常情况下，非均匀形核所需的形核功小于均匀形核功，故非均匀形核所需的过冷度较均匀形核时小。功，故非均匀形核所需的过冷度较均匀形核时小。 由于由于 0 f（）1，所以，所以当当 = 0，完全润湿；，完全润湿；当当 = 180，完全不润湿；，完全不润湿；当当 0 180，部分润湿。，部分润湿。*homGGhet非均匀形核与均匀形核之间的差异非均匀形核与均匀形核之间的差异n非均匀形核可在较小的非均匀形核可在较小的过冷度下进行。过冷度下进

11、行。n非均匀形核率达到最大非均匀形核率达到最大值后，结晶并未结束，值后，结晶并未结束，下降至凝固完毕。下降至凝固完毕。例题：例题：计算铜非均匀形核时临界晶核中的原子数。计算铜非均匀形核时临界晶核中的原子数。假设球冠高度假设球冠高度h=0.2r，球冠曲率半径，球冠曲率半径r=r*=1.24910-9 m。解：解：晶胞体积：晶胞体积： VL=a03=4.72410-29 m3临界晶核体积：临界晶核体积：3282m10284. 2)3(3 hrhVcap 临界晶核中晶胞数目：临界晶核中晶胞数目：5 LcVVn非均匀形核中一个临界晶核所需的原子数目为非均匀形核中一个临界晶核所需的原子数目为20个原个原

12、子，远小于均匀形核时的原子数，因此，可在较小的子，远小于均匀形核时的原子数，因此，可在较小的过冷度下形核。过冷度下形核。1. 液液固界面的构造固界面的构造4.1.4 晶体长大晶体长大晶体凝固后呈现不同的形状，可分为小平面形状和非小晶体凝固后呈现不同的形状，可分为小平面形状和非小平面形状两种：平面形状两种：透明水杨酸苯酯晶体的小面形态透明水杨酸苯酯晶体的小面形态60 60 透明环己烷凝固成树枝形晶体透明环己烷凝固成树枝形晶体60 60 按原子尺度，把相界面结构分为粗糙界面和光滑界面两种：按原子尺度，把相界面结构分为粗糙界面和光滑界面两种：杰克逊提出决定粗糙和光滑界面的定量模型：杰克逊提出决定粗糙

13、和光滑界面的定量模型：)1ln()1(ln)1(xxxxxxkTNGmTS mmkTL 是界面原子的平均配位数，是界面原子的平均配位数， 是晶体配位数，是晶体配位数，Gs为界面自由能的相对变化，为界面自由能的相对变化，x是界面上被固相原子占据位置的分数。是界面上被固相原子占据位置的分数。液液-固界面处原子排列不是完全有序的，而出现未占据位固界面处原子排列不是完全有序的，而出现未占据位置置(空位空位)，假设有，假设有N个原子随机沉积到具有个原子随机沉积到具有NT原子位置的原子位置的固固-液界面时，其占据的分数为：液界面时，其占据的分数为：x=N/NT界面上空位数界面上空位数(未占据位置分数未占据

14、位置分数)为：为：1-x，空位数为：空位数为：NT(1-x)。形成空位引起内能和组态熵的变化，相应引起表面吉布斯形成空位引起内能和组态熵的变化，相应引起表面吉布斯自由能的变化：自由能的变化： GS=H-TS=(U+PV)-TSU-TS (1)杰克逊定量模型的推导：杰克逊定量模型的推导：形成形成NT(1-x)个空位所增加的内能为其所断开的固态键数个空位所增加的内能为其所断开的固态键数0.50.5NT(1-x)x 和一对原子的键能和一对原子的键能 的乘积，的乘积，V：晶体的配位数：晶体的配位数, ,：晶体表面的配位数，：晶体表面的配位数，Lm：摩尔熔化潜热，即熔化时断开摩尔熔化潜热，即熔化时断开1

15、mol原子的固态键原子的固态键所需要的能量，所需要的能量，设设NT= =NA(每摩尔原子数每摩尔原子数)，是内能变化。，是内能变化。 VNLAm2)1(xxRTm mmmmAmTRTxxVRTLVxxLVNLxxNU)1()1(2)1(5 . 0 式中式中（2）VRTLmm 空位引起组态熵的变化：空位引起组态熵的变化： S=-Rxlnx+(1-x)ln(1-x) (3)因此，引起相应吉布斯自由能的变化为：因此，引起相应吉布斯自由能的变化为： TS=-RTmxlnx+(1-x)ln(1-x) (4)将将(2)，(4)代入代入(1)式，得：式，得：GS= RTmx(1-x)+ RTm xlnx+(

16、1-x)ln(1-x) 其中，其中，R=kNA=kNT)1ln()1(ln)1(xxxxxxRTGmS (5) 例如：例如：fcc，=6，V=12VRTLmm mmmSTL VRSm 5 . 0 V )1ln()1(ln)1(xxxxxxkTNGmTS (6)式中式中因为因为故故（熔化熵）（熔化熵）n当当22时，界面为时，界面为微观粗糙界面；微观粗糙界面；n当当2 2时，界面呈时，界面呈光滑界面。光滑界面。 )1ln()1(ln)1(xxxxxxkTNGmTS a. 连续长大（连续长大（Continous growth)2. 晶体长大方式和生长速率晶体长大方式和生长速率连续长大的平均生长速率由

17、下式决定：连续长大的平均生长速率由下式决定：1gKvTb. 二维形核二维形核(Two-dimensional nucleation)二维形核的平均生长速率由下式决定：二维形核的平均生长速率由下式决定：2exp()gKbvT二维形核的生长方式由于其形核较大，因此实际上甚少见到。二维形核的生长方式由于其形核较大，因此实际上甚少见到。c. 藉螺型位错生长藉螺型位错生长(Growth at the step of screw dislocation)二维形核的平均生长速率为：二维形核的平均生长速率为：23gKvT单晶体生长形貌与螺位错单晶体生长形貌与螺位错 在晶粒相遇前，晶核的半径：在晶粒相遇前，晶核

18、的半径：式中式中为晶核形成的孕育期。为晶核形成的孕育期。设晶核为球形，则每个晶核设晶核为球形，则每个晶核的转变体积：的转变体积：4.1.5 结晶动力学及凝固组织结晶动力学及凝固组织 1. 结晶动力学结晶动力学 形核率定义：形核率定义：N 形成的晶核数/单位时间未转变体积)(tvRg33)(34tvVg定义一个假想的晶核数定义一个假想的晶核数(ns)作为真实晶核数作为真实晶核数(nr)与虚拟晶与虚拟晶核数核数(np)之和：之和：在在t时间内假想晶核的体积：时间内假想晶核的体积：令令 ，则，则由于在任意时间，每个真实晶核与虚拟晶核的体积相同，由于在任意时间，每个真实晶核与虚拟晶核的体积相同，故得故

19、得:prsnnn NVdttvVtgs 303)(34 VVss tgsNdttv033)(34 srsrsrdddvdvdndn 令在时间令在时间dt内单位体积中形成得晶核数内单位体积中形成得晶核数dP，于是：于是：dnr=VudP dns=VdP如果是均匀形核，如果是均匀形核，dP不会随形核地点而有变化，此时可不会随形核地点而有变化，此时可得：得：rrusrVVVVVdndn 1rsrdd 1)exp(1sr 合并二式，得合并二式，得解为解为约翰逊约翰逊-梅尔梅尔(Johnson-Mehl)结晶动力学方程结晶动力学方程341exp()3rgNv t 式中，式中，r已 转 变 体已 转 变

20、体积分数。积分数。433tNvgs 假定假定G与与N均与时间无关，即为常数，而孕育时间很短均与时间无关，即为常数，而孕育时间很短以致可忽略，则积分可得：以致可忽略，则积分可得：代入，得代入，得当当N与时间相关时，考虑形核率与时间呈指数关系变化与时间相关时，考虑形核率与时间呈指数关系变化后，得到：后，得到： 1exp()nrkt 上式称为阿弗拉密（上式称为阿弗拉密（Avrami)方程。式中方程。式中n称为阿弗拉称为阿弗拉密指数，一般取值在密指数，一般取值在14之间，式中之间，式中k为常数。阿弗拉为常数。阿弗拉密方程是描述结晶和固态相变中转变动力学的唯象方密方程是描述结晶和固态相变中转变动力学的唯

21、象方程。程。 纯晶体凝固时的生长形态不仅与液纯晶体凝固时的生长形态不仅与液固界面的微观结构固界面的微观结构有关，而且取决于界面前沿液相中的温度分布情况。有关，而且取决于界面前沿液相中的温度分布情况。 2. 纯晶体凝固时的生长形态纯晶体凝固时的生长形态 (1)(1)若是光滑界面结构的晶体，其生长形态呈台阶状；若是光滑界面结构的晶体，其生长形态呈台阶状；(2)(2)若是祖糙界面结构的晶体，其生长形态呈平面状；若是祖糙界面结构的晶体，其生长形态呈平面状； a.在正的温度梯度下的情况在正的温度梯度下的情况 晶体的生长方式为树枝状生长或树枝状结晶。晶体的生长方式为树枝状生长或树枝状结晶。b. 在负的温度

22、梯度下的情况在负的温度梯度下的情况 材料的晶粒大小对材料的性能有重要的影响。材料的晶粒大小对材料的性能有重要的影响。a. 增加过冷度增加过冷度凝固后细晶的获得凝固后细晶的获得3. 凝固后的晶粒大小控制凝固后的晶粒大小控制 由约翰逊由约翰逊-梅尔方程可导出在梅尔方程可导出在 t 时间内形成的晶核数时间内形成的晶核数 P(t) 与形核率与形核率 N 及长大速率及长大速率 vg 之间的关系：之间的关系：43)( gvNktP43)( gvNktPnN越大，晶粒越细；越大，晶粒越细；nvg越大，晶粒越粗。越大，晶粒越粗。同一材料的同一材料的N和取决于过冷度，和取决于过冷度， 21expTN继续长大时，

23、继续长大时，Tvg 以螺型位错长大时，以螺型位错长大时，2)( Tvg 过冷度越大，晶粒越细。过冷度越大，晶粒越细。b. 加入形核剂加入形核剂接触角接触角越小，形核剂对非均匀形核的作用越大。越小，形核剂对非均匀形核的作用越大。LWLW cosW越小越小，越小，即要求基底与形核晶体具有相近的越小，即要求基底与形核晶体具有相近的结合键类型，且与晶核相接的晶面具有相似的原子配结合键类型，且与晶核相接的晶面具有相似的原子配置和小的点阵错配度置和小的点阵错配度。aaa1 a：晶核的相接晶面上的原子间距；：晶核的相接晶面上的原子间距；a1：基底相接面上的原子间距。：基底相接面上的原子间距。加入不同物质对纯

24、铝不均匀形核的影响加入不同物质对纯铝不均匀形核的影响c. 振动促进形核振动促进形核n振动使形核增殖振动使形核增殖。n过冷液态金属在受到剧烈振动时，开始结晶。过冷液态金属在受到剧烈振动时，开始结晶。a) 垂直提拉法（籽晶法）垂直提拉法（籽晶法）1. 单晶的制备单晶的制备制备大单晶的主要制备大单晶的主要方法。方法。4.1.6 凝固理论的应用举例凝固理论的应用举例在液体中利用容器的特殊在液体中利用容器的特殊形状形成一个单晶。形状形成一个单晶。b) 尖端形核法尖端形核法 (Bridgman technique）2.2.非晶态金属的制备非晶态金属的制备物体的体积随温度的变化关系物体的体积随温度的变化关系

25、材料的材料的Tm-Tg间隔越间隔越小，越容易转变成小，越容易转变成玻璃态。玻璃态。金属的金属的Tm-Tg间隔很间隔很大，尤其高熔点金大，尤其高熔点金属的间隔更大，故属的间隔更大，故一般的冷却速度是一般的冷却速度是不易使金属获得非不易使金属获得非晶态。晶态。4.2.1 固溶体的凝固理论固溶体的凝固理论4.2 二元合金的凝固理论二元合金的凝固理论 1. 正常凝固正常凝固wS：平衡凝固时固相的质量：平衡凝固时固相的质量分数；分数；wL：液相质量分数。：液相质量分数。LSwwk 0将成分为将成分为w0的单相固溶体合金的熔液置于园棒形锭子内的单相固溶体合金的熔液置于园棒形锭子内由左向右进行定向凝固，在平

26、衡凝固条件下，则在任何由左向右进行定向凝固，在平衡凝固条件下，则在任何时间已凝固的固相成分是均匀的，其对应该温度下的固时间已凝固的固相成分是均匀的，其对应该温度下的固相线成分。凝固终结时的固相成分就变成相线成分。凝固终结时的固相成分就变成w0的原合金成的原合金成分。分。 现以五个假设条件来推导固镕体非平衡凝固时质量浓度现以五个假设条件来推导固镕体非平衡凝固时质量浓度s随凝固距离变化的解析式：随凝固距离变化的解析式： 液相成分任何时都是均匀的；液相成分任何时都是均匀的； 液液-固界面是平直的；固界面是平直的； 液液-固界面处维持着这种局部的平衡，即在界面处固界面处维持着这种局部的平衡，即在界面处

27、满足满足k0为常数；为常数； 忽略固相内的扩散；忽略固相内的扩散； 固相和液相密度相同。固相和液相密度相同。 设圆棒的截面积为设圆棒的截面积为A，长度，长度为为L。若取体积元。若取体积元Adx发生凝发生凝固，体积元的质量为固，体积元的质量为dM，其凝固前后的质量变化：其凝固前后的质量变化： L，s分别为液相和固相的分别为液相和固相的质量浓度。质量浓度。由质量守恒可得：由质量守恒可得： 忽略高阶小量忽略高阶小量d dL，整理后得：整理后得： 两边同除以固相两边同除以固相(或液相或液相)的密度的密度，因假设固相和液相，因假设固相和液相密度相同，故密度相同，故L00L0L1dkdxLxx0ssLLw

28、kw()LsLdxdLx并积分有：并积分有： 称为称为正常凝固方程正常凝固方程。 因为最初结晶的液相质量浓度为因为最初结晶的液相质量浓度为o(即原合金的质量浓即原合金的质量浓度度)，故上式积分下限值为，故上式积分下限值为o ，积分得，积分得由于由于所以所以2区域熔炼区域熔炼设原材料质量浓度为设原材料质量浓度为0，均匀分布于整个圆棒中。令横，均匀分布于整个圆棒中。令横截面积截面积A1，所以单位截面积的体积元的体积为，所以单位截面积的体积元的体积为dx，凝，凝固体积的质量浓度固体积的质量浓度 sk0L，式中，式中L为液体的质量浓度，为液体的质量浓度，其所含的溶质质量为其所含的溶质质量为sdx或或k

29、0Ldx，而，而 当熔区前进当熔区前进dx后，液体后，液体(熔区熔区)中溶质质量的增中溶质质量的增量量dm为为Lmmvl液体中的溶质质量液体体积上式中上式中A为待定常数。在为待定常数。在x=0处，熔区中溶质质量处，熔区中溶质质量m=0l，所，所以以移项后积分，移项后积分，()( )()()xsoxoosodmm xdxm xldxdxlk mdxdxdxl()ln()ooooodmdxk mlk mlxAklln(1)ooolAkk把把A代入原式中，整理可得：代入原式中，整理可得：上式为上式为区域熔炼方程区域熔炼方程，表示经过区域熔炼后随凝固距离，表示经过区域熔炼后随凝固距离变化的固溶体质量浓

30、度。变化的固溶体质量浓度。1 (1)ok xlsook e当当k01时，凝固前端部分时，凝固前端部分的溶质浓度不断降低，后的溶质浓度不断降低，后端部分不断地富集，这使端部分不断地富集，这使固溶体经区域熔炼后的前固溶体经区域熔炼后的前端部分因溶质减少而得到端部分因溶质减少而得到提纯，因此区域熔炼又称提纯，因此区域熔炼又称区域提纯。区域提纯。3. 表征液体混合程度的有效分配系数表征液体混合程度的有效分配系数ke为了表征液体中的混合程度，需定义有效分配系数为了表征液体中的混合程度，需定义有效分配系数ke： ()()sieLBk由扩散和对流造成的总通量为由扩散和对流造成的总通量为: : 对上式的对上式

31、的z偏导数，并由推导偏导数，并由推导菲克第二定律时的前续方程菲克第二定律时的前续方程Ld LJRDdz LJtz可得：可得：初始过渡区建立后，边界中的溶质量将相对地保持不变，初始过渡区建立后，边界中的溶质量将相对地保持不变，可假设可假设 因此，描述边界层中的溶质浓度因此，描述边界层中的溶质浓度L的二阶偏微分方程变的二阶偏微分方程变为二阶常微分方程，因而，为二阶常微分方程，因而，L(z, t) 变为变为L(z)，并有，并有 其通解为：其通解为： 当当z=0时，时，L=(L)i，由由这里忽略进入固体中的扩散，则得这里忽略进入固体中的扩散，则得 整理后，得整理后，得 ()()LLisidARdtAR

32、dtADdtdx ( )() (1)()LioLid LRRikdzDD12()LiPP可得：可得：2LdRndzD 对对 式求导，并由式求导，并由z0可得可得 将其和将其和 代入代入12()LiPP整理可得整理可得( )() (1)()LioLidLRRikdzDD/2() /()1RDoL BokPek当当z z = =( (边界层厚度边界层厚度) )时，时，L L=(=(L L) )B B，将其和，将其和代入代入所以：所以：2/() ()/()11Rx DRDooLLBookkeekk将其代入将其代入 ，则得，则得将待定系数将待定系数P1和和P2代入代入 整理可得：整理可得：当当Z0时，

33、时， L=(L)i，上式变为，上式变为由于固一液界面建立起局部的平衡，所以由于固一液界面建立起局部的平衡，所以 而由有效分配系数的定义而由有效分配系数的定义 将它们代入上式，最终得到有效分配系数将它们代入上式，最终得到有效分配系数ke的数学表达的数学表达式式 当当k0取某定值时：取某定值时： (1)当凝固速度极快时，当凝固速度极快时，R，则，则ke =1，由，由此表明此表明 (s)i =(L)B=0(2)当凝固速度极其缓慢，当凝固速度极其缓慢，即即R0时，则时，则 e( -R/D)1，即，即ke=k0, (L)i=(L)B=0，属于，属于完全混合状态。完全混合状态。(3) 当凝固速度处于上述两

34、当凝固速度处于上述两者之间，即者之间，即k0ke1/w，R2.510-5m/s，若若k0=0.1，w=1%，则，则G1.85105/m；若若w=0.01%，则，则G1850/m；若若k0=0.4，则，则G 3.75104/m和和G375/m4.2.2 共晶凝固理论共晶凝固理论1. 共晶组织分类及其形成机制共晶组织分类及其形成机制 按共晶两相凝固生长时液按共晶两相凝固生长时液固界面的性质，可将共晶组固界面的性质，可将共晶组织分为：织分为：(1)(1)金属金属金属型金属型( (粗糙粗糙粗糙界面粗糙界面) )。(2)(2)金属金属非金属型非金属型( (粗糙粗糙光滑界面光滑界面) )。 (3)(3)非

35、金属非金属非金属非金属( (光滑光滑光滑界面光滑界面) )。 a. 金属金属型共晶金属金属型共晶形成层片状还是棒状共晶，虽然在某些条件下会受到生形成层片状还是棒状共晶，虽然在某些条件下会受到生长速率、结晶前沿的温度梯度等参数的影响，但主要受长速率、结晶前沿的温度梯度等参数的影响，但主要受界面能所控制，取决于下面两个因素：界面能所控制，取决于下面两个因素：(1) 共晶中两组成相的相对量共晶中两组成相的相对量(体积百分数体积百分数) 如果层片之间或棒之间的中心距离如果层片之间或棒之间的中心距离相同，并且两相相同，并且两相中的一相中的一相(设为设为相相)体积小于体积小于27.6时，有利于形成时，有利

36、于形成棒状共晶；反之有利于形成层片状共晶。棒状共晶；反之有利于形成层片状共晶。设棒的半径和片的厚度均为设棒的半径和片的厚度均为r，长度为，长度为l，根据，根据相棒状相棒状排成六方阵列，可计算出棒状共晶的六边形体积为排成六方阵列，可计算出棒状共晶的六边形体积为 其中其中-相界面积为相界面积为设层片状共晶与棒状共晶的体积相同，由此可解出层片设层片状共晶与棒状共晶的体积相同，由此可解出层片状共晶的宽度状共晶的宽度x： 由此得到层片状共晶由此得到层片状共晶- -相界面积为相界面积为 若棒状共晶组织中若棒状共晶组织中-相界面积小于层片状共晶，即相界面积小于层片状共晶，即 得得 根据上述不等式可得体积分数

37、为根据上述不等式可得体积分数为 当当相相(或或相相)体积分数小于体积分数小于27.6时，有利于形成捧状共晶；时，有利于形成捧状共晶；反之，当反之，当相相(或或相相)体积分数大于体积分数大于27.6时，有利于形成层片时，有利于形成层片状共晶组织。状共晶组织。(2) 共晶中两组成相配合时的单位面积界面能。共晶中两组成相配合时的单位面积界面能。要维持这种有利取向，两相只能以层片状分布。要维持这种有利取向，两相只能以层片状分布。 共晶合金结晶时，并非是两相同时出现，而是某一相在共晶合金结晶时，并非是两相同时出现，而是某一相在熔液中领先形核和生长，称为熔液中领先形核和生长，称为领先相领先相。设领先相为设领先相为，首先，首先相在相在TE过冷度下从液体中形核并过冷度下从液体中形核并长大。长大。 凝固速度凝固速度R与层片间距之间与层片间距之间的关系为：的关系为：式中式中k为常数，因不同合金而异。由此可见，过冷度越大，为常数，因不同合金而异。由此可见，过冷度越大，凝固速度越大，层片间距越小，共晶组织越细。凝固速度越大，层片间距越小，共晶组织越细