桅杆结构课件

1、 绝缘子连接及详图0X 0X 0X 0X 0X 0X 0X 0X 0X0 xdHdxq dxdx 0 xdHdxq dxdx220 0 0 0 0 0 0 0 xxzzxzdHXdxq dxdxdHqdxddZZHdxq dxdxdxddZHqdxdxqHd ZHqdx（ 1）（ 2）当时由 （ 1） 得常 数（ 3）由 （ 2） 得（ 4） （ 4） 为 悬 索 的 基 本 平 衡 方 程 式0 xq 2221220 20 0 2 22 8zd ZqqqdxHqZxc xcHxzxlzcqcZx lxxHllcxzfMqlHff （常数）时，由式（4）得解得（5）将边界条件代入（5）得：（6

2、）已知时，代入（6）得：0 M（7）式中：单跨简支梁竖向均布荷载作用下的跨中弯矩208MqlHff224 04 fx lxcZxllcfx lxZl将（7）代入（6）,悬索曲线方程式可表达为：（8）当支座同高，即时，式（8）改为（9）2 1 42 1 0.1 1.077dZTHdxdZfxdxllflTHHTHH（10）曲线的斜率为（11）当悬索为小垂度（）时，将（11）代入（10）得：跨中：支座处：结论：小垂度时，索的轴向张力与水平分力近似相等。222222 1 () 0 1 ()0 2 (zzzzdxqqqdSdSdZqqqdxdxd ZHqdxd ZdZHqdxdxHxZcoshcosh

3、ql沿索长均布（ ：沿跨长均布荷载）（12）以（12）代入式（4） 即，得：（13）式（13）的解：1) () ; 2c lqlsinhsinhH（14）式中 0,2 () /2 cosh1 qlABcHHqxZcoshcoshqHfxlZfHfq当支座 、 等高时，此时（15）跨中垂度为 时，即，代入式（15）得：（16） (0.1)0.20.04% fHffdldf当给定 ，由式（16）可算出 ，再代入式（15），得悬链线方程。当垂度较小时，两者 相同，其坐标的最大的差值（在跨度处）为。所以实际沿索长分布的荷载，往往可等效为按沿跨度分布的荷载，其结果即将悬链线变为抛物线。222202246

4、 ()()1 1 111 11. 2816BlAdzdsdxdzdxdxdzsdsdxdxdzdzdzdzdxdxdxdx （17）（18）级数展开：20222222 1 1 24()48 218 (1) 23ldzsdxdxfx lxczxlldzfcfxdxllcfslll（19）取前两项：（20）前述：可用抛物线表示索曲线方程，即（8）则：（）代入（20）得： （22）00000220022000 2 3 88 33 88 HqtHqtHHEAlffffSSSllq lqlfHf H索由初始状态（、 ）变到使用状态（、 、 ）：1）弦向拉力增大；）弦向伸长为，产生内力；）索的跨中挠度由变

5、为 ，则索的伸长值为：，22000232302202220220 88 2424 24q lqlffHHqlq lSSHHqEAEAlqSlHH，代入式，得产生内力222002204 24 tt lEAt lEAtlqEAEAlqHHEAtlHHH ）温度变化 ，引起索伸长，若长度不变，产生的温度内力：将外力变化与内力变化取平衡，得到即得到关于索的弦向拉力和弦向变形的隐函数方程：22200220 ,024qEAEAlqF HHHEAtlHH 2231 112 FdHEAkFEAl qdlHHTTkT索的等效刚度：切线方程：假设外力 将索单元、杆单元联合，考虑索及桁架的位移建立非线性刚度阵，用迭

6、代法求解。具体方法：设第ij根纤绳单位长度自重为gij，单位长度水平风压Wij 假定一组位移u、v、w 根据假定位移值求纤绳弦向伸长cossintcoscostyyvxxujiijiisintzzwjii 求纤绳在垂直于弦向方向的荷载cosgqijij0 初荷载：受力后：2ijij2ijijijijsinsincoscoswwgq 解如下三次方程得弦向拉力T024EtE24LqAALAETTLgAETT2ij2ijijijijijk0202ij2ijijk23 求T曲线截距作为节点外力（由弦向拉力引起）TLqAELAE32ij2ijijkijijk1211TT 与（5）同时求得纤绳等效刚度TLqAELAE32ij2ijijkijijk1211k 纤绳节点荷载：ijijijij2ijijijijijxsinsincossincos21coscosTLwPijijijij2ijijijijijycossinsinsincos21sincosTLwPLgLwPijijijijijijijijz21cossincos21sinT 按一般方法