电阻电路分析的基本方法

1、精品文档第二章电阻电路分析的基本方法本章以直流电路为研究对象，讨论电路的几种普遍的分析、计算方法。包括等效变换、支路电流法、结点电位法、叠加原理和戴维南定理等。这些方法可统称为网络方程法；它是以电路元件的伏安关系和基尔霍夫定律为基础的，选择适当的未知变量，建立一组独立的网络方程，并求解方程组；最后得出所需要的支路电流或支路电压或其他变量。这些电阻电路的分析计算方法只要稍加扩展，即可用于交流电路的分析计算，所以本章是分析、计算电路的基础。2-1等效电阻和等效二端网络通常，工程中所接触的电路形状复杂如网，故电路又称为网络。精品文档(21)(a)图2-1二端网络如果电路只有一个输入端口或输出端口，则

2、这个电路称为单口网络或二端网络。若二端网络内部含有电源，则称为有源二端网络。若内部不含电源，则称为无源二端网络。如图2-1(a)所示为一个有源二端网络，a、b为此网络的输出端点。图21(b)所示为一个无源二端网络。无源二端网络是由电阻元件组成的。在它内部，电阻的连接可能很复杂，但对外部电路来说，可以用一个等效电阻来代替它。这个电阻就称为这一无源二端网络的等效电阻。这里，“等效”是对外部电路来说。如图21(b)中虚线框内的四个电阻，可以用一个等效电阻来代替它们，只要端口上的U、I不变，则对虚线以外的电路来说是等效的，因为它不影响虚线以外的任何电路。但对虚线框内部，也就是说对无源二端网络内部并不等

3、效。电路原是四个电阻组成，现只有一个电阻，电路的结构、参数完全不同，不可能等效。所以说，等效是一个相对的概念。一、电阻的串联与分压(一)串联电阻的等效化简所谓串联就是两个或多个元件首尾相联接流过同一电流。如图22(a)所示为两个电阻RrR2串联，可以用等效电阻R代替它们，如图22(b)所示，只要R满足如下关系即可：R=R1+R2若由n个电阻串联，则其等效电阻为图2-2电阻的串联nRiR=R1+R2+Rn=f(22)上式表明，串联电阻的等效电阻值总是大于其中任一个电阻阻值的。(二)分压公式在电工技术中常常遇到把总电压分为若干个分电压的问题，方法之一是用电阻来串联。在图22（a）中，根据KVL有U

4、=Ui+U2（23）串联电路中，电流相等。所以，两个电阻上的电压Ui和U2分别为Ui=RiI=U-RiR2U2=R2I=UR-Ri+R2（24）从式24可知，分电压Ui和U2与电阻值Ri、R2成正比，阻值较大的电阻承受较高的电压。串联电阻的分压作用在电工技术中应用很广泛。例如电子线路中的信号分压；电压表中用串联电阻来扩大量程；直流电动机用串联电阻减压起动；等等。例2.i.i已知有一表头的内阻Rg=ikQ,允许通过的最大电流（指针偏至满刻度）Ig=0.imA。问：（i）直接用这个表头可测量多大的电压？（2）欲使量程扩大为i0V,则应串联多大的电阻？图2-3电压表扩大量程解：电压表的使用方法是并联

5、于被测电路Ux上的（见图23）,表头满刻度时，表头两端的电压为IgRg。在本例中，Ug=IgRg=0.iXi03XiXi03=0.iV欲使量程扩大为i0v,可根据串联电阻分压原理，串入电阻Rf,并使Rf两端的电压为Uf=i0-0.i=9.9V9.9由分压公式得:Rf = U gRg=i=99kg0.i由此可知，电压表的量程愈大，则分压电阻Rf也愈大。电压表的等效内电阻是很大的。二、电阻的并联与分流几个元件的首端、尾端分别连在一起承受同一电压，称为并联。（一）并联电阻的等效化简如图24（a）中，Ri、R2并联，都处于同一电压U的作用下，这时可以用等效电阻R代替它们，如图24（b）所示，只要R满足

6、下列关系即可：iii-RiR2一二R=(2 5)RRiR2或Ri+R2Rn若n个电阻并联，则有(26)上面公式表明，并联电阻的等效电阻值总是小于其中任一个电阻阻值的。2-4 (a)所示的电路中,（二）分流公式根据欧姆定律可得出总电流与各支路电流的关系。在图图2-4电阻的并联URIpR2IIRiRiRiR2,URI,Ri12=一=IR2R2R+R2（2式27是两个电阻并联时的分流公式，它表明通过并联电阻的电流大小与电阻值成反比，并联电阻中阻值愈小的将从总电流中分得愈多的电流。在实际中，同一电压等级的用电器是并联在该电压的电源上使用的。在电源电压不变的条件下，并联的负载愈多，即负载愈大，则电路的等

7、效电阻越小，电路中总电流和总功率也就越大。相反，电阻增大，则负载减小。图2-5电流表扩大量程有时为了某种需要，可将电路中的某一段与电阻或变阻器并联，以起分流或调节电流的作用。例2.1.2用例2.1.1的表头(Ig=0.1mA,Rg=1kQ)制成毫安表，欲使量程扩大为100mA,问应并联阻值为多大的电阻？解：要扩大表头测量电流的量程，须在表头上并联相应的分流电阻，如图25所示。图中I为被测电流，分流电阻的电流为上。由于并联支路承受同一电压U,故有IgRg=IfRfIf=IIg=1000.1=99.9mA欲使电流表量程为100mA,应并联的电阻阻值Rf为3= 1.001 ： 10.110Rf=99

8、.9电流表的等效内阻是很小由此可知，电流表量程愈大，并联的分流电阻则愈小。因此,的。所以测量电流时，必须把电流表串联接在电路中，如果错接成并联，则电流表里会通过很大的电流而致使电流表烧坏。三、电阻的混联一个电路中的电阻，既有串联又有并联，这样的联接方式称为混联。实际上，不管混联电路有多么复杂，都可以由“远”而“近”地用串、并联等效电阻公式加以简化，最后简化为一个等效电阻，即从远离所求端开始等效；而计算各支路电流、电压，又应从前到后，可视为一张图先卷起来而后又摊开。例2.1.3计算图26a所示电阻电路白等效电阻R,并求电流I和I5。R2U=3VR5 的 R4 4Q0U=3VR6(a)o+ 一I(

9、d)图2-6例2.1.3的图解：(1)按电路结构，根据电阻串联与并联的特征，看清哪些电阻是串联的，哪些是并联的。在图26(a)中，Ri与R2并联，得Ri2=1QR3与R4并联，得R34=2Q(1 2) 3-=1.5因而简化为图26(b)所示的电路。在这图中，R34与R6串联，而后再与R5并联，得R3456=2a,再简化为图26(c)所示的电路。由此最后简化为图26(d)所示的电路，等效电阻R=123(2)由图26(d)得出3I= R=2A1.5(3)式(24)和式(27)分别为两个电阻串联的分压公式和两个电阻并联的分流公式。这两个公式在分析与计算电路时很有用处。在图2-6(c)中,于是应用分流

10、公式可得I7=R731A3112=I-I7=2-1=1AR34R6.I12R34R6R52112162-2支路电流法前面已经说过，凡是能够用电阻串、并联等效变换公式将电路化简、并且用欧姆定律求解的电路都是简单电路；反之，则为复杂电路。复杂电路的分析与计算的主要内容是：给定网络的结构、电源及元件的参数，要求计算出网络里各个支路的电流及电压、还有时要计算电源或电阻元件的功率。不管实际电路如何复杂，它都是由节点和回路组成的，它的各支路电流、各部份电压之而对于一段线性电阻电路来说，其电流和端电压之间必定间必定遵循基尔霍夫的两个定律。图2-7支路电流法图27所示电路不属于电阻的串、这个复杂电路有两个结点

11、a和b,符合欧姆定律。所以我们分析与计算线性网络的理论基础和基本工具是基尔霍夫定律和欧姆定律。支路电流法是以支路电流为未知量，根据KCL和KVL列出电路中结点电流方程及回路电压方程，然后联立求解，计算出各支路电流。下面就以图27所示电路为例，说明支路电流法的要点。然后，再通过例题的演算，总结出支路电流法的解题步骤。一、写KCLKVL方程，联立求解并联电路，不可能用串、并联等效化简的方法求解。三条支路，两个网孔。为应用KCL和KVL,需先假定所求量I、Io和U的参考方向，并标注于图中。然后,列结点的KCL方程：结点aIo=Is+I结点bIs+I=I0注意到这两个结点电流方程是完全一样的，即其中只

12、有一个方程是独立的,有n个结点的电路，应用KCL电流定律只能得到(n-1)个独立方程。列KVL方程：绕行方向取顺时针方向，并于图中标出。般地说，对具aRobIsa回路I。R。一U二aUsRbRoa回路TRT。R0=Us事实上，在图中还有另外一个回路aUsRbIsa,取顺时针绕彳T方向，其KVL方程为-IR-U=Us但是，上述三个回路电压方程只有两个是独立的，第三个方程可以由前二个方程相加得到，是不独立的，所以也无需列出。一般地说，对具有n个结点b条支路的电路，应用KVL电压定律可以得到b-(n-1)个独立方程。二、解题步骤例2.2.1电路如图28所示。电动势Ei=140V、E2=90V,电阻R

13、i=20、R2=5、R3=6Q。要求计算R3所在支路电压U3o图2-8支路电流法举例解：按照下列步骤求解1 .首先要审题，就是看清电路结构、已知条件及所求量。本题是已知电源电动势及所有电阻阻值，求解的是支路电压U3及功率。为此，必须先要计算出各支路电流。2 .定出所求各量的参考方向，并于图中标出，注意U3与I3取关联正方向。3 .写KCL、KVL独立方程。两个结点，可列出一个独立的结点 aI3=I 1+I2KCL方程按照网孔列KVL方程，均取顺时针方向为绕行方向。网孔abEiaI3R3+IiRi=Ei6I3+20I1=140网孔aEzba-I2R2-I3R3=-E2-512-613=-904.

14、联立求解，可得l1=4A、I2=6A、I3=10A。三个电流均为正值，表明电流的实际方向与图示正方向相同。本题要求的U3=13R3=10X6=60V。2-3结点电压法图29所示的电路是具有两个结点a和b、四条支路的复杂电路，这类少结点多支路的电路特别适合于采用结点电压法。结点间的电压路讨论应用结点电压法的一般步骤：U称为结点电压，现结合图29所示电1.选一个结点作为参考结点，则其余结点对参考结点的电压就是所需求的未知量。通常都假定指向参考点的方向为各结点电压参考方向，在图中，其参考方向由a指向bo图2-9具有两个结点的复杂电路2.标出各支路电流的参考方向，根据基尔霍夫电压定律参照图136b或欧

15、姆定律用相应的结点电压来表达各支路电流。E1-UU=E1-R1I1,I1=R1e2-UU=E2-R2I2,I2=R2E3UU=E3+R3I3,I3=R3UU=R4I4,I4=R4由上式（28）可见，在已知电动势和电阻的情况下，只要先求出结点电压U,就可计算各支路电流了。3.参考结点以外的各结点可应用基尔霍夫电流定律得出。在图29中，11+I2-I3I4=0将式（28）代入上式，则得E1-UE2-U-E3UU23一一二0R1R2R3R4经整理后即得出结点电压的公式EI R1I R(29)旦旦旦.可其而U1111十+R1R2R3R4式（29）是求解只有二个结点的电路中结点电压的公式，它是结点电压法

16、的特例。该公式是由弥尔曼1940年提出的，故也称为“弥尔曼定理”。公式中分子各项是有电动势的支路中电动势与该支路电阻比值的代数和，也就是各含源支路的等效电流源的代数和。至效电流源的电流是流入结点 a的，则该支路的 的倒数和，即各支路电导之和，均为正值。R为正，反之为负。公式分母是各支路电阻例2.3.1用结点电压法计算例221。解：图28所示的电路也只有两个结点a和b。结点电压为abR1E1E2 r R1R2R2R3140 90 -f-20520 5 6= 60V例2.3.2计算图210所示电路中A点和B点的电位。C点为参考点（Vc=0）。解：图210所示的电路有三个结点，设其中一个为参考点，则

17、其他两个结点的电位也可按本节方法计算。应用基尔霍夫电流定律对结点A和B列方程I1+I2I3=0B 15TI5I2I4=0应用欧姆定律求各电流:E1015VR3 5QR2 1GQI4R5KQ 65V+E2I4Vb65 -Vb15图2-10例2.3.2的电路将各电流代入前式:解之，得15 -Va Vb -Va Va 八 二0510565Vb Vb 乂 Vb 015- 10-70 一Va = +10VVb = +20V2-4叠加原理叠加原理是线性电路的一个重要的基本性质，是构成其它网络理论的基础，它说明了在线性电路中各个电源作用的独立性。 正确掌握叠加原理将能使我们进一步加深对线性电路 的认识。图2

18、-11叠加原理、叠加原理的内容叠加原理的内容是：在多个电源共同作用的线性电路中，任一支路中的电压和电流等于各个电源分别单独作用时在该支路中产生的电压和电流的代数和。图211(a)所示的电路中，恒流源Is与电压源E共同作用在电阻R上，产生电流I。这个电流分别是由恒流源Is单独作用时在R上产生的电流I如图211(b)所示和电压源E单独作用时在R上产生的电流1如图211(c)所示的代数和，即1=1+1。对其它支路的电流或电压也有同样的结论。这就是叠加原理。二、应用叠加原理时应注意的问题(一)电源单独作用当某一电源单独作用时，其它电源“不作用” 即两端电压为零，把恒压源两端视为“短路”即可 流为零，把

19、恒流源视为“开路”即可 见图211 均应保留。(二)代数和中的正负值当分别求出各个电源单独作用的“分量”后，求 分电压或分电流与总电压或总电流方向一致时取正值, 两电源共同作用时，电流的假定正方向从 a指向,即其它电源取零值。恒压源取零值,见图211 (b),恒流源取零值时即电(c)。但应注意，电压源、电流源的内也“总量”时即是求各分量的代数和。当方向相反时取负值。在图b,而在图定正方向也是从a指向b,与I的方向相同。所以求代数和时向是从b指向a,则叠加时求代数和就应该是I = I - IR2(a)OI 3+E2图2-12例2.4.1的电路2-11 中,b)、(c)中分电流I和I的假I = I

20、 + I假若1的假定正方例2.4.1用叠加原理计算图212所示电路中各支路电流。已知 E=10V, E2=6V,R1=10Q, R2=90Q, Ra=0.1Q, R4=0.2Q。解：图(c)所示。根据图212中，根据叠加原理，绘出 曰和E 2单独作用时的电路，如图 212 (b)、(b)可求出Ei单独作用时各支路的电流，即E110R2 R3” “90 0.1R4 R1230.2 10 41R2R390 0.1= 0.97 A根据图(c)I3R3111R2 R3R2R2R30.1 0.97 =0.001A90 0.190I1 = 0.97 =0.969A90 0.1求出E2单独作用时各支路的电流

21、，即E2R3R2 (R1 R4 ) 01 R2 (R1 R4 ).90 (10 0.2)90 (10 0.2)=0.674A(R1R4),I 3R1R4R210.210.2 900.647 =0.066 AR2RiR4R2900.647=0.581A10.290根据叠加原理得:=I1-I1=0.97-0.581=0.389A=I2I2=0.0010.066=0.067A=I3-I3=0.647-0.969=0.322A2-5戴维南定理与诺顿定理在一个有源网络中，若只需求某一支路的电压、电流、功率，则可以把需求支路从网络中分离出来，网络的剩余部分就是一个有源二端网络。任何一个由电阻和电源组成的线

22、性二端网络均可以用一个电压源来等效它。戴维南定理就是说明这种线性有源二端网络等效变换的定理。一、戴维南定理定理的内容：任何一个线性有源二端网络对于外电路来说，可用一个等效电压源来代替(如图213所示)。等效电压源的电动势E等于有源二端网络输出端开路时的输出电压U0；内电阻R0等于二端网络内部所有独立电源为零值时在网络输出端的等效电阻。(a)(b)(a)(b)图2-13戴维南定理在图2 14中，N代表有源二端网络,图2-14等效电源的讶口R 0的确定a、b为输出端，No表示N中所有独立电源为零值时(即恒压源短路、恒流源开路)所得的无源二端网络。图 214 (a)中的Uo是输出端开路时的输出电压，

23、也称为“开路电压”，它不同于图213中接有R时的Uab。图213b中的等效电压源表示的电路也称为戴维南等效电路，其中等效电压源的内电阻Ro,在电子电路中常称为“输出电阻”。图2-15例2.5.1的电路E二140V, E2=90V, R1=20Q , R2=5 Q , R3=6 。例2.5.1在图215电路中，已知求流过R3的电流。解：根据戴维南定理，电路中除电阻R以外，其余部分(虚线框内部分)构成有源二端网络，它可以简化为一个等效电压源。具体做法是：第一步，求等效电压源的电动势E,即求有源二端网络的开路电压。为此应把R3从电路中分离出来，如图2-15b所示，求图中的3。R2_U0)E1-E2E

24、2=100VR1R2第二步，求等效电压源的内电阻Ro,为此，除了把R从电路中分离，还需把二端网络中电源取零值，即恒压源短路，恒流源开路。这样便得到一个无源二端网络，如图215(c)所示，求出二端网络输出瑞的等效电阻Rb即为Ro。求等效电阻可以用前面介绍的串联、并联、混联的方法；也可先求出ab端的短路电流Is把图215(b)中a、b端短路和输出开路电压UO,再卞据RO=IS求得。根据图215c可以求得：205Ro=Rab=Ri/R2=41.1205I 3。ERoR1004 6二 10A第三步，绘出戴维南等效电路，如图221d所示，再求出Uo的正方向相符合。故图绘制戴维南等效电路时，要注意E的极性

25、，应与第一步中15中E的极性是使a点为“+”，b点为还应强调，以上的变换只是对R3支路来说是等效的，对虚线框内被变换部分的电路本身并不等效，故不能用图215电路来计算Ri或R2支路的电流。例2.5.2在图216a的桥式电路中，已知Us=10V,Is=2A,Ri=8Q,R2=4Q,R3=6,R4=2Qo求流过R的电流11。图2-16例2.5.2的电路解：应用戴维南定理进行计算。(1)求等效电源电动势E,把Ri从电路中除去，计算余下的有源二端网络的开路电压Uo,如图216(b)所示。可求得E=Uo=UsIsR2=102X4=2V(2)求等效电源内电阻Ro,如图216(c)所示。Ro=R2=4a(3

26、)由戴维南等效电路求，如图216d所示。11=0.167ARoR148二、诺顿定理一个有源二端网络可以通过戴维南定理用一个电压源来等效，也可以应用诺顿定理用电流源来等效。诺顿定理：任何一个线性有源二端网络，对于外电路来说，可以用一个等效电流源来代替，等效电流源的电激流Is等于有源二端网络输出端短路时的输出电流，内电阻Ro等于有源二端网络内部所有独立电源为零值时在网络输出端的等效电阻，如图217所示。R图2-17诺顿定理图217(a)中用等效电流源代替有源二端网络的电路称为诺顿等效电路。例2.5.3用诺顿定理计算例2.5.1中的支路电流13。解：图215(a)的电路可化为图218所示的等效电路。

27、图2-19计算Is的等效电路图2-18图215(a)的等效电路等效电源的电流Is可由图219求得,EE214090Is1-R1R2205=25A等效电源的内阻R0同例2.5.1一样，可由图215(c)求得R0=4a于是R04I3=0IS=-25=10AR0R3462-6最大功率传输定理实际中许多电子设备所用的电源，无论是直流稳压源，还是各种波形的信号发生器，其内部电路结构都是相当复杂的，但它们在向外供电时都是引出两个端子接到负载。可以说它们就是一个有源二端网络。当所接负载不同时，二端网络传输给负载的功率也就不同。现在我们讨论对给定的有源二端网络，当负载为何值时网络传输给负载的功率最大呢？负载所

28、能得到的最大功率又是多少呢？为了回答这两个问题，我们将有源二端网络等效成戴维南电源模型，如图220所示。由图可知图2-20等效电压源接负载电路uococi二RoRl则电源传输给负载R的功率2Pl=RLi=RlUoC(Ro+Rl；(210)为了找Pl的极值点,dPLdPLdRL2=uoc二0,即(RlRo)2-2Rl(RlRo)解上式得由上式可知,件是，负载电阻将(211)dRR(RlRo)4L=RO(211)当Rl=Ro时Pl有极大值。所以有源二端网络传输给负载的最大功率条R等于网络等效电源内阻RO。式代入(2-10)式即可得到有源网络传输给负载的最大功率为PLmax2uoc4Ro获得的最大功

29、率；(3) 10V电压 源的功率传输效率。解：(1)断开负载 Rl,求 得单口网络Ni的戴维南等效电 路参数为：uoc图2-21例2.6.1的电路得最大功率。(2)由式212求得R获得的最大功率_ uoc _ 25pmax = W4Ro4 1Ro如图2 21 (b)所示，由此可知当Rl = Ro = 1 时可获(2通常，当RL=RO时，称为最大功率匹配。这里应注意，其一不要错误地把最大功率传输定理理解为要使负载功率最大，应使戴维南等效电源内阻Ro等于Rl。如果Rl固定而Ro可变的话，则应使Ro等于零时(Uoc一定)方能使Rl上获得功率最大。另一常易产生的错误概念是由线性二端网络获得最大功率时，因为Ro与Rl消耗的功率相等，所以其功率传递效率为50%于是就得出一个结论：如果负载功率来自一个只具有内阻Ro的电压源，那末负载得到最大功率时的效率确实是50%但是二端网络和它的等效电路，就内部功率而言一般是不等效的，由等效内阻Ro算得的功率一般并不等于网络内部消耗的功率，因此实际上当负载得到最大功率时，其功率传输效率未必是50%Rl例2.