共振拉曼光谱理论及其在无机化合物.ppt

1、共振拉曼光谱理论及其在无机化合物中的应用，共振拉曼原理简介共振拉曼在无机化合物中的应用含钛微孔分子筛负载金属氧化物催化剂(钼、钒、铬)的共振拉曼前景，主要内容，拉曼散射的类型，A:正常拉曼散射B:分离共振拉曼散射C:连续共振拉曼散射，激光电子跃迁，激光电子跃迁，共振拉曼效应，当入射激光的频率(v0)接近电子跃迁的频率(ve)时，Mme，Men代表偶极与带宽相关的阻尼项可以忽略不计。共振拉曼光谱、偏振张量和共振拉曼光谱的原理介绍。a代表一般意义上的振动拉曼跃迁过程，即分子从基态到电子激发态再到最终态的跃迁过程。在整个过程中没有电子态的耦合。如果a不为零，即共振跃迁过程是允许的，那么振动跃迁的偏振

2、张量，(1)，共振拉曼光谱的原理，即不为零，要求振动波函数是非正交的。有两种方式：第一，对于电子态|eg和|er，两种电子态的势能曲线形状不同，导致电子态|eg和|er之间的差异；第二，势能的最低点沿法线坐标存在差异，即只有完全对称的模式才有这种差异(除了分子对称性在激发态发生变化)，(2)。根据上述分析，有如下四种情况：(1)介绍了共振拉曼光谱的原理，(1)振动波函数是正交的()，并且开始和结束电子态的法线坐标是不变的(),(3)振动波函数是正交的。然而，整个电子状态的法线坐标改变()，(4)振动波函数不正交()，(2)振动波函数不正交()，但是整个电子状态的法线坐标保持不变()，图3，(1

3、)、(2)、(3)、(4)，只有全对称振动，才允许模式跃迁，(4)，这是一般情况，瑞利散射，全对称和非全对称模式跃迁都是允许的，共振拉曼光谱的原理作了简要介绍。右边是两种振动转变过程：v=0v=0v=1和v=0v=1v=1。对共振拉曼光谱原理的简单介绍对于完全对称的振动模式可以忽略不计，因为B比a小得多。B包含电子激发态和其他电子激发态的振动耦合，即赫尔茨贝格-泰勒耦合。正是由于耦合，非对称模式下会出现共振增强效应。共振拉曼光谱的原理简介，碳和丁都很小，所以可以忽略不计。，o (2p) ti (3d)，220 nm，o (2p) ti (3d)，220 nm，ts-1分子筛骨架ti的：共振拉曼

4、光谱，TS-1分子筛的紫外共振拉曼光谱，ti，Si，TS-1，c .李等.物理化学.B 105 (2001) 2993。1125厘米-1，钛氧硅骨架的反对称伸缩振动，1125，960，拉曼光谱和紫外共振拉曼光谱。化学。足球。123 (2001) 11409。硅质岩-1，ts-1 (1.4%)，ts-1 (3.0%)，975，960厘米-1化学。足球。123 (2001) 11409。属于红外光谱、红外光谱、拉曼光谱、960、960和1125 cm-1，钛氧硅的四种面外反对称拉伸振动形成反对称拉伸模式。钛氧硅在四个平面上的反对称拉伸振动形成了1125 cm-1(完全对称)的对称拉伸模式。化学。足

5、球。123 (2001) 11409。ts-1具有不同的激励线，激励线I (1125)/I (960) 1064 0.25，442 0.48，325 0.65，244 12.50。TS-1 bordiga et al. phys. chem .phys. 5 (2003) 4390。960，S. bordiga et al. phys. chem .化学。phys. 5 (2003) 4390。1125，H2O，脱水，1064，325，244，NH3，1064，可见共振拉曼光谱研究TS-1中的活性氧物种。化学。int。艾德。41 (2002) 4734。618，442 nm，ti-过氧化物物种

6、，ts-1，硅质岩-1，ets-10分子筛，紫外共振拉曼光谱，f.x. A. Zecchina等人，Chem .通信。2003，1514，724，有缺陷和高结晶度，ETS-10，(=325纳米)，钛-氧-钛反对称拉伸振动(完全对称)，钛(六配位)，应用2:加载氧原子氧原子氧原子，曹永年，李恩义，冯伟林，戴伟林，阎世荣，何海英，范克妮，杰卡特。224 (2004) 417。0v 0o 0o，1018，2036，335，920，5% CrO3/Al2O3催化剂的紫外和可见拉曼光谱，蔡永明，中国人民大学，即Wachs，J. phys. Chem。B105 (2001) 8600。紫外-拉曼光谱(244 nm)、可见拉曼光谱(514)MoO 3/-Al2O 3(0.1重量%)催化剂的紫外共振拉曼光谱、共振拉曼效应可选择性增强不同物种的拉曼带。