有阻力的抛体运动的函数方程_第1页
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文档简介

精品精品精品精品精品精品有阻力的抛体运动的函数方程摘要:本文运用导数、微积分的有关知识建立并解决有阻力的斜抛运动的微分方程,得出各变量间的函数关系,其中还运用了一些简单的物理知识,并通过求极限顺便得出有阻力的竖直上抛,竖直下抛运动和无阻力抛体运动的一些基本函数方程,然后讨论斜上抛运动水平最远射程与抛射角的关系问题,最后取一组简单的数据进行定量计算。关键词:有阻力;函数方程;在研究抛体运动前,先简单说明微分方程的概念和基本解法。⑴一般地,凡表示未知函数,未知函数的导数与自变量之间的关系的方程,叫做微分方程。在这里,只讨论一类较特殊的微分方程:①①式可分离变量得:②②式表示状态量,对两边各状态量累加求和得:由定积分与微分的和的极限的关系,可将上式改写为③,其中由③式可解出y与x满足的方程,③式也可写成不定积分的形式④,其中C为常数,依赖于初值条件。下面研究问题时就不再像上述一样清晰了,且不常用③式而常用④式.再给出曲线的曲率半径的求法。⑴对于曲线y=Y(x),为曲线的切线斜率的反正切值,即⑤⑥yhO00fvmgvyhO00fvmgv0x过物体初始位置,垂直地面向上建立y轴,过y轴与地面交点建x轴,使物体运动轨迹在xoy平面的第一象限内,即右图。分析问题可知,四个变量:横坐标x,纵坐标y,速率v,时间t中任两个量都可建立函数方程。ⅰ研究物体运动轨迹(设x是自变量,v、y是x的函数)。分析物体受力,可知重力沿曲线的法线分力提供物体沿曲线运动的向心力,即⑦将⑤、⑥两式代入⑦式中,解得:⑧⑧式两边对x求导:⑨又由能量守恒定律得:⑩由被积函数与原函数的关系可知:∴⑩式两边对x求导得:eq\o\ac(○,11)将⑧、⑨两式代入eq\o\ac(○,11)式化简后得:分离变量后积分:解得:eq\o\ac(○,12)考虑初始条件:当x=0时,由⑧式得eq\o\ac(○,13)将eq\o\ac(○,13)式代入eq\o\ac(○,12)式中得:将C2的值代回eq\o\ac(○,12)式,化简后得:eq\o\ac(○,14)同理可再分离变量积分后代初值,得:eq\o\ac(○,15)同样可求得:(I)(2)研究水平方向(设t为自变量,v、x、y、cosθ都是t的函数)由运动的独立性原则,可知摩擦阻力f的水平分量提供水平分运动的加速度,速度v的水平分量为水平分运动的速度。则有:eq\o\ac(○,16)令eq\o\ac(○,17)则eq\o\ac(○,16)式改写为分离变量求积分:解得eq\o\ac(○,18)将eq\o\ac(○,17)式代入eq\o\ac(○,18)式中得:∵当t=0时,将C3的值代入得:eq\o\ac(○,19)将⑤、⑧两式代入经化简后得:再将eq\o\ac(○,14)式代入得解得:(II)由(II)式可知x随自变量t的增大而增大,若不限高度h,则t→+时,,并且x恒小于。且时间很长时,物体运动趋于匀速。将(II)代入(I)式中化简后得:(III)1514将、式代入⑧化简得:1514(IV)再将(II)式代入(IV)式中得:(V)至此已得出了(I)、(II)、(III)、(IV)、(V)五个有阻力抛体运动的基本函数方程,下面再求出物体能达到的最高处当时,由eq\o\ac(○,15)式解得:eq\o\ac(○,20)将eq\o\ac(○,20)式代入(I)得:(VI)(3)在上述讨论中,所得出的方程都是在一般条件下得到的,接下来顺便导出特殊运动的函数方程,因为上述各式中,因此不能直接导出,下面通过求极限的方法得出三类特殊运动的方程。(a)竖直上抛运动当时,由(III)知:由正弦函数的连续性可知:eq\o\ac(○,21)同理,由(V)得:若考虑速度v向上为正,向下为负,则可得:eq\o\ac(○,22)由(VI)得eq\o\ac(○,23)(b)竖直下抛运动同样,当时,由(III)求极限得:eq\o\ac(○,24)由(V)式求极限得eq\o\ac(○,25)由eq\o\ac(○,25)式知道,若,则v恒大于,阻力恒大于重力,且随时间增大而趋近。若,则v恒小于,阻力恒小于重力,随时间增大而趋于相等。(c)无阻力抛体运动当k→0时,由(I)式得:因为k→0时,,同时用洛必达法则求极限[1],将被求根限式的分子、分母对k求导,得化简得:eq\o\ac(○,26)由(II)求极限由导数的定义得eq\o\ac(○,27)将eq\o\ac(○,27)式代入eq\o\ac(○,26)式中得eq\o\ac(○,28)当然,上面三类运动的方程可直接分析原运动,且那样更能简单得出方程,这里只是顺便导出。(4)接着讨论一个实用的问题:当初始抛角为何值时,水平射程最远。首先,我们知道,当取时,不可能取到最大水平射程,更不可能。在(I)中取y=0,则有eq\o\ac(○,29)设m、g、k、v0均为常数,为变量,改写为,则x是的函数,,将eq\o\ac(○,29)式两边对求导。化简后得:eq\o\ac(○,30)设,当A=0时,则eq\o\ac(○,31)同时,由eq\o\ac(○,30)式知B=0,此时eq\o\ac(○,32)或x=0由eq\o\ac(○,29)式知x≠0,联立eq\o\ac(○,31)、eq\o\ac(○,32)两式解得这三值都不合eq\o\ac(○,29)式,也不符所设条件由上述分析:从可知其逆否命题成立。由此可知A不可能为0,又x不可能为0,因此,(VII)即当θ取某个值θ1时,(VII)式成立,则,此时相应的x是极值,设(VII)式左边为C1(θ),θ为变量,则有在上式括号中,固定mg,设kv0为变量,括号式对kv0求导,可知其为增函数,又kv0=0时,,又由mg的任意性可知恒大于0。化简得当时,恒大于0,所以=0只有一个解,即θ1。且知这运动一定有最远水平射程,∴与θ1对应的为最远水平射程。(5)最后,通过代入一组简单数据进行计算。在开始的问题中,取m=5kg,g=10m/s2,h=1000m,θ0=0,v0=100m/s,k=0.1N·s/m,求水平射程。解:将相应的数据代入eq\o\ac(○,29)式中化简后得:eq\o\ac(○,33)在eq\o\ac(○,33)式中可用计算器一一取值,求得左边式子的值,最后得出较精确值。在这里给出另一种途径:设将它按泰勒级数展开[2],得:取前四项得:则eq\o\ac(○,33)式左边的近似式为取x=1300,得200–169–29.293–5.7122≈–4<0取x=1290,得∴eq\o\ac(○,33)式的解x≈1290取x=1285,得=1.133424>0虽然1.133424>|-0.57098|,但因为eq\o\ac(○,33)式右端省略了高次项,这些项都为负值,第五项在略去项中贡献最大。在第五项中近似代入x=1300,则这一项等于-1.188,则|1.133424-1.188|<|-0.57098-1.188|,所以其实x=1285比x=1290更精确,且结果误差为|1.133424-1.188|<0.06,因此最后取水平射程x≈1285。若上述数据代入eq\o\ac(○,26)式中,令y=0,则有两结果相差约129上面只对(I)式进行了运用计算,其它各式也可作类似的计算,上述7个一般方程可应用于实

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