工程力学 第2版 课件 第11-13章 弯曲应力、梁的弯曲变形、应力状态与强度理论

工程力学

第十一章弯曲应力

§11.1

纯弯曲梁的内力Fs，M是由分布在横截面上应力构成的，其分布规律但总可以分解成

和

。FsMNyNl

内力剪力Fs

切应力t弯矩M

正应力s∴有结论：平面弯曲时横截面纯弯曲梁(横截面上只有M而无FS)平面弯曲时横截面横力弯曲梁(横截面上既有FS又有M)s

s

t从纯弯曲purebending梁入手，研究

FFaaCDAB++FF+Fa先观察实验现象，再提必要的合理的假设。MMmmnnMMmmnn纵线横线提出假设(assumptions）（a）平截面假设（b）单向受力假设推论：必有一层变形前后长度不变的纤维—中性层选中性轴为坐标轴非常有意义，可使结果表达最简单§11.2

纯弯曲时的正应力横截面

z

轴——中性轴zy

y坐标相同的点所在纵线变形相同，因而应力相同，所以

=

(y)

yOy

轴——纵向对称轴计算点是何规律依然未知，所以。。。

1.变形几何关系（纵向线与中性层的变形关系）

b’b’的线应变2.物理关系当σ≤σp，有胡克定律ρO′d

O′yb′b′MyzOx?待解决问题中性轴的位置中性层的曲率半径

3、静力关系

横截面上内力系为垂直于横截面的空间平行力系，这一力系简化得到三个内力分量。

列平衡方程可得

（1）

（2）（3）yzxOMdAzy

dAFNMzMy

可见，中性轴通过横截面的形心。由于y轴是对称轴，这一条自动满足。则所以弯曲正应力公式弯曲正应力沿。。。中性轴记惯性矩称之为。。。这个公式该怎么用§11.3

横力弯曲时的正应力最大正应力有

，截面翘曲，横截面假设不再成立，但对细长梁（l/h>>5）,

仍可用。则公式改写为引用记号—抗弯截面系数矩形截面实心圆截面空心圆截面bhzyzdyzDdy常见截面Iz，Wz的计算弯曲正应力强度条件注：⑴当[

t]≠[

c](脆),应分别计算。

[

t]——许用拉应力

[

c]——许用压应力⑵型钢的Wz等参数应查表。⑶截面上下不对称应当用公式：若为等直梁：塑性材料：

[

t]=[

c]=[

]解：作弯矩图例11-1宽b=120mm,高h=180mm的矩形截面简支梁如图所示，求跨中截面上a,b,c三点的正应力。q=4kN/m3mz120180bac50a点：b点：c点：M(kN.m)4.5例11-2如图所示的简支梁，q=2kN/m，l=2m，分别采用截面面积相等的实心和空心圆截面，且D1=40mm，d2=0.6D2，计算最大正应力并比较。q=2kN/m2mM(kN.m)1zD1yzD2d2y解：作弯矩图危险截面：中间截面；危险点：上下点下面进行强度计算实心计算空心尺寸，d2=30mm，D2=50mm减少了(159-93.6)

159100=41

,说明。。。例11-3校核机车轮轴强度，并求中点位移

。已知d1=160mm，d2=130mm，l=1.58m，P=62.5kN，a=0.267m，b=0.160m，[

]=60MPa，E=200GPa。解：作弯矩图知|M|max=Pa=16.7kN

mPa校核强度，先|M|max处还有个位置也需要校核|M|=Pb=10kN

mPbPb∴安全求中点位移

，AB段纯弯sin=l/2

≈

∴

=0.5

2=0.81mm80y1y22020120z例11-4T形截面铸铁梁的荷载和截面尺寸如图所示。铸铁的许用拉应力为[

t]=30MPa，许用压应力为[

c]=160MPa。已知截面对形心轴z的惯性矩为Iz

=763cm4，y1=52mm，校核梁的强度。F1=9kNF2=4kNACBD1m1m1mFRAFRBF1=9kNF2=4kNACBD1m1m1m-+4kN·m2.5kN·m解：最大正弯矩在截面C上最大负弯矩在截面B上

B截面C截面80y1y22020120z∴安全§11.4

弯曲切应力

平面横力弯曲时，梁横截面上既有Fs又有M，即存在有

。按照切应力互等定律，平行于中性层的纵向平面也有

。可能造成。。由矩形截面梁入手，研究

。横力弯曲变形特点：截面翘曲一、矩形截面BAF

z

y

xFs推公式前要干什么？必要的合理的假设！！！

′假设：①截面上任意一点

方向均平行于Fs；②

沿宽度方向均匀分布，即

=

(y)下面的任务：

=

(Fs,y)=?BAFFsFsFsMM+dMM11′22′x121′2′dxFsFsMM+dMzyxbdx

′xh/2dx121′2′A*

dA

′N1N2yzyxbdxA*

dA

′N1N21855Журавский注意各项含义，尤其是forrectangularsection,ybhFs

沿截面高度按抛物线规律分布∴（上、下边缘）

=0y=0（中性轴）zyτA*

亦抛物线分布，所以翘曲二、工字形截面h1bhzdy腹板——坐标y

处切应力符合矩形截面梁两个假定y抛物线y=0（中性轴）h1bhzdy腹板

剪力的（95～97%）分布在腹板上，且接近均匀分布，所以可近似计算为翼缘——剪应力较小，通常不予考虑

对型钢，应利用附录表中数据计算

maxh1bhzdy三、圆形截面Fszyd

a,a1两点：

在切线方向。

aa1连线上各点，

值相等，均交于一点。

a1a中性轴上各点：

∥Fs，设均匀分布

中性轴上各点：

∥Fs

均匀分布zyτmax四、环形截面切应力强度校核

以下情况需要校核切应力强度，即：下述情况切应力对强度的影响都较大：

1.短梁

2.薄壁梁

3.木梁（各向异性）

4.铆接焊接而成的组合截面梁切应力强度条件

max≤[

]

适用于

=0或数值很小、

≠0的点。一般来说

max和

max不在同一位置要分别考虑。例11-5一简易起重设备如图所示。起重量(包含电葫芦自重)F=30kN。跨长l=5m。吊车大梁AB由20a工字钢制成。其许用弯曲正应力[

]=170MPa,许用弯曲切应力[

]=100MPa，试校核梁的强度。+37.5kN·m5mAB2.5mFC解：此吊车梁可简化为简支梁，力F

在梁中间位置时有最大正应力：（a）正应力强度校核所以梁的最大正应力为由型钢表查得20a工字钢的F+Fsmax5mABFC（b）切应力强度校核

在计算最大切应力时，应取荷载F紧靠任一支座如支座A处所示，因为此时该支座的支反力最大，而梁的最大切应力也就最大。查型钢表中，20a号工字钢，有d=7mm据此校核梁的切应力强度以上两方面的强度条件都满足，所以此梁是安全的。§11.5

提高梁弯曲强度措施我们现在知道，弯曲有自然就有一个问题哪个起着主导因素？例11-6悬臂梁载荷尺寸如图示，比较

max和

max。Plbh说明。。。提高弯曲正应力强度措施一、减小Mmax——合理安排梁的受力qlM1、合理安排支座q0.6l0.2l0.2lM合理布置支座的实例2、合理布置载荷（分散化）F集中力尽量靠近支座（但剪力会很大）。3、静定→超静定（加多余约束）FFlM改变加力位置减小最大弯矩二、增大Wz——合理设计截面1、合理形状：由Mmax≤[

]Wz

,W/A越大越合理hbzhh0.167h0.125d(0.27～0.31)h

原则：尽量使材料远离中性轴。d例11-6①对于[

t]=[

c]，哪种截面最合理？[

t]=[

c]，中性轴为对称轴合理。A截面最合理。②

对于[

t]≠[

c]的材料，应尽可能使

tmax=[

t],

cmax=[

c],如铸铁[

t]<[

c]，中性轴靠近受拉一侧合理。③图示铸铁梁怎样放置最合理？2、合理放置Fbhbh④竖放？or横放？三、等强度梁（变截面梁），如鱼腹梁，叠层梁etc。。。叠板弹簧四、采用复合材料sandwichzy木钢钢工程力学第十二章弯曲变形§12.1引言一、工程中的弯曲变形问题受弯杆件不仅要有足够强度，还要有足够刚度。即变形不能过大。otherwise，齿轮轴————→磨损，断齿吊车梁————→梁振动轧辊————→厚度不均，废品二、研究弯曲变形的目的1、刚度校核2、求解超静定梁3、为振动计算和压杆稳定计算做知识准备ontheotherhand，。。。forinstance，laminatedspring§12.2梁的挠度和转角度量弯曲变形，可从轴线、横截面两方面来考虑。1.挠度

转角

w挠度2.转角

=

(x)3.挠曲线方程w=f(x)挠曲线4.挠度和转角的关系5.二者符号规定。。。C'B'ACwB

x§12.3挠曲线微分方程纯弯曲时曲率与弯矩的关系

横力弯曲时,M

和

都是x的函数，略去剪力对梁的位移的影响，则

这就是挠曲线方程。

但使用不方便。欲知M(x),w=f

(x)和

=f'(x)之间的关系。由高数知，平面曲线w=f(x)任一点的曲率为即得到挠曲线微分方程Kirchhoff所提精确，非线性求解困难，于是要。。。actually，挠曲线非常平坦，w和

都很小，so。。。正负号如何选取？在图示坐标系中

曲线凸时:

因此,w''与M的正负号相同

曲线凹时:OxwMMxOwMM

讨论：①Fs对w和

有影响，考虑剪切效应（翘曲）——Timoshenko②刚度条件等截面直梁积分法求§12.4

弯曲变形一次积分，得转角方程二次积分，得挠曲线方程C1，C2由B.C.来确定，以及continuousconditions和smoothconditions，forexamplePDPABC①边界条件：②连续条件：③光滑条件：或或例12-1求图示等截面直梁的挠曲线、最大挠度及最大转角，已知抗弯刚度为EI。①建立坐标系并写出弯矩方程②写出微分方程并积分③应用边界条件求积分常数解：xPLwBxwAP例12-2求图示等截面直梁的挠曲线方程、转角方程、最大挠度及最大转角，已知抗弯刚度为EI。ABql

解:由对称性可知,梁的两个支反力为FRAFRB

此梁的弯矩方程及挠曲线微分方程分别为x

梁的转角方程和挠曲线方程分别为

边界条件x=0和x=l时,w=0

xABqlFRAFRB

A

B

在x=0和x=l处转角的绝对值相等且都是最大值，wmax

在梁中点处有最大挠度值，例12-3求图示等截面直梁的挠曲线方程、转角方程、最大挠度及最大转角，已知抗弯刚度为EI。ABFDablFRAFRB解:梁的两个支反力为AD和DB的弯矩方程分别为12xxAD段DB段D点的连续条件

边界条件

代入方程可解得:ABFDab12FRAFRB

在x=a处，

w1'=w2'，w1=w2在x=0处,w1=0在x=l处,w2=0AD段DB段下面求最大挠度和最大转角首先可以判断，最大转角非A即B。

将x=0和x=l

分别代入转角方程，得到左右两支座处截面的转角：

当a>b

时,右支座处截面的转角绝对值为最大。下面求最大挠度。简支梁的最大挠度应在w'=0处。先研究第一段梁，令w1'=0，得a>b时，说明

x1<a

最大挠度确实在第一段梁中，等于*由

式，F靠近B支座时，b→0，说明可用中点挠度代替最大挠度，引起的误差很小。

结论:在简支梁中，不论它受什么荷载作用，只要挠曲线上无拐点，其最大挠度值都可用梁跨中点处的挠度值来代替，其精确度能满足工程要求。叠加法求§12.5弯曲变形

上一节可以看出积分法的优点：使用范围广，求解较精确，可以求出任意截面上的w和

；缺点：当弯矩方程分段较多时，计算非常繁琐。于是，造表12-1。。。叠加原理

梁的变形微小，且梁在线弹性范围内工作时，梁在几项荷载(可以是集中力，集中力偶或分布力)同时作用下的挠度和转角，就分别等于每一荷载单独作用下该截面的挠度和转角的叠加。当每一项荷载所引起的挠度为同一方向(如均沿w轴方向)，其转角是在同一平面内(如均在xy平面内)时，则叠加就是代数和。例12-4求图示简支梁中点挠度wC。qFACB解：q在C点产生w1

F在C点产生w2

wC=w1+w2例12-5求图示简支梁中点挠度wC，

A和

B

。qACBm解：q在C点产生w1，

A1=-

B1

m在C点产生w2，

A2和

B2

wC=w1+w2

A=A1+A2

B=B1+B2例12-6求图示悬臂梁wB和

B

。ABqCl/2l/2解：载荷分解为①+②如图ABq①wB1

B1对①对②ABqC②l/2wc2

C2BC为直线，

B=B1+B2=。。。

wB=wB1+wB2=。。。例12-7求图示悬臂梁wB和

B

。l/2l/2ABCP2II解：分段刚化。分段求变形，然后叠加，C处切开，先考虑CBPCBwB1

B1再看AC段PACPl/2wB2

B2引起的wB2和

B2分别为

B=B1+B2=。。。

wB=wB1+wB2=。。。wC

C例12-8求图示外伸梁wC。PACBlaPPawC1

BwC2解：分段刚化。分段求变形，然后叠加。PCB②BA①如①如②§12.6简单超静定梁Q：还记得超静定问题的解法吗？A：以截面法为基础的三条件法。用变形叠加法求解，具体步骤：1、确定超静定次数；2、补充变形协调方程；3、联立平衡方程求全部未知力；4、作剪力、弯矩图。例12-9已知q，l，EI，作剪力、弯矩图。ABqlABqlFBMAFA解：一次超静定。解除约束（例如B处），代之以反力FB。协调方程wB=0wB=wB(q)+wB(FB)查表知联立得作图略思考：若解除A处转动约束，如何？以反力偶MA代替。

A=A(MA)+

A(q)=0§12.7提高弯曲刚度的一些措施一、刚度条件1.数学表达式2.刚度条件的应用（1）校核刚度（2）设计截面尺寸（3）求许可载荷[w]和[

]是构件的许可挠度和许可转角。二、提高弯曲刚度的措施矩形木梁的合理高宽比北宋李诫于1100年著«营造法式»一书中指出:矩形木梁的合理高宽比(h/b)为1.5英(T.Young)于1807年著«自然哲学与机械技术讲义»一书中指出:矩形木梁的合理高宽比为时，强度最大时，刚度最大Rbh也就是说，大部分措施同§11.5节，其余不再赘述只强调一条，非常行之有效！减小梁的跨度！！！工程力学第十三章应力状态和强度理论

§13.1

应力状态的概念一、问题的提出1.必要性

简单变形问题强度条件——用横截面上危险点的应力与许用应力相比。Review：共同点：①危险点的应力作用面一般为横截面；②决定强度条件的只有一个常数。但是，轴承、齿轮的破坏是复杂变形问题。所以需要建立复杂变形问题的强度条件！为此，需建立应力状态的概念。我国是世界上最早发明和使用车的文明古国之一。

2.可能性①任意斜截面上的应力可用横截面应力来表示，说明

过一点任意二截面应力不独立！②应力表达式本质上是无限小单元体平衡方程。1.应力状态二、若干基本概念和结论

过一点不同方位截面上应力情况，称为这一点的应力状态（stateofthestressesatagivenpoint）。xyzO变形体内任意一点A。取邻域——单元体图示18个应力分量集合经过讨论仍有一些美中不足能否更简单一些？2.主应力、主平面

主平面：切应力为零的平面。主应力：作用于主平面上的正应力。说明：一点处一定存在这样的一个单元体,组成它的三个相互垂直的面均为主平面,三个互相垂直的主应力分别记为：，且规定按代数值大小的顺序来排列,即能否?3.应力状态的分类①单向应力状态(uniaxialstressedstate);②二向应力状态(biaxialstressedstate);③三向应力状态(triaxialstressedstate)。

在已知A点的应力状态条件下①找到任意截面上的应力

②找到A点的主平面和主应力三、应力状态分析的任务建立强度条件工程上，任意截面通常取危险面，A点通常取危险点。§13.2

应力状态实例一、单向应力状态简单拉伸

1

1简单压缩

3

3

注意主应力顺序！1.圆轴扭转（表面一点A）mm.A纯剪切二、二向应力状态mm.AA注意视角的变化！2.拉扭组合AFMeFmTTAFNFN

3.横力弯曲zy12345FsM

12453123451,5单元体为单向应力状态，其余二向应力状态注意对号入座！4.弯扭组合T+mM-PlmPl

ABDABDAA请思考B、D两点单元体5.受内压薄壁筒（D/

>20）

薄壁圆筒的横截面面积沿圆筒轴线作用于筒底的总压力为FpD

′nn

mmnnlF直径平面假想用一直径平面将m-n之间圆筒剖开,如图取下半环为研究对象pyＯFNFNd

"所以，有结论：环向应力是轴向应力2倍pD

′nn

mmnnlF'''三、三向应力状态1、滚珠与外圈接触点2、火车轮与轨道接触点3、齿轮接触点4、厚壁筒内部各点画出单元体（径向应力较之环向轴向较小，略去）§13.3二向应力状态分析之解析法一、问题提法一般情况下，二向应力状态单元体可表为x

xyz

y

xy

yx

x

y

xy

yx下标何意？xya

y

x

yx

xy不忘初心，要做什么？

通过分析斜面ef上的应力情况，来确定主应力的大小和主平面的方位。ef

怎么求

和

？通过。。。，为此需要。。。tefa

x

xy

yx

y

n

nt

（1）由x轴转到外法线n，逆时针转向时

为正；

（2）正应力

仍规定拉应力为正；

（3）切应力

对单元体内任一点取矩，顺时针转为正。符号规定（Signconvention）tefa

x

xy

yx

y

n

xya

y

x

yx

xyef

nt二、解析法efa

dAdAsin

dAcos

tefa

x

xy

yx

y

n

设

和

均为正，如图示

对研究对象列n和t方向的平衡方程得由切应力互等定律和三角函数倍角关系，化简可得：不难看出即两相互垂直面上的正应力之和保持一个常数，推广。表明应力。。。的特性注意各项正确符号！[讨论]：1、令则意味什么？此时

取极值

01，

02为主平面且。。。得到了

max和

min后，然后和0按照大小排序，即得

1、

2和

3

我们现在能求得所有主应力，也知道主平面的方位。但是，还有一个问题仍需解决，那就是。。。

可有三种解决方法：。。。2、令此时

取极值

11，

12为极值切应力平面且。。。跳至p503、由前述分析比较和可见recallch8：uniaxialtension，where…例13-1图示单元体（单位MPa），求e-f截面上的应力情况及主应力和主单元体的方位。406050nef30°解:（1）求

e-f截面上的应力

x=-40MPa，

y=60MPa，

xy=-50MPa（2）求主应力和主单元体的方位因为

x<y，所以

0=-22.5°与

min对应

x

y

xy22.5°

1

3解:（1）求主平面方位例13-2求平面纯剪切应力状态的主应力及主平面方位.经判断，

0=-45°与

max对应

（2）求主应力

1=

,

2=0,

3=-

xy45°

1

3§13.4二向应力状态分析之图解法一、应力圆由知为关于

的参数方程，自然想知道。。。，于是表示

-

平面上的一个圆——应力圆（Mohr’scircle）RCO二、讨论（纯粹性和完备性）1、A点的二向应力状态是否唯一对应一个应力圆？Pf：若A点的二向应力状态确定，则在

-平面上确定了两点D，D'CD'(

y,yx)D(

x,xy)AB有圆心有半径，

唯一确定。O2、应力圆上的点是否唯一对应

平面上的应力？设圆上任意一点E(

,

)，目标是推得Pf：作图说明CD'(

y,yx)D(

x,xy)ABOE(

,

)2

2

0F证毕3、由1和2，A点应力状态A的应力圆应力圆与单元体的对应关系单元体应力圆A.点面对应一面上的应力一点的坐标值B.转向对应斜面法线转向半径转向C.二倍角对应斜面转角

半径转角2

对应相同对应A.点面对应C.二倍角对应B.转向对应AB

2

OCBACD'(

y,yx)D(

x,xy)ABO4、在应力圆上确定主平面、主应力、极值切应力平面和

max，

minA1B1G1G2即A1，B1，G1，G2四点例13-3作单向拉伸状态应力圆。解：单向拉伸

A

Bab45°e90°

E（与

max成45°角）

1=

2=3=0O例13-4作纯剪切应力状态应力圆。解：纯剪切

90°90°

1＝

3＝-

1＝

3＝-

2＝0（与

1和

3成45°角）

1＝

45°

3＝-

45°主应力单元体O例13-5作图示应力状态应力圆。解：广义静水压

O只产生体积变化，不产生剪切变形例13-6两端简支的焊接工字钢梁及其荷载如图所示，梁的横截面尺寸（mm）示于图中。试绘出截面C上a,b两点处的应力圆，并用应力圆求出这两点处的主应力。12015152709zab250kN1.6m2mABC解:（1）首先计算支反力,并作出梁的剪力图和弯矩图Mmax=MC

=80kN·mFsmax=FC左

=200kN250kN1.6m2mABC200kN50kN+-80kN·m+（2）横截面C上a点的应力为a点的单元体如图所示a

x

x

xy

yx12015152709zab

由

x,xy

定出D点由

y,yx

定出D′点

以DD′为直径作应力圆O

C（3）作应力圆

x=122.5MPa,xy

=64.6MPa

y=0,

xy=-64.6MPaABA1

3A1,A2两点的横坐标分别代表a点的两个主应力

1和

3A1点对应于单元体上

1所在的主平面(0,-64.6)D′A2

1(122.5,64.6)D（4）横截面C上b点的应力b点的单元体如图所示b

x

x12015152709zab

0a

x

x

xy

yx

3

1b点的三个主应力为

1所在的主平面就是x

平面,即梁的横截面Cb

x

x

1

O(136.5,0)D(0,0)D′解释扭转破坏现象

1＝

45°

§13.5三向应力状态

一般的三向应力状态比较复杂。好在我们只对

max和

max感兴趣，所以从主应力单元体入手研究最为简单。

1

2

3dd1e1e

首先看与

2平行的某截面dee1d1，该截面上的应力只决定于

1和

3，why?de

1

3可作出如下应力圆：stos1s2s3

类似地，与

3平行的截面，其上应力只决定于

1和

2；

与

1平行的截面，其上应力只决定于

2和

3；

三类特殊截面对应图示三个应力圆；

其余截面对应三个应力圆所包围之阴影区域。显而易见，回看p27解：这是主应力单元体，据定义，

1=60MPa

2=30MPa

3=-70MPa

307060（MPa）例13-7求图示单元体的主应力和最大切应力。例13-8求图示单元体的主应力和最大切应力。解：这是特殊三向应力状态，已知一个主平面和主应力，另两个主平面和主应力可按平面应力状态计算。∴

1=15MPa

2=12MPa

3=-11MPa1451210（MPa）xyz例13-9求图示单元体的主应力和最大切应力。解：已知一个主应力40MPa，另两个主应力可按纯剪应力状态结论直接写出。

1=40MPa,

2=30MPa,

3=-30MPa3040（MPa）xyz§13.6广义胡克定律一、问题提法单向应力状态：扭转、纯剪切应力状态：复杂应力状态下应力与应变的关系CauchyPoissonKelvinSt.VenantHertzKirchhoff。。。？xyzO

对如图所示最一般的三向应力状态，可看作三组单向应力状态和三组纯剪切的组合。分别求之，然后叠加。

后继弹性力学可以证明，对于各向同性材料，在线弹性范围、小变形条件下，正应力只引起正应变，而切应力只引起同一平面内的切应变。

先讨论由

引起的

x

y=++x方向的正应变单独存在时单独存在时

单独存在时

x

z

y

z

x

，

y

，

z同时存在时，x

方向的正应变

x为同理，

x，

y

，

z同时存在时，y，z

方向的正应变为再讨论由

引起的γ在xy，yz，zx三个面内的切应变分别为

上式称为广义胡克定律（GeneralizedHooke’sLaw），可用下标表示为

——沿x,y,z轴的线应变

——在xy,yz,zx面上的切应变1.下标xyz的含义2.公式含义

如选图示主单元体，则广义胡克定律形式变为形式简单！广义胡克定律的应用——求平面应力状态下任意方向的正应变：求出,就可求得方向的正应变

aa+90˚二、体变律dxdzdy

3

1

2原体积：现体积：考察图示主单元体体积相对改变（体积应变）

：代入胡克定律，得即

m=K——体变律（

=E

）各项名称：平均应力——体积弹性模量——可以证明：

换成

亦然。含义？例13-10已知平面应力状态(单位:MPa)如图所示，若E=200GPa，μ=0.3，求n方向的

n。10603030˚n解：

x=10MPa，

y=60MPa，

xy=-30MPa由广义胡克定律例13-11已知边长为a的正方形薄板，两侧受均匀拉力(q)作用，已知E，μ，求对角线AB的伸长。aABqq解：K

取点K，作单元体如图，单向应力状态，

=q

O(

,0)D(0,0)D′G2G1作应力圆G1G2两点横坐标即单元体45˚,-45˚截面上的正应力。

45˚=

-45˚=0.5

例13-12边长a=0.1m的铜立方块，无间隙地放入体积较大，变形可略去不计的钢凹槽中，如图所示。已知铜E=100GPa，μ=0.34，当受到F=300kN的均布压力作用时，求该铜块的主应力,体积应变以及最大切应力。解:铜块横截面上的压应力aaaFzyx

z

x

y铜块受力如图所示变形条件为解得铜块的主应力为最大切应力体积应变为bhzb=50mmh=100mm例13-13已知矩形外伸梁受力F1，F2作用。弹性模量E=200GPa，泊松比

=0.3，F1=100KN，F2=100KN。

求:（1）A点处的主应变

1，

2，

3（2）A点处的线应变

x，

y，

zaAF1F2F2l解:梁为拉伸与弯曲的组合变形。A点有拉伸引起的正应力和弯曲引起的切应力。（拉伸）（负）A

x=20MPa

xy=30MPa

（1）A点处的主应变

1，

2，

3（2）A点处的线应变

x,

y,

z§13.7弹性体应变能FOx一、若干概念FxO1、应变能（变形能，弹性势能）x——变形状态参数2、弹性体（与过程无关，只与状态有关，无能量损耗）3、线弹性体？

O左图中的阴影面积是何含义二、线弹性体的应变能1、应变能密度如上页所示单向应力状态

O推广至三向应力状态（主应力表示）Why？利用广义胡克定律消去主应变，得

m图b

m

m

2图a

1

3=+

2-

m图c

1-

m

3-

m应变能密度：图b体积改变，形状不变图c形状改变，体积不变2、体变能密度和形变能密度（recall刘5版Ch2p36）

m图b

m

m

2图a

1

3=+

2-

m图c

1-

m

3-

m——体变能密度图c单元体的体积应变：应变能密度=体变能密度(b)+形变能密度(c)——形变能密度所以图c单元体体积不变图a单元体的体积应变：分别为多少？哪个更重要？

m图b

m

m

2图a

1

3=+

2-

m图c

1-

m

3-

m3、材料常数之间的关系

γO

即求证证明：取纯剪切应力状态单元体§13.8强度理论一、概述简单变形强度条件由实验确定复杂的呢？也做实验？直接实验难以实现或耗费巨大积累大量数据分析得到如下结论：1、复杂应力状态下，材料强度失效，形式也无非两种脆性断裂brittlefracture塑性屈服plasticflowfracturecriteriayieldcriteria2、材料强度失效存在共同因素任务：能否利用简单条件下的结果建立复杂变形问题强度条件？建立复杂受力状态强度条件的思路（逻辑）应力状态复杂强度失效（破坏）形式相同但是造成的原因包含共同因素则归纳原因形成假说解释有可能利用单向拉伸实验结果建立材料复杂应力状态下的失效判据强度条件建立**强度理论二、四大经典强度理论1.第一强度理论（最大拉应力）∊

断裂破坏强度理论

理论要点，基本假说：无论简单复杂，引起材料脆断破坏的因素是最大拉应力

1。理论条件:

1≤

0=

b适用范围:脆性材料拉、扭，一般材料三向拉；不能用