等离子体技术

360361等离子体技术一、等离子体含有足够数量的自由带电粒子,有较大的电导率,其运动主要受电磁力支配的物质状态。等离子体由带正电的离子和带负电的电子，也可能还有一些中性的原子和分子所组成。等离子体在宏观上一般是电中性的，即它所含有的正电荷和负电荷几乎处处相等。由于带电粒子之间的作用主要是长程的库仑力，每个粒子都同时和四周很多粒子发生作用，因此等离子体在运动过程中一般表现出明显的集体行为。等离子体的性质不同于固体、液体和气体，常称为物质的第四态。闪电、极光等是地球上的自然等离子体的辐射现象。电弧、日光灯中发光的电离气体，以及试验室中的高温电离气体等是人造的等离子体。在地球以外，如围绕地球的电离层、太阳及其他恒星、太阳风、很多种星际物质，都是等离子体。自然的等离子体在地球上虽不多见，但在宇宙间却是物质存在的主要形式，它占宇宙间物质总量的绝大局部。几种典型的等离子体的电子数密度和温度的范围可见图1各种等离子体的参量范围。二、等离子体物理学争论等离子体的形成、性质和运动规律的一门学科。宇宙间的物质绝大局部处于等离子体状态。天体物理学和空间物理学所争论的对象中，如太阳耀斑、日冕、日珥、太阳黑子、太阳风、地球电离层、极光以及一般恒星、星云、脉冲星等等，都涉及等离子体。处于等离子状态的轻核，在聚变过程中释放了大量的能量,因此,这个过程的实现，将为人类开发取之不尽的能源。要利用这种能量，必需解决等离子体的约束、加热等物理问题。所以，等离子体物理学是天体物理学、空间物理学和受控热核聚变争论的试验与理论根底。此外，低温等离子体的多项技术应用，如磁流体发电、等离子体冶炼、等离子体化工、气体放电型的电子器件，以及火箭推动剂等争论，也都离不开等离子体物理学。金属及半导体中电子气的运动规律，也与等离子体物理有联系。1、进展简史19;1920理学的争论；1950年前后开头对受控热核聚变的争论；以及低温等离子体技术应用的争论，从四个方面推动了这门学科的进展。1930年月英国的MJ.J.汤姆孙、J.S.E.汤森德等人相继争论气体放电现象，这实际上是等离子体试验争论的起步时期。1879W.克鲁克斯承受“物质第四态”这个名词来描述气体放电管中的电离气体。美国的I.朗缪尔在19281929年美国的L.汤克斯和朗缪尔指出了等离子体中电子密度的疏密波〔即朗缪尔波。201902O.亥维赛等为了这个假说为英国的E.V.阿普顿用试验证明。英国的D.R.哈特里(1931)和阿普顿(1932)提出了电离层的折射率公式，并得到磁化等离子体的色散方程。1941S.V.C.A包围，并使它受压缩而变形。2030Л.Д19361938年苏联的A.A.符拉索夫提出了符拉索夫方程，即弃去碰撞项的无碰撞方程。朗道碰撞积分和符拉索夫方程的提出，标志着动力论的发端。1942H.阿尔文指出，当抱负导电流体处在磁场中，会产生沿磁力线传播的横波(即阿尔文波)。印度的S.钱德拉塞卡在1942年提出用摸索粒子模型来争论弛豫过程。1946年朗道证明当朗缪尔波传播时，共振电子会吸取波的能量造成波衰减，这称为朗道阻尼。朗道的这个理论，开创了等离子体中波和粒子相互作用和微观不稳定性这些的争论领域。19351952H.HM.玻恩等从刘维定BBGKY这给等离子体动力论奠定了理论根底。1950年以后，由于英、美、苏等国开头大力争论受控热核反响，促使等离子体1929R.de奥地利的F.G.豪特曼斯提出设想，太阳内部轻元素的核之间的热核反响所释放的能量是太阳能的来源，这是自然的自控热核反响。1957J.D.劳孙提出受控热核反响实现能量增益的条件，即劳孙判据。50年月以来已建成了一批受控聚变的试验装置，如美国的仿星器和磁镜以及苏联的托卡马克，这三种是磁约束热核聚变试验装置。60年月后又建立一批惯性约束聚变试验装置。环状磁约束等离子体的平衡问题由苏联的V.D.沙弗拉诺夫等解决。美国的M.克鲁斯卡和沙弗拉诺夫导出了最重要的一种等离子体不稳定性，即扭曲不稳定性的判据。1958I.B.伯恩斯坦等提出分析宏观不稳定性的能量原理。处在环状磁场中的等离子体的输运系数首先由联邦德国的D.普菲尔施等作了争论(1962)，他们给出在密度较大区的集中系数，苏联的A.A.加列耶夫等给出了密度较小区的集中系散(1967)，这一理论适用于托卡马克这类环状磁约束等离子体中的输运过程被命名为经典理论。自从苏联在1957和空间试验室，获得很多观测和试验数据，这极大地推动天体和空间等离子体物理学的进展。1959J.A.范艾伦预言地球上空存在着强辐射带，这一预言为日后的试验证明，即称为范艾伦带。1958E.N.帕克提出了太阳风模型。1974D.A.格内特依据卫星资料，证认出地球是一颗辐射星体，辐射千米波。在此期间，一些低温等离子体技术也在以往气体放电和电弧技术的根底上，进一步得到应用与推广，如等离子体切割、焊接、喷镀、磁流体发电，等离子体化工，等离子体冶金，以及火箭的离子推动等，都推动了对非完全电离的低温等离子体性质的争论。2、争论方法等离子体物理学现在已进展成为物理学的一个内容丰富的兴分支。由于等离子体种类繁多、现象简单、而且应用广泛，对这一物质状态的争论，正方兴未艾，从试验、理论、数值计算三个方面，相互结合，向深度和广度进展。试验争论用试验方法争论等离子体有如下特点。对于自然的等离子体，即天体、空间和地球大气中消灭的等离子体，人们不行能用地面上试验室中的一般方法主动地调整试验条件或加以掌握，而主要只能通过各种日益增多的天文和空间观测手段,如光学、射电、X射线以及现代的高空飞行器〔包括各种粒子依据大量的观测结果，并在天体物理学和空间物理学的生疏根底上，依靠目前已建立的等离子体物理理论和已有的各项根本试验数据，进展分析和综合，方能深入地生疏这些自然等离子体的现象、本质、构造、运动和演化的规律。要争论或利用各种人造的等离子体，必需先把它们制造出来；而要制造任何一种的等离子体或者扩展它的性能参量，又往往必需对它先有肯定的生疏。由此可见，对于人造等离子体，只能实行边制造边争论，争论和制造循环结合、逐步前进的方法。例如，受控核聚变等离子体的争论，就是通过一代又一代的试验装置，来产生具有特定性能的等离子体，逐步提高它们的温度和约束程度。而每一代装置的设计，又必需在已有等离子体试验的根底上，通过理论方面的外推和定量演算，加以确定。特别是较大类型装置的建筑，必需立足于各项经过试验的、成熟的工程技术，辅之以必需和能够准时开发出来的单项技术，例如强流电子束和离子束技术。装置建成后，试验的第一步是使用各种仪器手段，对装置中产生的等离子体进展测量；测量数据要依据已有的理论进展处理，以得出装置中等离子体具体形成过程和现象细节性质的定性和定量的结果，这些就是等离子体诊断学的内容。对试验条件的调整和掌握也必需有测量诊断的结果作为依据，然前方可接上现代的信息和掌握技术，构成闭环的操作，从而推动试验争论。试验结果要同参量条件相对应的理论分析进展比照校验，以判定试验及理论的前进方向。等离子体试验的因素简单多变，难度大，准确度不高，而理论描述又远未完善；试验中意料之外的结果常会消灭，而成为理论创的前导。理论描述包括近似方法和统计方法。粒子轨道理论和磁流体力学都属于近似方法。粒子轨道理论是把等离子体看成由大量独立的带电粒子组成的集体,只争论单个粒子在外加电磁场中的运动特性,而略去粒子间的相互作用，也就是近似地求解粒子的运动方程。这种理论只适用于研究淡薄等离子体。在肯定条件下的稠密等离子体，通过每种粒子轨道确实定，也可对等离子体运动作适当的描写，也能供给稠密等离子体的某些性质。不过，由于稠密等离子体具有很强的集体效应，粒子间耦合得很紧，因此这种理论的局限性很大。磁流体力学不争论单个粒子的运动，而是把等离子体当作导电的连续媒质来处理，在流体力学方程中加上电磁作用项,再和麦克斯韦方程组联立,就构成磁流体力学方程组，这是等离子体的宏观理论。它适用于争论稠密等离子体的宏观性质如平衡、宏观稳定性等问题，也适用于争论冷等离子体中的波动问题。然而，由于它不考虑粒子的速度空间分布函数，因此，它无法提醒出波粒相互作用和微观不稳定性等一系列细致和重要的性质。等离子体按其本性是一个含有大量带电粒子的多粒子体系，所以严格的处理方法就是统计方法，即求出粒子分布函数随时间的演化过程。这种理论就是等离子体动力论，也称为等离子体的微观理论。对于波动和微观不稳定性，动力论承受符拉索夫方程来争论。对于弛豫过程和输运问题，动力论承受福克-普朗克方程。微观理论可以得到宏观理论所得不到的很多学问。例如在波动问题方面，只有动力论才能导出朗道阻尼。至于微观不稳定性，主要争论速度空间中偏离平衡态所引起的不稳定性，这类问题是宏观理论无法争论的。从动力论方程动身，可以导出磁流体力学的连续方程、动量方程和能量方程。数值计算现有的理论描述中，磁流体力学、符拉索夫方程、福克-普朗克方程都是非线性偏微分方程,包含很多参量，为了求出解析解，物理模型往往过分简化以至无法准确和全面地包罗各种效应，因此数值计算在等离子体争论中的作用越来越大。另外，由于高温等离子体的试验和诊断都较难进展,所以自70年月以来,进展了一种数值试验的方法。就是在大容量的计算机上，用大量粒子来模拟等离子体的运动，以争论它的宏观和微观不稳定性等问题。这已成为一种有力的争论方法。3、主要内容〔拉莫尔圆，即带电粒子的盘旋运动。假设除磁场外，还有其他外力F，则粒子除沿磁场运动外,在垂直磁场方向，一面作盘旋运动，一面作漂移运动。漂移运动是拉莫尔圆的圆心〔即导向中心〕垂直于磁场的运动，可以由静电力或重力引起。对于非均匀磁场，漂移也可以由磁场梯度和磁场的曲率等引起。静电力引起的正负电荷的漂移一样，因而不形成电流。而非静电力引起的正负电荷的漂移是相反的，会形成电流。当磁场随时间及空间变化格外缓慢时，可以把粒子运动看成是盘旋运动和导向中心运动的叠加。为使问题简化起见，可以不考虑快速的盘旋运动而只考虑导向中心的运动，这就是漂移近似。在粒子轨道理论中，主要就是承受漂移近似来争论粒子的运动。mv2 v2B o

B,m力作用下动能不变，使得带电粒子会被肯定形态的非均匀磁场约束住。例如地磁场就能约束带电粒子形成地球辐射带〔范艾伦带。受控热核聚变的磁镜装置也是利用了这共性质来约束等离子体的。波动这是等离子体的根本运动形态，因此对等离子体中的波的争论具有极为重要的意义。此外，由于波供给了理论与试验的联系，一旦了解波动，就可用约束等离子体。而且,争论波动有着明显的有用意义，例如波在电离层中的传播等。等离子体中的波动模式格外简单。既有横波〔kE垂直〕,也有纵波〔k与E平行相速可以大于、等于或小于真空光速c行。波的形式如此之多，这是由于，等离子体中的带电粒子可以和波的电磁场发生作用而影响波的传播。假设有外加磁场，则波动、磁场的扰动和粒子的运动相互影响，就使得波的模式更加繁杂。例如，正负电荷的分别，会产生静电场，其库仑力是恢复力，由此产生了朗缪尔波；磁力线的弯曲，其张力是恢复力，由此产生了阿尔文波；等离子体中各种梯度，如密度梯度、温度梯度等，会引起漂移运动，漂移可以和波的模式耦合，由此产生了漂移波。波可以粗分为冷等离子体波与热等离子体波。当粒子的热速远小于波速，以及盘旋半径〔对磁化等离子体来说〕远小于波长时，这时是冷等离子体，其波动现象承受磁流体力学方法来争论。c它是各向异性的,介电常数成为张量。如同其他各向异性介质中会有两支波一样,磁化冷等离子体中也有两支波：寻常波与格外波。当等离子体的折射率n0n→∞时，波与共振粒k与外磁场平行时，频率为ce

的格外波会与绕磁场盘旋的电子共振，=ci

的寻常波则会与盘旋离子共振， 和 分别ce ci是电子及离子的盘旋频率,此时，波的能量被吸取，形成盘旋阻尼。对于热等离子体，粒子的热运动以及有限盘旋半径引进了一些的模式和的效应。非磁化热等离子体中的波除光波外，还有电子朗缪尔涉及离子声波。朗缪尔波会与速度相近的电子共振而形成朗道阻尼。磁化热等离子体中波的一个特点是，由于多普勒效应等缘由,频率为＝lcel0，1，2，„)的格外波会与盘旋电子共振,＝lci寻常波会与盘旋离子共振，形成切伦科夫阻尼及盘旋阻尼。

(l=0，1，2，„)的在非均匀等离子体中，除了会产生漂移波外，在肯定条件下，不同模式的波可以相互转化，例如格外波可转化为寻常波或纵波。非线性波有激波、无碰撞激波、孤立波等。如考虑到非线性效应，则不同模式的波既可相互转化，也可相互激发，如横波可以激发纵波。波动理论不仅争论色散关系，也争论等离子体中波和波相互作用、等离子体中波和粒子相互作用等。平衡平衡问题是位形平衡问题的简称，它争论在肯定的约束条件下，等离子体如何才能在力学上处于静止状态。对于磁场约束的等离子体，平衡问题就是用磁压力来平衡等离子体压力。从磁流体力学，可以得到磁约束的平衡方程组〔承受高斯单位制〕-p+jB/c=0，oB=4j/c，oB=0。pj是电流密度,c界条件下求解这组方程。通常是引入一个磁面函数，则平衡方程组转为一个磁面方程，这样，平衡问题变成在适当边界条件下求解磁面方程。不稳定性等离子体不稳定性大体上分为宏观不稳定性及微观不稳定性两类。但凡进展的区域远大于粒子的盘旋半径和德拜长度等微观尺度的不稳定性，统称为宏观不稳定性；而仅在微观尺度上进展的不稳定性则称为微观不稳定性。宏观不稳定性会造成等离子体大范围的扰动，对平衡具有严峻破坏作用。它的起因主要是等离子体中贮存了过剩的与磁场相结合的能量，此外，如等离子体的抗磁性等，也会引起宏观不稳定性。对于受控热核聚变装置中的约束等离子体来说，这是一个格外紧要的问题。宏观不稳定性种类很多。除扭曲不稳定性外，比较重要的有交换不稳定性，即等离子体与约束磁扬的位置发生交换；撕裂模，即等离子体被磁场撕裂成细束，等等。宏观不稳定性通常都承受磁流体力学来争论。其中能量原理是一种很有效的方法，也就是依据偏离平衡的小位移引起系统的势能变化，来确定平衡是否稳定。这种方法特别适用于几何外形简单的磁场。除能量原理外，简正模法也是常用的一种分析方法。它假设扰动量的形式为q(r,t)=qr)e-t。解出的一般是复数:=+ir

。假设i

0ti<0，系统是稳定的。微观不稳定性的起因有多种。一种来自空间的非均匀性，例如密度、温度、磁场的梯度等，这会引起漂移，有可能激发起不稳定性。另一种来自速度空间的不均匀性，如速度、温度、压力的各向异性。另外，如波和波相互作用等，也可能引起微观不稳定性。总之，偏离热平衡态的等离子体具有多余的自由能，必定要把它释放出来以趋向平衡态。自由能的释放就有可能驱动微观不稳定性。有微观不稳定性的等离子体的特征是消灭不断增长的涨落现象。这往往导致湍流的产生和形成反常输运现象。微观不稳定性的种类极多。重要的有：二流不稳定性，这是由两束相对流淌的粒子所引起；漂移不稳定性，由各种梯度造成的漂移运动所引起;损失锥不稳定性,由速度分布的各向异性所引起；以及由波和波相互作用引起的参量不稳定性等。微观不稳定性的理论建立在动力论上，也就是从符拉索夫方程动身来争论的。通常在争论不稳定性时用的是线性理论，它只能推断系统稳定与否，有些状况下它能给出初始时刻的不稳定性增长率。当扰动振幅增大后以及在适当状况下趋向饱和的演化问题，需要用非线性理论来争论。弛豫和输运非热平衡等离子体中向平衡态过渡消灭的过程可分为弛豫和输运两类。前者是从非热平衡速度分布向热平衡麦克斯韦分布过渡的过程，后者是描写稳定的非热平衡态有物质、动量、能量等在空间流淌时的过程。弛豫过程一般通过各种弛豫时间来描述。这里最根本的是带电粒子间的碰撞过程。带电粒子间的作用力是长程库仑力，一个粒子可以同时和德拜长度范围内的多个粒子发生作用，它们之间可以产生近碰撞〔两个粒子近距离碰撞〕和远碰撞〔一个粒子和距离较远的多个粒子碰撞。远碰撞的作用大大超过近碰撞，这是等离子体中带电粒子碰撞的一个特点。碰撞时间和平均自由程l都主要由远碰撞打算。它们是〔承受高斯单位制〕22 ， l ，ne4

ln

ne4

lnT,m、ne,lnΛ为库仑对数，它反映远碰撞的效应。对于高温等离子体,有三个比较重要的弛豫时间:纵向减速时间，横向偏转时间,能量均化时间E。电子和离子的弛豫时间并不一样。一个初始为非热平衡的等离子体，经过碰撞，电子会首先到达热平衡，此后离子到达热平衡，最终达到电子和离子之间的热平衡。等离子体中的输运过程包括电导、集中、粘性和热导等，它们具有某些特点。特点之一是双极集中。例如电子集中时，电子和离子间的静电力会使离子跟着一起这称为双极集中。另一个特点是处在磁场中的等离子体，沿磁场的输运根本上不受磁场的影响，但横越磁场的输运却受到磁场的阻挡。处于环形磁场中的高温淡薄等离子体，磁场梯度引起的漂移会转变约束粒子的轨道，从而加大了迁移自由程，这就大大提高输运系数。分析这种磁场位形所得到的输运理论名为经典理论，它仍旧是一种碰撞理论。在受控热核聚变的争论中，这种理论很重要，它在肯定程度上解释了环形装置中观看到的较大的离子热导等输运系数。依据目前托卡马克等的试验结果，某些输运系数如电子热导等有时明显大于经典理论的结果。在惯性约束聚变及其他某些试验中，觉察输运系数明显小于经典理论的结果。但凡碰撞理论无法解释的输运现象就称为反常输运。目前流行的观点是，反常输运是由湍流等非线性过程所引起。反常输运已成为当前聚变理论争论中的一个重大课题，由于它关系到能否有效地约束住等离子体的粒子和能量。辐射对等离子体辐射的争论的意义在于，一方面，这是等离子体能量耗散的一个重要途径，另外，对辐射的争论也是通过等离子体光谱等方面的细致分析，来生疏等离子体运动的必要根底。这对于天体物理和空间物理尤其重要，由于对遥远的等离子体的了解，几乎完全是通过对辐射的争论而获得的。等离子体的辐射，有轫致辐射、盘旋辐射、黑体辐射、切伦科夫辐射，以及原子、分子或离子跃迁过程中的线辐射等。轫致辐射是自由电子与离子碰撞，也就是电子在离子的库仑场中变速时产生的连续辐射。电子－电子碰撞不转变电子的总动量，所以不产生轫致辐射。在等离子体中，轫致辐射主要来自远碰撞，波长一般分布在紫外线到X射线范围。对于高温等离子体,这是一项很重要的辐射损失。盘旋辐射或称盘旋辐射，是带电粒子〔主要是电子〕绕磁力线作盘旋运动时产生的辐射。非相对论性电子的辐射称为盘旋辐射，它的单色性强，在电子盘旋频率处以谱线形式消灭，电子能量较高时，除基频外，还以谐频发出辐射。这种辐射接近各向同性，功率较弱。在等离子体中，由于碰撞等缘由，谱线会加宽，当等离子体密度加大时，谱线频率会向高频方向移动。相对论性电子的盘旋辐射称为同步辐射或同步辐射，辐射功率大，方向性弱，集中在一个小区域内，是连续谱。4、展望202050个格外活泼的分支。在试验上，已经建成了包括一批聚变试验装置在内的很多装置，放射了不少科学卫星和空间试验室，从而取得大量的试验数据和观测资料。在理论上，利用粒子轨道理论、磁流体力学和动力论已经说明等离子体的很多性质和运动规律，还进展了数值试验方法。最近半个多世纪来的巨大成就，使人们对等离子体的生疏大大深化；但是一些已提出多年的问题，特别是一些非线性问题如反常输运等尚未得到完善解决，而对天体和空间的观测的进一步开展，以及受控热核聚变和低温等离子体应用争论的进展，又必定会带来更多的问题。今后一个相当长的时期内，等离子体物理学将连续取得多方面的进展。三、等离子体和外表的相互作用等离子体和固体外表接近或接触时，等离子体和四周气相、外表相、固相之间交换能量、物质和信息的过程。等离子体和外表的相互作用，例如溅射，已觉察了一个世纪以上，但只有这一领域和受控热核聚变争论相结合，才得到快速进展。在受控热核聚变争论的早期阶段，就已觉察并争论了单极弧、气体循环等现象。但当时等离子体参量比较低，这些争论并未引起足够的重视。20世纪70年月，由于受控热核聚变、特别是托卡马克的进展，渐渐生疏到杂质问题的重要性，对这一课题投入越来越多的工作，进展成为受控热核聚变争论的一个分支。因此，作为一个争论领域，等离子体和外表的相互作用主要指受控热核聚变装置中的高温等离子体和外表的相互作用。等离子体和外表相互作用是一个边缘争论领域，它和等离子体物理、外表物理、等离子体化学、原子物理、分子物理等学科都存在亲热的关系。由于等离子体可以划分为低温等离子体和高温等离子体，等离子体和外表的相互作用也可划分为两个方面。低温等离子体和外表的相互作用主要发生在等离子体切割、焊接、冶炼和外表处理，磁流体发电机的器壁和电极，以及当运载火箭通过大气层时在火箭外壳外表103～104压强接近一大气压。高温等离子体和外表的相互作用主要发生在受控热核聚变的试验装置，以及未来的聚变反响堆的反响室的第一壁〔即等离子体直接照耀的固体壁、偏滤器、孔阑以及磁镜装置的能量直接转换器外表在这些外表四周,也存在着温度比较低的等离子体,即所谓边界层。但在反响室的中心存在着几百万度以至于几千万度、几亿度以上的高温等离子体，从中辐射出高能粒子和各个频段的电磁波。在聚变堆中，还有像高能中子以及 粒子等这样的热核反响产物。这些粒子和辐射到达固体外表，产生各种形式的作用。在受控热核聚变试验装置和聚变堆中，这种等离子体和外表的相互作用产生两方面的影响。首先，这一相互作用使大量不能参与核反响的杂质离开外表，进入等离子体，造成污染。这不但降低了反响粒子的浓度，而且冷却了等离子体，使反响速率降低，甚至停顿。其次，这一相互作用对反响室的器壁造成损伤，缩短其使用寿命。因此，必需对这种相互作用过程进展争论和掌握。1、根本过程等离子体和外表的相互作用主要有以下一些根本过程。①吸附和解吸。在等离子体装置中，由于放电对外表的活化作用，外表可能对气体发生猛烈的吸附。而在等离子体作用下，可能发生热解吸、电子解吸和光解吸。②蒸发。即固体外表承受来自等离子体的能量而熔化、蒸发。③溅射。当离子或中性粒子入射到外表时，它的一局部能量传给少数靶原子，其中有些在点阵到达热平衡之前放射出去，这就是溅射。溅射是阈值性的，即当入射粒子的能量大于某一阈值〔5～50eV〕时,才消灭溅射。④化学溅射。发生在等离子体装置外表的化学过程。主要是由于外表催化作用引起的。当粒子入射到外表后，在外表进展化学反响生成挥发性产物而释放。这个过程称为化学溅射。⑤背散射、再放射和植入。当离子或中性粒子入射到固体内后，它与固体内原子碰撞，渐渐失去原来的能量。最终可能产生两种结果:或者还残留一局部能量,从固体外表放射出去，这就是背散射；或者与固体原子到达热平衡，渐渐集中到外表，再放射出去，这就是再放射。这些粒子，特别是能量较高时，沿固体深度形成一个分布，称为植入。⑥起泡。当有肯定能量的气体离子在固体内肯定深度植入，并渐渐积存，假设其剂量到达肯定程度，就