地震勘探方法原理

地震勘探方法原理第一页，共九十三页，编辑于2023年，星期日特点：高精确度、高分辨率、大穿透深度。条件：具有规则的岩层分界面。方法：激发地震波——测量震波从震源到检波器时间——

由旅行时、速度重建地震波路径——构造分析、地层分析、岩性分析。折射波法：波的主要沿两个岩层的分界面传播，传播路径近似水平。反射波法：波先向下传播，后反射回地表，传播路径基本是垂直的。第二页，共九十三页，编辑于2023年，星期日地震波及弹性介质基本理论

(1)弹性介质弹性与塑性：物体在外力作用下产生形变，外力取消后，物体能迅速恢复到受力前的形态和大小，这种性质称为弹性。反之，若外力取消后，物体仍保持形变后的某种形态，不能恢复原状，这种性质称为塑性。第三页，共九十三页，编辑于2023年，星期日各向同性和各向异性：弹性性质与空间方向无关的称为各向同性介质，反之称为各向异性介质。均匀介质和连续介质：速度值与空间坐标无关的称为均匀介质，反之为非均匀介质。波的速度值是空间坐标的连续函数的介质称为

连续介质。第四页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(2)应力、应变与弹性参数应力与应变：单位长度所产生的形变称为应变。单位横截面所产生的内聚力称为应力——单位面积上的作用力。杨氏模量和泊松比：应力与应变的比值称为杨氏模量E（拉伸模量）。介质的横向应变与纵向应变的比值称为泊松比σ。第五页，共九十三页，编辑于2023年，星期日

杨氏模量E和泊松比σ是一对表示介质弹性性质的参数：

负号表示横向与纵向应变方向相反。第六页，共九十三页，编辑于2023年，星期日体变模量К和切变模量μ：任何复杂的形变均可分为体积形变和形状形变两种简单的形变类型。这两种简单形变的应力与应变的比值分别称为体变模量К（压缩模量：压力与体积变化之比）和切变模量μ（刚性模量：切应力与切应变之比）。第七页，共九十三页，编辑于2023年，星期日

切变模量（刚性模量）μ的表达式说明：

μ越大，切应变越小。

对于液体，μ=0，即液体不产生切变，只有体积变化。第八页，共九十三页，编辑于2023年，星期日拉梅系数：由胡克定律，应力与应变之间存在线性关系，由线性方程组表示，出现36

个弹性系数。对于各向同性均匀介质，这些系数大都对应相等，可归结为应力与应变方向一致和垂直的两个系数λ和

μ（切变模量），λ即为拉梅系数。第九页，共九十三页，编辑于2023年，星期日

拉梅系数λ是为了简化数学运算引入的参数，它与杨氏模量E、泊松比σ、体变模量К、切变模量μ组成决定各向同性均匀介质弹性性质的五个重要参数。这些参数表示介质抗形变的能力，其数值越大，表示该介质越难以产生形变。只要知道其中两个就可求出其余三个：第十页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(3)振动与地震波振动：质点围绕平衡位置发生的往返运动。简谐振动：在与位移量成正比、与位移方向相反的力作用下的振动。谐振动曲线是正弦或余弦曲线。第十一页，共九十三页，编辑于2023年，星期日振幅A：质点离开平衡位置的最大位移。周期T：完成一次振动所需时间。沿时间轴从一个最高点到相邻最高点的时间间隔。频率f或角频率：一秒钟内完成的振动次数。初始相位0：振动初始时刻位移值的角变量。第十二页，共九十三页，编辑于2023年，星期日

弹性波：是振动形式在介质中的传播，是能量的传播形式。波前和波后：在某一时刻，波即将传到和刚刚停止振动的两个介质曲面，称为波前面和波后面（波尾）。波前面和波后面是随时间不断推进的。第十三页，共九十三页，编辑于2023年，星期日波面：波传播过程中，波前将不断推进扫过介质内部，介质中每一个这样的曲面就是一个波面。波面上各点是同时开始振动的，所以波面又叫等时面。第十四页，共九十三页，编辑于2023年，星期日

振动曲线和波剖面：某点振幅随时间的变化曲线称为振动曲线；某时刻各点振幅的变化称为波剖面。第十五页，共九十三页，编辑于2023年，星期日

波长和速度V：一个周期T内，波传播的距离；或两个波峰之间的距离，称为波长。波每秒传播的距离，称为速度。地震波的形成：在激发脉冲的挤压下，质点产生围绕其平衡位置的震动，形成初始地震子波，在介质中沿射线方向四面八方传播，形成地震波。第十六页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(4)地震子波的描述地震子波：由震源激发、经地下传播并被接收的一个短脉冲振动，称为该振动的地震子波。地震子波基本属性之一——非周期性：地震子波的一个基本属性是振动的非周期性。第十七页，共九十三页，编辑于2023年，星期日任何一个非周期性振动可以有许多不同频、不同振幅、不同起始相位的谐振动合成。第十八页，共九十三页，编辑于2023年，星期日

地震子波基本属性之二：地震子波具有确定的起始时间和有限的能量。因此，振动经过很短的一段时间即衰减。地震子波的延续时间长度：地震子波衰减时间长短称为地震子波的延续时间长度。它决定了地震勘探的分辨率。第十九页，共九十三页，编辑于2023年，星期日地震波动力学地震波传播的动态特征可以通过运动学和动力学两个方面反映。

动力学研究地震波传播中振幅、频率、相位的变化规律，了解地震波对地下地质体岩性结构的响应。运动学研究地震波传播的时间与空间的关系，了解地震波对地下地质体的构造响应。第二十页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(1)地震波的类型地震波的类型：分为两类。一类是体波，它在整个弹性体内传播，又分为纵波（P

波）和横波（S波）。另一类是面波，它只存在于岩层分界面附近，并沿介质的自由面或界面传播，

包括瑞利面波（R波）和勒夫面波（L波）。第二十一页，共九十三页，编辑于2023年，星期日体波纵波（P波）：弹性介质在正应力作用下发生体应变产生的波动称为纵波。第二十二页，共九十三页，编辑于2023年，星期日体波横波（S波）：弹性介质在切应力作用下发生切应变产生的波动称为横波。横波质点振动方向与波传播方向垂直，又可分为SH波和SV波。第二十三页，共九十三页，编辑于2023年，星期日面波瑞利波：在自由表面上产生的沿自由表面传播的面波。地震勘探中的面波指瑞利波。勒夫波：分布在低速层与高速层分界面上，与SH

波类似，又称横面波。第二十四页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(2)地震波的传播特点：对于P波，波动方程为：对于S波，波动方程为：P波、S波速度为：第二十五页，共九十三页，编辑于2023年，星期日纵、横波速度比：如果已知P波、S波速度，则：可以通过此式，研究地下介质泊松比，作地震岩性分析和预测油藏。第二十六页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(3)地震波的能量与吸收：

波的能量E：地震波的传播实际是能量的传播。频率为f、振幅为A的波，在体积为W、密度为的介质中传播时，其能量可表示为：

上式说明：波的能量E与振幅A的平方、频率f的平方以及介质的密度成正比。

第二十七页，共九十三页，编辑于2023年，星期日能量密度：包含在介质中，单位体积内的能量称为能量密度。上式说明：波的能量密度也正比于振幅A的平方。波的强度I：波前面上,单位时间t、单位面积S的能量式中V为速度。因此，波的强度I正比于振幅A的平方。第二十八页，共九十三页，编辑于2023年，星期日地震波的吸收：实际介质中，对地震波的能量具有不同程度的吸收作用。品质因素Q：地震波的吸收可以用品质因素描述。Q定义：在一个周期（或一个波长距离）内，振动损耗能量E与总能量E之比的倒数

Q值越大，能量损耗越小，介质越接近完全弹性第二十九页，共九十三页，编辑于2023年，星期日吸收系数：波在粘滞介质中传播时，它的振幅被吸收衰减，衰减的快慢有吸收系数确定式中为波长。第三十页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(6)地震波的反射、透射和折射入射波、反射波、透射波和界面法线的关系

第三十一页，共九十三页，编辑于2023年，星期日反射波的形成反射定律：反射角等于入射角，反射线、入射线位于反射界面法线的两侧，反射线、入射线和法线位于同一个平面内。波阻抗Z：密度和波速的乘积射角称为波阻抗。上、下两层介质的波阻抗差别越大，反射波越强。反射系数R：反射波振幅和入射波振幅之比称为反射系数。第三十二页，共九十三页，编辑于2023年，星期日反射波形成条件：地下岩层存在波阻抗分界面，即反射系数R的取值范围及其极性：

R有正负值，当R>0，Zn>Zn-1，反射波和入射波相位相同，都为正极性，地震记录初至波上跳；当R<0，Zn<Zn-1，反射波和入射波相位相差1800，入射波与反射波反相，反射波为负极性，地震记录初至波下跳。第三十三页，共九十三页，编辑于2023年，星期日透射波的形成透射定律：反射线、透射线位于法线的两侧，入射线、透射线、法线在同一个射线平面内，反射角和入射角满足斯奈尔定律。第三十四页，共九十三页，编辑于2023年，星期日斯奈尔定理：入射角的正弦和透射角的正弦之比等于入射波和透射波速度之比。当V1>V2，则>，透射波射线靠近法线偏折，当V1<V2，则<，透射波射线远离法线，向界面靠拢。实际地层中，波的透射多属此类。

地震波在多层水平层状介质中的传播第三十五页，共九十三页，编辑于2023年，星期日透射系数T：透射波振幅和入射波振幅之比称为透射系数。透射波形成条件：地下岩层存在速度分界面，即VnVn-1时，才能形成透射波。波的强度条件：速度界面是透射界面，波阻抗界面是反射界面。当入射波振幅Ai一定时，T越大，则R越小，即透射波强，反射波弱；反之，T越小，则R越大，即透射波弱，反射波强。第三十六页，共九十三页，编辑于2023年，星期日折射波的形成折射波：对于V2>V1的水平速度界面，由斯奈尔定律可知，当入射角大于某临界角i时，可使透射角等于900，此时透射波以V2速度沿界面滑行。根据斯奈尔定律，可求得临界角i为折射波的形成与传播第三十七页，共九十三页，编辑于2023年，星期日折射波的波前、射线和盲区：折射波的波前是界面上各点源向上覆介质中发出的半圆形子波的包线。折射波的射线是垂直于波前的一簇平行直线，并与界面法线的夹角为临界角。从震源到观测到折射波的始点之间，不存在折射波，称为折射波的盲区。盲区半径XM为

一般情况下，折射波只有在炮检距大于两倍折射界面深度时才能观测到，即折射波形成条件：下伏介质波速必须大于上覆介质波速第三十八页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(7)地震波的频谱和振幅振幅谱A(f)和相位谱(f)：地震波随传播距离的增加和深度的加大，波的频率会发生变化，高频成分逐渐被吸收，使视周期变大，延续时间增长。研究振幅和相位随频率的变化规律，叫频谱分析，前者称为振幅谱，后者称为相位谱。第三十九页，共九十三页，编辑于2023年，星期日复杂周期振动的频谱：一个复杂的周期振动是由许多不同频率的简谐振动合成的，可以利用傅立叶级数展开为许多简谐振动，其数学表示为

式中各项为不同振幅、不同频率、不同相位的简谐振动。如果把各个分震动的振幅A和圆频率的关系表示在A为纵坐标，为横坐标的坐标平面内，所得图像就为振幅谱。第四十页，共九十三页，编辑于2023年，星期日非周期振动的振幅谱第四十一页，共九十三页，编辑于2023年，星期日地震波的频谱：地震波是非周期的脉冲振动，其振幅谱主要用主频和频宽两个参数来描述。主频是振幅谱的峰值频率，即频谱曲线极大值所对应频率。频宽是振幅谱的峰值的

0.707倍对应的两个频率值之间的频率范围。一般，反射波的能量主要分布在30—70Hz频带内。且，浅层反射波的频率较高，中、深层反射波的频率较低。第四十二页，共九十三页，编辑于2023年，星期日地震波振幅的影响因素：

激发条件的影响：包括激发方式、激发强度等

接受条件的影响：包括检波器、放大器的频率改造等

波传播机制的影响：包括波前扩散、地层吸收、反射与透射损失等。波前扩散（球面扩散）：随传播距离的增大，波前球面扩展，但总能量不变，而使单位面积上的能量减少。第四十三页，共九十三页，编辑于2023年，星期日地震波运动学

运动学研究地震波传播过程中波前的空间位置与传播时间之间的几何关系，从而确定地下地质体的地质构造。通常可以通过几何作图反映物理过程，简单直观反映波传播中，不同时刻的路径和空间几何位置，因此也被称为几何地震学。第四十四页，共九十三页，编辑于2023年，星期日

地震波的运动学研究可以用波前面来描述，也可以用射线来描述。对于波前而言利用惠更斯原理确定，对于射线而言利用费马原理确定。第四十五页，共九十三页，编辑于2023年，星期日地震波的传播原理：

地震波的运动学研究可以用波前面来描述，也可以用射线来描述。对于波前而言利用惠更斯原理确定，对于射线而言利用费马原理确定。惠更斯原理：又称波前原理。任何时刻，波前面上每一点都可以看作一个新的点震源，产生子波前，新的波前位置是该时刻各子波波前的包络。第四十六页，共九十三页，编辑于2023年，星期日费马原理：又称射线原理、时间最小原理。在均匀介质中，波的传播速度各处一样，其旅行时间正比于射线路径的长短，波从一点到另一点，最短的传播路径是直 线，波沿射线传播的时间比其它任何路 径传播的时间都少。

根据费马原理可以求得地震波的射线方程—几何地震学的基本方程第四十七页，共九十三页，编辑于2023年，星期日射线方程：地震波在传播过程中所经过的空间与时间的关系

式中：V是波传播速度。在各向同性均匀介质中，波的传播速度是常数，此方程的解为球面方程，波前是一系列以震源为中心点的球面：

第四十八页，共九十三页，编辑于2023年，星期日时间场：波前传播时间t是观测点坐标x、y、z的函数。当震源固定时，地震波传播的范围内介质中每一点M(x,y,z)处都可以确定波前到达的时间。若已知空间任一点坐标，就可以确定波到达此点的时间，也就确定了波至时间的空间分布。这种波至时间的空间分布就定义为时间场。时间场是标量场，其等值面成为

等时面。第四十九页，共九十三页，编辑于2023年，星期日等时面：等时面上任意点地震波到达的时间相等。(1)均匀介质中的等时面是同心球面(2)等时面族同射线族的正交关系(3)时间场的梯度方向第五十页，共九十三页，编辑于2023年，星期日视速度v*和视速度定理：沿射线方向s传播的波称为射线速度，是波的真速度V。而位于测线上的观测者看来，似乎波前沿着测线x，以速度V*传播，是波的视速度。

α是波射线与地面法线之间的夹角，即入射角。第五十一页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(2)反射地震波的运动学：

在地面激发地震波后，根据地下介质的结构和波的类型，地震波将具有不同的传播特点。在地震勘探中主要采用“时距曲线”来定量说明不同类型的波在各种介质结构情况下传播特点。

时距曲线的几何形态包含着地下地质构造的信息，分析并掌握各种类型地震波时距曲线的特点，是地震勘探基础理论的主要组成部分。第五十二页，共九十三页，编辑于2023年，星期日反射波理论时距曲线（A）水平两层介质反射波时距曲线可化为标准双曲线方程

第五十三页，共九十三页，编辑于2023年，星期日t0时间：时距曲线在t轴上的截距，在地震勘探中也叫t0时间

t0表示波沿界面法线传播的双旅程时间。借助t0时间,水平两层介质反射波时距曲线也可以写成：

第五十四页，共九十三页，编辑于2023年，星期日正常时差tn：任一接收点反射波传播时间与它的

t0时间之差，称为正常时差

如果从各接收点的时间中减去相应的正常时差tn，则各点都变成了t0时间

这种方法在地震资料数据处理中称为正常时差校正。第五十五页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(B)倾斜界面反射波时距曲线

第五十六页，共九十三页，编辑于2023年，星期日倾斜界面上倾方向与X轴反向时的反射波时距曲线此时OM=Xm=-2hsin一般地：界面上倾方向与X轴正方向相同时，上式根号中第三项取“—”号；反之取“+”号。第五十七页，共九十三页，编辑于2023年，星期日（C）多层水平介质反射波均方根速度时距曲线：平均速度时距曲线：

第五十八页，共九十三页，编辑于2023年，星期日折射地震波运动学

(A)水平两层介质折射波理论时距曲线：第五十九页，共九十三页，编辑于2023年，星期日水平两层介质折射波理论时距曲线推导：第六十页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(B)倾斜折射界面的折射波理论时距曲线：O1点激发，O1O2点区间接收第六十一页，共九十三页，编辑于2023年，星期日下倾接收的折射波时距曲线：第六十二页，共九十三页，编辑于2023年，星期日上倾接收的折射波时距曲线：第六十三页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(C)多个水平折射界面的折射波理论时距曲线：对于有三层介质两个水平折射界面的地质模型第六十四页，共九十三页，编辑于2023年，星期日对于有n层水平折射界面的地质模型第六十五页，共九十三页，编辑于2023年，星期日地震波的速度地震波的速度是地震勘探中最重要的参数，也是地震波运动学特点之一。地震勘探研究地下地质构造形态的基本公式是：

H是界面的深度，V是地震波传播速度，t是地震波从地面垂直向下到界面又返回地面的双程旅行时间。第六十六页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(1)地震波传播中的影响因素

理论研究和大量实际资料证明，地震波在岩层中传播速度与岩石地质年代、岩性、埋藏深度、密度、孔隙度、压力、温度等因素有关。或与岩石的弹性性质有关。由于目前油气地震勘探主要利用体波，在谈到波速问题时，除非特别说明，一般都是指纵波速度。第六十七页，共九十三页，编辑于2023年，星期日与岩石弹性常数的关系：

由波动方程得到纵波速度

泊松比的值变化不大，在大多数情况下约等于0.25。一般，随岩石密度增加，杨氏模量E以更高级次增加，所以当岩石密度增大时，地震波的速度不是减小，而是增大。第六十八页，共九十三页，编辑于2023年，星期日与岩性的关系：

由于波的传播速度与岩石的弹性性质有关，不同岩石由于弹性性质不同，波速也不一样。一般，变质岩和火成岩的波速大于沉积岩的波速。沉积岩中，灰岩波速大于页岩，页岩波速又大于砂岩。岩石波速（m/s）沉积岩1500—6000花岗岩4500—6500玄武岩4500—8000变质岩3500—6500岩石波速（m/s）粘土1200—2500泥质页岩2700—4100致密砂岩2000—4000石灰岩2500—6000第六十九页，共九十三页，编辑于2023年，星期日与密度的关系：

实际的速度—密度关系可以通过对岩石样品的测定，在数据分析的基础上总结出经验公式。通常，速度—密度的经验关系可表示成为一种近似线性的关系：经验公式给参数换算提供了方便，如果已知波速，可以直接由经验公式得到密度参数。第七十页，共九十三页，编辑于2023年，星期日不同岩石密度与速度关系曲线第七十一页，共九十三页，编辑于2023年，星期日与孔隙度的关系：

一切固体岩石的结构基本有两部分组成。其一是岩石骨架，其二是孔隙。地震波在这种结构中的传播，实际上相当于在骨架和孔隙两种介质中传播。波在双向介质中传播的速度与孔隙度成反比。1956年Wylie提出了一个简便计算速度和孔隙度关系的平均时间方程：

Vm:岩石骨架速度，Vl:岩石孔隙介质速度，:岩石孔隙度第七十二页，共九十三页，编辑于2023年，星期日

平均时间方程说明：波在岩石中的传播时间，是岩石骨架中和充填介质中波传播所用时间的总和。

该方程只适用于岩层孔隙中只有油、气或水一种流体，并且流体压力与岩石压力相等的情况。由该式可以计算波传播的速度与孔隙度理论曲线。第七十三页，共九十三页，编辑于2023年，星期日

依据平均时间方程思想，还可以推导出计算速度与砂泥岩百分含量的公式。如果在某一地层中沉积了一套砂泥岩层，则：

式中，V波在砂泥岩中传播速度，Vs波在砂岩中传播速度，Vn波在泥岩中传播速度，Ps为砂泥岩中砂的百分含量，Pn为砂泥岩中泥的百分含量。第七十四页，共九十三页，编辑于2023年，星期日

孔隙度的变化意味着岩石密度的改变。孔隙度增大，岩石密度变小。统计表明，孔隙度与岩石密度有如下线性经验关系：m:岩石骨架密度，L

:岩石孔隙介质密度，:岩石孔隙度第七十五页，共九十三页，编辑于2023年，星期日与岩层埋藏深度的关系：

在岩石性质和地质年代等相同的条件下，地震波的速度随岩石埋藏深度的增加而增大。因为，岩石埋藏越深，年代越久，承受上覆地层压力时间越长，强度越大。

但当岩石的埋藏深度增加到一定数值后，速度随深度的增加就不明显了，速度随深度增大的垂直梯度浅部大于深部。第七十六页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(2)层速度与平均速度层速度定义：按照地层岩石物性将地下介质分成若干个厚度在几十米以上的地震层，并认为地下介质由若干个平行的地震层所组成，此时，将每一个地震层看作为一种均匀介质，取其中各分层真速度的平均就是层速度。第七十七页，共九十三页，编辑于2023年，星期日平均速度定义：一组水平层状介质中，某层以上介质的平均速度就是地震波垂直穿过该层以上各层的总厚度与总的传播时间之比。

对于n层水平层状介质，如果每层厚度和速度分别为hi，Vi，则平均速度Vav为：第七十八页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(3)均方根速度定义：在水平层状介质中，取各层层速度对垂直传播时间的均方根值就是均方根速度。

均方根速度相当于用一个速度为Vn的均匀介质代替第n层以上全部上覆地层的等效处理。第七十九页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(4)迪克斯公式—由均方根速度计算层速度迪克斯公式是地震勘探中求取层速度的常用的公式。由均方根定义可知：式中：第八十页，共九十三页，编辑于2023年，星期日所以：代入前式，得到迪克斯公式利用此式不但可由均方根速度求层速度Vn，也可以求平均速度。第八十一页，共九十三页，编辑于2023年，星期日迪克斯公式求取平均速度：对于第n层底界面以上介质的平均速度，有：代入迪克斯公式得：第八十二页，共九十三页，编辑于2023年，星期日(5)射线速度定义：在水平层状介质中，波沿某一条射线传播时，它传播的总路经与总时间之比，就是射线速度。射线参数p＝sinin/Vn

这是沿一条射线取平均算出的速度。射线速度不仅考虑了射线弯折效应，也考虑了横向不均匀影响，但实际很难计算，故只有理论意义。