塞曼效应校正背景法学习报告

塞曼效应校正背景法学习报告塞曼效应的历史1896年，荷兰物理学家塞曼使用半径10英尺的凹形罗兰光栅观察磁场中的钠火焰的光谱，他发现钠的D谱线似乎出现了加宽的现象。这种加宽现象实际是谱线发生了分裂。随后不久，塞曼的老师、荷兰物理学家洛伦兹应用经典电磁理论对这种现象进行了解释。他认为，由于电子存在轨道磁矩，并且磁矩方向在空间的取向是量子化的，因此在磁场作用下能级发生分裂，谱线分裂成间隔相等的3条谱线。塞曼和洛伦兹因为这一发现共同获得了1902年的诺贝尔物理学奖。1897年12月，普雷斯顿(T.supeston)报告称，在很多实验中观察到光谱线有时并非分裂成3条，间隔也不尽相同，人们把这种现象叫做为反常塞曼效应，将塞曼原来发现的现象叫做正常塞曼效应。反常塞曼效应的机制在其后二十余年时间里一直没能得到很好的解释，困扰了一大批物理学家。1925年，两名荷兰学生乌仑贝克(G.E.Uhlenbeck,1900--1974)和古兹米特(S.A.Goudsmit,1902--1978)提出了电子自旋假设，很好地解释了反常塞曼效应。应用正常塞曼效应测量谱线分裂的频率间隔可以测出电子的荷质比。由此计算得到的荷质比数值与约瑟夫•汤姆生在阴极射线偏转实验中测得的电子荷质比数量级是相同的，二者互相印证，进一步证实了电子的存在。塞曼效应也可以用来测量天体的磁场。1908年美国天文学家海尔等人在威尔逊山天文台利用塞曼效应，首次测量到了太阳黑子的磁场。［塞曼效应原理］一、塞曼分裂谱线与原谱线关系1、磁矩在外磁场中受到的作用（1）原子总磁矩“丿在外磁场中受到力矩的作用:其效果是磁矩绕磁场方向旋进，也就是总角动量（Pj）绕磁场方向旋进。⑵磁矩旳在外磁场中的磁能:（洛⑧=孚②）討2m 2m由于Pj或卩』在磁场中的取向量子化，所以其在磁场方向分量也量子化：・・・原子受磁场作用而旋进引起的附加能量M为磁量子数g为朗道因子，表征原子总磁矩和总角动量的关系，g随耦合类型不同（LS耦合和jj耦合）有两种解法。在LS耦合下：|十1）-L（L十1）十十1）

舀_ 2J（J+1）其中：L为总轨道角动量量子数S为总自旋角动量量子数J为总角动量量子数M只能取J,J-l,J-2……-J（共2J+1）个值，即AE有（2J+1）个可能值。无外磁场时的一个能级，在外磁场作用下将分裂成（2J+1）个能级,其分裂的能级是等间隔的，且能级间隔罚釧电2、塞曼分裂谱线与原谱线关系：（1）基本出发点：禺+醪［讨=〔虽+△场〕-〔耳+呵

二（爲-⑧十（也厂含即=莎+（加佰2-甌嵐弁詔・・・分裂后谱线与原谱线频率差Av=vr-v=(M沼2-陆即単£为方便起见，常表示为波数差止盲=輕咼咼）亠0宀“£=公—=^^46打叨"厂1汕、q人*£宀疋义 为洛仑兹单位：“二（M祐2-M出i）£=46.7（4^2^2一必1目）召3、谱线的偏振特征：塞曼跃迁的选择疋则为：M=0时为n成份（n型偏振）是振动方向平行于磁场的线偏振光，只有在垂直于磁场方向才能观察到，平行于磁场方向观察不到；但当J=0时，M=0到M=0的跃迁被禁止。21当△M二土1时，为o成份，o型偏振垂直于磁场，观察时为振动垂直于磁场的线偏振光。平行于磁场观察时，其偏振性与磁场方向及观察方向都有关：沿磁场正向观察时（即磁场方向离开观察者：）M=+1为右旋圆偏振光（o+偏振）M=-1为左旋圆偏振光（o-偏振）也即，磁场指向观察者时：。M=+1为左旋圆偏振光M=-1为右旋圆偏振光分析的总思路和总原则:在辐射的过程中，原子和发出的光子作为整体的角动量是守恒的。原子在磁场方向角动量为：P二Mh二M—s 氏

・•・在磁场指向观察者时：。百当△M二+1时，光子角动量为竝，与戸同向电磁波电矢量绕逆时针方向转动，在光学上称为左旋圆偏振光h△M=T时，光子角动量为，竝与直反向电磁波电矢量绕顺时针方向转动，在光学上称为右旋圆偏振光。1例：Hg5461A1例：Hg5461A谱线，{6S7SAS-{6S6PhP能级跃迁产生2-2$LELI3匸111F1F1rF1f,...L分裂后，相邻两谱线的波数差V==2实验方法：观察塞曼分裂的方法：塞曼分裂的波长差很小由于^=^2以Hg5461A谱线为例当处于B=1T的磁场中AV=-=丄^46.7xl=23：35m_1'22宀—'-2-11DM=；tA?=10wj=0.1A要观察如此小的波长差，用一般的棱镜摄谱仪是不可能的，需要用高分辨率的仪器，如法布里一珀罗标准器（F—P标准具）。F—P标准具由平行放置的两块平面板组成的，在两板相对的平面上镀薄银膜和其他有较高反射系数的薄膜。两平行的镀银平面的间隔是由某些热膨胀系数很小的材料做成的环固定起来。若两平行的镀银平面的间隔不可以改变，则称该仪器为法布里—珀罗干涉仪。标准具在空气中使用时，干涉方程（干涉极大值）为标准具有两个特征参量自由光谱范围和分辨本领。自由光谱范围的物理意义：表明在给定间隔圈原度为d的标准具中，若入射光的波长在入〜入+△入间（或波数在—订+2间）所产生的干涉圆环不重叠，若被研究的谱线波长差大于自由光谱范围，两套花纹之间就要发生重叠或错级，给分析带来困难，因此在使用标准具时，应根据被研究对象的光谱波长范围来确定间隔圈的厚度。分辨本领：（显）：对于F—P标准具—=KNAAN为精细度，两相邻干涉级间能够分辨的最大条纹数N二巫1-RR为反射率，R一般在90%（当光近似于正入射时）例如：d=5mm,R=90%,入=546.1nm时△入=0.00［塞曼效应校正背景法］塞曼效应校正背景是基于光的偏振特性，分为两大类：光源调制法与吸收线调制法。以后者应用较广。调制吸收线的方式，有恒定磁场调制方式和可变磁场调制方式。塞曼效应校正背景可在全波段进行，可校正吸光度