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文档简介
理论力学习题解答:
1.1画出题1.1图中物体A、ABC或构件AB、AC的受力图。
未画重力的各物体的自重不计,所有接触处均为光滑接触。
1.2画出题1.2图(a)、(b)…(o)中每个标注字符的物体的受
力图。题图中未画重力的各物体的自重不计。所有接触处均为光滑
接触。
解题1.2图(a)、(b)…(。)中物体的受力图在题L2图(a】)、
(bi)—(oj)中表示。
第二章:
2-1物体重P=20kN,用绳子挂在支架的滑轮B」二,绳子的
另一端接在校车D上,如题2.1图(a)所示。转动校车.物体便能;
起。设滑轮的大小、与CB杆自重及摩擦略去不计,八、B、C三处」
为较链连接。当物体处于平衡状态时,试求拉杆和支杆CB处,
的力。
(b)
解此为平面汇交力系的平衡问题。选取滑轮B为分离体,并
作B点的受力图,如题2.1(b)所示。列平衡方程有
X匕=0—Fm+F;)ccos30°—Tsin30°=0
£Fy=0F比sin30°-丁cos30°-P=Q
注意因忽略了滑轮B的摩擦,所以P=T。可解得
FBC=74.64kN(压)F9=54.6妹N(拉)
2-5图(a)所示为一拔桩装置。在木桩的点A上系--
绳,将绳的另一端固定在点C,在绳的点b系另一绳EE,将它的另一
端固定在点及然后在绳的点。用力向下拉,并使绳的BD段水平,
AB段铅直,DE段与水平线、C5段与铅直线间成等角夕=0.had(弧
度“当6很小时,tanG%如向下的拉力F=800N,求绳AB作用
于桩上的拉力。
解先选取点D为研究对象,作受力图如题2.5图(b)所示。如
求出未知力7.则可,不需要求出未知力丁加,所以选取题2.5图
(b)所示坐标系。列平衡方程有
2吊=0Tt)Bcos^—Fsin。=0
可得
FDR=F/tan8=800/0.1=8000N
再选取点B为研究对象,作受力图如题2.5图(c)所示。为了在
平衡方程中只出现未知力FA,所以选取如题2.5图(c)所示坐标系。
列平衡方程
2玛=0丁BDCOSJ-FAsind=0
并注意到T加=7演=8000N,可得
FA=Tog/tanJ_80C0/0.1=80kN
2.6在题2.6图(a)所示结构中,各构件的自重略去不计,
在构件比上作用一力偶矩为M的力偶,各尺寸如题2.6图(a)所
示。求支座A的约束力。
解分别取T形构件ACD和曲杆BC为研究对象,并作它们的
受力图如题2.6图(b)、(c)所示。
对题2.6图(c)列平衡方程,有
£MR=0M-IFc=0
解上式可得
Fc-M/l(水平向右)
对题2.6图(b)列平衡方程,并注意到Fc=Fc,有
2兄=0FACOS45°—Fc=0
FA=F〃cos45°=&M/1(与水平线夹角45°斜向右下)
所以支座A的约束反力为招M/L
2.7在题2.7图(a)所示机构中,曲柄Q4上作用一力偶。其
矩为另在滑块D上作用水平力F。机构尺寸如题2.7图(a)所
示,各杆重量不计。求当机构平衡时,力F与力偶矩M的关系。
解首先取滑块。为研究对象,作受力图如题2.7图(d)所
示。根据平衡方程
XE=0FDcosO—F=0
可得
Fp=F/cosG
对题2.7图(c)列平衡方程,并注意到FD'=F「,有
2居=0F,ACOS2^—FDsin2^=0
解得
FA'=Fotan2^=2Fsin9/cos2。
对题2.7图(b)列平衡方程,并注意到FA'=FA,有
.Mo=0,FAacos。—M=0
解上式,得力F与力偶矩M的关系为
M=2Fsin0cos0/acos^—Fatan20
题2.7图
2.12在题2.12图(a)所示刚架中,已知q=3kN/m,F=
6尤kN,M=10kN・m,不计刚架自重。求固定端A处的约束力。
(a)(b)
92.12BB
解取刚架整体为研究对象,其受力图如题2.12图(b)所示。
根据平衡方程
=0,.F色+P-Fcos45°=0(1)
玛=0,—Fsin45°=0(2)
XM—0,M——M—3Fsin45°+4Fcos45=0
AAV
(3)
在(1)式中,P是分布载荷q的合力,P=yq=6kN。解(1)式,得
Fz=(6&xcos45°-6)=OkN
解(2)式,得
F公=(6&Xsin45°)=6kN(竖直向上)
解⑶式,得
MA=信X6+10+3X6任in45。-4X6疹os45")
=12kN・m(逆时针)
所以固定端处的约束反力为F.=0,FA,=6kN,MA=12kN•m。
2.13如题2.13图(a)所示,飞机机翼上安装一台发动机,作用
在机翼OA上的气动力按梯形分布⑼=60kN/m,电=40kN/m,机
翼重=45kN,发动机重P2=20kN,发动机螺旋桨的反作用力偶
矩M=18kN•m。求机翼处于平衡状态时,机翼根部固定端O所受
的力。
(a)
(b)
题2.13图
解作用在机翼上的气动力合力为
p=9("复)=9X(6"。)=450kN
应用梯形面积求形心公式,可确定合力P的作用点至坐标原点。的
距离为
d=(黑后拶,义9)=4.2m
\3Cqx4-q2)/13(60+4。)/
E机机翼的受力图如题2.13图(b)所示。列平衡方程
££=0.F(b=0
.F,y=0,-%,+P—Pl-巳=0
E&=PP]—尸2=(450—45—20)kN
=385kN(竖宜向上)
XMO=0,—M0-3.6Pl-4.2P?+4.2P-M=0
Mo=-3.6P]—4.2P2+4.2P—M
=[-3.6义45—4.2(20-450)-180]kN・m
=1626kN・m(逆时针)
所以,机翼根部固定端的约束反力为F0r=0,E»=385kN,M0=
1626kN•m0
2-14无重水平梁的支承和载荷如题2.14图(a)、(b)所示。已知
力F、力偶矩为M的力偶和强度为q的均布载荷。求支座A和8处的
约束力。
衡方程
X玛=0,几=0
Z玛=0,尸人,+几一F=。
2^^乂=0t—M—3oF+2aFB=0
可解得支座A和3处的约束反力
FAT=0,q=养(aF+M),FB=^(3dF-FM)
(b)解除支座约束,作受力图如题2.14图(b])所示。根据平衡方程
XF工=0,鼠=0
=O,FA.V—网+FB—F=O
.MA=0,J/q—M+2aFp—3aF=0
可解得支座A和8处的约束反力
?加=0,FAV=-2(屈+M—■的”)
FB=身(3aF+M—yga2j
2.20在题2.20图(a)、(b)所示两连续梁中,已知q,M,a及九
不计梁的自重,求各连续梁在A,B,C三处的约束力。
艇2.20图
解(a)分别以BC.AB梁为研究对象,并作它们的受力图如题
图(ai),(a2)所示0
对题2.20图⑶),根据平衡方程
MB=0,F<:QcosG—M=0
得
r-rM
FB-Fc-否
acosu
对题2.20图3),根据平衡方程
2玛=°,乙,—FfiSin=0
2打=0,—^Ay+Fpcos^=0
>MA—0,—MA+FMCOS。=0
(b)分别以BC、AB梁为研究对象,并作它们的受力图如题2.20
图(b)、(bz)所示。
对题2.20图(也),根据平衡方程
£姓=Q,Facos^—~~qa2—0
c乙
28=0,Fax—FcsinO=0
2F?=0.FA>—乎+FccosO=0
解得
Fc=苏这方=与竖直线夹角'斜向左上)
LacosuZcost?
F&-Fcsin6=与tanJ(向右)
FBy=4一FccosO=qa-^=会?(竖直向上)
对题2.20图(bz),根据平衡方程
2瑾=。,FAT-F&=0
XF>=0,FA,—FBy=0
.MA=0,MA—aFBy=0
解
FAZ=鼠=与tanJ(向右)
F&.=Ffiy=■中(竖直向上)
MA=aF}iy=)做《逆时针)
2.21由新和CD构成的组合梁通过较链C连接。它的支承和受
力如题3.13图(a)所示。已知均布载荷强度q=10kN/m,力偶矩M=
40kN・m,不讦梁重。求支座A,BQ的约束力和钱链C处所受的力。
2m__2m一.2m一2m
题2.21图
解分别取梁ABC和CD为研究对象,并作它们的受力图
图(b)、(c)所示。
根据图(c)的平衡方程
.Me=0,4FD-A4--yg=0
F#=0,Fg=0
2F>.—0,FCy—2q-\-Fr)=0
可解得
FD=”丰为=例±X1。=15kN(向上)
44
Fer=0
FCy=2q—FD=(2X10-15)=5kN(向上)
对图(b)列平衡方程,有
2"=0,FAT—FQ.=0
£F,=0,-FAy4*Fn—2q—FCy—0
2MA=0,2FB—2qX3-4Fcy=0
解得
F/V=Fc:r=0
6xlQ
Fa=汕声空=t.l><.5=钝女川(向上)
F2=尸8—2q—FCy=(40—2X10-5)=15kN(向下)
所以,支座A处的约束反力为Fz=0,FA,=15kN;支座8处的约
束反力为FB=40kN;支座D处的约束反力为F°=15kN.较链C处
的约束反力为%=0,FQ=5kN.
2,30构架由杆AB,AC和DF较接而成,如题2.30图(a)所
示,在杆DEF上作用一力偶矩为M的力偶,不计各杆的重量。求杆
AB上较链A,D和8所受的力。
(a)
题2.30图
解分别取构加整体、DF杆和AB杆为研究对象,并作它们受
力图,如题2.30图(b)、(c)、(d)所示。在题2.30图(b)中,因C支座
只有垂直方向的约束反力及印外力偶矩只能由约束反力偶矩平衡,
所以可以确定B支座只有垂直方向的约束反力F6。根据平衡条件,
很容易确定
FSy=FCy=黑(向下)
根据对题2.30图(c)的平衡方程
XME=09aFoy—M=0
可得
产令=M(向下)
a
根据对题2.30图(d)的平衡方程,可得
XK=。,Foy—FAy—FRy=0
FA,=B“—FB,=9—M=#向下)
/MD=0,—&F—=0
FA?=0
2久=0,F.4X+FDX=o
=0
所以,AB杆上较链A受力为F.=0,%=%较链6受力为后
乙a
-=0,FB,=%;较链D受力为Fr»=0,Fa=-o
Laa
2.31构架由杆池,阳;和山、组成,如题2.31图⑷所示。杆D
上的销子E可在杆AC的光滑槽内滑动,不计各杆的重量,在水平杆D
的一端作用铅直力F。求铅直杆AB上较链A,D和B所受的力。
(C)td)
题2.31图
解分别取构架整体、水平杆DF及竖杆AB为研究对象,并作
它们的受力图如题2.31图(b)、(c)、(d)所示。根据题2.31图(b)的
平衡方程
£MC=0,2aFBy—0
得
FBy=0
根据题2.31图(c)中DEF杆的受力图,作力三角形,它和△DGH相
似,利用相似三角形对应边之比相等的关系,有
FD_F
DG~DH
尸。=器F=华F=娓F
(与水平线夹角26.57°斜向右上)
根据题2.31图(d)的平衡方程
=0,—2aF十OFDCOS26.57°==0
得
P_OFDCOS26.570_aT^Fcos26.57°—「(向左)
2a2a
再由题2.31图(d)的平衡方程
XA=0,—FR,+F”cos26.57°—F&—0
2凡=0,—FAyH-Fssin26.57°=0
得
FAT=F(向左)F3=F(向下)
所以,竖杆AB上较链A所受的力为四F,钱链。所受的力为7TF,较
链B所受的力为F。
3.9求题3.9图所示尸=1000?4对于2轴的力矩人人。
解只有力F在工、y轴方向的分量才产生对z轴之矩。
上一口一…10F1000
卜工=vcosc=gX、一七二'一二一二一二■"=------"-N1
TlF+SO2+502-735735
“口cQ303F3000
r=rcosp=f2X—___---—―=——-NK7
y71^+302+502啰735
力P对2轴之矩为
M=(100+50)兄+150Fy=150X
t735
k101,4N•m
2.40题2.40图(a)所示构架,由直杆BC,CD及直角弯杆AB
组成,各杆自重不计,载荷分布及尺寸如图。销钉8穿透AB及BC两
构件,在销钉B上作用一铅垂力F。已知如©M,且=%2。求固定端
A的约束力及销钉B对杆BC,杆AB的作用力。
解这是个比较复杂的刚体系平衡问题,并且要特别注意力F
是作用在E钱链的销钉上。为了解算问题所求,将题2.40图(a)所示
构架分解成四部分,并作它们的受力图,如题2.40图(b)、(c)、(d)、
(e)所示。销钉8对BC杆和AB杆的作用力是通过AB、BC两杆的C
端和B端的较链孔传递的,如题2.40图(c)、(e)所示。销钉B受力图
中的F力是外力直接作用上去的,另两对力分别是BC杆和A3杆的
C端和8端对销钉B的反作用力,如题2.40图(d)所示。
首先,由DC杆受力图的平衡方程
2MD=0,aFa-^-qa?=0
得
12
5平1
%p=丁=24
其次,由比杆受力图的平衡方程
2Fr.=0,F«.>—FQ=0
7
XMc=0,M-aF5cp—J=0
得=F&=彳安(向右)
乙
Fncv=M=®(向上)
aa
再次,再销钉B受力图的平衡方程
£F》=0,FBAJ—Fa:*=0
ZF>=0,FMy-Fecy-F=0
得FBAJ—F*—^qa
乙
FfiAy=FflCy十F=qa+F
最后,由AB杆受力图的平衡方程
2E=°,-F>u4-4-X3卑—F加=0
乙
2死=0,F^y—Fft4>=0
XMA=0»MA+3在加—aF%一/x3制1—0
可解得
Q01
Ex=歹中~~~9~方如二依(向左)
乙乙乙
F.4.,Fn\y=%+F(向上)
3
MA=-3oF刚工+不时+了平z
=-3ax于印十Q(0a+F)+3qa2
L»Li
=a(*+F)(逆时针)
所以,固定端A的约束力为F〃=的,F&=®+F,MA=a(qa+
F);销钉B对BC杆的作用力为F-=得效,F叫=效;销钉8对
Ct
AB杆的作用力为FRAJ.=-^-qa,驷,=*+F°
3-19题3.19图(a)所示六杆支撑一水平板,在板角处受铅直
力F作用。设板和杆自重不计,求各杆的内力。
解若力的作用线与某轴平行或相交,则此力对该轴之矩为
零,利用这一原理,可使本题解算简化。
取平板为研究对象,作受力图如题3.19图(b)所示。根据平衡条
件,有
2MR;=0㈤=0
2MM=0,F5=0
W)MCH==0,玛=0
ZMs=0,-500B-500F=0,FJ=—F(压)
=0,1000B+1OO0B=0*3=—Fj=F(拉)
.MAD—0»—1000F5—1000F—0,FS——F(£fi)
4.2梯子AB靠在墙上,其重为P=200N,如题4.2图(a)所
示。梯长为人并与水平面交角8=60,已知接触面间的摩擦因数均
为0.25.今有一重65ON的人沿梯上爬,问人所能达到的最高点C到
A点的距离s应为多少?
y
解取梯子为研究对象,作受力图如题4.2图(b)所示。考虑临
界情况。根据平衡方程和摩擦定律
XE=°,FNB—Fa—0
£耳=0,F出一尸附=0
2MA=0,W5COS0+4"-P/COS(9—F^Zcos^—FfB/sin0=0
=
FJANArFsB=f,FNB
将以上5式联立求解可得
s=0.456/
所以,人所能达到的最高点C点至A点的距离为0.456%
4.14均质长板AD重P,长为4m,用一短板BC支撑,如题
4.14图(a)所示。若AC=BC=AB=3m,BC板的自重不计。求A,
B,C处摩擦角各为多大才能使之保持平衡。
D
题4.14图
解首先取BC板为研究对象,作受力图如题4.14图(b)所示。
B、C两处的全反力沿B、C连线作用,所以,两处的摩擦角分别为
<PB=30°,(pc=30°
再取长板A。为研究对象,作受力图如题4.14图(c)所示。列平
衡方程
3K=0,FRAsin.A—FRBsin%=0(1)
£玛=0,FR4cos/+FRBcos%—P=0(2)
夕MA-0»3FRBCOS^B—2Pcos600=0(3)
由(1)式得
r_2P
JTRB=-----=
3A/3
由⑵、⑶式分别得
po
F®sin%-----=0,FRAcos”--T-P-0
3^/33
联立以上两式,可得
tan”==16.10°
2席
所以,A、6、C处的摩擦角分别"=16.10°,%=%=30。时,互相搭
靠的AD、BC两板才能保持平衡。
5.5套管A由绕过定滑轮B的绳索
牵引而沿导轨上升,滑轮中心到导轨的距
离为八如题5.5图所示。设绳索以等速小
拉下,忽略滑轮尺寸。求套管A的速度和加
速度与距离工的关系式。
解设AB段长度为s,由题5.5图所
示几何关系可得
x2+I2=s1
将等号两边对时间£取一阶导数,得愿5.5图
°dids
2工王=Q2s瓦
因,=—w,故套管A的速度为
=—dx=—5+F
di
将=聋两边对时间£求一阶导数'得
"d2s
偌r+i*=傍)+Sd^
因5=常数,故7=0,整理上式,可得套管A的加速度
5.7题5,7图示摇杆滑道机构中的
滑块M同时在固定的圆弧槽8C和摇杆
OA的滑道中滑动。如弧BC的半径为R,摇
杆04的轴O在弧BC的圆周上。摇杆绕O
轴以等角速度卬转动,当运动开始时,摇杆
在水平位置。分别用直角坐标法和自然法
给出点M的运动方程,并求其速度和加速度。
解1、直角坐标法。
建立坐标系Qry如题5.7图所示,由几何关系可知,函=
2Rcos外故点M的运动方程为
1=CMcosp=2Rcos9=R(1十cos2a)1
?=QVfsinp=2Rsin"osp=jRsin2arJ
速度为
q=孚=冬[R(l+cos2or)]=—2Rcosin2a
dEdt
vy=空=-y-(j?sin2ut)=2Ra)cos2aJt
atd,
D=.—2R包
加速度为
==,(■—2品osin2oi)z
心=-4Ko>cos2ot
2
ay==?(2&cos24yo=:—4RMsln2cut
,dtdi
a=+a;=4Ra)2
2、自然法。
以伊=0处,即H=2K,y=0处为弧坐标原点。则点M的运动
方程为
$=R•2中=2Rc0t
点M的速度为
笠=2=2R<i)
点M的加速度为
呢=(=挈=4刖,4=。
a—yal+«F—4Rw,
6.9题6.9图所示机构中齿轮1紧固在杆AC上,AB=O1Q,
齿轮1和半径为r2的齿轮2啮合,齿轮2可绕O2轴转动且和曲柄
QB没有联系。设QA=OzB=1、中=
方sin",试确定£=2S时,齿轮2的角速
度和角加速度。0,
解如题6.9图所示,杆AC和齿轮
1是一个整体,作平移,故点A和啮合点D
有相同的速度题6.9图
VD-VA—华士=帅Lcoscat
ef2
和加速度aD=aA—=—a>Z6sinoe
当£=券时'齿轮2的角速度和角加速度分别为
晶ICOS-T-
VD血coswt
a)2=—=------------------=0
r2
-
6.11杆AB在铅垂方向以恒速。向下运动,并由B端的小轮
带着半径为R的圆弧杆OC绕轴。转动,如题6.11图所示。设运动开
始时,中=/,求此后任意瞬时£,杆QC的角速度,和点C的速度。
3'
。玖'J1R
/d
C'/;
3
3
题6.11图
解由题6.11图所示几何关系得
QB
3=旗
两边对时间t求一阶导数,得
d(p.1dOBv
~^Sin<P=2R-dT=2R
杆8的角速度
s=—/=R.(1)
dt2Rsin中
点C的速度
vc=侬x2R=⑵
s】yn.
题6.11图中虚线所示为圆弧杆式的位置为运动起始时,食=
45°时的位置,由几何关系可得
OB=曲+沅
0H1
C=诙=歹
所以,(1)式和(2)式中的
sinp='1二co?而=/J2―2展旨一
7-7在题7.7图(a)和(b)所示的两种机构中,已知01。2=«
=200mm,幼—3rad/s。求图示位置时杆02A的角速度。
解法一对题7.7图(a)情况,动系建立在02A杆上,相对速度
为“,牵连速度为%,如题7.7图(a)所示。
%=%+Vr
ve=3><0IA=3X200mm/s=600mm/s
由几何关系得
q=v,cos30°
所以杆02A的角速度
稣_5cos30°_600
rad/s=1.5rad/s
O^A.—HXOZCOS3(T—Fx200
对题7.7图(b)情况,动系建立在。A杆上,动点为套筒上A
点,速度分析如题7.7图(b)所示。由题7.7图(b)的几何关系可知
B7.7图
u
v.—八+斗,“=vacos30-,
设杆02A的角速度为32,由5=电xOXA得
5______Ve______孙XO1A
叫=2OjOTcos30°-2OT^COS230°2O^COS230°
□
-----------5*rad/s=2rad/s
2X(孝)
解法二动系建立在02A杆上,以Q为原点,套筒上点A为动
点,建立题7.7图3)所示坐标系用解析法求解。由题7.7图
(c)所示几何关系有
AOz=2acosy>
z
xA=A02Xsinw=asin2<PfyA=AO?Xcos<p=2acos(p
将上二式对时间r求一阶导数,得
学=2aX学cos2g
drdt
学^=—2QX乎sin2P
atd£
当中=30°时,有
%=%膂
□ZQt
在题7.7图(c)中,动点A的速度
VA=▼〃+%
以=用中如=J卜第2=(廊$)2=2星
因川=O]AX3]=att)i,3?=学,所以♦杆O2A的角速度
at
/=粉=翳=号=亳rad/s=1.5rad/s
同理,也可求出题7.7图(b)中杆0A的角速度M。
7.9如题7.9图所示,摇杆机构的滑杆AB以等速。向上运动,
初瞬时摇杆OC水平。摇杆长OC=Q,距离OD=2。求当中=工时
4
点C的速度的大小。
v
ycv.c
yy
fl7.9图
解法一动系建立在QC杆上,套筒上点A为动点,点A的速度
分析如题7.9图(b)所示,有
%=%+4,
其中0e=5cos*=vcos[=
t4
所以点c的速度
vc-"X~==—vX--=757
OA2岳21
解法二以点O为原点,建立Qry坐标系,如题7.9图(c)所
示。由图示几何关系有
tan户—空
两边对时间£求一阶导数,得
dy_cos%d.A
d?Idt
式中生生=切,故当<p=T•时
at4
dp_u_
At^21
所以点。的速度
7V>弊ua
w=8苛=今
7.17题7.17图(a)所示较接四边形机构中,OM=QB=
100mm,又OiQ=AB,杆QA以等角速度3=2rad/s绕轴Oi转动。
杆AB上有一套筒C,此套筒与杆CD相较接。机构的各部件都在同
一铅直面内。求当9=60°时,杆8的速度和加速度。
87.17图
解动系建立在杆AB上,套筒上点C为动点.牵连运动为平
移。速度矢量如题7.17图(a)所示,并有
匕=%+%
”="ACOS中=XOAcos600=2X100Xcos60°m/s
=0.Im/s
加速度矢量如题7.17图(b)所示,并有
%=Ge+<Jr
a«==w2OiA=4X0,lm/sz=0.4m/s'
由几何关系得
2;
a„=aesin^=0.4sin60°=0.2V3m/s=0.3464m/s
所以,CD杆的速度及③q=0.Im/s,加速度am=a
2
=0.3464m/sc
2
7.19如题7.19图所示,曲柄OA长^
¥2
0.4m,以等角速度/=0.5rad/s绕O轴逆时
针转向转动。由于曲柄的A端推动水平板B,
而使滑杆C沿铅直方向上升.求当曲柄与水平
线间的夹角30°时,滑杆C的速度和加c
速度。R
k
解动系建立在滑杆上,曲柄上点A为K
动点,速度与加速度矢量如题7.19图所示,并
有
V.—V+v,%=%+a
rcc题7.19图
由几何关系得
vc=5cos300=曾ACOS300
=3XCMX=0.1732m/s
乙
ac=〃aSin30°=sin30°=/义QA.X4-
=0.52X0.4X-ym/s2=0.05m/s2
所以,当曲柄Q4与水平线间的夹角8=3。°时,滑杆C的速度%=
2
vt—0.1732tn/s,加速度牝=4=。,05m/s0
7.21半径为R的半圆形凸轮D以等速加沿水平线向右运动,
带动从动杆AB沿铅直方向上升,如题7.21图(a)所示。求中=30°时
杆AB相对于凸轮的速度和加速度。
87.21图
解动系建立在凸轮上,AB上与凸轮的接触点A为动点,速度
矢量如题7.21图所示,并有
%=旌+匕
将上式分别向水平方向和铅直方向投影,得
0=共一acosy.55♦sin<p
当p=30°,并注意到U=5,由上式可解出
22273
『为——Vo=-5-t>0
73Vs3
11
5—铲r=
因杆AB作平移,所以杆AB上的A点相对凸轮D的速度匕即
是杆AB相对于凸轮的速度。
动点A的加速度矢量如题7.21图(b)所示,并有
即=a:十a;+aK
其中ae=0,a:=餐=薨
将上式分别向水平方向和竖直方向投影,得
0=a;sine-|-a;cos9,at=a:cos*+a;sin平
当尹=30°时,由上式可解出
__a;_4诏___8Vs"端
a*cos30°3Rcos30。9R
因动杆AB作平动,所以动点A的绝对加速度心就是动杆AB相对
于凸轮的加速度。
8.23题8.23图所示小车沿水平
方向向右作加速运动,其加速度a=
0.493m//。在小车上有一轮绕O轴转
动,转动的规律为<p=小£以5计,中以
rad计)。当》=1s时,轮缘上点A的位置
如图所示。如轮的半径r=0.2m,求此时
点A的绝对加速度。
解轮的运动规律为9=/。因此,
轮的角速度
S=-=2t
At
当f=1时⑷=2rad/s,角加速度
a=号y=2rad/s2
动系建立在小车上,轮上点A为动点,动点A的加速度矢量如题
8.23图所示,并有
ch=七+ao
=e+或+久(1)
其中a"=w2r=22X0.2m/sz=0.8m/s2
£=or=2X0.2m/s2=0.4m/s2
将(1)式分别向水平方向和竖直方向投影,得
M=a:cos300+a:cos60°+a。
=(-0.8cos30"+0.4cos60°+0.493)m/s2
=0.00018m/s2
a”—a;5in30°+a:cos30°
—<0.8Xsin30°十0.4Xcos30°)m/sJ
=0.7464m/s2
故点A的绝对加速度
a.=位+*=JO.00018aoKeFm//
=0.7464m/s2
7.24如题7.24图(a)所示,半径为广的圆环内充满液体,液体
按箭头方向以相对速度,在环内作匀速运动。如圆环以等角速度⑷
绕O轴转动,求在圆环内点1和2处液体的绝对加速度的大小。
解动系建立在圆环上,分别以点1和点2处的水滴为动点。点
1处的加速度矢量如题7.24图(b)所示,由加速度合成定理
+a%+flci
因液体在环内作匀速流动,圆环以等角速度3绕轴。转动,所以点1
和2处的a:、a:均为零,故点1处加速度为
a.i—小/十2四(指向朝上)
r
点2处的加速度矢量如题7.24图仕)所示,建立如题7.24图(b)所
示坐标系。匹),并有
=-wzri—2d厅,o2=—2aivi,Q}=--------i
Cr
故a」=吗+a%+GC2
2
——----p02y+2W-2"打
所以,点2处液体的绝对加速度
a.2=J4G,十(今十a?「+2tMy)
7.26题7.26图(a)所示直角曲杆OBC绕O轴转动,使套在其
上的小环M沿固定直杆OA滑动。已知:QB=0.Im,OB与BC垂直,
曲杆的角速度3=0.5rad/s,角加速度为零。求当少=60°时,小环乂
的速度和加速度。
17.26图
解法一动系建立在曲杆上,小环M为动点,其速度矢量如题
7.26图(a)所示,由速度合成定理
%=%+VT
将上式分别向水平和竖直方向投影,得
“—asinp10――vc+Q「COS伊
当3=60。时,由以上两式可解出
——CR
=2v=2a)XQVf=2(vX----
cos60°ecosy
^-|m/s=0.2m/s
2X0.5X
a=v,sin60°=0.2X噂m/s—0.1732m/s
小环M的速度DM=%=0.1732m/so
小环M的加速度矢量如题7.26图(b)所示,由加速度合成定理
a,=a:十/十«c
将上式向垂直于a,的方向投影,得
aaCOsa=a:cosB+ac
当卯=600时
屋=dXCM=0.52X0.2m/s?=0.05m/s2
22
ac—2<wr=2X0.5X0.2m/s=0.2m/s
小环M的加速度
-a"cos600+ac
a=a»=-----------------
Mcos60
=-0-05X0.5+0/2m/s2=0,35m/02
0.5
解法二建立以。为原点的坐标系Qry,如题7.26图(a)所
示,由几何关系,得点M的坐标
XM=---------,=0
cosp
对时间t求一阶导数,得点M的速度
diMOB、,曲,八
*=7T=砺又第SW,佃=°
式中空=3=0.5rad/so
at
当平=
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