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文档简介
弹性波的基本理论演示文稿现在是1页\一共有32页\编辑于星期五优选弹性波的基本理论现在是2页\一共有32页\编辑于星期五岩层受外力产生形变,将岩层随外力消失而恢复原形的形变称为弹性形变,产生弹性形变的介质叫弹性介质。在弹性介质内传播的地震波称地震弹性波。研究地震弹性波可用弹性波理论,如虎克定律等。可以对介质进行分类如下:
现在是3页\一共有32页\编辑于星期五
(一)各向同性介质和各向异性介质对某一特定岩层,如果沿不同方向测定的物理性质均相同,称各向同性介质,否则是各向异性介质。(二)均匀介质、层状介质若介质的弹性性质不仅与测定方向无关,而且与坐标位置无关,就称为均匀各向同性介质;如速度v=c(常数)。现在是4页\一共有32页\编辑于星期五
非均匀介质中,介质的性质表现出成层性,称这种介质为层状介质;其中每一层是均匀介质;不同介质层的分界处称界面(平面或曲面);两个界面之间的间隔称为该层的厚度。界面h厚度界面现在是5页\一共有32页\编辑于星期五
将速度v是空间连续变化函数的介质定义为连续介质。连续介质是层状介质的一种极限情况。即当层状介质的层数无限增加,每层的厚度h无限减小,层状介质就过渡为连续介质,如v=v0(1+z)叫线性连续介质。V0是表层介质的速度,z是深度,是速度随深度的变化率。(三)连续介质现在是6页\一共有32页\编辑于星期五
(一)应力与应变应力:弹性体受力后产生的恢复原来形状的内力称内应力,简称为应力。应力和外力相抗衡,阻止弹性体的形变。二、应力应变与弹性参数现在是7页\一共有32页\编辑于星期五
对于一个均匀各向同性的弹性圆柱体,设作用于s面上的法向应力为N,若力f在s面上均匀分布,则应力pn定义为Pn=f/s(1.1—1)若外力f非均匀分布,则可以取一小面元△S,作用于小面元上的外力为△f,则应力定义为现在是8页\一共有32页\编辑于星期五因此应力的数学定义为:单位横截面上所产生的内聚力称为应力。根据力的分解定理,可以将力分解成垂直于单元面积的应力—法向应力;相切于单元面积的应力—切向应力(剪切应力)。
应力与应变现在是9页\一共有32页\编辑于星期五
正应力x,y,z使介质产生纵波;切应力xy,xz,yz;ij使介质产生横波,下脚标i表示应力方向,j表示应力作用于垂直于j轴的平面。现在是10页\一共有32页\编辑于星期五
物理定义:弹性体受应力作用,产生的体积和形状的变化称为应变。只发生体积变化而形状不变的应变称正应变;反之,只发生形状变化的应变称为切应变。数学定义:弹性理论中,将单位长度所产生的形变称应变。2.应变现在是11页\一共有32页\编辑于星期五例如,柱体原长为L,长度的变化量位△L,则应变等于△L/L3.应力与应变的关系应力与应变成正比关系的物体叫完全弹性体,虎克定律表示了应力与应变之间的线性关系。现在是12页\一共有32页\编辑于星期五
对于一维弹性体,虎克定律为F=kx对于三维弹性体,用广义虎克定律表示应力与应变之间的关系。
(二)弹性模量(弹性参数)
1.杨氏弹性模量(E)E表示膨胀或压缩情况下应力与应变的关系,所以又叫压缩模量。现在是13页\一共有32页\编辑于星期五
数学定义:物体受胀缩力时应力与应变之比。设沿x方向受应力为f/s,产生的应变为△L/L,则杨氏弹性模量
物理定义:杨氏弹性模量表示固体对所受作用力的阻力的度量。现在是14页\一共有32页\编辑于星期五
固体介质对拉伸力的阻力越大,则杨氏弹性模量越大,物体越不易变形;反过来说,坚硬的不易变形的物体,杨氏弹性模量大。
现在是15页\一共有32页\编辑于星期五
在拉伸变形中,物体的伸长总是伴随着垂直方向的收缩,所以把介质横向应变与纵向应变之比称泊松比,2.泊松比现在是16页\一共有32页\编辑于星期五
式中加负号表示纵向拉长总是伴随着横向缩短,为使泊松比为正,要加负号。显然泊松比是表示物体变形性质的一个参数,如果介质坚硬,在同样作用力下,横向应变小,泊松比就小,可小到0.05。
现在是17页\一共有32页\编辑于星期五而对于软的未胶结的土或流体,泊松比可高达0.45-0.5。一般岩石的泊松比为0.25左右。现在是18页\一共有32页\编辑于星期五
设一物体,受到静水柱压力p的作用,产生体积形变,△v/v,其中v是物体的原体积,△v是体积变化量。但形状未发生变化。则这种情况下的应力与应变的比称为体变模量。3.体变模量现在是19页\一共有32页\编辑于星期五指物体受剪切应力作用,并发生形状变化时,应力与应变之比。如图所示,受剪切力为xy,切变角为,则剪切模量为=xy/4.剪切模量现在是20页\一共有32页\编辑于星期五
弹性模量是阻止剪切应变的度量。液体的=0,因此没有抗剪切能力。液体内也不会产生横波。
现在是21页\一共有32页\编辑于星期五弹性模量之间的关系式现在是22页\一共有32页\编辑于星期五三、波动方程
是地震波传播规律的方程。在不同的介质模型中,地震波传播有不同的规律,各种不同的传播规律需用不同的传播方程描述。现在是23页\一共有32页\编辑于星期五均匀、各向同性、理想弹性介质是一种最简单的介质模型。根据固体弹性动力学理论,地震波在均匀、各向同性、理想弹性介质中传播满足以下偏微分方程现在是24页\一共有32页\编辑于星期五该式称为矢量弹性波方程。式中矢量U表示介质质点受外力(F)作用后的位移,称为位移矢量:U=U(u,v,w)u,v,w分别为三个坐标轴的位移分量。矢量F表示对介质的外力,称为力矢量,现在是25页\一共有32页\编辑于星期五在弹性波方程中,外力F(爆炸力或锤击)既包含胀缩力(正压力),也包含旋转力(剪切力),位移U也包含体变和形变两部分。现在是26页\一共有32页\编辑于星期五对(1-1-7)式两边取散度(div),即对介质只施加胀缩力,可得纵波满足的方程现在是27页\一共有32页\编辑于星期五同样,若对(1.1.7)式两边取旋度,即只对介质施加旋转力,可得横波满足的方程令(1-1-10)现在是28页\一共有32页\编辑于星期五rotF代表旋转力,该式描述了在只有旋转力作用时,弹性介质只产生与形变有关的扰动,(1-1-9)式为用位移表示的横波波动方程,式中vs为横波传播速度。现在是29页\一共有32页\编辑于星期五为使纵、横波方程简单化,在场满足一定的物理条件下,可进一步用标量位函数表达纵、横波方程。
现在是30页\一共有32页\编辑于星期
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