石群邱关源电路(第1至7单元)白底课件

第1章电路模型和电路定律电路和电路模型1.1电阻元件1.5电流和电压的参考方向1.2电压源和电流源1.6电功率和能量1.3受控电源1.7电路元件1.4基尔霍夫定律1.8首页本章重点1.电压、电流的参考方向3.基尔霍夫定律

重点：2.电阻元件和电源元件的特性返回1.1电路和电路模型1.实际电路功能a能量的传输、分配与转换；b信息的传递、控制与处理。建立在同一电路理论根底上。由电工设备和电气器件按预期目的连接构成的电流的通路。下页上页共性返回下页上页返回2.电路模型负载电源电源负载电路图下页上页返回电路图负载电源

反映实际电路部件的主要电磁性质的理想电路元件及其组合。理想电路元件有某种确定的电磁性能的理想元件。电路模型5种根本的理想电路元件：电阻元件：表示消耗电能的元件电感元件：表示产生磁场，储存磁场能量的元件电容元件：表示产生电场，储存电场能量的元件电压源和电流源：表示将其它形式的能量转变成电能的元件。理想根本电路元件有三个特征：〔a〕只有两个端子；〔b〕可以用电压或电流按数学方式描述；〔c〕不能被分解为其他元件。下页上页注意返回具有相同的主要电磁性能的实际电路部件，在一定条件下可用同一电路模型表示；同一实际电路部件在不同的应用条件下，其电路模型可以有不同的形式。下页上页例电感线圈的电路模型注意返回1.2电流和电压的参考方向

电路中的主要物理量有电压、电流、电荷、磁链、能量、电功率等。在线性电路分析中人们主要关心的物理量是电流、电压和功率。1.电流的参考方向电流电流强度带电粒子有规那么的定向运动单位时间内通过导体横截面的电荷量下页上页返回方向

规定正电荷的运动方向为电流的实际方向单位1kA=103A1mA=10-3A1A=10-6AA〔安培〕、kA、mA、A元件(导线)中电流流动的实际方向只有两种可能:实际方向AB实际方向AB

对于复杂电路或电路中的电流随时间变化时，电流的实际方向往往很难事先判断。下页上页问题返回参考方向

大小方向(正负）电流(代数量)任意假定一个正电荷运动的方向即为电流的参考方向。i>0i<0实际方向实际方向电流的参考方向与实际方向的关系：下页上页i

参考方向ABi

参考方向ABi

参考方向AB表明返回电流参考方向的两种表示：用箭头表示：箭头的指向为电流的参考方向。用双下标表示：如iAB

,

电流的参考方向由A指向B。下页上页i

参考方向ABiABAB返回电压U

单位2.电压的参考方向单位正电荷q从电路中一点移至另一点时电场力做功〔W〕的大小。

电位单位正电荷q从电路中一点移至参考点〔＝0〕时电场力做功的大小。

实际电压方向

电位真正降低的方向。下页上页V(伏)、kV、mV、V返回例：4C正电荷由a点均匀移动至b点电场力做功8J，由b点移动到c点电场力做功为12J，假设以b点为参考点，求a、b、c点的电位和电压Uab、Ubc;假设以c点为参考点，再求以上各值。解(1)下页上页acb返回acb解(2)下页上页结论电路中电位参考点可任意选择；参考点一经选定，电路中各点的电位值就唯一确定；中选择不同的电位参考点时，电路中各点电位值将改变，但任意两点间电压保持不变。返回复杂电路或交变电路中，两点间电压的实际方向往往不易判别，给实际电路问题的分析计算带来困难。

电压(降)的参考方向U>0参考方向U+–参考方向U+–<0U假设高电位指向低电位的方向。下页上页问题+实际方向–+实际方向–返回电压参考方向的三种表示方式：(1)用箭头表示：(2)用正负极性表示(3)用双下标表示UU+ABUAB下页上页返回

元件或支路的u，i

采用相同的参考方向称之为关联参考方向。反之，称为非关联参考方向。关联参考方向非关联参考方向3.关联参考方向i+-+-iuu下页上页返回分析电路前必须选定电压和电流的参考方向参考方向一经选定，必须在图中相应位置标注(包括方向和符号)，在计算过程中不得任意改变参考方向不同时，其表达式相差一负号，但电压、电流的实际方向不变。例电压电流参考方向如图中所标，问：对A、B两局部电路电压电流参考方向关联否？答：A电压、电流参考方向非关联；

B电压、电流参考方向关联。下页上页注意＋－uBAi返回1.3电功率和能量1.电功率功率的单位：W(瓦)(Watt，瓦特)能量的单位：J(焦)(Joule，焦耳)单位时间内电场力所做的功。下页上页返回2.电路吸收或发出功率的判断

u,i

取关联参考方向P=ui

表示元件吸收的功率P>0

吸收正功率(实际吸收)P<0

吸收负功率(实际发出)P=ui

表示元件发出的功率P>0

发出正功率(实际发出)P<0

发出负功率(实际吸收)

u,i

取非关联参考方向下页上页+-iu+-iu返回例

求图示电路中各方框所代表的元件吸收或产生的功率。下页上页：U1=1V,U2=-3V，U3=8V,U4=-4V,U5=7V,U6=-3V，I1=2A,I2=1A,，I3=-1A564123I2I3I1++++++－－－－－U6U5U4U3U2U1－返回解对一完整的电路，满足：发出的功率＝吸收的功率下页上页564123I2I3I1++++++－－－－－U6U5U4U3U2U1－注意返回下页上页1.4电路元件电路元件是电路中最根本的组成单元。理想根本电路元件有三个特征：只有两个端子；可以用与端子有关的电压或电流按数学方式描述〔称为端子特性〕；不能被分解为其他元件。1.电路元件返回5种根本的理想电路元件：电阻元件：表示消耗电能的元件电感元件：表示产生磁场，储存磁场能量的元件电容元件：表示产生电场，储存电场能量的元件电压源和电流源：表示将其它形式的能量转变成电能的元件。下页上页注意如果表征元件端子特性的数学关系式是线性关系，该元件称为线性元件，否那么称为非线性元件。返回2.集总参数电路由集总元件构成的电路集总元件假定发生的电磁过程都集中在元件内部进行。集总条件下页上页

集总参数电路中u、i

可以是时间的函数，但与空间坐标无关。因此，任何时刻，流入两端元件一个端子的电流等于从另一端子流出的电流；端子间的电压为单值量。注意返回下页上页例iiz集总参数电路两线传输线的等效电路当两线传输线的长度l与电磁波的波长满足：返回+-下页上页iiz分布参数电路当两线传输线的长度l与电磁波的波长满足：返回++--下页上页返回乔治·西蒙·欧姆(1787～1854年)

德国物理学家。

欧姆：1803年考入埃尔兰根大学，未毕业就在一所中学教书。1811年又回到埃尔兰根完成了大学学业，于1813年获得哲学博士学位。1817年，他的?几何学教科书?一书出版。同年应聘在科隆大学预科教授物理学和数学。在该校设备良好的实验室里，作了大量实验研究，完成了一系列重要创造。他最主要的奉献是通过实验发现了电流公式，后来被称为欧姆定律。其定义是：在电路中两点间，当通过1安培稳恒电流时，如果这两点间的电压为1伏特，那么这两点间导体的电阻便定义为1欧姆。

1.5电阻元件2.线性时不变电阻元件

电路符号R电阻元件对电流呈现阻力的元件。其特性可用u～i平面上的一条曲线来描述：iu任何时刻端电压与电流成正比的电阻元件。1.定义伏安特性下页上页0返回

u～i

关系R

称为电阻，单位：(Ohm)满足欧姆定律

单位G

称为电导，单位：S(Siemens)u、i取关联参考方向下页上页伏安特性为一条过原点的直线ui0Rui+－返回如电阻上的电压与电流参考方向非关联，公式中应冠以负号；说明线性电阻是无记忆、双向性的元件。欧姆定律只适用于线性电阻(R为常数〕；那么欧姆定律写为u–Rii–Gu公式和参考方向必须配套使用！下页上页注意Rui-+返回3.功率和能量电阻元件在任何时刻总是消耗功率的。p

ui(–Ri)i–i2R-

u2/Rp

uii2Ru2/R

功率Rui+-下页上页表明Rui-+返回下页上页返回ui从t0

到t电阻消耗的能量：4.电阻的开路与短路

能量

短路

开路uiRiu+–u+–i00下页上页可调电阻返回固定电阻贴片电阻分流电阻可调电阻

1.6电压源和电流源电路符号1.理想电压源定义下页上页其两端电压总能保持定值或一定的时间函数，其值与流过它的电流i

无关的元件叫理想电压源。返回i+_电源两端电压由电源本身决定，与外电路无关；与流经它的电流方向、大小无关。通过电压源的电流由电源及外电路共同决定。理想电压源的电压、电流关系ui直流电压源的伏安关系下页上页例Ri-+外电路电压源不能短路！0返回电压源的功率电压、电流参考方向非关联；+_iu+_电流〔正电荷〕由低电位向高电位移动，外力克服电场力作功，电源发出功率。发出功率，起电源作用物理意义：下页上页+_iu+_电压、电流参考方向关联；物理意义：电场力做功，电源吸收功率吸收功率，充当负载返回UsUs例计算图示电路各元件的功率解发出吸收吸收满足：P〔发〕＝P〔吸〕下页上页i+_+_10V5V-+返回其输出电流总能保持定值或一定的时间函数，其值与它的两端电压u

无关的元件叫理想电流源。

电路符号2.理想电流源

定义下页上页

理想电流源的电压、电流关系电流源的输出电流由电源本身决定，与外电路无关；与它两端电压方向、大小无关。返回u+_电流源两端的电压由电源及外电路共同决定。ui直流电流源的伏安关系下页上页0例Ru-+外电路电流源不能开路！返回

可由稳流电子设备产生，如晶体管的集电极电流与负载无关；光电池在一定光线照射下光电子被激发产生一定值的电流等。下页上页实际电流源的产生：

电流源的功率电压、电流的参考方向非关联；发出功率，起电源作用电压、电流的参考方向关联；吸收功率，充当负载返回u+_u+_例计算图示电路各元件的功率解发出发出满足：P〔发〕＝P〔吸〕下页上页u2Ai+_5V-+返回下页上页1.实际电压源实际电压源也不允许短路。因其内阻小，假设短路，电流很大，可能烧毁电源。考虑内阻伏安特性：一个好的电压源要求i+_u+_注意返回实际电流源也不允许开路。因其内阻大，假设开路，电压很高，可能烧毁电源。2.实际电流源考虑内阻伏安特性：一个好的电流源要求下页上页注意返回ui+_实际电源干电池钮扣电池1.干电池和钮扣电池〔化学电源〕干电池电动势，仅取决于〔糊状〕化学材料，其大小决定储存的能量，化学反响不可逆。钮扣电池电动势V，用固体化学材料，化学反响不可逆。下页上页返回

氢氧燃料电池示意图2.燃料电池〔化学电源〕

电池电动势。以氢、氧作为燃料。约40-45%的化学能转变为电能。实验阶段加燃料可继续工作。下页上页返回3.太阳能电池〔光能电源〕

一块太阳能电池电动势。太阳光照射到P-N结上，形成一个从N区流向P区的电流。约11%的光能转变为电能，故常用太阳能电池板。

一个50cm2太阳能电池的电动势0.6V,电流

太阳能电池示意图太阳能电池板下页上页返回蓄电池示意图4.蓄电池〔化学电源〕电池电动势2V。使用时，电池放电，当电解液浓度小于一定值时，电动势低于2V，常要充电，化学反响可逆。下页上页返回直流稳压源下页上页返回发电机组下页上页返回风力发电下页上页返回工业风力发电现场下页上页返回水轮发电机转子下页上页返回1.7受控电源(非独立源)

电路符号+–受控电压源1.定义受控电流源

电压或电流的大小和方向不是给定的时间函数，而是受电路中某个地方的电压(或电流)控制的电源，称受控源。下页上页返回电流控制的电流源(CCCS):电流放大倍数

根据控制量和被控制量是电压u

或电流i，受控源可分四种类型：当被控制量是电压时，用受控电压源表示；当被控制量是电流时，用受控电流源表示。2.分类四端元件输出：受控局部输入：控制局部下页上页b

i1+_u2i2_u1i1+返回g:转移电导

电压控制的电流源(VCCS)电压控制的电压源(VCVS):电压放大倍数

gu1+_u2i2_u1i1+下页上页i1u1+_u2i2_u1++_返回电流控制的电压源(CCVS)r

:转移电阻

例电路模型ibicib下页上页ri1+_u2i2_u1i1++_返回3.受控源与独立源的比较独立源电压(或电流)由电源本身决定，与电路中其它电压、电流无关，而受控源电压(或电流)由控制量决定。独立源在电路中起“鼓励〞作用，在电路中产生电压、电流，而受控源是反映电路中某处的电压或电流对另一处的电压或电流的控制关系，在电路中不能作为“鼓励〞。下页上页返回例求：电压u2解5i1+_u2_i1++-3u1=6V下页上页返回1.8基尔霍夫定律

基尔霍夫定律包括基尔霍夫电流定律〔KCL〕和基尔霍夫电压定律(KVL)。它反映了电路中所有支路电压和电流所遵循的根本规律，是分析集总参数电路的根本定律。基尔霍夫定律与元件特性构成了电路分析的根底。下页上页返回德国物理学家基尔霍夫〔GustavRobertKirchhoff〕于1845年提出了现以他名字命名的电路定律，当时他还只是一位在读的大学生，相对于欧姆定律，他给出的定律从根本上解决了复杂电路的求解问题。GustavRobertKirchhoff〔1824-1887〕下页上页返回1.几个名词电路中通过同一电流的分支。元件的连接点称为结点。b=3an=4b+_R1uS1+_uS2R2R3支路电路中每一个两端元件就叫一条支路。i3i2i1结点b=5下页上页或三条以上支路的连接点称为结点。n=2注意

两种定义分别用在不同的场合。返回由支路组成的闭合路径。两结点间的一条通路。由支路构成对平面电路，其内部不含任何支路的回路称网孔。l=3123路径回路网孔网孔是回路，但回路不一定是网孔。下页上页+_R1uS1+_uS2R2R3注意返回2.基尔霍夫电流定律

(KCL)令流出为“+〞，有：例在集总参数电路中，任意时刻，对任意结点流出〔或流入〕该结点电流的代数和等于零。流进的电流等于流出的电流下页上页返回例三式相加得：KCL可推广应用于电路中包围多个结点的任一闭合面。下页上页表明返回1

32KCL是电荷守恒和电流连续性原理在电路中任意结点处的反映；KCL是对结点处支路电流加的约束，与支路上接的是什么元件无关，与电路是线性还是非线性无关；KCL方程是按电流参考方向列写的，与电流实际方向无关。下页上页明确返回3.基尔霍夫电压定律

(KVL)U3U1U2U4下页上页标定各元件电压参考方向选定回路绕行方向，顺时针或逆时针.I1+US1R1I4_+US4R4I3R3R2I2_

在集总参数电路中，任一时刻，沿任一回路，所有支路电压的代数和恒等于零。返回–U1–US1+U2+U3+U4+US4=0U2+U3+U4+US4=U1+US1

或：–R1I1+R2I2–R3I3+R4I4=US1–US4下页上页U3U1U2U4I1+US1R1I4_+US4R4I3R3R2I2_KVL也适用于电路中任一假想的回路。注意返回例KVL的实质反映了电路遵从能量守恒定律;KVL是对回路中的支路电压加的约束，与回路各支路上接的是什么元件无关，与电路是线性还是非线性无关；KVL方程是按电压参考方向列写，与电压实际方向无关。下页上页明确aUsb__-+++U2U1返回4.KCL、KVL小结：KCL是对支路电流的线性约束，KVL是对回路电压的线性约束。KCL、KVL与组成支路的元件性质及参数无关。KCL说明在每一结点上电荷是守恒的；KVL是能量守恒的具体表达(电压与路径无关)。KCL、KVL只适用于集总参数的电路。下页上页返回i1=i2?UA=UB?下页上页思考I=01.？AB+_13V+_2V2.i111111i2返回下页上页例1求电流i解例2解求电压u返回下页上页++--4V5Vi=?3++--4V5V1A+-u=?3例3求电流

i例4求电压u解解要求能熟练求解含源支路的电压和电流。返回解I1下页上页-10V10V++--1AI=?10例5求电流I例6求电压

U解4V+-10AU=?2+-3AI返回解下页上页10V++--3I2U=?I=055-+2I2

I25+-例7求开路电压U返回解选择参数可以得到电压和功率放大。++-－I1U=?R2I1R1US例8求输出电压U下页上页返回求元件1、2、3吸收的总功率的最小值。＋－4Au2i2132＋＋＋＋－－－－25V20V1.5i2u3i3例9解下页上页返回－R5u1uR＋＋＋＋－－－513Vu1iR425I求电阻R、电流I。u1=2V。＋－10V2A1A1A＋－8V2A例10下页上页返回解实例平安用电。

最普通的电伤害是对神经系统的伤害，引起暂时麻痹和不自觉的肌肉收缩。电流人体生理反应3～5mA35～50mA50～70mA500mA肌肉麻痹仅仅有感觉极端痛苦心跳停止下页上页250V+-电路模型250V+-250V50+-400200应放置警告牌或采取其他预防措施下页上页第二章电阻电路的等效变换引言2-1首页本章重点电路的等效变换2-2电阻的串联和并联2-3电阻的Y形联接和形联接的等效变换2-4电压源、电流源的串联和并联2-5实际电源的两种模型及其等效变换2-6输入电阻2-72.电阻的串、并联4.电压源和电流源的等效变换3.电阻的Y-

变换

重点：1.电路等效的概念返回电阻电路仅由电源和线性电阻构成的电路。分析方法欧姆定律和基尔霍夫定律是分析电阻电路的依据。等效变换的方法,也称化简的方法。下页上页返回2-1引言任何一个复杂的电路,向外引出两个端钮，且从一个端子流入的电流等于从另一个端子流出的电流，那么称这一电路为二端网络(或一端口网络)。1.二端电路〔网络〕无源无源一端口网络ii下页上页2-2电路的等效变换返回B+-ui等效对A电路中的电流、电压和功率而言，满足：BACA下页上页2.二端电路等效的概念两个二端电路，端口具有相同的电压、电流关系,那么称它们是等效的电路。C+-ui返回电路等效变换的条件：电路等效变换的对象：电路等效变换的目的：两电路具有相同的VCR。未变化的外电路A中的电压、电流和功率。〔即对外等效，对内不等效〕化简电路，方便计算。下页上页明确返回2-3电阻的串联和并联电路特点1.电阻串联(a)各电阻顺序连接，流过同一电流(KCL)。(b)总电压等于各串联电阻的电压之和

(KVL)。下页上页+_R1Rn+_u

ki+_u1+_unuRk返回

由欧姆定律等效串联电路的总电阻等于各分电阻之和。等效电阻下页上页结论+_R1Rn+_u

ki+_u1+_unuRku+_Reqi返回串联电阻的分压

电压与电阻成正比，因此串联电阻电路可作分压电路。例3-1两个电阻的分压。下页上页表明+_uR1R2+-u1+-u2iº返回功率p1=R1i2，p2=R2i2，，pn=Rni2p1:p2::pn=R1:R2::Rn总功率

p=Reqi2=(R1+R2+…+Rn)i2=R1i2+R2i2++Rni2=p1+p2++pn电阻串联时，各电阻消耗的功率与电阻大小成正比。等效电阻消耗的功率等于各串联电阻消耗功率的总和。下页上页表明返回2.电阻并联电路特点(a)各电阻两端为同一电压〔KVL)。(b)总电流等于流过各并联电阻的电流之和(KCL)。i=i1+i2+

…+ik+…+in下页上页inR1R2RkRni+ui1i2ik_返回由KCL:=u/R1+u/R2

+

…+u/Rn=u(1/R1+1/R2+…+1/Rn)=uGeq等效电阻下页上页等效+u_iReq返回inR1R2RkRni+ui1i2ik_i=i1+i2+

…+ik+…+in等效电导等于并联的各电导之和。下页上页结论并联电阻的分流电流分配与电导成正比返回下页上页例3-2两电阻的分流。R1R2i1i2i返回功率p1=G1u2，p2=G2u2，，pn=Gnu2p1:p2::pn=G1:G2::Gn总功率

p=Gequ2=(G1+G2+…+Gn)u2=G1u2+G2u2++Gnu2=p1+p2++pn电阻并联时，各电阻消耗的功率与电阻大小成反比。等效电阻消耗的功率等于各并联电阻消耗功率的总和。下页上页表明返回3.电阻的串并联例3-3

电路中有电阻的串联，又有电阻的并联，这种连接方式称为电阻的串并联。计算图示电路中各支路的电压和电流。下页上页i1+-i2i3i4i51865412165V9i1+-i2i3185165V6返回解下页上页返回i1+-i2i3i4i51865412165V例3-4解①用分流方法做②用分压方法做求：I1

,I4

,U4。下页上页+_2R2R2R2RRRI1I2I3I412V_U4+_U2+_U1+返回从以上例题可得求解串、并联电路的一般步骤：求出等效电阻或等效电导。应用欧姆定律求出总电压或总电流。应用欧姆定律或分压、分流公式求各电阻上的电流和电压。以上的关键在于识别各电阻的串联、并联关系！例3-5求:Rab,Rcd。等效电阻针对端口而言下页上页61555dcba注意返回解例3-6求:Rab。

Rab＝70下页上页601005010ba4080206010060ba120204010060ba20100100ba20返回解例3-7求:

Rab。

Rab＝10缩短无电阻支路下页上页1520ba56671520ba566715ba43715ba410返回解bacdRRRR断路例3-8求:Rab。对称电路c、d等电位。ii1ii2短路根据电流分配下页上页bacRRRRbacdRRRR返回解2-4电阻的Y形联接和形联接的等效变换1.电阻的、Y形联接Y形网络形网络

包含三端网络下页上页baR1RR4R3R2R12R31R23123R1R2R3123返回，Y形网络的变形：形电路

(

形)

T型电路

(Y形)

这两个电路当它们的电阻满足一定的关系时，能够相互等效。下页上页注意返回i1=i1Y

,i2

=i2Y

,i3=i3Y

,

u12=u12Y

,u23=u23Y

,u31=u31Y

2.-Y

变换的等效条件等效条件：下页上页u23i3i2i1+++–––u12u31R12R31R23123i1Yi2Yi3Y+++–––u12Yu23Yu31YR1R2R3123返回Y接:用电流表示电压u12Y=R1i1Y–R2i2Y

接:用电压表示电流i1Y+i2Y+i3Y=0

u31Y=R3i3Y–R1i1Y

u23Y=R2i2Y–R3i3Y

i3

=u31

/R31–u23

/R23i2

=u23

/R23–u12

/R12i1=u12/R12–u31/R31(2)(1)上页u23i3i2i1+++–––u12u31R12R31R23123i1Yi2Yi3Y+++–––u12Yu23Yu31YR1R2R3123下页返回由式(2)解得：i3

=u31

/R31–u23

/R23i2

=u23

/R23–u12

/R12i1=u12/R12–u31/R31(1)(3) 根据等效条件，比较式(3)与式(1)，得Y的变换公式。上页下页返回Rab=RabY

，Rbc=RbcY

,Rca=RcaY

从等效电阻的观点得-Y等效变换的公式等效条件：下页上页返回R12R31R23abcR1R2R3abc下页上页返回R12R31R23abcR1R2R3abc或下页上页返回进行简单的代数运算，得Y的变换公式为下页上页类似可得到由Y的变换公式：或返回上页下页返回R12R1R2R3abcR23R31Y的变换公式的应用下页上页Y的变换公式的应用返回R1R2R3R12R31R23abc简记方法：变YY变下页上页特例：假设三个电阻相等(对称)，那么有

R=3RYR31R23R12R3R2R1外大内小返回等效对外部(端钮以外)有效，对内不成立。等效电路与外部电路无关。用于简化电路下页上页注意返回桥T

电路例1下页上页1k1k1k1kRE-+1/3k1/3k1kRE1/3k+-1k3k3kRE3k+-返回例2计算90电阻吸收的功率下页上页141+20V909999-333141+20V909-110+20V90-i1i返回例3求负载电阻RL消耗的功率下页上页返回2A3020RL3030303040202A3020RL101010304020IL2A40RL101010402.5电压源、电流源的串联和并联1.理想电压源的串联和并联串联等效电路注意参考方向下页上页并联

相同电压源才能并联,电源中的电流不确定。注意uS2+_+_uS1+_u+_uuS1+_+_iuS2+_u等效电路返回电压源与支路的串、并联等效对外等效！下页上页uS2+_+_uS1+_iuR1R2+_uS+_iuRuS+_i任意元件u+_RuS+_iu+_返回2.理想电流源的串联并联

相同的理想电流源才能串联,每个电流源的端电压不能确定。串联并联注意参考方向下页上页iS1iS2iSni等效电路等效电路iiS2iS1i注意返回下页上页电流源与支路的串、并联等效R2R1+_uiS1iS2i等效电路RiSiS等效电路对外等效！iS任意元件u_+R返回2.6实际电源的两种模型及其等效变换下页上页1.实际电压源实际电压源也不允许短路。因其内阻小，假设短路，电流很大，可能烧毁电源。考虑内阻伏安特性：一个好的电压源要求i+_u+_注意返回实际电流源也不允许开路。因其内阻大，假设开路，电压很高，可能烧毁电源。2.实际电流源考虑内阻伏安特性：一个好的电流源要求下页上页注意返回ui+_3.电压源和电流源的等效变换

实际电压源、实际电流源两种模型可以进行等效变换，所谓的等效是指端口的电压、电流在转换过程中保持不变。u=uS

–RS

ii=iS

–GSui=uS/RS–u/RSiS=uS

/RS

GS=1/RS实际电压源实际电流源端口特性下页上页i+_uSRS+u_iGS+u_iS比较可得等效条件返回电压源变换为电流源：转换电流源变换为电压源：下页上页i+_uSRS+u_转换i+_uSRS+u_小结返回iGS+u_iSiGS+u_iSiGS+u_iS等效是对外部电路等效，对内部电路是不等效的。电流源开路，GS上有电流流过。电流源短路,GS上无电流。电压源短路，RS上有电流；

电压源开路，RS上无电流流过iS理想电压源与理想电流源不能相互转换。变换关系

iS

i表现在下页上页注意i+_uSRS+u_方向：电流源电流方向与电压源电压方向相反。数值关系返回利用电源转换简化电路计算例1IU=20V下页上页+15V_+8V77返回5A3472AI＝？1.6A+_U=？5510V10V++__2.+_U2.52A6A例2把电路转换成一个电压源和一个电阻的串连下页上页10V1010V6A++__1.70V10+_66V10+_返回2A6V106A+_2.下页上页106A1A107A1070V+_返回10V1010V6A++__1.下页上页66V10+_6V+_60V10+_返回2A6V106A+_2.6V106A+_例3下页上页求电路中的电流I60V410I630V_++_返回40V4102AI630V_++_40V104102AI2A630V_++_例4受控源和独立源一样可以进行电源转换；转换过程中注意不要丧失控制量。求电流i1下页上页注意+_US+_R3R2R1i1ri1返回US+_R1i1R2//R3ri1/R3US+_Ri1+_(R2//R3)ri1/R3求电流i1下页上页+_US+_R3R2R1i1ri1US/R1R2//R1+_R3ri1+_Rri1US(R2//R1)/R1+_ii1US/R1R2+_R3ri1R1丧失控制量例5把电路转换成一个电压源和一个电阻的串连下页上页2k10V500I+_U+_+-II1.5k10V+_U+_返回1k1k10V0.5I+_UI+_理想电流源的转移把理想电流源沿着包含它所在支路的任意回路转移到该回路的其他支路中去，得到电流源和电阻的并联结构。原电流源支路去掉，转移电流源的值等于原电流源值，方向保证各结点的KCL方程不变。下页上页补充iSiSiSiSiSiS返回例I下页上页求电流I。1I3A3221A1I3A3221A3A1A6V2V2V－＋＋＋－－1I322返回理想电压源的转移把理想电压源转移到邻近的支路，得到电压源和电阻的串联结构。原电压源支路短接，转移电压源的值等于原电压源值，方向保证各回路的KVL方程不变。下页上页补充＋－uS＋－uS＋uS－＋－uS＋＋－－uSuS返回例下页上页求电流I。10V5V++－－2I211－－10V5V+10V5V++－－2I211+I6V22/5+－－15V+返回例求图示△电路结构的等效Y型电路。下页上页23V316V+－－2V－++3A1A2A2313A1A2A1/211/3返回下页上页3A1A2A1/211/31/211/32A1A1/211/32A1A1A1/211/30.5V－－+－1/3V2V++1/211/3－－1/6V2.5V++返回2.7输入电阻1.定义无源+-ui输入电阻2.计算方法如果一端口内部仅含电阻，那么应用电阻的串、并联和—Y变换等方法求它的等效电阻；对含有受控源和电阻的两端电路，用电压、电流法求输入电阻，即在端口加电压源，求得电流，或在端口加电流源，求得电压，得其比值。下页上页返回例计算下例一端口电路的输入电阻无源电阻网络下页上页R2R3R1解

先把有源网络的独立源置零：电压源短路；电流源开路，再求输入电阻。uS+_R3R2R1i1i21.返回外加电压源下页上页2.US+_3i16+－6i1U+_3i16+－6i1i返回i1i2等效上页u1+_150.1u153.10u1+_155返回+－iu求Rab和Rcd上页2u1+_36u1+－dcab64.+_ui2u1+_36u1+－dcab6+_ui第3章电阻电路的一般分析3.1电路的图3.2KCL和KVL的独立方程数3.3支路电流法3.4网孔电流法3.5回路电流法3.6结点电压法首页本章重点重点

熟练掌握电路方程的列写方法：支路电流法回路电流法结点电压法返回线性电路的一般分析方法普遍性：对任何线性电路都适用。

复杂电路的一般分析法就是根据KCL、KVL及元件电压和电流关系列方程、解方程。根据列方程时所选变量的不同可分为支路电流法、回路电流法和结点电压法。元件的电压、电流关系特性。电路的连接关系—KCL，KVL定律。方法的根底系统性：计算方法有规律可循。下页上页返回1.网络图论BDACDCBA哥尼斯堡七桥难题

图论是拓扑学的一个分支，是富有趣味和应用极为广泛的一门学科。下页上页3.1电路的图返回2.电路的图抛开元件性质一个元件作为一条支路元件的串联及并联组合作为一条支路543216有向图下页上页65432178返回R4R1R3R2R6uS+_iR5图的定义(Graph)G={支路，结点}

电路的图是用以表示电路几何结构的图形，图中的支路和结点与电路的支路和结点一一对应。图中的结点和支路各自是一个整体。移去图中的支路，与它所联接的结点依然存在，因此允许有孤立结点存在。如把结点移去，那么应把与它联接的全部支路同时移去。下页上页结论返回从图G的一个结点出发沿着一些支路连续移动到达另一结点所经过的支路构成路径。(2)路径(3)连通图图G的任意两结点间至少有一条路径时称为连通图，非连通图至少存在两个别离局部。下页上页返回(4)子图假设图G1中所有支路和结点都是图G中的支路和结点，那么称G1是G的子图。树(Tree)T是连通图的一个子图且满足以下条件：连通包含所有结点不含闭合路径下页上页返回树支：构成树的支路连支：属于G而不属于T的支路树支的数目是一定的连支数：不是树树对应一个图有很多的树下页上页明确返回回路(Loop)L是连通图的一个子图，构成一条闭合路径，并满足：(1)连通，(2)每个结点关联2条支路。12345678253124578不是回路回路2〕根本回路的数目是一定的，为连支数；1〕对应一个图有很多的回路；3〕对于平面电路，网孔数等于根本回路数。下页上页明确返回根本回路(单连支回路)12345651231236支路数＝树支数＋连支数＝结点数－1＋根本回路数结点、支路和根本回路关系根本回路具有独占的一条连支下页上页结论返回例87654321图示为电路的图，画出三种可能的树及其对应的根本回路。876586438243下页上页注意网孔为根本回路。返回

KCL和KVL的独立方程数1.KCL的独立方程数654321432114324123＋

＋

＋

＝0

n个结点的电路,独立的KCL方程为n-1个。下页上页结论返回2.KVL的独立方程数下页上页13212-6543214321对网孔列KVL方程：

可以证明通过对以上三个网孔方程进行加、减运算可以得到其他回路的KVL方程：注意返回KVL的独立方程数=根本回路数=b－(n－1)n个结点、b条支路的电路,独立的KCL和KVL方程数为：下页上页结论返回3.3支路电流法对于有n个结点、b条支路的电路，要求解支路电流,未知量共有b个。只要列出b个独立的电路方程，便可以求解这b个变量。1.支路电流法2.独立方程的列写下页上页以各支路电流为未知量列写电路方程分析电路的方法。从电路的n个结点中任意选择n-1个结点列写KCL方程选择根本回路列写b-(n-1)个KVL方程。返回例132有6个支路电流，需列写6个方程。KCL方程:取网孔为独立回路，沿顺时针方向绕行列写KVL方程:回路1回路2回路3123下页上页R1R2R3R4R5R6+–i2i3i4i1i5i6uS1234返回应用欧姆定律消去支路电压得：下页上页这一步可以省去回路1回路2回路3R1R2R3R4R5R6+–i2i3i4i1i5i6uS1234123返回〔1〕支路电流法的一般步骤：标定各支路电流〔电压〕的参考方向；选定(n–1)个结点，列写其KCL方程；选定b–(n–1)个独立回路，指定回路绕行方向，结合KVL和支路方程列写；求解上述方程，得到b个支路电流；进一步计算支路电压和进行其它分析。下页上页小结返回〔2〕支路电流法的特点：支路法列写的是

KCL和KVL方程，所以方程列写方便、直观，但方程数较多，宜于在支路数不多的情况下使用。下页上页例1求各支路电流及各电压源发出的功率。12解

n–1=1个KCL方程：结点a：–I1–I2+I3=0

b–(n–1)=2个KVL方程：11I2+7I3=

67I1–11I2=70-6=64U=US70V6V7ba+–+–I1I3I2711返回下页上页70V6V7ba+–+–I1I3I271121返回例2结点a：–I1–I2+I3=0(1)n–1=1个KCL方程：列写支路电流方程.(电路中含有理想电流源〕解1(2)b–(n–1)=2个KVL方程：11I2+7I3=U7I1–11I2=70-U增补方程：I2=6A下页上页设电流源电压返回+U_a70V7b+–I1I3I2711216A1解2由于I2，故只列写两个方程结点a：–I1+I3=6避开电流源支路取回路：7I1＋7I3=70下页上页返回70V7ba+–I1I3I27116A例3–I1–I2+I3=0列写支路电流方程.(电路中含有受控源〕解11I2+7I3=

5U7I1–11I2=70-5U增补方程：U=7I3有受控源的电路，方程列写分两步：先将受控源看作独立源列方程；将控制量用未知量表示，并代入①中所列的方程，消去中间变量。下页上页注意5U+U_70V7ba+–I1I3I271121+_结点a：返回3.5回路电流法

1.回路电流法下页上页以根本回路中沿回路连续流动的假想电流为未知量列写电路方程分析电路的方法。它适用于平面和非平面电路。假设选网孔为根本回路，称网孔电流法。它仅适用于平面电路。返回根本思想为减少未知量(方程)的个数，假想每个根本回路中有一个回路电流。各支路电流可用回路电流的线性组合表示，来求得电路的解。下页上页返回与支路电流法相比，方程数减少n-1个。注意支路电流可用回路电流表示。

独立回路数为2。选图示的两个网孔为独立回路，支路电流可表示为：il1il2+–+–i1i3i2uS1uS2R1R2R3下页上页回路电流在回路中是闭合的，对每个相关结点均流进一次，流出一次，所以KCL自动满足。因此回路电流法是对根本回路列写KVL方程，方程数为网孔数。列写的方程返回il1il2+–+–i1i3i2uS1uS2R1R2R3网孔1：R1il1+R2(il1-il2)-uS1+uS2=0网孔2：R2(il2-il1)+R3il2

-uS2=0整理得：(R1+R2)

il1-R2il2=uS1-uS2-R2il1+(R2+R3)

il2=uS22.方程的列写下页上页观察可以看出如下规律：

R11=R1+R2网孔1中所有电阻之和，称网孔1的自电阻。il1il2b+–+–i1i3i2uS1uS2R1R2R3返回

R22=R2+R3网孔2中所有电阻之和，称网孔2的自电阻。自电阻总为正。

R12=R21=–R2

网孔1、网孔2之间的互电阻。当两个回路电流流过相关支路方向相同时，互电阻取正号；否那么为负号。uSl1=uS1-uS2

网孔1中所有电压源电压的代数和。uSl2=uS2

网孔2中所有电压源电压的代数和。下页上页注意il1il2b+–+–i1i3i2uS1uS2R1R2R3返回当电压源电压方向与该回路电流方向一致时，取负号；反之取正号。下页上页方程的标准形式：对于具有l个根本回路的电路，有:il1il2b+–+–i1i3i2uS1uS2R1R2R3返回Rjk:

互电阻+:流过互阻的两个回路电流方向相同；-:流过互阻的两个回路电流方向相反；0:无关。Rkk:

自电阻(总为正)下页上页注意返回例1用回路电流法求解电流i。解1选网孔为独立回路：i1i3i2无受控源的线性网络Rjk=Rkj,系数矩阵为对称阵。当网孔电流均取顺〔或逆〕时针方向时，Rjk均为负。下页上页RSR5R4R3R1R2US+_i表明返回下页上页RSR5R4R3R1R2US+_i解2

只让一个回路电流经过R5支路。返回i1i3i2〔1〕回路法的一般步骤：选定l=b-(n-1)个独立回路，并确定其绕行方向；对l个独立回路，以回路电流为未知量，列写其KVL方程；求解上述方程，得到l

个回路电流；其它分析。求各支路电流；下页上页小结〔2〕回路法的特点：通过灵活的选取回路可以减少计算量；互有电阻的识别难度加大，易遗漏互有电阻。返回3.理想电流源支路的处理

引入电流源电压，增加回路电流和电流源电流的关系方程。例U_+i1i3i2方程中应包括电流源电压增补方程：下页上页ISRSR4R3R1R2US+_返回选取独立回路，使理想电流源支路仅仅属于一个回路,该回路电流即IS。例电流，实际减少了一方程下页上页ISRSR4R3R1R2US+_返回i1i3i24.受控电源支路的处理

对含有受控电源支路的电路，可先把受控源看作独立电源按上述方法列方程，再将控制量用回路电流表示。下页上页返回例1i1i3i2受控源看作独立源列方程增补方程：下页上页5URSR4R3R1R2US+__++_U返回R1R4R5gU1R3R2U1_++_U1iS例2列回路电流方程解1选网孔为独立回路1432_+_+U2U3增补方程：下页上页返回R1R4R5gU1R3R2U1_++_U1iS解2回路2选大回路增补方程：1432下页上页返回例3求电路中电压U，电流I和电压源产生的功率i1i4i2i3解下页上页＋4V3A2－+–IU312A2A返回3.6结点电压法选结点电压为未知量，那么KVL自动满足，无需列写KVL方程。各支路电流、电压可视为结点电压的线性组合，求出结点电压后，便可方便地得到各支路电压、电流。根本思想：1.结点电压法下页上页

以结点电压为未知量列写电路方程分析电路的方法。适用于结点较少的电路。返回列写的方程

结点电压法列写的是结点上的KCL方程，独立方程数为：下页上页uA-uBuAuB(uA-uB)+uB-uA=0KVL自动满足注意与支路电流法相比，方程数减少b-(n-1)个。任意选择参考点：其它结点与参考点的电位差即为结点电压(位)，方向为从独立结点指向参考结点。返回2.方程的列写选定参考结点，标明其余n-1个独立结点的电压；132下页上页列KCL方程：i1+i2=iS1+iS2-i2+i4+i3=0-i3+i5=－iS2iS1uSiS2R1i1i2i3i4i5R2R5R3R4+_返回

把支路电流用结点电压表示：下页上页i1+i2=iS1+iS2-i2+i4+i3=0-i3+i5=-iS2132iS1uSiS2R1i1i2i3i4i5R2R5R3R4+_返回下页上页返回整理得：下页上页返回132iS1uSiS2R1i1i2i3i4i5R2R5R3R4+_等效电流源令Gk=1/Rk，k=1,2,3,4,5上式简记为：G11un1+G12un2

＋G13un3

=iSn1G21un1+G22un2

＋G23un3

=iSn2G31un1+G32un2

＋G33un3

=iSn3标准形式的结点电压方程下页上页返回G11=G1+G2

结点1的自电导G22=G2+G3+G4

结点2的自电导G33=G3+G5

结点3的自电导小结结点的自电导等于接在该结点上所有支路的电导之和。G12=G21=-G2

结点1与结点2之间的互电导G23=G32=-G3

结点2与结点3之间的互电导下页上页互电导为接在结点与结点之间所有支路的电导之和，总为负值。返回iSn3=-iS2＋uS/R5

流入结点3的电流源电流的代数和。iSn1=iS1+iS2

流入结点1的电流源电流的代数和。流入结点取正号，流出取负号。由结点电压方程求得各结点电压后即可求得各支路电压，各支路电流可用结点电压表示：下页上页返回132iS1uSiS2R1i1i2i3i4i5R2R5R3R4+_G11un1+G12un2+…+G1,n-1un,n-1=iSn1G21un1+G22un2+…+G2,n-1un,n-1=iSn2Gn-1,1un1+Gn-1,2un2+…+Gn-1,nun,n-1=iSn,n-1Gii

—自电导，总为正。

iSni

—

流入结点i的所有电流源电流的代数和。Gij

=Gji—互电导，结点i与结点j之间所有支路电导之和，总为负。下页上页结点法标准形式的方程：注意

电路不含受控源时，系数矩阵为对称阵。返回结点法的一般步骤：(1)选定参考结点，标定n-1个独立结点；(2)对n-1个独立结点，以结点电压为未知量，列写其KCL方程；(3)求解上述方程，得到n-1个结点电压；(5)其它分析。(4)通过结点电压求各支路电流；下页上页总结返回试列写电路的结点电压方程(G1+G2+GS)U1-G1U2－GsU3=GSUS-G1U1+(G1+G3+G4)U2-G4U3

=0－GSU1-G4U2+(G4+G5+GS)U3

=－USGS例下页上页UsG3G1G4G5G2+_GS312返回3.无伴电压源支路的处理以电压源电流为变量，增补结点电压与电压源间的关系。下页上页UsG3G1G4G5G2+_312(G1+G2)U1-G1U2

=I-G1U1+(G1+G3+G4)U2-G4U3

=0-G4U2+(G4+G5)U3

=－IU1-U3=US增补方程I看成电流源返回选择适宜的参考点U1=US-G1U1+(G1+G3+G4)U2-

G3U3

=0-G2U1-G3U2+(G2+G3+G5)