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文档简介

一、电场力作功的特点与路径无关，只与始末位置有关。17–

4

静电场的环路定理与电势如果场源电荷不是点电荷q，而是一个点电荷系，则：仍与路径无关。

结论实验电荷在任何静电场中移动时，电场力所做的功，仅与实验电荷量

及其始、末位置有关。即静电场力是保守力。二静电场的环路定理静电场是保守场12三、电势能

静电场力作功与路径无关。这说明静电场是保守场。可以引进与位置有关的标量函数——势能。类似于重的电势能差，即a、b两点的静电势能差为：力势能，静电场力从a到b作功应该等于a、b两点

在静电场中某点a的静电势能定义为：它反映了电场能方面的性质。由于是一个只与电场有关而与实验电荷无关的量。所以它反映电场的力方面的性质。与此类似，

也与无关。完全由电场a、b两点的性质决定。显然四、电势差定义：a、b两点的电势差为1.电场中a、b两点的电势差在数值上等于将单位正电荷从a移到b电场力所做的功。2.沿电场线方向电势降低，逆电场线方向电势升高。五、电势1.定义：电场中某点电势的高低，是相对参考点而言的。一旦参考点（零电势点）选定，则任一点P的电势为

2.电势与电势差：

显然，电场中某点的电势高低，由零电势点的选择而定。但任意两点间的电势差却与零势点的选择无关。

4、零电势点的选择（1）零电势点允许有一定的任意性。但要保证电势的表达式有意义。（2）一般选无限远处的电势为零，或者选大地电势为零。3.电场力作功与电势：

六、电势的计算显然：电势叠加原理P2.点电荷系的电势：即，一个点电荷系的电场中某点的电势，等于各个点电荷单独存在时在该点所产生电势的代数和。1.点电荷的电势：3.连续带电体的电势：对于线分布、面分布、体分布的带电体，通常分别取：（这种取法与用电场强度叠加原理求场强时相同。）电势的计算有两种方法：（2）由电势叠加原理计算。以求得）。再由求出；（1）先求出场强分布（多种情况下由高斯定理可例1、两个异号的点电荷ne和-e（n>1）。相距为a，1.求空间任一点的电势;2.证明电势为零的面为一个球面。OZYX（1）选取如图所示的坐标，则点的电势为：即（2）令有即显然上式为一个球面方程。xPxa例2

均匀带电圆环，带电荷量为q，半径为a，求轴线上任意一点P的电势。解:方法一：r显然在时有方法二：例3、三个同心带电导体球壳，半径分

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