工程力学下册超静定系统市公开课获奖课件

1、第14章 超静定系统 14.1 概述 14.2 用力法求解静不定结构 14.3 对称及对称性质利用 14.3.1 对称问题 14.3.2 反对称问题 14.3.3 既非对称也非反对称问题 14.4 连续梁及三弯矩方程 本章习题第1页第1页 12.1 概述 静不定结构也称为超静定结构，和相应静定结构相比，含有强度高、刚度大长处，因此工程实际中结构大多是静不定结构。本章主要简介静不定结构定义、静不定次数判断以及静不定结构求解办法，重点简介用力法求解静不定结构。首先对超静定结构作全面讨论。 第2页第2页1. 平面杆系 由直杆以铰结点相连接构成杆系，若载荷只作用于结点上，则每一杆件只承受拉伸或压缩，这

2、种杆系称为桁架见图14.1(a)。 图14.1第3页第3页 若直杆以刚结点相连接构成杆系在载荷作用下，各杆能够承受拉、压、弯曲和扭转，这样杆系称为刚架见图14.1(b)。至于如图14.1(d)所表示杆系是连续跨过若干支座梁通常称为连续梁。图14.1杆系各杆轴线在同一平面内，且它就是各杆形心主惯性平面；同时，外力也都作用于这一平面内。这种杆系称为平面杆系。后面讨论以平面杆系为主。 2. 外超静定和内超静定 以往讨论超静定结构，多数是支座反力不能全由平衡方程求出情况，这种超静定结构称为外静不定，如图14.1(b)和图14.1(d)所表示就是这种超静定结构。至于如图14.1(a)和图14.1(c)所

3、表示结构虽支座反力可由静力平衡方程拟定，但杆件内力却不能所有由平衡方程求出，仍然是超静定结构，这种超静定结构称为外静不定。与此相反，静定结构支座反力和内力由平衡方程，并利用截面法，便可所有拟定。 第4页第4页3超静定结构多出约束 图14.2 如图14.2(a)和图14.2(b)所表示静定梁各有三个反力，使梁只也许有变形引起位移，在xy平面内任何刚性位移或转动都是不也许。这样结构称为几何不变或运动学不变结构。上述三个反力所代表约束都是保持结构几何不变所必需。比如解除简支梁右端铰支座；或解除悬臂梁固定端对转动约束使之变为铰支座，这两种情况都将使梁变成如图14.2(c)所表示机构，它可绕左端铰链A转

4、动，是几何可变。 第5页第5页 与静定结构不同，超静定结构一些支座往往并不是维持几何不变所必需。比如解除如图14.1(b)所表示刚架支座B，它依然是几何不变结构。因此把这类约束称为多出约束。与多出约束对应约束力就称为多出约束力。 结构支座或支座反力是结构外部约束。现在从静定与超静定结构比较来讨论内部约束。如图14.3(a)所表示是一个静定刚架，切口两侧A、B两截面能够有相正确位移和转动。如用铰链将A、B连接见图14.3(b)，这就限制了A、B两截面沿垂直和水平两个方向相对位移，组成结构内部约束，相称于增加了两对内部约束力，如图14.3(c)所表示。推广开来，如把刚架上面两根杆件改成连为一体一根

5、杆件见图14.3(d)，这就约束了A、B两截面相对转动和位移，等于增加了三对内部约束力见图14.3(e)。 第6页第6页图14.3第7页第7页4基本静定结构 另一方面在解题时需将超静定系统变化为静定系统。解除超静定结构某些约束后，可以把它变为静定结构。如解除如图14.4(a)所示超静定结构支座C，并将截面D切开，便成为如图14.4(b)所示静定结构。解除支座C相称于解除了一个外部约束，切开截面D又等于解除了三个内部约束。可见相称于解除了四个约束。或者说，与相应静定结构相比，如图11.4(a)所示超静定结构多出四个约束，称为四次超静定结构。又如在图14.l(a)中，把桁架任一根杆件切开，就成为静

6、定结构。桁架各杆只承受拉伸或压缩，切开一根杆件只相称于解除一个内部约束，因此它是一次超静定结构。 第8页第8页图14.4解除超静定结构一些约束后得到静定结构，称为原超定结构基本静定系或静定基。图14.4(b)所表示静定结构就是图14.4(a)所表示超静定结构基本静定系。基本静定系能够有不同选择，不是唯一。 第9页第9页图14.5(a)所表示刚架有两个多出约束，是二次超静定梁。能够解除固定铰支座得到由图14.5(b)所表示基本静定系。也可将刚架固定端除去，并装上移动铰链就得到如图14.5(c)所表示基本静定系。在基本静定系上，除原有载荷外，还应当用相应多出约束力代替被解除多出约束，这就得到图14

7、.5(b)或图14.5(c)所表示基本静定系。有时把载荷和多出约束力作用下基本静定系称为相称系统。 图14.5第10页第10页基本静定系统基选取可遵循原则：(1) 基本静定系统基必须能维持静力平衡，且为几何不变系统。(2) 基本静定系统要便于计算，即要有助于建立变形协调条件。普通来说，求解变形时，悬臂梁最为简朴，另一方面是简支梁，最后为外伸梁。 第11页第11页5超静定次数确实定(1) 依据结构约束性质可拟定内、外约束力总数。内、外约束力总数与独立静力平衡方程总数之差即为超静定结构超静定次数。(2) 外超静定次数判断：依据结构与受力性质，拟定其是空间或是平面承载结构，即可拟定所有约束个数。依据

8、作用力类型，可拟定独立平衡方程数，两者之差为超静定次数。如图14.7(b)所表示，外载荷为平面力系，则为三次外超静定系，而图14.7(c)为空间力系，则为六次外超静定。(3) 内超静定次数确实定。桁架：直杆用铰链相连接，载荷只作用于结点，杆只受拉压力杆系，其基本几何不变系由三杆构成见图14.6(a)。而图14.6(b)仍由基本不变系扩展而成，仍是静定系，而图14.6(c)由于在基本系中增长了一约束杆，因而为一次超静定。 第12页第12页图14.6图14.7第13页第13页 刚架：杆以刚结点相连接，各杆能够承受拉、压、弯曲和扭转，这样杆系为平面刚架(图14.7)。对于闭口框架，则需用截面法切开一

9、个切口使其变为静定结构(几何不变可承载结构)，其截面上作为平面受力结构见图14.7(b)，出现三个内力(轴向力,弯矩，剪切力)，为三次超静定，而对于空间受力结构见图14.7(c)则为六次超静定。对于大型结构，若为平面问题，则每增长一个闭合框架，结构超静定次数便增长三次，而一个平面受力闭合圆环与之类似，也是三次超静定。 (4) 混合超静定次数确实定。先判断外超静定次数，后判断内超静定次数，两者之和为结构超静定次数。 图14.8第14页第14页 12.2用力法求解静不定结构 求解静不定结构办法普通有两种办法：力法和位移法。 力法：以多出约束力为基本未知量，将变形或位移表示为未知力函数，通过变形协调

10、条件作为补充方程来求解未知约束力，这种办法称为力法，又叫柔度法。 位移法：以结点位移作为基本未知量，将力通过结构关系表示成位移函数。通过结点平衡条件，解出未知量，这种办法称为位移法，又叫刚度法。 本文使用力法，不涉及位移法。 第15页第15页【例14.1】 如图14.9(a)所表示是车削工件安有尾顶针简化模型。这是一次静不定，解除B端约束成悬臂梁(静定基，亦可解除左端转动约束，简化为简支梁)，B端加上多出约束支座反力 为 及外载荷F成相称系统见图14.9(b)。现求解相称系统中未知多出约束反力 。 图14.9第16页第16页解：在 ， 作用下，悬臂梁B端位移为 其中， 是由于C处作用有外载引起

11、B点在 方向位移见图14.9(c)，而 是支反力 引起B点在 方向位移见图14.9(d)。因原系统B端是铰支座，在 方向上不应有位移，与原系统比较知相称系统B点位移应为零，故 (14-1)这就是变形几何方程或协调方程，为了得到一个补充方程(补充独立平衡方程不足)，在计算 时，可在静定基上 沿 方向作用单位力见图14.9(e)，B点沿 方向单位力引起位移为 ，对线弹性结构应有 第17页第17页代入式(14-1)有 (14-2)表示式(14-2)就称为正则方程，其中 ， 与可用莫尔积分或其它办法求得。 ,代入协调方程式(14-2)可解得 求得 后，则可解出相称系统所有内力、位移。此相称系统解即原系

12、统解。 第18页第18页现在来总结一下解题环节： (1) 分析超静定结构，画出基本静定系图，如图14.9(b)所表示。 (2) 在静定基上分别画出已知力受力图，如图14.9(c)所表示；与未知力方向相应单位力图，如图14.9(e)所表示。 (3) 计算 、 。 (4) 求解 得未知约束反力 。 第19页第19页【例14.2】 刚架尺寸及受力如图14.10(a)所表示，若F、EI均为已知，试画刚架弯矩图。 图14.1第20页第20页解：(1) 基本静定系如图14.10(b)所表示。 (2) 正则方程： (3) 计算 和 BC段： AC段： 第21页第21页(4) 画弯矩图。画弯矩图下列所表示。

13、第22页第22页【例14.3】 桁架尺寸、受力如图14.11(a)所表示，若F、EA均为已知，试求各杆内力。 图14.11第23页第23页解：(1)基本静定系如图14.11(b)所表示。(2) 正则方程： 。(3) 计算 和 。 第24页第24页【例14.4】 梁抗弯度EI，杆拉压刚度EA为已知， ，计算截面C挠度 。 图14.12第25页第25页解：这里为了阐明以便，将图14.12中杆件编号为，AB为梁。 (1) 基本静定系如图14.12(b)所表示。 (2) 正则方程： 。 (3) 计算 和 。 由于因此第26页第26页(4) 计算截面C挠度。 在静定基上C点加一单位力，则 由于杆1已断开

14、 ；第27页第27页若不断开杆1 ；梁中点受力 直接用简支梁公式 第28页第28页 可将上述思想推广到n次静不定系统，如解除n个多出约束后未知多出约束力为 ，它们将引起 作用点相应位移为 ，而原系统由于 与外载荷共同作用对此位移限制为零(或已知)，故有 (14-3)依据位移互等定理有 (14-4) 称为柔度因数，是 引起 作用点 方向上位移； 是外载荷引起 处相应位移。式(14-3)称为静不定力法正则方程，它们是相应于n个多出未知力 变形协调条件，是求解静不定问题补充方程。 第29页第29页下面以图14.13为例阐明各因数物理意义。 图14.13第30页第30页【例14.5】如图14.14(a

15、)所表示为一静不定刚架，设刚架相同，求支座反力。 图14.14第31页第31页解：如图14.14(a)所表示为三次静不定结构，解除B端约束，代之以多出约束反力 ， ， ，图14.14(b)为相称系统，按式(12-3)， 、 均可用莫尔定理计算，即有 第32页第32页将以上值代入式(14-3)，整理后得解此联立方程，求出其中，负号表示 与所设方向相反，应向下。求出多出约束力，即求出了支座B支座反力，进一步即可作出内力图。 第33页第33页 14.3 对称及对称性质利用 利用结构上载荷对称或反对称性可使正则方程得到一些简化。 结构几何尺寸、形状、构件材料及约束条件均对称于某一轴，则称此结构为对称结

16、构见图14.15(a)。 当在对称结构上受力也对称于结构对称轴，则此结构将产生对称变形见图14.15(b)。如外力反对称于结构对称轴，则结构将产生反对称变形见图14.15(c)。与此相同，杆件内力也可分成对称和反对称。比如平面结构杆件横截面上普通有剪切力、弯矩和轴向力即三个内力(见图14.16)。对所考察截面来说弯矩M和轴向力 是对称内力，剪切力 则是反对称内力。 第34页第34页图14.16图14.15 正确利用对称、反对称性质，则可推知一些未知量，可大大简化计算过程。如对称变形对称截面上见图14.15(b)，反对称内力 等于零或已知；反对称变形见图14.15(c)反对称截面上，对称内力M为

17、零或已知。 第35页第35页 14.3.1 对称问题 以图14.17(a)对称变形为例，切开结构对称截面，此为三次超静定，应有三个多出未知力，即轴向力 ，剪切力 与弯矩 ，则可证实其反对称内力 应为零，正则方程为 图14.17第36页第36页 用积分法计算 及 时，所要用载荷弯矩图 以及 =1， =1， =1时弯矩图分别见图14.17(b)、(c)、(d)、(e)，其中 ， ， 均对称于对称轴，而 反对称于对称轴。由莫尔积分知，对称函数与反对称函数相乘在区间积分应为零，即有 将此结果代入、，此时图14.17正则方程为 (14-5a)(14-5b)(14-5c)从式(14-5b)可知， =0，在

18、对称结构上受对称载荷作用时，在对称截面上，反对称内力等于零。以后在解题时可作为已知条件用。这就是说利用对称性可减少求解方程个数，这是解说本节目的。 第37页第37页 14.3.2 反对称问题 以图14.18(c)为例，在对称面切开后，其多出未知力也是 ， 与 ， 同上类似证实，其对称内力 与 应等于零，只需一个协调方程，即可解出 ，即有 图14.18第38页第38页将此结果代入式、，此时图14.18正则方程为 由式(14-6b)得 ，由式(14-6a)、式(14-6c)得 。在对称结构上受反对称载荷作用时，在对称截面上，对称内力等于零。同理以后在解题时可作为已知条件用。 (14-6a)(14-

19、6b)(14-6c)第39页第39页 14.3.3 既非对称也非反对称问题 对于一些载荷既非对称，也非反对称，可将它们化为对称和反对称两种情况叠加，如图14.19所表示。载荷作用在对称轴上情形下列。 图14.19第40页第40页【例14.6】 如图14.20(a)所表示，AB为刚性杆受力F，求各杆内力。 图14.20解：首先将图14.20(a)简化到图14.20(b)，这样就可将问题简化成对称和反对称问题。单独有力F作用时为对称问题，单独有力偶M作用时为反对称问题。对称问题：反对称问题： 第41页第41页【例14.7】 已知抗弯刚度为EI，半径为R圆环，直径CD方向受一对力 F 见图14.21

20、(a),求圆环内弯矩 M 。 图14.21第42页第42页解：(1) 超静定次数：封闭圆环为三次超静定。在C处截开，则有三个多出未知力：弯矩，轴向力，剪切力。 (2) 对称性：直径CD为一对称轴，对称截面C上剪切力为零，对称截面D上弯矩和轴力与截面C上相等。由竖直方向力平衡可得 。故只有弯矩 未知见图14.21(c)。 (3) 依据对称性，选1/4半圆环为静定基，作用于1/4圆环力如图14.21(c)所表示，则协调条件应是D截面在F及弯矩 作用下转角 应为零(由对称性可知)，因此有 (4) , 计算。 静定基上施加外力F如图14.21(d)所表示，单位力偶如图14.21(e)所表示，用莫尔定理

21、求 与 。 由单位力偶引起弯矩 由外力引起弯矩 第43页第43页 故有 (5) 求未知力 。由式 得(6) 圆环内弯矩M为 第44页第44页 12.4 连续梁及三弯矩方程 为减小跨度很大直梁弯曲变形和应力，常在其中间安置若干中间支座见图14.22(a)，在建筑、桥梁以及机械中常见这类结构称为连续梁。撤去中间支座，该梁是两端铰支静定梁，因此中间支座就是其多出约束，有多少个中间支座，就有多少个多出约束。中间支座数就是连续梁超静定次数。 图14.22第45页第45页 对连续梁采取下述记号：从左到右把支座依次编号为0，1，2，见图14.22(a)，把跨度依次编号为 ，。设全部支座在同一水平线上，并无不

22、同沉陷。且设只有支座0为固定铰支座，其余皆为可动铰支座。这么，如梁只有两端铰支座，它将是两端简支静定梁。于是增加一个中间支座就增加了1个多出约束静不定次数就等于中间支座数目。 连续梁是超静定结构，静定基可有各种选择，假如选撤去中间支座为静定基，则因每个支座反力将对静定梁每个中间支座位置上位移有影响，因此正则方程中每个方程都将包含多出约束反力，使计算非常繁琐。 第46页第46页图14.23第47页第47页 假如设想将每个中间支座上梁切开见图14.23(a)，并装上铰链，将连续梁变成若干个简支梁，每个简支梁都是一个静定基，这相称于把每个支座上梁内约束解除，即将其内力弯矩 ， ， ， ， 作为多出约

23、束力见图14.23(b)，则每个支座上方铰链两侧截面上需加上大小相等、方向相反一对力偶矩，与其相应位移是两侧截面相对转角。于是多出约束处变形协调条件是梁中间支座处两侧截面相对转角为零。如对中间任一支座i来说见图14.23(a)，其变形协调条件为 (14-7) 方程式(14-7)中只涉及三个未知量 ， ， 。 ， ，及 可用莫尔积分来求。 第48页第48页 (1) 求 。静定基上只作用外载荷时见图14.23(b)，跨度 上弯矩图为 ，跨度 上弯矩图为 见图14.23(c)。当 时，跨度 和 内弯矩分别为 ,由莫尔积分得式中， 是外载单独作用下，跨度 内弯矩图微面积见图14.23(c)，而 是弯矩

24、图面积 对 左侧静矩，如以 表示跨度 内弯矩图面积形心到左端距离，则 。同理， 表示外载荷单独作用下，跨度内弯矩图面积 形心到右端距离，则 。 第49页第49页 于是有 式中，第一项可看作是跨度 右端按逆时针方向转角，第二项看作跨度 按顺时针方向转角。两项和就是铰链 i 两侧截面在外载荷单独作用下相对转角。(2) ， ， 计算。当 n 支座铰链处作用有 时，用莫尔积分有 而 ， 也可类似求得 第50页第50页(3) 三弯矩方程。 将 ， ， ， 代入式(14-7)得三弯矩方程 (14-8) 式中，i 代表任一支座，如 i =1，2，n，则可得到n个联立方程，解个中间支座多出力 ， ， ，此 n

25、 个联立方程中每个方程只涉及三个多出力，求解比较以便。 第51页第51页【例14.8】如图14.24所表示左端 z 为固定端，右端为自由端连续梁受力作用，其抗弯刚度为，试用三弯矩方程求解B、C、D处弯矩。 图14.24第52页第52页解：为能应用三弯矩方程，将固定端视为跨度为无限小 ( )简支梁AB，而外伸端载荷可向支座D简化，得一力F与弯矩，原结构见图14.24(a)改变为图14.24(b)。将A、B、C、D四处支座处分别用0、1、2、3表示，则对1、2两支座应用三弯矩方程式(14.8)，并 将 ， ， ， 代入得 得 , ,第53页第53页 14-1 什么叫多出约束？选定多出约束标准是什么

26、？怎样确定超静定结构超静定次数？ 14-2 什么叫基本结构？它所要求满足唯一条件是什么？ 14-3 什么叫相称系统？在什么条件下，相称系统同原超静定系统完全等价？相称系统主要性质是什么？ 14-4 力法正则方程物理意义是什么？是否能够说力法实质是叠加法？为何？ 14-5 试举例说明力法正则方程中自由项和系数物理意义。 14-6 试举例说明：对同一个超静定结构，能够取得几个不同基本结构。 14-7 对称结构受对称载荷时，在沿其对称轴所截取截面上内力和位移有何特点？受反对称载荷作用时，又有何特点？怎样利用这些特点使计算得以简化？ 14-8 什么叫内超静定？怎样区分外超静定结构和内超静定结构？分析这两种问题方法有何异同？ 思 考 题第54页第54页习 题 如图14.25所表示结构中梁ABC两端固定，在点B刚好与圆环接触，圆环下方为光滑刚性平面。在图示载荷作用下，多出约束力个数有下列四种答案，试判断哪一个是正确。(A) 5个 (B) 6个 (C) 7个 (D) 8个 图14.2514-1第55页第55页14-2图14.26 如图14.26所表示结构中，已知载荷情况。这时利