磁性元件与高频变压器设计说明

1、磁性元件及高频变压器设计成继勋 2009.12.31(2011322 修改)1磁性材料的磁化1.1磁化曲线在外磁场（或电流）的作用下，磁性材料被磁化，磁化曲线如图乂可逆磁化区-起H图1.1在交变磁场的作用下，形成磁滞回线。ba(1.1)B H r 0H3H-磁场强度，SI单位制A/m； CGS制：Oe （奥斯特），1A/m=4冗X 10 OeB-磁通密度（磁感应强度， 磁化强度）SI单位制：T （Tesla特斯拉）;CGS制：Gs （高斯）,1T=104Gs 口 -磁导率，H/m （亨利/米）；口 0-真空磁导率，SI单位制中口 0= 4nX 10-7H/m, CG制中口 0=1。口 r-相对

2、磁导率，无量纲在均匀磁场中B（1.2 ）S0 -磁通量，SI单位制：Wb （韦，韦伯）；CGS制：Mx （麦，麦克斯韦）1Wb=1dMx s-面积，si单位制：m； cgs 制: cmHs称饱和磁场强度，He称矫顽力Bs饱和磁通密度，Br剩余磁通密度（剩磁）1.2几个磁导率的概念（1）初始磁导率0)（2 ）最大磁导率 口 m：磁化曲线上 口 m的最大值OH0 max(3)增量磁导率(脉冲磁导率)B0 H H Hdc亶流璀逼H叠加一亍帽度为3H/2的交谎磁场后的晞滞回枝图1.3即在具有直流偏置磁场时，再加上一个交流磁场，这时测得的磁导率。 (4 )幅值磁导率 口 a没有直流偏置时，交变磁场强度的

3、幅值与磁通密度幅值的关系称为幅值磁导率 (5 )有效磁导率 口 e在磁路中存在气隙，即非闭合磁路条件下，测得的磁导率为有效磁导率(1 a1.3 安培环路定律(B)图1.4:Hdl - H cos dl Ii对绕N匝线，电流为I的磁环:Hdl Hl NIi图1.5(1.3 )(1.4 )式中，l=2 n r为磁路长度,H为磁芯中的磁场强度为称为磁(动)势1.4磁路NIlNI(1.5 )(1.6 ),单位A,常称为安匝。磁路欧姆定律F NI HlBiS1lS(1.7 )或FRm(1.8 )RmlS(1.9 )Rm称为磁阻，(1.8 )式称为磁路欧姆定律电路磁路电动势E磁(动)势 F电流1磁通量0电

4、阻 r _L丄gSS磁阻Rm S电导G gSSllS 磁导Gmj电压降RI磁压降Rm电路欧姆定律E(RI)磁路欧姆定律 F(Rm )有气隙的磁路气隙磁阻S图1.60SRm式中，S为气隙截面积，设等于磁芯有效截面积。S为气隙长度。设磁芯有效磁路长度为lc,则磁芯内磁总磁阻lc0 rS0S磁导Gm0S(_1lc有效（相对）磁导率为如果rlc(1.10)(1.11 )1.5磁芯材料性质与参数磁芯材料主要参数有初始磁导率、饱和磁通密度、剩磁、矫顽力、损耗、电阻率、居里温度、初始磁 导率比温度系数、比损耗因子和功率损耗、初始磁导率减落因子和比减落因子（表示经磁扰动或机械冲击后的经时变化）等。初始磁导率与

5、频率的关系k1 i_ Frequency1E+21E+3Fr&quencv *H z)2 + E衣一一骨q ujjud 一-厢& U-IE 图1.7初始磁导率与温度的关系初始磁导率温度系数和比温度系数表征初始磁导率与温度的关系。居里温度 是磁性材料从铁磁性（亚铁磁性）到顺磁性的转变温度， 或称磁性消失温度，表示方式有多种。 天通材料标准中规定的确定居里温度的方法如下图：随温度升気醯导率下翩 最大值W80%. 2D%时，这 二点联塚延长踮温斛 的交点，即为居里盅度图1.86030-40040 ac 120160200Tv* pviatuiQ 口D o D o O5 4 3 2 1

6、 吉一一 qe«ULId - g 庄图1.8a TP4的温度特性饱和磁通密度与温度的关系随着温度升高，饱和磁通密度降低，下图为TP4材料B s- Tern pe rain reH二 1194"图1.9u4«>仁tmroELIQleumBS磁芯损耗损耗角正切（损耗因子）tg 3 m表示磁芯损耗与磁芯储能之比。磁芯损耗包括：磁滞损耗涡流损耗 剩余损耗（主要由磁后效引起，与粒子的扩散有关）。磁滞在低场下可以不予考虑，涡流在低频下也可 忽略，剩下的就是剩余损耗。在低频弱场下，可用三者的代数和表示：tg 3 m=tg 3 h+tg 3 f+tg 3 r。在磁感应强度较

7、高或工作频率较高时，各种损耗互相影响难于分开。故在涉及磁损耗大小时，应注明 工作频率f以及对应的Bm（磁通密度幅值）值。剩余损耗和Bm的大小无关，但随频率增大而增大。而磁滞损耗随B的增加增大，涡流损耗则和频率成线性变化。在大信号场工作时，用单位体积的功率损耗（比损耗）表示，总比损耗Pcv=R+R+R随磁通密度、工作频率和温度而变。低频时Pv = n fB m在数十 KHz1MHZ寸 Pcv = n f aBm"式中n损耗系数；f 工作频率；Bm-磁芯磁通密度幅值；a、B为大于1的指数。下图为TDG公司TP4材料的损耗特性：IE + 4IE+DIE榴IE*2Pcv_Dm1E+11E+2

8、Flbx density ( T )1Ei-11E+3HE*42 * Erev-Em73 + ElE+a1E+2F bx density ( T >E+a图1.10 和磁通密度及工作频率的关系（80C和 100 C）Pcv_Tem penature图1.11和温度的关系1.6铁氧体材料类型选择磁芯最主要的是：工作频率、工作温度范围、饱和磁通密度、磁导率、损耗开关电源中的电感和变压器工作频率为数十KHz1MHz磁芯材料选锰锌 MnZn软磁铁氧体，牌号各公司不同。我国天通控股公司（TDG部分MnZn材料特性如下表TDG牌 号TP1TP4TP4ATP4STP5对应TDK牌号PC40PC44PC

9、50使用频率范围V 200KHzV200KHzV 300KHzV 300KHz500K1MHz特点较低Pcv,高Bs低Pcv，高Bs低Pcv，高Bs低Pcv,高Bs用于高频段低耗温度点6070C90C90C100110°C80Cgi (25C)3800±25%2300± 25%2400±25%2000±25%1400±25%Bs (25C) mT480510510520470Bs (100C) mT340390390410380Pcv( kW/m) 25 °C100kHz 200mT150 (25kHz)6506006501

10、30(500kHz 50mT)Pcv(kW/n3) 100 C100kHz 200mT180 (25kHz)41030030080(500kHz 50mT)Pcv(kW/m) 120 C100kHz 200mT500400350600(60 C1MHz50mT)500(100 C1MHz50mT)2电磁感应2.1法拉第定律与楞次定律kl d de N（2.1）dt dt式中® =N0称为磁链。当线圈内的磁通量变化时，产生感应电动势。楞次定律指出了电动势的方向:它总是使感生电流产生的磁通阻止原磁通的变化。楞次定律又称磁场惯性定律。图2.12.2 自感磁链与产生磁场的电流成正比Li(2.

11、2)L 丄i i当线圈内电流变化引起磁通变化，产生感应电动势。（.die L -dt定义2.2 ）代入（2.1 ），得(2.3)称自感电动势，故 L称为自感系数，又称电感量，简称电感。自感电动势的方向总是阻止电流的变化2.3电磁能量关系磁场储存的能量为Wn 1 BHV21 B2 V2 r 0oH2V(2.4)V为磁芯体积。 电感储存的能量为1 2 WlLi22.4变压器见图2.3，空载时，主磁通。(2.5)U1,产生电流i 部分 0 1s不与次级匝链，称为漏磁通。0变压器初级加电压生感应电动势 3,空载时等于次级电压U2。U1eR1i1mdi1 mL11 dtd 11d 12N1口RhmN11

12、2dtdtdi1mLS dtR1i1me10esUR1s(2.6)1,磁通12在次级产i im为励磁电流，Li为励磁电感,Ui2仏dtLs称漏感。nIdtdtU2忽略漏磁通和线圈电阻,(2.7)(2.8)所以有U1N1U2N2U2(2.9)次级加负载时，产生电流 由于输入电压U1未变，于是i 2产生与0 12相位相反的磁通i 2,i 1增大，0 12增大，最终维持 0 12和e1不变。0 12下降，从而ei下降,12磁势平衡:i1mN1i1 N1 i2N2(2.10a )或者ii Ni iimNi i2N2(2.10b )初级电流产生的磁势一部分平衡次级电流产生的去磁磁势，一部分维持励磁电流。

13、2.5恒频交流激励的变压器(1) 正弦波激励时(2.11 )BBm sin 2冗 ft忽略漏感和电阻，由(2.7 )有效值U1d(SEmsin2 ft)dt2 fSBm cos 2 ftU1U 1m22 fSN1Bm.2(2.12 )U1 4.443 fSNm注意，这里B的变化范围是2Bm式中S为磁芯截面积。(2) 矩形波激励时设电压幅值为U,脉冲宽度为t,周期为T,占空比为D=t/T，变压器磁芯磁通密度在T时间内变化范围为AB,则U1 N1 dtdtN1SU1N1S B(2.13 )U T称变压器的伏秒积(容量)，表征变压器初级能承受同的电压作用下,U T越大,磁芯内磁通密度越低。因为SN1

14、 BDTfSN BDU电压的时间。超过这个时间，磁芯饱和。在相T =DT所以(2.14 )特例，交流方波激励时，D=0.5 , AB=2Bm则U1 4fSN1Bm(2.15 )(2.12 )(2.15)是计算变压器初级匝数的公式(不含反激变压器)3单端反激式变换器的的高频变压器设计3.1单端反激式变换器的工作方式开关S闭合时，二极管截止，变压器磁芯储能。S断开时，磁芯储能通过二极管向负载释放。因此，变压器并不是真正意义上的变压 器，而是提供磁场将初级的能量转移到次级，初级起电感的作用。3.2 初级峰值电流的计算开关S闭合后，初级电流从0开始上升，如果忽略回路的电阻，电流的变化规律是线性的。当S

15、断开时,电流上升到最大值I P®在S导通期间(ton)初级电流的平均值为I pm/2。S关断的一段时间toff，这段时间初级绕组中没有电流。两段时间之和为周期T。令占空比D= ton/T,整个周期中电流的平均值为IpafDIp"2。这样就可以确定，电源的输入功率R=UIpav。如果效率为n，输出功.学习帮手.率为Po=n PI pav。这样，初级电流最大值可由下式得出P0 PUimJ pavU i min 1pm DmaxI pm2RU i min D max(3.1a)上面的P计算中，以平均值代替了有效值，得出的 Ipm是偏大的。用有效值计算（见 3.4节），得1<

16、3PopmU i min 时 D max最大占空比的选择：在能满足输入电压变化范围的情况下，应使 电流峰值高；D大时，次级电流峰值大，初级的关断反峰电压高。3.3 初级电感的计算初级电感在一个周期转移的能量等于最大储能：1 2Wl LpI pm2 p p功率为P LpIpm2f2所以（3.1b）D的范围在0.5左右。D小时，初级L2P2I pm2PoIpm2f(3.2)结合（3.1a ）和（3.2 ）得U Di min maxL pI fpm i(3.3a)或者2 2U Di min maxLp2P0f(3.3b)结合（3.1b ）和（3.2 ）可得I2Uimin 丄 Dmaxp '3

17、lpmf(3.4a)或者2U 2Di minmaxL pp3P°f(3.4b)b为临界电感，当初级电感等于临界电感时，一周期内储存的能量刚好放完，电流（能量）连续（实际上， 初次级电流都是不连续的）。要求工作于电流连续模式（CCM时，L要大于临界电感。否则，将工作于电流断续模式（DCM。建议按（3.3b ）和（3.4 ）计算I pm和。如果要求输出最小功率 Rmin时电流仍连续，则公式中应以Rmin代替P。3.4有效值电流的计算| 1 Ton有效值定义为I 一 i dtT 0设工作于临界连续状态，初级电流为不连续的三角波，占空比为D,贝U初级电流有效值为11 DmaxI pm(3.5

18、a )或者li Po(3.5b )UiminKfK是因功率因数(由波形引起)小于1引入的一个系数，一般可取0.7.次级电流有效值为I 2 U 1 li(3.6 )U 2U1、U2为初级和次级的额定电压。J s d2/ 4注：实际上，次级电流波形还与滤波电容大小有关，电容越大，电流持续时间越小，有效值越大。电流密度(A/m3)允许温升(磁芯型式罐型E型C型环形2543336632225050632534468365由3.5导线直径的计算电流密度J的选取和磁芯型式、允许温升有关，一般取250500A/m3。下表可参考(3.7 )4J 1.13 J22取 J=2.5A/mm (250A/m ):d

19、0.714、I (mm)取 J=4A/mni(400A/m2):d 0.564/1 (mm)为了减小交流电阻(减小趋肤效应影响)，常用多股线并绕。3.6磁芯尺寸的选择变压器磁芯尺寸的要求取决于 工作磁通(磁芯截面积、体积)、绕线窗口、温升等几个方面，磁芯截面积决定了工作磁通密度和磁芯损耗，磁芯窗口面积决定窗口线圈能否装下线圈，因此磁芯的尺寸常用磁 芯截面积、窗口面积积来衡量，面积积公式的推导方法一般是：(1) 通过电磁感应定律推导出需要的磁芯截面积。为了控制温升，有必要选择适当的工作频率和最大磁通密度摆幅ABr从而得到适当的铁损(磁芯损耗)通常可选择100KW/m(100mW/cm)，参见图1

20、.10.(2) 计算初、次级电流有效值，再根据电流密度、线圈匝数等推导出需要的窗口面积。(3) 二者相乘，求出面积积。由于计算方法的不同，公式多种多样。公式1Kt P0 1044SeSw (cm)(3.8)KwJ Bmf不同电路的变压器都采用这一公式，只是K不同式中，Se为磁芯有效截面积，cm2； Sw为磁芯窗口面积，cm2； Kw为窗口利用系数，0.20.4 ； n为变压器 效率，0.8左右；J为电流密度，250500A/cm2;其它为SI单位制。式中K是由电路结构决定的拓扑系数， 对反激变压器Kt1 Dmin ( 1DmaxDmax)1"(3.9)1 Dmax '式中 一

21、也，为激磁电流纹波系数，电流临界连续或不连续时等于1.I pm公式2求出电感量L1、峰值电流Ipm导线直径d以后，可根据需要选择磁性材料，从而得到磁通密度最大变 化量 Eh,再由上述参数作为选择磁芯尺寸的依据。电感越大、电流越大，磁芯的尺寸就越大，而选择Bs较大的材料，相应的 Bn可以大一些，磁芯的尺寸可以减小。(cm4)(3.10 )392LpIpmd2SeSwBm式中，d为初级绕组导线直径， mm 公式3或者SS (LP|pm1o4)1(KJ Bm )4、(cm)(3.11a)SS (2P 104、1.143SeSw(KJ Bmf)4、(cm)(3.11b)式中，R为输入侧功率,3.7磁芯

22、气隙的计算单端反激式变换器高频变压器磁芯有直流偏磁，应加入气隙，否则容易磁饱和。一周期内转换的能量 为2 2%冒V宀1 ( Bm)2Se(2 0(3.12 )式中， B为磁通密度变化量，如果忽略了剩磁 Br,最大磁感应强度变化量 AB就是最大磁感应强度的绝对 值le为有效磁路长度，3为气隙长度， Se为磁芯有效截面积。 由(3.12 )式可知，能量主要储存在气 隙中(一般 3 >> le/ 口 r)同时有Wm2pm1 Bm2Se(2 0-)(3.13 )2(3.14 )0 L p I pml e应重选磁芯，加大Se.SeBm如果计算出的3为负数，说明不需要气隙；计算出的3太大,附：

23、小功率应用时如不用气隙，则要求磁芯体积满足一定要求:或者磁芯体积V=Slc，12Bm20V1Bm2Wmf2l20 P0Bm2f0LpI2pm2BmVVlc为磁芯有效磁路长度,-Vf0Wm1 22 Lp I pmAI 2p pm(3.15a)(3.15b) A为增量磁导率。3.8磁芯截面积的核算由（2.13 ）有所以UiNpdtSeUiDfNpBmfSeN pBmD或者S UiminDmaxefN pBm(3.16)3.9初级匝数的计算由磁势 NplpmHlRmr 0Sc0Sc)BmS)lc)Bm0Np(上)-r0 pm(3.17)(3.18)Np 0Bm由（3.9）20L p I pmBmSe

24、代入（3.13 ）还可得(3.19 )3.10次级匝数的计算开关S接通时电路的电压方程为d_p dt认为磁场的变化是由0线性增长的，在t =。!时（T为周期），磁通量达到最大值© m,则Ui NUi Npp DT开关S断开时，二极管导通，次级电路的电压方程为Us Nsddt由于磁通不能突变，磁通©m从开始下降，到t = （ 1-D） T时下降到0,电压方程为(3.20 )Us Ns(1 D)T(3.21 )（3.20 ）（ 3.21 ）说明初级和次级的磁通变化量应相等，或者说伏秒积相等。式中极管导通压降UD。联立式（3.20 ）和（3.21 ），取最低输入电压和最大占空比,

25、US应包括输出电压U和 得次级匝数的计算公式为NpU。Ud 1 DmaxP Uimin Dmax(3.22)式中U（取额定值。用下式核算最小占空比。Dmin U s uU i max、. U DNp(3.23)如果Dmir、Dma不在希望的范围内，可改变。4单端正激式变换器的高频变压器设计4.1磁芯尺寸的选择图为正激式直流变换器的输出部分，电子开关与初级绕联；次级绕组N2与整流二极管VD相串联，将变换后的电能整 出给负载；2是消磁绕组，将开关关断后磁路中储存的剩余 馈给电源。变压器次级有续流二极管，电感输入滤波。单端 电路的输出变压器是一个真正的变压器，但工作模式属于电向变化的情况，B-H的运

26、动轨迹在第一象限。g 组N串流后输'电能回正激式流单方单端正激高频变压器可以用下面的经验公式求出磁芯截面和窗口面积积 公式1 （通用公式）SS KtP0 104 eKwJ Bm f(ent)(4.1)式中Kt , Dmax为正激有续流二极管电路的拓扑系数。公式2SeSw(KoKp11.9P。1.143Bm/(cm4)(4.2 )式中 B为磁通密度（T）摆幅，对于铁氧体磁芯一般为 0.150.2T ,或根据铁损或温升要求选择（按比损耗lOOKW/n3左右）；PO为输出功率（W ； f为工作频率（Hz）。Ko为窗口使用系数，反映窗口被绕组填充的 情况，一般取0.35 ; KP为绕线系数，一

27、般取0.43。计算出的SeSw乘积的单位为cm4。4.2 计算初级绕组的匝数由（2.13 ）可得U1 N1 dt2竺dtfS BDU 1 min D maxSeBm f(4.3 )式中：Ulmin输入电压最小值（V）； Dnax最大占空比；f 工作频率（Hz）； S 磁芯有效截面积（cm2）； 磁通密度变化量（T）。4.3 计算次级绕组和消磁绕组的匝数由于次级绕组NS与初级绕组NP为同一磁路，所以在开关闭合时，N2与N1的端电压符合变比关系， 次级绕组两端的电压为脉冲形式，占空比为 D,经二极管整流后，电压平均值也就是输出电压U应再乘以0多数输出电压比较低，这样就不能忽略整流二极管的直流压降U

28、d。因此，次级绕组由下式计算N2 Uo Ud N（4.4 ）U 1 min Dmax至于消磁绕组，其电压与初级绕组是一样的，所以它的匝数与初级绕组也应该相同。4.4 计算各绕组的电流在有续流二极管和电感输入滤波的情况下，变压器次级和初级的电流波形与电压波形基本相同，为矩形波。次级绕组电流幅值等于直流输出电流（负载电流）：I 2 m I o有效值电流I 2 Dmin I2m即I2.。皿山 I。（ 4.5 ）初级电流有效值为I1 U 2m I 2 -N2 12（4.6 ）1 Um 2N1 2去磁绕组电流与磁化电流相同，约为初级电流有效值的5% 10%I3（5%10%）I1（4.7）4.5气隙问题通

29、常正激变压器磁芯可以不加气隙，但由于有剩磁，要使磁芯不饱和，磁芯中磁通密度最大摆幅为 Bm <BS - B式中Bs和Br分别是饱和磁通密度和剩余磁通密度。对于铁氧体材料，100C时饱和磁化曲线约为 0.3T，剩余磁通密度约为0.1T，磁芯中最大允许磁通密度摆幅为两者之差0.2T。这样变压器需要更多的匝数，铜损耗增加。如果在磁芯磁路中加一个很小的气隙，有效磁导率下降了，同时Br也大大减少。通常只要增加0.050.1mm气隙，剩磁感应下降到 0.02T。这样 B可取到大于0.2T，可以大大减少了线圈匝数。5纯交流磁场的高频变压器设计半桥、全桥和推挽式变换器的高频变压器磁场的变化是纯交流的，磁

30、感应强度从负的最大值到正的最大值之间周期性的变化。此类变压器的特点是：（1）磁滞回线在1、2、3、4象限变化，在负的最大值和正的最大值之间， 材料允许的最大磁通密度变化量 Bm是单端式变压器的2倍；（2） 一般不需在磁路中加 入气隙；（3）有时电流的正负半周分别由两个线圈交替提供，如推挽电路的初级、次级接全波整流的次 级线圈，必须设计两个相同的绕组串联，中心抽头。5.1磁芯尺寸的选择用下面的通用公式求出磁芯截面和窗口面积积(5.1 )(5.2 )KtR 104（ 4、SeSw（ cm）KwJ Bmf式中，Kt为电路拓扑系数，对（1）桥式（半桥、全桥）电路：有续流二极管（图5.1，图5.3 ）Kt0.85 Dmax无续流二极管（图5.2，图5.4 ）Kt2Dmax.1 2Dmax4(5.3 )方波激励时（无需续流二极管），D=0.5 , Kt=0.6图5.1图5.2图5.3Vm图5.4（2 ）推挽电路有续流二极管（图5.1，图5.3 ）(5.4 )无续流二极管（图5.2，图5.4 ）Kt Dmax.12 D max24KT i Dmax(5.5 )方波激励时（无需续流二极管），D=0.5 , K=0.71图5.5图5.65.2初级绕组的计算4.3