工程热力学：第五章 热力学第二定律

1、南京航空航天大学第五章第五章 热力学第二定律热力学第二定律南京航空航天大学能量之间能量之间数量数量的关系的关系热力学第一定律热力学第一定律能量守恒与转换定律能量守恒与转换定律所有满足能量守恒与转换定律所有满足能量守恒与转换定律的过程是否都能自发进行的过程是否都能自发进行南京航空航天大学自发过程的方向性自发过程的方向性自发过程：自发过程：不需要任何外界作用而自动进不需要任何外界作用而自动进 行的过程。行的过程。自然界自发过程都具有方向性自然界自发过程都具有方向性l 热量由高温物体传向低温物体热量由高温物体传向低温物体l 摩擦生热摩擦生热l 水自动地由高处向低处流动水自动地由高处向低处流动l 电流

2、自动地由高电势流向低电势电流自动地由高电势流向低电势南京航空航天大学自发过程的方向性自发过程的方向性功量功量自发过程具有方向性、条件、限度自发过程具有方向性、条件、限度摩擦生热摩擦生热热量热量100%热量热量发电厂功量功量40%放热放热南京航空航天大学 热力学第二定律的实质热力学第二定律的实质能不能找出能不能找出共同共同的规律性的规律性?能不能找到一个能不能找到一个判据判据? 自然界过程的自然界过程的方向性方向性表现在不同的方面表现在不同的方面热力学第二定律热力学第二定律南京航空航天大学热热二律的表述与实质二律的表述与实质 热功转换热功转换 传传 热热 热二律的热二律的表述表述有有 60-70

3、60-70 种种 1851年年 开尔文普朗克表述开尔文普朗克表述 热功转换的角度热功转换的角度 1850年年 克劳修斯表述克劳修斯表述 热量传递的角度热量传递的角度南京航空航天大学开尔文普朗克表述开尔文普朗克表述 不可能从不可能从单一热源单一热源取热，并使之完全取热，并使之完全转变为转变为有用功有用功而不产生其它影响而不产生其它影响。南京航空航天大学开尔文普朗克表述开尔文普朗克表述 不可能从不可能从单一热源单一热源取热，并使之完全取热，并使之完全转变为转变为有用功有用功而不产生其它影响而不产生其它影响。 热机不可能将从热机不可能将从热源热源吸收的热量全部转变吸收的热量全部转变为有用功，而必须将

4、某一部分传给为有用功，而必须将某一部分传给冷源冷源。理想气体理想气体 T 过程过程 q = = w南京航空航天大学理想气体等温过程理想气体等温过程q = wT s p v 1 2 热机：连续作功热机：连续作功 构成循环构成循环1 2 有吸热，有放热有吸热，有放热南京航空航天大学热源、冷源热源、冷源 Thermal Energy Source Heat Thermal Energy Sink冷热源冷热源:容量无限大，取、放热其温度不变容量无限大，取、放热其温度不变 南京航空航天大学但违反了热但违反了热力学第二定律力学第二定律第二类永动机第二类永动机第二类永动机：设想的从第二类永动机：设想的从单一

5、热源单一热源取热并取热并使之完全变为功的热机。使之完全变为功的热机。这类永动机这类永动机并不违反热力并不违反热力 学第一定律学第一定律第二类永动机是不可能制造成功的第二类永动机是不可能制造成功的环境是个大热源环境是个大热源南京航空航天大学锅锅炉炉汽轮机汽轮机发电机发电机给水泵给水泵凝凝汽汽器器WnetQoutQ第二类永动机第二类永动机南京航空航天大学第二类永动机第二类永动机? 如果三峡水电站用降温法发电，使水如果三峡水电站用降温法发电，使水温降低温降低5 C，发电能力可提高，发电能力可提高11.7倍。倍。设水位差为设水位差为180米米重力势能转化为电能：重力势能转化为电能：1800 Emghm

6、 Jmkg水降低水降低5 C放热放热：21000 Qcm tm J 2100011.71800QmEm南京航空航天大学克劳修斯表述克劳修斯表述 不可能将热从低温物体传至高温不可能将热从低温物体传至高温物体而不引起其它变化物体而不引起其它变化。南京航空航天大学克劳修斯表述克劳修斯表述 不可能将热从低温物体传至高温不可能将热从低温物体传至高温物体而不引起其它变化物体而不引起其它变化。 热量热量不可能自发地、不付代价地不可能自发地、不付代价地从低温物体传至高温物体从低温物体传至高温物体。空调空调,制冷制冷代价：耗功代价：耗功南京航空航天大学两种表述的关系两种表述的关系开尔文普朗克开尔文普朗克表述表述

7、 完全等效完全等效!克劳修斯表述克劳修斯表述违反一种表述违反一种表述,必违反另一种表述必违反另一种表述!南京航空航天大学证明证明1 1、违反开表述导致违反克表述、违反开表述导致违反克表述 Q1 = WA + Q2反证法：假定违反开表述反证法：假定违反开表述 热机热机A从单热源吸热全部作功从单热源吸热全部作功Q1 = WA 用热机用热机A带动可逆制冷机带动可逆制冷机B 取绝对值取绝对值 Q1 -Q2= WA = Q1 Q1 -Q1 = Q2 违反克表述违反克表述 T1 热源热源AB冷源冷源 T2 T1 Q2Q1WAQ1南京航空航天大学证明证明2 2、违反克表述导致违反开表述、违反克表述导致违反开

8、表述 WA = Q1 - Q2反证法：假定违反克表述反证法：假定违反克表述 Q2热量无偿从冷源送到热源热量无偿从冷源送到热源假定热机假定热机A从热源吸热从热源吸热Q1 冷源无变化冷源无变化 从热源吸收从热源吸收Q1-Q2全变成功全变成功WA 违反开表述违反开表述 T1 热源热源A冷源冷源 T2 100不可能不可能热二律否定第二类永动机热二律否定第二类永动机 t =100不可能不可能南京航空航天大学卡诺循环与卡诺定理卡诺循环与卡诺定理法国工程师法国工程师卡诺卡诺 ( (S. Carnot) )，1824年提出年提出卡诺循环卡诺循环热二律奠基人热二律奠基人效率最高效率最高南京航空航天大学卡诺循环卡

9、诺循环 理想可逆热机循环理想可逆热机循环卡诺循环示意图4-1绝热压缩绝热压缩过程，对内作功过程，对内作功1-2定温吸热定温吸热过程，过程， q1 = T1(s2-s1)2-3绝热膨胀绝热膨胀过程，对外作功过程，对外作功3-4定温放热定温放热过程，过程， q2 = T2(s2-s1)南京航空航天大学t1wq2212t,C121111TssTT ssT 卡诺循环卡诺循环热机效率热机效率卡诺循环热机效率卡诺循环热机效率T1T2Rcq1q2w122111qqqqq 南京航空航天大学卡诺循环热机效率的说明卡诺循环热机效率的说明 t,c只取决于只取决于恒温热源恒温热源T1和和T2 而与工质的性质无关；而与

10、工质的性质无关；2t,C11TT T1 t,c , T2 c ，温差越大温差越大， t,c越高越高 当当T1=T2， t,c = 0, 单热源热机不可能单热源热机不可能 T1 = K, T2 = 0 K, t,c 100%， 热二律热二律南京航空航天大学卡诺逆循环卡诺逆循环卡诺制冷循环卡诺制冷循环T0 cT0T2制冷制冷2212Cqqwqq221202122102()()()T ssTT ssT ssTTT0T2Rcq1q2w0211TTTss2s1T2 c 南京航空航天大学卡诺逆循环卡诺逆循环卡诺制热循环卡诺制热循环T1 T0T1制热制热Ts1112qqwqq121112102110()()

11、()T ssTT ssT ssTTT1T0Rcq1q2w0111TTs2s1T0 南京航空航天大学三种卡诺循环三种卡诺循环T0T2T1制冷制冷制热制热TsT1T2动力动力南京航空航天大学22102CQTQTT 有一卡诺热机有一卡诺热机,从从T1热热源吸热源吸热Q1,向向T0环境放热环境放热Q2,对外作功对外作功W带动另一卡诺带动另一卡诺逆循环逆循环,从从T2冷源吸热冷源吸热Q2,向向T0放热放热Q1例例 题题T1T2(T0 则则南京航空航天大学22102CQTQTT例例 题题T1T2(T0 0CtC1111TwQQT解：解：22C2C02QQwTTT南京航空航天大学22102CQTQTT例例

12、题题T1T2(T0 02121021TTTQQTT解：解：0南京航空航天大学卡诺定理卡诺定理 热二律的推论之一热二律的推论之一定理：在两个不同温度的定理：在两个不同温度的恒温热源恒温热源间工作的间工作的 所有热机，以所有热机，以可逆热机可逆热机的热效率为的热效率为最高最高。 卡诺提出：卡诺提出：卡诺循环卡诺循环效率最高效率最高即在恒温即在恒温T1、T2下下t,Rt,任 结论正确，但推导过程是错误的结论正确，但推导过程是错误的 当时盛行当时盛行“热质说热质说” 1850年开尔文，年开尔文，1851年克劳修斯分别重新证年克劳修斯分别重新证明明南京航空航天大学t,IR1WQ卡诺的证明卡诺的证明反证法

13、反证法假定假定Q1= Q1 要证明要证明T1T2IRRRWQ1Q2Q2Q2Q1Q1W t,IRt,R 如果如果 t,R1WQ Q1= Q1 W W “热质说热质说”，水，水, 高位到低位，高位到低位，作功，流量不变作功，流量不变热经过热机作功，高温到低热经过热机作功，高温到低温，热量不变温，热量不变Q2= Q1 Q2= Q1 Q2= Q2T1和和T2无变化，作出净功无变化，作出净功W-W , 违反热一律违反热一律把把R逆转逆转Q1Q2R南京航空航天大学卡诺证明的错误卡诺证明的错误恩格斯恩格斯说卡诺定理头重脚轻说卡诺定理头重脚轻 开尔文重新证明开尔文重新证明 克劳修斯重新证明克劳修斯重新证明 热

14、质说热质说 用第一定律证明第二定律用第一定律证明第二定律南京航空航天大学开尔文的证明开尔文的证明反证法反证法若若 tIR tR T1T2IRRQ1Q1Q2Q2WIRIRRWWWIR- WR = Q2 - Q2 0T1无变化无变化从从T2吸热吸热Q2-Q2违反开表述，单热源热机违反开表述，单热源热机WR假定假定Q1= Q1 要证明要证明tIRtR把把R逆转逆转-WRWIR=Q1-Q2WR=Q1-Q2 对外作功对外作功WIR-WR 南京航空航天大学克劳修斯的证明克劳修斯的证明反证法反证法假定：假定：WIR=WR若若 tIR tRT1T2IRRQ1Q1Q2Q2WIRIRR11WWQQ Q1 0从从T

15、2吸热吸热Q2-Q2向向T1放热放热Q1-Q1不付代价不付代价违反克表述违反克表述 要证明要证明tIRtR Q1-Q2= Q1-Q2 WR把把R逆转逆转南京航空航天大学卡诺定理推论一卡诺定理推论一 在两个不同温度的在两个不同温度的恒温热源恒温热源间工作的一间工作的一切切可逆热机可逆热机，具有，具有相同相同的的热效率热效率，且与工质，且与工质的性质无关。的性质无关。T1T2R1R2Q1Q1Q2Q2WR1 求证：求证： tR1 = tR2 由卡诺定理由卡诺定理 tR1 tR2 tR2 tR1 WR2 只有：只有： tR1 = tR2 tR1 = tR2= tC与工质无关与工质无关南京航空航天大学卡

16、诺定理推论二卡诺定理推论二 在两个不同温度的在两个不同温度的恒温热源恒温热源间工作的任间工作的任何何不可逆热机不可逆热机，其热效率，其热效率总小于总小于这两个热源这两个热源间工作的间工作的可逆热机可逆热机的效率的效率。T1T2IRRQ1Q1Q2Q2WIR 已证：已证： tIR tR 证明证明 tIR = tR 反证法反证法,假定：假定： tIR = tR 令令 Q1 = Q1 则则 WIR = WR 工质循环、冷热源均恢复原状，工质循环、冷热源均恢复原状，外界无痕迹，只有可逆才行，外界无痕迹，只有可逆才行，与原假定矛盾。与原假定矛盾。 Q1- Q1 = Q2 - Q2= 0 WR南京航空航天大

17、学多热源（变热源）可逆机多热源（变热源）可逆机 多热源多热源可逆热机与相同温度界限的可逆热机与相同温度界限的卡诺卡诺热机热机相比，相比，热效率热效率如何？如何？Q1C Q1R多多 Q2C tR多多 Q1R多多 = T1(sc-sa) Q2R多多 = T2(sc-sa) Ts南京航空航天大学概括性卡诺热机概括性卡诺热机如果如果吸热吸热和和放热放热的的多变指数多变指数相同相同bcdafeT1T2完全回热完全回热 Ts2tCtR11TT 概括nn ab = cd = ef 这个结论提供了一个提高热效率的途径这个结论提供了一个提高热效率的途径 Ericsson cycle南京航空航天大学卡诺定理小结卡

18、诺定理小结1、在两个不同在两个不同 T T 的的恒温热源恒温热源间工作的一切间工作的一切 可逆可逆热机热机 tR = tC 2、多多热源间工作的一切可逆热机热源间工作的一切可逆热机 tR多多 同温限间工作卡诺机同温限间工作卡诺机 tC 3、不可逆不可逆热机热机 tIR 同热源间工作同热源间工作可逆可逆热机热机 tR tIR tR= tC 在给定的温度界限间在给定的温度界限间工作的工作的一切热机一切热机， tC最高最高 热机极限热机极限 南京航空航天大学卡诺定理的意义卡诺定理的意义 从理论上确定了通过热机循环从理论上确定了通过热机循环实现热能转变为机械能的条件，指实现热能转变为机械能的条件，指出

19、了提高热机热效率的方向，是研出了提高热机热效率的方向，是研究热机性能不可缺少的准绳。究热机性能不可缺少的准绳。 对热力学第二定律的建立具有对热力学第二定律的建立具有重大意义。重大意义。南京航空航天大学卡诺定理举例卡诺定理举例 A 热机是否能实现热机是否能实现1000 K300 KA2000 kJ800 kJ1200 kJ可能可能 如果：如果：W=1500 kJ2tC13001170%1000TT t1120060%2000wq1500 kJt150075%2000不可能不可能500 kJ南京航空航天大学实际循环与卡诺循环实际循环与卡诺循环 内燃机内燃机 t1=2000oC，t2=300oC t

20、C =74.7% 实际实际 t =3040% 卡诺热机卡诺热机只有只有理论理论意义，是意义，是最高理想最高理想实际上实际上 T s 很难实现很难实现 火力发电火力发电 t1=600oC，t2=25oC tC =65.9% 实际实际 t =40%回热和联合循环回热和联合循环 t 可达可达50%南京航空航天大学克劳修斯不等式克劳修斯不等式热二律推论之一热二律推论之一 卡诺定理卡诺定理给出热机的给出热机的最高理想最高理想热二律推论之二热二律推论之二 克劳修斯不等式克劳修斯不等式反映反映方向性方向性 定义定义熵熵南京航空航天大学克劳修斯不等式克劳修斯不等式克劳修斯不等式的研究对象是克劳修斯不等式的研究

21、对象是循环循环 方向性的方向性的判据判据正正循环循环逆逆循环循环可逆可逆循环循环不可逆不可逆循环循环 克劳修斯不等式克劳修斯不等式的推导的推导南京航空航天大学克劳修斯不等式的推导克劳修斯不等式的推导（1）可逆循环可逆循环1、正循环正循环（卡诺循环）（卡诺循环）T1T2RQ1Q2W120QQQ 吸热吸热221111tQTQT 2112QQTT 21120QQQTTT 南京航空航天大学克劳修斯不等式的推导克劳修斯不等式的推导（2）不可逆循环不可逆循环1、正循环正循环（卡诺循环）（卡诺循环）T1T2RQ1Q2W120QQQ 吸热吸热2112QQTT 21120QQQTTT 假定假定 Q1=Q1 ，

22、tIR tR，WW 11QQ可逆时可逆时IRWQ1Q2南京航空航天大学克劳修斯不等式推导总结克劳修斯不等式推导总结可逆可逆 =不可逆不可逆 正循环（可逆、不可逆）正循环（可逆、不可逆）0Q 吸热吸热0QT 反循环（可逆、不可逆）反循环（可逆、不可逆）0Q 放热放热仅卡诺循环仅卡诺循环南京航空航天大学克劳修斯不等式克劳修斯不等式 对任意循环对任意循环0rQT 克劳修斯克劳修斯不等式不等式将循环用无数组将循环用无数组 s 线细线细分，分，abfga近似可看成卡近似可看成卡诺循环诺循环= 可逆循环可逆循环 不可能不可能热源温度热源温度热二律表达式之一热二律表达式之一南京航空航天大学 克劳修斯不等式例

23、题克劳修斯不等式例题 A 热机是否能实现热机是否能实现1000 K300 KA2000 kJ800 kJ1200 kJ可能可能 如果：如果：W=1500 kJ1500 kJ不可能不可能200080010003000.667kJ/K0QT 500 kJ200050010003000.333kJ/K0QT 注意：注意： 热量的正和负是站在循环的立场上热量的正和负是站在循环的立场上南京航空航天大学熵熵EntropyEntropy热二律推论之一热二律推论之一 卡诺定理卡诺定理给出热机的给出热机的最高理想最高理想热二律推论之二热二律推论之二 克劳修斯不等式克劳修斯不等式反映反映方向性方向性热二律推论之三

24、热二律推论之三 熵熵反映反映方向性方向性南京航空航天大学熵的导出熵的导出定义：定义：熵熵reQdST于于19世纪中叶首先克劳修斯世纪中叶首先克劳修斯(R.Clausius)引入，式中引入，式中S从从1865年起称为年起称为entropy，由，由清华刘仙洲清华刘仙洲教授译成为教授译成为“熵熵”。小知识0rQT 克劳修斯不等式克劳修斯不等式可逆过程，可逆过程， ， 代表某一代表某一状态函数状态函数。TqQT= 可逆循环可逆循环 不可逆不可逆南京航空航天大学 S S与传热量与传热量的关系的关系212112QSSST= 可逆可逆不可逆不可逆：不可逆过程：不可逆过程定义定义fQdST熵产：纯粹由不可逆因

25、素引起熵产：纯粹由不可逆因素引起g0dS gfdSdSdS结论：结论：熵产是过程不可逆性大小的度量熵产是过程不可逆性大小的度量。QdST熵流：熵流：永远永远fgSSS 热二律表达式之一热二律表达式之一南京航空航天大学熵流、熵产和熵变熵流、熵产和熵变任意不可逆过程任意不可逆过程gfdSdSdSfgSSS 0S f0Sg0S可逆过程可逆过程f0SS g0S不可逆绝热过程不可逆绝热过程0Sf0Sg0S可逆绝热过程可逆绝热过程0Sf0Sg0S不易求不易求?南京航空航天大学熵变的计算方法熵变的计算方法理想气体理想气体2221v11lndTvScRTv仅仅可可逆逆过过程程适适用用2221p11lndTpS

26、cRTp2221pv11dvdpSccvpTs1234132131231QSSST 242141242QSSST 任何过程任何过程南京航空航天大学熵变的计算方法熵变的计算方法非理想气体：非理想气体：查图表查图表固体和液体：固体和液体： 通常通常pvccc常数常数例：水例：水4.1868kJ/kg.Kc reQdUpdvdUcmdT熵变与过程无关，假定可逆：熵变与过程无关，假定可逆：reQcmdTdSTT21lnTScmT南京航空航天大学熵变的计算方法熵变的计算方法热源（蓄热器）：热源（蓄热器）：与外界交换热量，与外界交换热量，T几乎不变几乎不变假想蓄热器假想蓄热器RQ1Q2WT2T1T111Q

27、ST热源的熵变热源的熵变南京航空航天大学熵变的计算方法熵变的计算方法功源（蓄功器）：功源（蓄功器）：与只外界交换功与只外界交换功0S功源的熵变功源的熵变理想弹簧理想弹簧无耗散无耗散南京航空航天大学孤立系统熵增原理孤立系统熵增原理孤立系统孤立系统0fdS无无质量质量交换交换0giso dSdS结论：结论：孤立系统的熵只能增大，或者不变，孤立系统的熵只能增大，或者不变， 绝不能减小绝不能减小，这一规律称为这一规律称为孤立系统孤立系统 熵增原理熵增原理。无无热量热量交换交换无无功量功量交换交换=：可逆过程：可逆过程：不可逆过程：不可逆过程热二律表达式之一热二律表达式之一南京航空航天大学为什么用孤立系

28、统？为什么用孤立系统？孤立系统孤立系统 = 非孤立系统非孤立系统 + 相关外界相关外界iso0dS=：可逆过程：可逆过程 reversible：不可逆过程：不可逆过程 irreversibleT2)QT2T1用克劳修斯不等式用克劳修斯不等式 0rQT QST 用用用用fgSSS 用用iso0S没有循环没有循环不好用不好用不知道不知道南京航空航天大学孤立系熵增原理举例孤立系熵增原理举例(1)(1)QT2T112isoTT122111QQSSSQTTTT 取热源取热源T1和和T2为孤立系为孤立系当当T1T2可自发传热可自发传热iso0S当当T1T2不能传热不能传热iso0S当当T1=T2可逆传热可

29、逆传热iso0S南京航空航天大学孤立系熵增原理举例孤立系熵增原理举例(1)(1)QT2T1iso2111SQTT取热源取热源T1和和T2为孤立系为孤立系SisoSTT1T2南京航空航天大学孤立系熵增原理举例孤立系熵增原理举例(2)(2)两恒温热源间工作的可逆热机两恒温热源间工作的可逆热机Q2T2T112isoTTRSSSSS 功源RWQ1功功源源12120QQTT22tt,C1111QTQT 南京航空航天大学孤立系熵增原理举例孤立系熵增原理举例(2)(2)Q2T2T1RWQ1功功源源12iso120QQSTTSTT1T2两恒温热源间工作的可逆热机两恒温热源间工作的可逆热机南京航空航天大学孤立系

30、熵增原理举例孤立系熵增原理举例(3)(3)T1T2RQ1Q2W假定假定 Q1=Q1 ， tIR tR，W tIR RIR121222()WWQQQQQQ可逆可逆T1T0IRWIRQ1Q2作功能力作功能力:以环境为基准以环境为基准,系统可能作出的最大功系统可能作出的最大功假定假定 Q1=Q1 ， WR WIR 作功能力损失作功能力损失南京航空航天大学121222101000QQQQQQTTTTTT作功能力损失作功能力损失T1T0RQ1Q2W22QQ11221100QQQQTTTTIRWQ1Q212isoTTIRRSSSSS 假定假定 Q1=Q1 ， W R WIR 作功能力损失作功能力损失02t

31、t,C1111TQQT 1210QQTT220QQT0isoTS南京航空航天大学熵方程熵方程闭口系闭口系21fgSSS 开口系开口系out(2)in(1)ScvQWcvfgi,ini,ini,outi,out11nniidSdSdSmsms稳定流动稳定流动cv0dSinoutmmmfginout0()dSdSssm21fgdSdSdS21fgSSS 南京航空航天大学热二律讨论热二律讨论 热二律表述热二律表述(思考题思考题1)“功可以全部转换为热功可以全部转换为热,而热不能全部转换为功而热不能全部转换为功” 温度界限相同的一切可逆机的效率都相等温度界限相同的一切可逆机的效率都相等? 一切不可逆机

32、的效率都小于可逆机的效率一切不可逆机的效率都小于可逆机的效率?理想理想 T (1)体积膨胀体积膨胀,对外界有影响对外界有影响 (2)不能连续不断地转换为功不能连续不断地转换为功南京航空航天大学熵的性质和计算熵的性质和计算 不可逆过程的熵变可以在给定的初、终不可逆过程的熵变可以在给定的初、终 态之间任选一可逆过程进行计算。态之间任选一可逆过程进行计算。l 熵是状态参数，状态一定，熵有确定的值；熵是状态参数，状态一定，熵有确定的值； 熵的变化只与初、终态有关，与过程的路熵的变化只与初、终态有关，与过程的路 径无关径无关 熵是广延量熵是广延量南京航空航天大学熵的表达式的联系熵的表达式的联系reqds

33、Tfgsss qsT 0rqT 可逆过程传热的大小和方向可逆过程传热的大小和方向 不可逆程度的量度不可逆程度的量度gs作功能力损失作功能力损失0iso0gTsTs 孤立系孤立系iso0sg0s 过程进行的方向过程进行的方向 循环循环0s 克劳修斯不等式克劳修斯不等式南京航空航天大学熵的问答题熵的问答题 任何过程，熵只增不减任何过程，熵只增不减 若从某一初态经可逆与不可逆两条路径到若从某一初态经可逆与不可逆两条路径到 达同一终点，则不可逆途径的达同一终点，则不可逆途径的 S必大于可必大于可逆过程的逆过程的 S 可逆循环可逆循环 S为零，不可逆循环为零，不可逆循环 S大于零大于零 不可逆过程不可逆

34、过程 S永远永远大于可逆过程大于可逆过程 S南京航空航天大学判断题（判断题（1 1） 若工质从同一初态，分别经可逆和不可逆若工质从同一初态，分别经可逆和不可逆过程，到达同一终态，已知两过程热源相过程，到达同一终态，已知两过程热源相同，问传热量是否相同？同，问传热量是否相同？相同相同初终态，初终态， s相同相同qsT =：可逆过程：可逆过程：不可逆过程：不可逆过程热源热源T相同相同RIRqqquw 相同相同RIRww南京航空航天大学判断题（判断题（2 2） 若工质从同一初态出发，从相同热源吸收若工质从同一初态出发，从相同热源吸收相同热量，问末态熵可逆与不可逆谁大？相同热量，问末态熵可逆与不可逆谁

35、大？相同热量，热源相同热量，热源T相同相同qsT =：可逆过程：可逆过程：不可逆过程：不可逆过程IRRss 相同相同初态初态s1相同相同2,IR2,Rss南京航空航天大学判断题（判断题（3 3） 若工质从同一初态出发，一个可逆绝热过若工质从同一初态出发，一个可逆绝热过程与一个不可逆绝热过程，能否达到相同程与一个不可逆绝热过程，能否达到相同终点？终点？fgsss 0s 可逆绝热可逆绝热不可逆绝热不可逆绝热0s STp1p2122南京航空航天大学判断题（判断题（4 4） 理想气体绝热自由膨胀，熵变？理想气体绝热自由膨胀，熵变？0U0T典型的不可逆过程典型的不可逆过程22iso21v11lnlnTvSSSm cRTvAB真空真空0南京航空航