(完整word版)流体力学知识点总结,推荐文档

1、流体力学知识点总结第一章 绪论1 液体和气体统称为流体，流体的基本特性是具有流动性，只要剪应力存在流动就持续进行，流体在静止 时不能承受剪应力。2 流体连续介质假设：把流体当做是由密集质点构成的，内部无空隙的连续体来研究。3 流体力学的研究方法：理论、数值、实验。4 作用于流体上面的力(1)表面力：通过直接接触，作用于所取流体表面的力. T为A点的剪应力Pl A应力的单位是帕斯卡(pa)，1pa=1N/m2，表面力具有传递性。(2)质量力：作用在所取流体体积内每个质点上的力，力的大小与流体的质量成比例重力、惯性力、uv生力、离心力)5 流体的主要物理性质(1)惯性：物体保持原有运动状态的性质。

2、质量越大，惯性越大，运动状态越难改变。常见的密度(在一个标准大气压下)：34时的水1000 kg / m3(2)粘性FBm单位为应力_P作用于 A 上的平均压应力周围流体作用的表面力切向应力法向应力PAPliPH为A点压应力，即A点的压强切向应力(常见的质量力:20C时的空气1.2kg /m3作用于 A 上的平均剪应力说明：1）气体的粘度不受压强影响，液体的粘度受压强影响也很小。2）液体Tf门气体Tf卩匸无黏性流体无粘性流体，是指无粘性即口=0的液体。无粘性液体实际上是不存在的，它只是一种对物 性简化的力学模型。（3）压缩性和膨胀性压缩性：流体受压，体积缩小，密度增大，除去外力后能恢复原状的性

3、质。T一定，dp增大，dv减小膨胀性：流体受热，体积膨胀，密度减小，温度下降后能恢复原状的性质。P一定，dT增大，dV增大A液体的压缩性和膨胀性液体的压缩性用压缩系数表示压缩系数：在一定的温度下，压强增加单位P,液体体积的相对减小值。dV /V1 dVdPV dP由于液体受压体积减小，dP与dV异号，加负号，以使K为正值；其值愈大，愈容易压缩。K的单位是“1/Pa”。（平方米每牛）体积弹性模量K是压缩系数的倒数，用K表示，单位是“Pa”牛顿内摩擦定律：流体运动时，相邻流层间所产生的切应力与剪切变形的速率成正比。即dudy以应力表示dudrdydtT粘性切应力，是单位面积上的内摩擦力。由图可知d

4、u udy h粘度速度梯度，剪切应变率（剪切变形速度）是比例系数，称为动力黏度，单位“pas”。动力黏度是流体黏性大小的度量，值越大,流体越粘，流动性越差。运动粘度单位：m2/s同加速度的单位dP ddV液体的热膨胀系数：它表示在一定的压强下，温度增加1度，体积的相对增加率。1dV在一定压强下，体积的变化速度与温度成正比。水的压缩系数和热膨胀系数都很小。P增大 水的压缩系数K减小T升高 水的膨胀系数增大B气体的压缩性和膨胀性气体具有显著的可压缩性，一般情况下，常用气体（如空气、氮、氧、C02等）的密度、压强和温度三者之间符合完全气体状态方程，即理想气体状态方程P 气体的绝对压强（Pa）;F R

5、TP气体的密度（Kg/cm3）;T 气体的热力学温度（K）;8314R(J/Kg K)R气体常数；在标准状态下，MM为气体的分子量，空气的气体常数R=287J/Kg.K。适用范围：当气体在很高的压强，很低温度下，或接近于液态时，其不再适用。第二章流体静力学1静止流体具有的特性（1） 应力方向沿作用面的内发现方向。（2） 静压强的大小与作用面的方位无关。 流体平衡微分方程在静止流体中，各点单位质量流体所受表面力 和质量力相平衡。欧拉方程全微分形式：（Xdx Ydy Zdz）2等压面：压强相等的空间点构成的面（平面或曲面） 。f ds 0等压面的性质：平衡流体等压面上任一点的质量力恒正交于等压面。

6、由等压面的这一性质， 便可根据质量力的方向来判断等压面的形状。 质量力只有重力时，因 重力的方向铅垂向下， 可知等压面是水平面。 若重力之外还有其它质量力作用时， 等压面是 与质量力的合力正交的非水平面。欧拉X1P0 xY1Py0dpZ1p0V dTdT单位为“1/K”或“1/Ctut號用妙 I卑蜷隅駅空值与相对压强大小相等，正负号相反（必小于0）p pabspa相对压强和绝对压强的关系压强单位压强单位PaN/m2kPa kN/m2mH2OmmHgat换算关系9800098107361说明：计算时无特殊说明时液体均采用相对压强计算，气体一般选用绝对压强。5测量压强的仪器（金属测压表和液柱式测压

7、计）。（1） 金属测压计测量的是相对压强（弹簧式压力表、真空表）（2） 液柱式测压计是根据流体静力学基本原理、利用液柱高度来测量压强（差）的仪器。测压管p ghPogho3液体静力学基本方程p Pog(H z) pgh一JP0I VP1P2Z1Z2FFp静止液体内部某点的压强h该点到液面的距离，称淹没深度Z该点在坐标平面以上的高度P0液体表面压强，对于液面通大气的开口容器，视为大气压强并以Pa表示推论（1）静压强的大小与液体的体积无关（2）两点的的压强差等于两点之间单位面积垂 直液柱的重量（3） 平衡状态下，液体内任意压强的变化，等值的传递到其他各点。液体静力学方程三大意义位置水头z:任一点在

8、基准面以上的位置高度，表示单位重量流体从某一基准面算起所 具有的位置势能，简称比位能，或单位位能或位置水头。压强水头：厂表示单位重量流体从压强为大气压算起所具有的压强势能，简称比压 能或单位压能或压强水头。p测压管水头（zg）：单位重量流体的比势能，或单位势能或测压管水头。4压强的度量绝对压强：以没有气体分子存在的完全真空为基准起算的压强,以符号pabs表示。（大于0）相对压强：以当地大气压为基准起算的压强，以符号 真空：当流体中某点的绝对压强小于大气压时，p表示。（可正可负可为0）则该点为真空，其相对压强必为负值。真绝对压强、相对压强、真空度之间的关系pPaPabs(pabsPa)(Pabs

9、Pa)P0真空度PB水ga水银ghPB水银g h水gapM2gh2Igh1pPM2gh2ighip(hih2)h1ALsh1L(s/A)h2L sinsp g sin L KL gLsin A(ZBk)_i2.6hpg上式的图形A点相对压强U形管测压计III)倾斜微压计DU形水银测压计，已知测压计上各液面及A点的标高为：3=2.0m，4=1.0m，A=5=1.5m。试确定管中A6作用在平面上的静水总压力 图算法（1） 压强分布图根据基本方程式：pgh绘制静水压强大小;（2） 静水压强垂直于作用面且为压应力。S,乘以受压面的宽度b，即P=bS总压力的作用线通过压强分布图的形心，作用线与受压面的交

10、点,就是总压力的作用点适用范围：规则平面上的静水总压力及其作用点的求解。原理：静水总压力大小等于压强分布图的体积，其作用线通过压强分布图的形心，该作用线与受压面的交点便是压心P。经典例题 一铅直矩形闸门，已知h1=1m，h2=2m，宽b=1.5m，求总压力及其作用点。a上底，b下底pg如-kii77Z总压力=受压平面形心点的压强X受压平面面积P gsi n ?ycA ghcA PcA任一轴的力矩等于各分力对同一轴力矩之和解：总压力为压强分布图的体积:耳= 的+屐幽+阳 2 旳=58.8kN例&在管道M上装一复式11=1.8m2=0.6m,点压强。PA(12)(32)(34)(54(1

11、234）(3254)13.6 9.8(1.80.6 21) 19.8 (2 0.6 1.5 1)274.6 kPa梯形形心坐标作用线通过压强分布图的重心:图算法的步骤是：先绘出压强分布图，总压力的大小等于压强分布图的面积解析法平行移轴定理1x1C经典例题 一铅直矩形闸门，已知yCAh1=1m,ICyDycycAh2=2m，宽b=1.5m, 求总压力及其作用点。解:r*he1 .59 .807he58 .84 KNbh31127作用在曲面上的静水压力 二向曲面yD具有平行母线的柱面6217mJ.s.1.gl%?AxPc?Ax水平分力Px面上的水平分力等于受压面形心处的相对压强 直坐标面铅垂分力o

12、yz的投影面积Ax的乘积。dPzpdAsintanPzPx作用在曲PC与其在垂gV压力体合力的大小PPz合力的方向PX =受压平面形心点的压强p ex受压曲面在yoz轴上的投影PZ =液体的容重YX压力体的体积V注明：P的作用线必然通过Px和Pz的交点，但这个交点不一定在曲面上，该作用线与曲面 的交点即为总压力的作用点压力体压力体分类：因Pz的方向（压力体AZ压力体和液面在曲面AB的同侧，Pz方向向下虚压力体 压力体和液面在曲面AB的异侧，Pz方向向上） 压力体叠加一一对于水平投影重叠的曲面，分开界定压力体，然后相叠加，虚、实压力体 重叠的部分相抵消。潜体全部浸入液体中的物体称为潜体，潜体表面

13、是封闭曲曲。浮体部分浸入液体中的物体称为浮体。第四章流体动力学基础1基本概念：（1）流体质点（particle）:体积很小的流体微团，流体就是由这种流体微团连续组成的。（2）空间点：空间点仅仅是表示空间位置的几何点，并非实际的流体微团。（3） 流场：充满运动的连续流体的空间。在流场中，每个流体质点均有确定的运动要素。（4） 当地加速度（时变加速度）：在某一空间位置上， 流体质点的速度随时间的变化率。 迁移加速度（位变加速度）：某一瞬时由于流体质点所在的空间位置的变化而引起的速度变化率。（5）恒定流与非恒定流：一时间为标准，各空间点上的运动参数都不随时间变化的流 动是恒定流。否则是非恒定流。（6

14、）一元流动：运动参数只是一个空间坐标和时间变量的函数。二元流动：运动参数只是两个空间坐标和时间变量的函数。三元流动：以空间为标准，各空间点上的运动参数是三个空间坐标和时间的函数。（7）流线：某时刻流动方向的曲线，曲线上各质点的速度矢量都与该曲线相切。流线性质（1）流线上各点的切线方向所表示的是在同一时刻流场中这些点上的速度方向，因 而流线形状一般都随时间而变。（2） 流线一般不相交（特殊情况下亦相交：V=0、速度=）（3）流线不转折，为光滑曲线。（8）迹线：流体质点在一段时间内的运动轨迹。迹线与流线（1）恒定流中，流线与迹线几何一致。异同弓（2）非恒定流中，二者一般重合，个别情况（V=C）二者

15、仍可重合。（9）流管：某时刻，在流场内任意做一封闭曲线，过曲线上各点做流线，所构成的管状 曲面。流束：充满流体的流管。（10） 过流断面：在流束上作出的与所有的流线正交的横断面。过流断面有平面也有曲面。（11）元流：过流断面无限小的流束，几何特征与流线相同。总流：过流断面有限大的流束， 有无数的元流构成， 断面上各点的运动参数不相同。（12）体积流量：单位时间通过流束某一过流断面的流量以体积计量。重量流量：单位时间通过流束某一过流断面的流量以重量计量。质量流量：单位时间通过流束某一过流断面的流量以质量计量。（13）断面平均流速：流经有效截面的体积流量除以有效截面积而得到的商。（14）均匀流与非

16、均匀流：流线是平行直线的流动是均匀流，否则是非均匀流。均匀流的性质1流体的迁移加速度为零；2流线是平行的直线；3各过流断面上流速分布沿程不变。4动压强分布规律=静压强分布规律。（15）非均匀渐变流和急变流：非均匀流中，流线曲率很小，流线近似与平行之线的流动 是非均匀渐变流，否则是急变流。均匀流的各项性质对渐变流均适用。如图所示：（1）补充，水位H逐渐降低，管轴线上A质点速度随时间减小，当地加速 度为负值，同时管道收缩，指点速度随迁移增大，迁移加速度为正值， 故二者加速度都有。（2）若水箱有来水补充，水位H保持不变，A质点出的rUxdtUxx, y, z,t速度场Uydy dtUyx,y, z,

17、t压力场PP x,y,z,t加速度5zdz dtUzx, y, z,taxuxuuxuyUxUzUxtxxyzI ayuyuuyuyuyUzUytxxyzazuzuuzuyuzuzuztxxyz2欧拉法(Euler method)dx全加速度当地加速度 +迁移加速度VAAudAQ4流体连续性方程AudAQ vA AUxUyUzQtxyz物理意义:单位时间内，流体流经单位体积的 流出与流入之差与其内部质量变化 的代数和为零。对恒定流tux_uy_uz_Qxyz对不可压缩流体0tUxUyUzQxyz水从水箱流出，若水箱无来水A时间不随时间变化，当地加速度=0，此时只有迁移加速度。3流量、断面平均流

18、速【例】假设有一不可压缩流体三维流动，其速度分布规律为:W=x+y+2z。试分析该流动是否存在。U=3(x+y3)，V=4y+z2，32g【解】x故此流动不连续。不满足连续性方程的流动是不存在的。5恒定总流连续性方程或物理意义：对于不可压缩流体，断面平均流速与过水断面面积成反比，即流线密集 的地方流速大，而流线疏展的地方流速小。适用范围：固定边界内的不可压缩流体，包括恒定流、非恒定流、理想流体、实际流体。6流体的运动微分方程无粘性流体运动微分方程粘性流体运动微分方程J 丄更+胪气=毁=戛+“生刊雜+M尝NS方程p dyAtax Stydyz & dp厂2血加液阪Sip Qidx贺汽氏Y

19、即z fe拉普拉斯算子V一莎十0十彥7元流的伯努利方程伯努利方程公式说明:小流束。(2)此公式就是无粘性流体的伯努利方程 各项意义W2g21 PdUxdtX1 pUxUxUxUy-Uxxxtxyl_pdUy或Y1 puyUxuyuyuyydtxtxyi pdUzZ1 pUzUxUzUy-UzzdtxtxyUzz2z P丄2gZi2Pi Ui2gZ2P22U22g(1)适用条件 理想流体恒定流动质量力只受重力不可压流体沿流UxUz一uyUz -zUz32g(1)物理意义Z比位能(2)几何意义比压能U2比动能g 2g物理三项之和：单位重量流体的机械能守恒。几何三项之和：总水头相等，为水平线 粘性流

20、体元流的伯努利方程2 2PlUiP2U2Z1 Z2 hw1 22g2g程。粘性流体总流的伯努利方程2:全压2）g：有效浮力Zi）：沿浮力方向升高的距离）g（z2zj:位压：单位体积气体 所具有的位能沿程有能量输入或输出的伯努利方程2 2piiViP22V2HmZ2g 2g+Hm单位重量流体通过流体机械获得的机械能（水泵的扬程）-Hm单位重量流体给予流体机械的机械能（水轮机的作用水头）Z位置水头压强水头流速水头公式说明:不断消耗,（i）实际液体具有粘滞性，由于内摩擦阻力的影响，液体流动时，其能量将沿程总水头线因此沿程下降，固有HiH 2i卫口（2）上式即恒定流、不可压缩实际液体动能量方程，又称实

21、际液体元流伯努利方2dhdLdhwdLZiPiz-P:H言聲 a比位能（位置水头）比压能 比势能V；h2_2ghwi 2（i）势能积分：Q 虬仗+备-备山讹弋 +左）-门竝（压强水头，测压管高度）（测压管水头） 总比能（总水头）比动能（流速水头）(2)动能积分：2 2 2U VAVg udAgvAgQA2g2g2g(3)损失积分:尹一一平均比能损失流动阻力所做的功。气流的伯努利方程（水头损失），单位重流体克服hwi 2gdQQ动能修正系数动量修正系数hwgQ2Vi2（a）g（Z2乙）P2p:静压：单位体积气体 所具有的压能Pi2V2pw(a(Z2(ahwg 2gg 2gPi2ViP22V2Pi

22、2ViZi_Z2wi 2ZiZ3g2gg2gg2g沿程有汇流或分流的伯努利方程2P3V32第六章流动阻力和水头损失1基本概念(1)水头损失：总流单位重量流体平均的机械能损失。(2)沿程水头损失：有沿程阻力做功而引起的水头损失hf。水头损失的一般表达式:1沿程阻力一一沿程损失(长度损失、摩擦损失)沿程摩阻系数(沿程阻力系数)v断面平均流速2局部阻力一一局部损失(3)层流：流体质点作规则运动，各层质点间相互不掺混。 紊流：流体质点的运动轨迹极不规则，质点间相互掺混。(3)局部水头损失：总水头损失:hwhfhj(气体)压强损PwPfPwghwhfl v2Pfl v2d 2达西公式管径重力加速度hiv

23、2v2Pj局部阻力系数Z对应的断面平均速度Phj。2层流与紊流的判别：d 2ghf1gA gRgRhhfgRJR-水力半径适用条件：明渠均匀流，相同结果。圆管过流断面上剪应力分布J水力坡度 注意（平均剪应力）层流和紊流都适用。圆管均匀流过流断面上剪应力呈直线分布，管轴处r 0，0;hfiV2d 2g0，剪应力达最大值。V8上临界流速Vc下临界流速VcI层流IV 紊流非圆管道雷诺数:R水力半径湿周，过流断面上流体与固体接触的周界（周长）圆管满流（5）沿程水头损失与剪应力的关系圆管均匀流水头损失与剪应力的关系（均匀流动方程式）把下临界流速做为流态转变的临界流速VVc层流VVc紊流Vc临界流（4）雷

24、诺数 圆管流雷诺数RRecRecVcd临界雷诺数230230023002300Revd雷诺数0层流临界流紊流由层流转化为紊流时的流速称为上临界流速。 由紊流转化为层流时的流速称为下临界流速。紊流A过流断面面积2()R4ddd4以水力半径R为特征长度，相应的临界雷诺-数坐575575层流Rec575575紊流壁剪切速度l v2hfro，粘性底层： 圆管作紊流运动时， 靠近管壁处存在着一薄层，该层内流速梯度较大， 粘性影响不可忽略，紊流附加切应力可以忽略，速度近似呈线性分布, 这一薄层就称为粘性底层。粘性底层流速分布u粘性底层厚度11.6；紊流核心：粘性底层之外的液流统称为紊流核心。（8）紊流沿程

25、水头损失V壁剪切速度），、V V（6）圆管中的层流流速分布（沿程摩阻系数与壁面剪应力的关系）当r=0时流量Qz 22（0r）max最大流速与平均流速的关系动能修正系数沿程水头损失的计算过流断面上流速分布解析式（抛物线方程）3AUdA3VAgJ4402平均流速umax2动量修正系数u64 I V2hf?-Red 2gJ异2?一？-d 2g（通用公式）hf管轴处的最大流速2gJ08UQ22AUdA1.3364圆管层流摩阻系数Re说明：在圆管层流中，入只与Re有关。（7）紊流运动流体由层流转变为紊流的两个必备条件:A流体中形成涡体B涡体脱离原流层进入临层（Re达到一定值）。紊流的剪应力 粘性剪应力1

26、dudy紊流附加剪应力 半经验理论UxUy1 2dudyI2二者之和即为剪应力2UXUy.2duI -dy混和长度k卡门常数。k=0.360.435壁剪切速度V*粘性底层壁面附近紊流流速分布公式 Sy cV粘性底层中，流速按线性分布，在壁面上流速 为0.V*尼古拉磁实验I区,n区,川区,w区,层流区f (Re)层流转变为紊流的过渡区紊流光滑区紊流过渡区f(Re)f(Re，V区,紊流粗糙区哙)f(Re)流速分布紊流光滑区uV*y5.75lg5.5紊流粗糙区_u5.75lg 8.48ks紊流流速分布指数形式UmaxUmax管轴处的最大流量0圆管半径n指数，随雷诺数的变化而变化)入的半经验公式 光滑

27、区沿程摩阻系数粗糙区沿程摩阻系数2igRe_2.513.7dks尼古拉兹光滑管公式2lg尼古拉兹粗糙管公式沿程摩阻系数的经验公式谢才公式：f曼宁公式C 丄以6n8gC7V2lC2RAv AC J RJV断面平均流速R水力半径J水力坡度C谢才系数非圆管沿程损失把水力半径相等的圆管直径。当量直径是水力半径的 当量相对粗糙ks/deR水力半径A过流断面面积适用范围：长狭缝，狭环形不适用。层流不适用当量直径de：2lVde2g4倍de=4R圆。同理hf(9)局部水头损失公式：h；2V2g局部水头损失系数V-对应的断面平均流速突然扩大管p1hj(乙)g(Z22g动量方程Q(界222V22g1V1)hi中

28、的2V2)2gA1(1A)2A将上式的(Vi,全部等于0则可得包达公式：21)2仝2gV1A仁v2A2hj2V22hi(12gji222g212g1)2自由出流A2/A111 .0淹没出流A1/A200突然缩小管A0.5(1)管道入口损失系数0.5(10)边界层概念与绕流阻力边界层：全部摩擦损失都发生在紧靠固体边界的薄层内，这一薄层就是边界层。 绕流阻力：流体作用于绕流物体上，平行于来流方向的力。绕流阻力包括摩擦阻力和压差阻力两部分。绕流阻力系数CD主要取决于第七章孔口、管嘴出流和有压管流1孔口出流：容器壁上开孔，水经孔口流出的水力现象。孔口出流只有局部水头损失。孔口流量系数薄壁小孔口的各项系

29、数收缩系 数 损失系 数 流速系 数 流量系 数0.640.060.970.62部分水体中。收缩断面流速Vc2gH0孔口流量Q A2gH0H0作用水头，若V。0则H0=H1-H2注意：自由出流的水头H使水面至孔口形心的深度，而雷诺数，并和物体的形状、表面的粗糙情况，以及来流的紊动强度有关。D Df卡门涡街：Re90, 压差阻力：物体绕流,U2DpDCDA2旋涡交替脱落，形成卡门涡街除了沿物体表面的摩擦阻力耗能,Reud还有尾流旋涡耗能，使得尾 流区物体表面的压强低于来流的压强，而迎流面的压强大于来流的压强, 这两部分的压强差，造成作用于物体上的压差阻力。小孔口出流H 10d自由出流：水由孔口流

30、入大气中。收缩断面流速孔口流量 收缩系数 其中：大孔口出流H10dH0Vc2gH0(大小孔口均适用)AcAA.2gH；作用水头，若V。则H。=H孔口的局部水头损失系数孔口的流速系数淹没出流：谁由孔口直接流入另d1 2淹没出流的水头H是上下游水头的高差。淹没出流孔口断面的各点水头相等，所以淹没出 流无大小孔口之分。孔口的变水头出流(非恒定流)：孔口出流时，容器内水位随时间变化，导致孔口的流量随时间变化的流动。2FH12VA2gHQmaxV容器放空的体积Q出流时的最大流量max注：容器放空，放空时间是水位不下降时放空所需时间的两倍2管嘴出流：在孔口处对接一个34倍孔径长度的短管，水体通过短管并在出

31、口断面满管管嘴出口流速vn.2gH0n.5管嘴流量QnA 2gHn n1032nH0作用水头 若V0=0，贝U H0=H流量系数Un=1.32U,可见在相同的作用水头下，同样面积的管嘴出流能力是孔口过流能力的1.32倍。Pvg流体经圆柱形管嘴或扩张管嘴时，由于2nH0O.75H0惯性作用，在管中某处形成收缩断面，产生环行真空，从而增加了水流的抽吸力,使其出流量比孔口有所增加。圆柱形外管嘴的正常工作条件工作条件I作用水头H9.0mH2O管度嘴长I (34)d3有压管流：流体沿管道满管流动的水力现象。短管：水头损失中，沿程水头损失和局部水头损失都占相当比重,二者都不可忽略的管道。流速 v 2gH0

32、流量 QvAdI1d1C最大安装高度1hmaxZ2Z1hv_JldI1I21 2hv7 8.5m2gH-2gH。H1降至H2所需时间若将水放空H2=0则流出的水力现象。2虹吸管正常工作条件最大真空度hmaxhs11所需要的时间t Al。称为相或相长。水击波传播过呈第一阶段：增压波从阀门向管道进口传播，处于增压状态。 第二阶段：减压波从管道进口向阀门处传播，恢复原来状态。第三阶段：减压波从阀门向管道进口传播，处于减压状态。 第四阶段：增压波从管道进口向阀门传播，重复上述四个阶段。长管：水头损失以沿程水头损失为主，局部水头损失和流速水头的总和同沿程水头损失相比很小，忽略不计仍能满足工程要求的管道。

33、 简单管道：沿程直径和流量都不变的管道。（全部作用水头都消耗在沿程水头损失）l v2Hhfihf 1hf 2hf 3（hfia/iQihf 2hf 3a3l3Q3HalQ2SQ2HailiQiS Qi2Qiq）Qi iQ并Q2Q3Q4（并联管路）H hfihf2（或hf3，或hf4）hf5（总管路）2 2 2Q QiQ并Q5S2Q2QQ3S4Q4水击:再有压管道中，由于某种原因使水流速度突然发生变化, 的现象。水击条件：管道内水流速度突然变化。同时引起压强大幅度波动水击发生的内在原因：水本身具有惯性和压缩性 直接水击2lTz水击波的传播速度相长在一个周期内,咯 间接水击T1Eco1K d1E水

34、击波由阀门传到进口，再由进口传至阀门,VoCVo21cTCVo Tz共往返两次往返一次2并联管道：在两节点之间，并联两根以上管段的管道。H并hf 2hf 3hf 44有压管道中的水击防止水击危害的措施(1)限制流速(2)控制阀门关闭或开启时间(3)缩短管道长度、采用弹性模量较小材质的管道(4)设置安全阀，进行水击过载保护第八章明渠流动1明渠流动：水流的部分周界与大气接触，具有自由表面的流动。无压流 明渠流动特点：1)2)3)2底坡：非棱柱形渠道：断面形状及尺寸沿程变化的渠道。A f h,s明渠流有自由面，随时空变化，呈现各种水面形态。而有压管流无自由液面 明渠底坡的改变对断面的流速和水深有直接

35、影响明渠局部的边界的变化，会造成水深在很长的流程上发生变化底线沿流程单位长度的降低值，用1ft-鹭000iIi3棱柱形渠道与非棱柱形渠道24明渠均匀流：流线为平行直线的明渠水流。条件1)自由表面2)等深3)等速特征：1).明渠均匀流为匀速流、等深流，只可能发生在棱柱形渠道中棱柱形渠道:断面形状尺寸沿程不变的长直渠道。1)验算渠道的输水能力Q AC . Ri3)设计渠道断面(宽深比为2)水力最优断面和设计流速(1)水力最优断面： 设计的过水断面形式能使渠道通过的流量为最大。当Q =一定，要求:AminAC Ri f m,b,h0,i, n要在给定的过水断面积上使通过的流量为最大，过水断面的湿周就

36、必须为最小。最佳断面形状：半圆形工程中接近圆形断面形状的为梯形断面当A =一定，要求:Qmax边坡系数定，bmh,m已知，由于面积A给和h相互关联，b=A/h,所以A2)明渠均匀流只可能发生在顺坡的棱柱形渠道中3).明确均匀流只可能发生在坡度、 粗糙系数不变的顺坡的棱柱形渠道中4)明渠均匀流具有渠道底坡线水面线(测压管水头线)/总水头线 过流断面的几何要素b底宽；h-水深；m-边坡系数m=cota。m越大，边坡越缓；m越小，边坡越陡；m=0时是矩形断面。m根据边坡岩土性质及设计范围来选定。导出量：B-水面宽，B=b+2mhA-过水断面面积，A=(b+mh)hX过水断面湿周b 2h 1 m2r

37、AR 水力半径R-明渠均匀流水力计算KAcR给定Q、b、h、i中三个，求解另一个K流量模数明渠均匀流基本公式流速：v CRJC -R6nC Ri流量：Q Av AC Ri K . i谢才系数,粗糙系数,按曼宁公式计算见表4-3。水力计算任务则是:2)决定渠道底坡id-直径h-水深a-充满度 水深为h水深与直径的比值a=h/d0-充满角充满度与充满的关系角ci = h/ d = sin2（0/4 J导出量：过水面积：；A= d：（e-sine）/8湿周：,v = de/2水力半径：无压圆管的水力计算空）/4在水力最优条件下应有:dA-2亍m 2 1 m dhh2得到水力最优的梯形断面的宽深比条件

38、4无压圆管均匀流无压圆管：圆形断面不满管流的长管道。无压圆管均匀流的特征2m21 m20b -2-2.1m m hJ=Jp=i；Q=AC（Ri）? 无压圆管均匀流,其最大值过流断面的几何要素流速和流量分别在水流为满管流之前，达到无压圆管的水力计算1） 验算无压管道的输水能力，即已知d、a、i、n求Q2）确定无压管道坡度i，即已知d、a、Q、n求i。这类计算在工程上有应用价值，如排水 管或下水道为避免沉积淤塞，要求有一定的“自清”3）求水深，已知d、Q、i、n求a（即求h）4）求管直径，已知Q、a、i、n求d;输水性能最优充满度水力最优充满度：无压圆管，在漫流前（hvd）, = = 81时，流速

39、最大；充满角257.5| dh仅= 2 = 095时，流量最大：充满角30普d5明渠流动状态特征：v、h沿程改变，水面线一般为曲线J工JMi明渠非均匀流的两种流动型态缓流：一一若障碍物对水流的干扰可向上游传播，则为缓流。急流：一一若障碍物对水流的干扰只能向下游传播，不能向上游传播，则为急流。 断面单位能量：一一基准面选在过流断面最低处时，流体所具有的机械能。 临界水深hc对应断面单位能量最小的水深。速度，就必须要求有一定的坡度。运用公式：输水能力达到最大值，相应的充满度。第九章堰流1堰流及其特性堰：在明渠缓流中设置障壁，它即能壅高渠中的水位，又能自然溢流，一种既可蓄又可泄的溢流设施。堰流：水经

40、过堰顶溢流的水力现象。堰的分类”薄壁堰：-jr ft-67宽顶堰，I 皿2宽顶堰溢流 水力现象分析：（1）当时，堰顶水面只有一次跌落，堰坎末端偏上游处的水深为临界水深h e。一（2当时，堰顶水面出现两次跌落，在最大跌落处形成收缩断面，其水深为：h e0.80.92）h e1k5he的求解方法：对矩形断面判别流动型态的标准缓流：Frhe；I Ie；v 1；h Ie；V ve；临界流：Fr= 1；h =he；I = Ie；v = ve；6水跃和水跌gXec2Be”实用堰：啦*苧 e；v = e；基本公式 ：自由式无侧收缩宽顶堰流量公式：取1-1,2-2断面写能量方程av2CIV2y2丹+0+，=心

41、+(5字+ () 堰上水头.2g2g2g心打*吱m0是计入行近流速水头影响的流量系数，由试验测得，巴赞经验公式：% = (0, 405 卡乩0027- 0. 03 *)|1 + 0. 55()2()2HRH + p H收缩水深流速流量Q = mh2gH2其中揪= 3 0 H3_.Pm = 0J2+0.01 -世一0.46 +0.75- / m 0.32I * 呂汕=03640.01-型一甘1知理乡m = 0.36淹没影响h,-h-p iia侧收缩的影响 有侧收缩非淹没式宽顶堰屈二14丹丿有侧收缩淹没式宽顶堰Q -侧收缩系数3薄壁堰和实用堰溢流淹没溢流的充分条件：堰上水流由急流变为缓流 淹没系数

42、随淹没程度hs/H0的增大而减小。薄壁堰公式适用范围：b=0.22.0m，P=0.240.75m，H=0.051.24m，式中H、P均以m计。有侧收缩、自由式、水舌下通风的矩形正堰：巴赞修正公式：梯形堰的流量计算公式Q = 1恥硏实用溢流堰主要用于蓄水或挡水，其剖面可设计成曲线型，折线型。 分类：f宜空壤CD 曲线型实用堰|电空堰(2)折綫型实用垠计算式自由式无侧收缩：Q =有侧收缩：。二E僭Zij2gH； 淹没式：Q = b肺范和,wlm2为侧收缩系数，初步估算时常取&=0.85-0.95。第十章渗流1概述(1) 渗流一一流体在多孔介质中的流动。(2)多孔介质一一由固体骨架分隔成大量

43、密集成群的微小空隙所构成(3)地下水流动一一水在土壤或岩石的空隙中流动，称地下水流动。2渗流模型曲 =(D0 0027 3骨)1心5(將)逾2? = l.343f/247的物质。渗流模型是渗流区域(流体和孔隙所占据的空间)的边界条件保持不变，略去全部土颗粒，认为 渗流区连续充满流体，而流量与实际渗流相同，压强和渗流阻力也与实际渗流相同的替代流 场渗流模型应遵循的原则:n土壤孔隙率; - -I w 渗流的分类不计流速水头2渗流的阻力定律k渗透系数。表示土壤在透水方面的物理性质对均质土壤，均匀渗流，点流速: 非均匀、非恒定渗流(1)对于恒定、均匀流(2)恒定渐变流一般式：渗流速度与水力坡度的一次方

44、成正比，故地下水遵循层流运动。 达西定律的适用范围H = H=z + -PRJ = Jp水头损失h.昂-Ht水力坡度1i基本关系式达西定律Q = kA卑=tiAJ实际速度A对于渗流运动，由实验知道，层流与紊流的判别标准是:Recr=110达西定律一般认为只适用于层流；也有人认为适用于平均粒径在 渗透系数k的确定k是达西定律中的重要参数，反映了孔隙介质的透水性能，也称导水率。0.013mm的土壤。裘皮依公式dH断面平均流速：裘皮依公式:对恒定渐变渗流，裘皮幼公式 度；3流程中测压管水头线坡度;3井和井群普通井（潜水井） 自流井（承压井）Q = kAJd/11,22间的水头差11,22之间的间距相

45、邻两断面dS相邻两断面同一过流断面上各点渗流流速：点流速:v = w =M = -k-v = u = k J中，J表示：1.断面上的水力 坡度;4流程中总水头线坡度。2浸润曲线坡:在地表下面潜水含水层中开凿的井。:含水层位于两个不透水层之间，顶面的压强大与大气压强，这样的含水 层是承压含水层，汲取承压地下水的井。:井管贯穿整个含水层，井底直达不透水层的井。完全井（完整井）不完全井（不完整井）：井底未达不透水层的井。 完全普通井完全自流井I.碍111. i -1- ii -一 -J-JiI_1_TI111i111、111十曲展井的渗流量:R=3000$-/jtR=575sTt井群：在工程中中为了

46、大量地汲取地下水，或更有效地降低地下水位，在一定的范围内开凿的多口井。G =乙卩心叮严lg/i-llgr, -rjl第五章量纲分析和相似原理1基本概念量纲：物理量的属性类别。说明：量纲有有量纲数（量纲和单位组成）和无量纲数。基本量纲：不能用其它量纲导出的、互相独立的量纲。长度量纲：L质量量纲：M时间量纲：T温度量纲：。导出量纲：可由基本量纲导出的量纲。速度量纲：L T-1流量量纲：L3 T-1。注：不可压缩流体运动，则选取M、L、T三个基本量纲，其他物理量量纲均为 导出量纲。速度dimv=LT-1加速度dima=LT-2力dimF=MLT-2动力粘度dim卩=ML-1T-1导出量纲公式：dimq=M a L b Tc 1当a = 0,b工0,c = 0时：为几何学量纲。2当a = 0,b工0,CM0时：为运动学量纲。3当0,b工0,CM0时：为动力学量纲。无量纲量：量纲公式中各量纲指数均为零，即a=b=c=O时，则dimq=1，这个物理量即无量纲量。1可以由两个具有相同量纲的物理量相比得到；2也可以由几个有量纲物理量乘积组合，使组合量的量纲指数为零得到 特点：客观性。2不受运动