电子显微结构分析PPT课件

1、1,电子显微结构分析,洛阳理工学院 2011.2,2,本章主要内容,一、概述 二、电子光学基础 三、电子与固体物质的相互作用 四、透射电子显微分析 五、扫描电子显微分析 六、电子探针X射线显微分析 七、电子显微分析的应用,3,一、概述,电子显微分析就是利用聚焦电子束与物质相互作用产生的各种物理信号来分析试样中物质的微区形貌、晶体结构、化学组成等。这中间包括电子扫描电镜、电子透射电镜、电子探针微区分析，随着分析手段的发展，环境扫描电镜、扫描隧道显微分析、原子力扫描显微分析也渐渐成为分析手段的重要组成部分,4,一、概述,5,一、概述,6,一、概述,7,一、概述,电子显微分析与其他的形貌、结构、成分

2、分析方法对比，具有以下非常重要的优点： 1、直接在高倍镜下观察试样的形貌、结构，可选择特定的区域进行分析； 2、可直接分辨原子，能进行纳米尺度的晶体结构与化学组成分析； 3、可以进行形貌、结构、物相及化学组成的综合分析； 在固体科学、材料科学、地质、医学、生物等各领域的研究用途都很广,8,Si衬底上不同组分MgxZn1-xO薄膜的SEM照片 （a）x=0（b）x=0.3（c）x=0.4（d）x=0.5（e）x=0.7（f）x=0.9,一、概述,9,电子显微镜下的液晶分子形态,10,电子显微镜下的液晶分子形态,11,扫描电子显微镜,12,一、概述,一）、光学显微镜的局限 光学显微镜的分辨能力，是

3、光学显微镜能看到且区分开的最小物质。Abbe根据衍射理论导出了光学透镜的分辨本领的公式为： nm。在式中，r为分辨本领，为照明光源的波长，n为透镜的折射率，为透镜孔径半角，习惯把nsin称为透镜的数值孔径。因此可以看出，要增加透镜的分辨本领，即减小r值有三个途径： 增加介质的折射率； 2、增大物镜的数值孔径； 3、采用短波长的照明光源,13,一、概述,当使用可见光作为光源，采用组合透镜、大的孔径角、高折射率的介质浸没物镜时，物镜的数值孔径最大可提高到1.6，在最佳的情况下，透镜的极限分辨率可达到200nm。要进一步提高显微镜的分辨率，必须使用更短波长的照明源。即是这样使用波长为275nm的紫外

4、光作为照明源，显微镜的极限分辨率也只能达到100nm。虽然X射线的波长可达0.0510nm，但是不知道什么物质可使其改变方向，能进行有效的折射和聚焦成像。 因电子束也具有波动性，波长也很短，使用电子束作为照明源制成的电子显微镜具有更高的分辨率。且电子束在电场与磁场中可以方便的加以控制，应用前途更广,14,光学显微镜,电子显微镜,眼晴： 准确性、灵敏性、适应性和精密的分辨能力。 人眼观察物体的粒度极限为0.1mm！ 局限性,可以看到细菌、细胞那样小的物体。 但光学显微镜超过一定放大率后就失去作用，最好的光学显微镜的放大极限是：2000倍,15,利用聚焦电子束与试样物质相互作用产生的各种物理信号，

5、分析试样物质的 微区形貌 、 显微结构 、 晶体结构 和 化学组成,电子显微分析的定义,透射电子显微镜（TEM） 扫描电子显微镜（SEM） 电子探针（EPMA,16,电子显微分析的特点,放大倍数高：5倍 100万倍；且连续可调； （现代TEM可达 200万倍 以上） 分辨率高：0.20.3nm （现代TEM线分辨率可达0.1040.14） 多功能、综合性：形貌 + 物相 + 晶体结构 +化学组成,17,二、 电子光学基础,电子光学是研究带电离子在电场与磁场中运动，其产生偏转、聚焦、成像等规律的一门科学。与光学在光学介质中传播规律有很多相似的地方： 1、光线通过透镜聚焦，电子束则通过磁场与电场聚

6、焦，磁场与电场是电子束的电子透镜； 2、在几何光学中，光线都利用旋转对称面作为折射面；在电子光学中，在旋转对称的电场及磁场产生的等位面作为折射面。 3、电子光学可以仿照几何光学把电子束的运动轨迹看作是射线，并引入几何光学参量来表征电子透镜对电子的聚焦成像作用,18,电子光学与几何光学相似,聚焦成像：几何光学利用光学透镜 会聚 光线 电子光学利用电场、磁场 会聚 电子束 几何光学利用旋转对称面（如球面）作为折射面 电子光学利用旋转对称电磁场产生的等位面 作折射面 几何光学光传播路径光线焦点、焦距等表征 电子光学电子运动轨迹射线焦点、焦距等表征,19,电镜中电子光学系统的附加限制条件,电子轨迹相对

7、于旋转对称轴斜率极小，即张角很小，一般为10-210-3rad,r电子径向位置坐标矢量 z旋转对称轴的坐标,电子轨迹离轴距离很小，远小于电子束沿轴距离,电、磁场与时间无关，且处于真空中，即真空中静场； 忽略电子束本身的空间电荷和电流分布； 入射电子束轨迹必须满足离轴条件,20,r 分辨率 （r小，分辨能力越高） 照明光的波长 n透镜所处环境介质的折射率 透镜孔径半角（） nsin数值孔径 用N.A表示,分辨能力（分辨率、分辨本领）： 一个光学系统能分开两个物点的能力，数值上是刚能清楚地分开两个物点间的最小距离,一）、光学显微镜的局限性,21,可见光作光源，N.A可提高到1.51.6 -得 r/

8、2 光学显微镜的极限分辨本领大约是所使用照明光线波长的一半 因此光学透镜的分辨本领极限为 200nm 紫外线（100-400nm）： =275nm， r 100nm X射线（0.1-100nm）：难以使之改变方向、折射、聚焦成像 电子束： =0.03880.00087nm r=0.1nm 电子在电、磁场中易改变运动方向，且电子波的波长比可见光短得多，所以电子显微镜在高放大倍数时所能达到的分辨率比光学显微镜高得多,阿贝定律的意义,减小 r值 的途径有： (1)N.A， 即n和 (2,22,二、 电子光学基础,二）、电子的波动性与波长 根据De Broglie提出的运动着的微观粒子具有波粒二象性的

9、观点，任何运动着的微观粒子也伴随着一个波，这就是物质波或德布罗意波。 粒子的能量E与动量P和波长、频率的关系如下： ， 。式中h是普朗克常数，h6.62610-34JS，这与光子与光波的关系是一样的。从晶体对入射电子波的衍射也证实了德布罗意波的观点。 电子在电场中得到加速运动，其动能与运动速度v之间的关系为： 。在式中，V称为加速电压，m是电子的质量,23,二、 电子光学基础,当加速电压较低时，电子的运动速度很小，它的质量近似于电子的静止质量，由此计算电子的波长为： ；把电子的静止质量、电荷与普朗克常数都代入，则 。因此，电子的波长与加速电压平方根成反比。 当电子加速电压较高时，电子的运动速度

10、很大，电子的质量也变大，须引入相对论校正，则电子波的波长为： ， c为光速，把电子的静止质量、电荷与普朗克常数都代入， 。一般上，电镜的加速电压为50200Kv，则电子波长为0.005360.00251nm，是可见光的十万分之一，可极大地提高显微镜的分辨率,24,表 电子波长（经相对论较正,比可见光的波长小几十万倍。比结构分析中常用的X射线的波长也小12个数量级,与X射线比较：X射线常用： = 0.050.25nm 电子波常用： = 0.00250.0054nm,25,三）、电子在电磁场中的运动和电子透镜 电子光学折射定律 1. 电子在静电场中的运动 2. 静电透镜 3. 电子在磁场中的运动

11、4. 磁透镜 5. 磁透镜与光学透镜的比较 6. 磁透镜与静电透镜的比较,二、 电子光学基础,26,二、 电子光学基础,1、电子在电磁场中的运动 电子在静电场受到电场力的作用，产生加速度。从初速度为0的自由电子达到V电位时，电子的运动速度为v 。当电子的初速度不为0、运动方向与电场方向不在一条直线上时，则电场力不仅改变电子运动的能量，也改变电子运动的方向。 一般可以把电场看成由一系列等电位面分割的等电位区构成，当一个初速度为v1的电子e以与等电位面法线成一定角度的方向运动时，等电位上方与下方的电位分别为V1、V2，电子在等电位上方与下方的速度分别为v1、v2，运动轨迹为直线。但电子通过等电位面

12、时，在交界点上电子的运动方向发生突变，电子的运动速度也从v1变为v2,27,二、 电子光学基础,这是因为电场对电子的作用力总是沿着电子所处点等电位面的法线，从低电位指向高电位。所以沿电子所处点的等电位面法线方向电场力的分量为0，电子沿该方向的运动速度保持不变。 若电子在等电位面两边的速度分别为v1、v2，与等电位面法线的夹角分别为、，则有： 或 假设初始电位点为0，电子的初速度为0，电子经V1、V2加速后的运动速度分别为 和,28,二、 电子光学基础,所以： 这与光的折射率中的表达式十分相似，相当于折射率n，这说明电场中等电位面是对电子折射率相同的表面，与光学系统中介质界面的作用相同。 当电子

13、由低电位进入较高电位区时，折射角小于入射角，电子的轨迹趋向于法线；反之，电子的轨迹将离开法线。 实际上，电场的电位是连续变化的，当V0时，电子的折射轨迹变成曲线轨迹,29,30,二、 电子光学基础,2、静电透镜 一定形状的光学介质面可以使光线聚焦成像，一定形状的等电位面也可以使电子束聚焦成像，产生这种旋转对称等电位曲面族的电极装置称为静电透镜。 静电透镜有二极和三极，分别是由两个或三个具有同轴圆孔的电极组成。下图是三极式静电透镜的电极电位、等电位曲面族的形状示意图,31,阴极尖端附近的自由电子在阳极作用下获得加速度； 控制极附近的电场(推着电子)对电子起会聚作用； 阳极附近的电场对电子有“拉”

14、作用，即有发散作用，但因这时电子的速度很大，所以发散作用较小,静电透镜结构由电极组成,阴极: 零电位 阳极: 正电位 控制极: 负电位,32,二、 电子光学基础,从静电透镜主轴上一物点a的散射电子，以直线轨迹向电场运动，当电子射入电场的作用范围并通过等电位面族时，将受到折射，最后被聚焦在轴上一点a， a成为a的像,33,电子在阳极附近，如B点： FFz,Fr (Fr背离对称轴的方向) 发散作用。 但由于电子的速度已经很大，故发散作用较小,静电透镜受力分析,电子在控制极附近时(A点)： 电场强度矢量E垂直于电场等位面，指向电位低的方向，电子受到的作用力F与E的方向相反： FFz,Fr (Fz 平

15、行轴, Fr指向轴) 电场力使电子向轴靠近，会聚作用,34,静电透镜结论,会聚作用大于发散作用：静电透镜总是会聚透镜； 静电透镜需要强电场，在镜筒内容易导致击穿和弧光放电：因此电场强度不能太高，静电透镜焦距较长，不能很好的矫正球差； 主要用于电子枪中，使电子束会聚成形。 在早期的电子显微镜中使用静电透镜，由于电子透镜需要很强的电场，在镜筒内易形成击穿和弧光，因此静电透镜的焦距不能做的很短，不能很好的校正球差。在现代电子显微镜中，除了使用电子枪使电子束汇聚成形外，大多使用磁透镜代替静电透镜,35,电子在磁场中运动，受到磁场的作用力洛仑兹力(左手定则,电子在磁场中的受力和运动有以下三种情况,平行：

16、电子不受磁场影响,垂直：电子在与磁场垂直的平面做匀速圆周运动,交角：电子运动轨迹是一螺旋线,3. 电子在磁场中的运动,36,二、 电子光学基础,因为洛仑兹力在电荷运动方向上的分量为0，磁场不能改变运动电荷的能量，不改变电荷运动速度的大小。即电子在磁场中运动，仅发生偏转。 如图a所示，电子在与磁场垂直的平面内作匀速圆周运动，洛伦兹力起到向心力的作用；当电子的运动速度与磁场方向成一定的夹角时，电子的一定速度可分为两个方向的分矢量，平行于磁场方向的分矢量不受任何影响；而垂直于磁场方向的分矢量则作圆周运动，其合成的运动轨迹是一个螺线,37,4. 磁透镜,短线圈磁透镜 包壳磁透镜 极靴磁透镜 特殊磁透镜

17、,例如：轴对称磁场系统(通电流的圆柱形线圈,旋转对称的磁场对电子束有聚焦成像作用，产生这种旋转对称磁场的线圈装置,在电子光学系统中用于使电子束聚焦成像的磁场是非均匀磁场，其等磁位面的形状与等电位面或光学透镜的界面相似,38,短磁透镜,磁场沿轴延伸的范围远小于焦距的透镜，称短磁透镜。 通电流的短线圈及带有铁壳的线圈都可以形成短磁透镜： 短线圈磁透镜 包壳磁透镜,39,二、 电子光学基础,40,包壳磁透镜和极靴磁透镜,41,对于短磁透镜,f0，表明磁透镜总是会聚透镜 焦距f与加速电压U有关，加速电压不稳定将使图象不清晰。 f 1 / I2：表明当励磁电流稍有变化时，焦距f 变化,p为物距，q为像距

18、，f为透镜的焦距； A是与透镜结构有关的常数(A0)； U是加速电压； NI为透镜线包的安匝数； R为线包的半径,42,极靴磁透镜,特点：极靴附近磁场很强，对电子的折射能力大，可以使透镜的 f 变得更短,极靴磁透镜是在包壳磁透镜中再增加一组特殊形状的极靴。 一组极靴由具有同轴圆孔的上下极靴和连接筒组成。 常用的极靴材料：Fe-Co合金，Fe-Co-Ni合金,43,轴向磁场强度分布曲线,有极靴的磁透镜的磁场强度比短线圈或包铁壳磁透镜更为集中和增强。 短线圈磁场中有一部分磁力线在线圈外侧，它对电子束的聚焦不起作用，因此短线圈磁透镜的磁场强度小，焦距长,44,特殊磁透镜,特点,焦距很短，约等于透镜磁

19、场的半宽度； 球差可比普通磁透镜小一个数量级， 有利于提高透镜的分辨本领,单场透镜 有的电镜是将试样放在透镜上、下极靴中间的位置，上极靴附近磁场起会聚电子束的作用，下极靴附近磁场起物镜作用， 单场磁透镜,不对称磁透镜 上下极靴的孔径不相同的磁透镜称不对称磁透镜。 如用于透射电镜的物镜，上极靴孔要大些，使试样能放在透镜的焦点位置附近，并便于试样的倾斜和移动。 扫描电镜中物镜的下极靴孔比上极靴孔大，以便于在其附近安放某些附件,45,5. 磁透镜与光学透镜的比较,磁透镜场深大（2002000nm）；焦深长（80cm,f与（IN）2成反比,磁透镜是 可变焦距 和 可变倍率 透镜,磁透镜对电子有旋转作用

20、，所得到的电子光学像相对于物来说旋转了一个角度磁转角,46,虽然静电透镜也是会聚透镜，但现代电子显微镜中几乎都采用磁透镜，用于使电子束聚焦、成像。其主要原因有两点： 静电透镜要求高电压，但高压总是危险的！ 磁透镜的焦距可以做得很短，可获得较高的放大倍数和较小的球差,6. 磁透镜与静电透镜的比较,47,上面讨论的电子透镜的聚焦成像问题有限制条件，即假定： (透镜电磁场)具有理想的轴对称性 轨迹满足旁轴条件 电子波的波长(速度)相同,实际情况与理想条件偏离，造成电子透镜各种像差 像差的存在，影响图像的清晰度和真实性，决定了透镜只具有一定的分辨本领，从而限制了电子显微镜的分辨本领,电子透镜的缺陷,4

21、8,像 差,图像模糊不清 像与物的几何形状不完全相似,导 致,球差 色差 轴上像散 畸变,物面上一点散射出电子束，不能全部会聚在一点 物面上的各点不按比例成像于同一平面,四、电磁透镜的像差和理论分辨本领,49,是由于电磁透镜磁场的近轴区和远轴区对电子束的会聚能力不同而造成的,假设张角最大电子的像落在P点, 张角最小电子的像落在P点,透镜光阑有一定大小 同是P点发出的电子 当张角不同时, 落在不同点上,透镜,光阑,1.球 差,无论像平面在什么位置，都不能得到一清晰的点像，而是一个一定大小的弥散圆斑,50,正球差远轴区对电子束的会聚能力比近轴区大。 负球差远轴区对电子束的会聚能力比近轴区小,51,

22、球差最小弥散圆：在PP间某一位置可获得最小的弥散圆斑,M放大倍数；Cs球差系数；孔径半角,球差是电子显微镜最主要的像差之一，它往往决定了显微镜的分辨率。 球差几乎是一种无法克服的像差,最小弥散圆半径为,52,几何光学中由于光颜色(波长)不同，经过透镜折射率不同，在不同点聚焦而产生的像差称色差。 电子光学中，电子透镜成像也有色差。 加速电压的波动 及阴极逸出电子能量 的起伏，使得成像电子的波长不完全相同，使透镜的焦距发生变化。 这种色差使得一个物点变成为某种散射图形，影响了图像的清晰度,2.色 差,53,色 差：是由于电磁透镜磁场对不同波长的电子的会聚能力不同而造成的,一个物点散射的具有不同波长

23、的电子，进入透镜磁场后将沿着各自的轨迹运动，不能聚焦在一个像点上,54,引起电子束波长（能量）变化的原因： 加速电压不稳定，引起电子束能量波动。 电子受到一次或多次非弹性散射，致使能量受损。 减小试样厚度利于减小色差,色差最小弥散圆半径,Cc透镜的色差系数（随激磁电流增大而减小） 孔径半角 E/E成像电子束能量变化率,55,由于透镜磁场不是理想旋转对称磁场而引起的像差,实际的透镜磁场不完全旋转对称，只是近似的双对称场 场分布有两个互相垂直的对称面（XZ面、YZ面） 透镜在不同对称面方向的焦距不同,3. 轴上像散,56,物点P在XZ平面上成象于P点, 在YZ平面上成象于P点 一物点所成像是椭圆斑

24、，图像不清晰 产生原因：极靴材料不均匀、加工精度、装配误差、污染等 轴上像散是影响电镜分辨本领的主要像差之一 电镜配置有消像散器，尽量校正像散 最小弥散圆半径,fA像散引起的最大焦距差,57,枕型畸变,桶型畸变,旋转畸变,正方形物,球差系数随激磁电流减小而增大,低放大倍数时易产生畸变,小电流，球差严重,4.畸 变,正球差枕型畸变,负球差桶型畸变,磁转角旋转畸变,58,受衍射效应、球差、色差、轴上像散等因素的影响,理论分辨本领为0.2nm 随高压电子束做照明源及用低球差透镜，理论可达0.1nm,仅考虑衍射效应和球差时，电磁透镜的理论分辨本领为,A常数，约0.40.5，决定于推导时的不同假设条件,

25、5. 电磁透镜的分辨本领,59,五、电磁透镜的场深和焦深,1. 场 深 不影响分辨本领的前提下，物平面可沿透镜轴移动的距离(Df )。 场深反映： 试样在物平面上下移动的距离； 试样的允许厚度,60,当r=1nm =10-310-2rad时，Df2002000nm,在不影响成像分辨率条件下（Xr），场深 Df,对于加速电压为100KV的电镜，样品厚度一般控制200nm以下 在透镜场深范围内，试样各部位均能调焦成像,61,2.焦 深,在不影响透镜成像分辨本领的前提下， 像平面可沿镜轴移动的距离（Di）。 焦深反映： 像平面可上下移动的距离。 观察屏或照相底片可上下移动的距离及安装位置,62,焦深

26、 Di,当r=1nm =10-2rad M=2000倍时 Di=80cm,当用倾斜的观察屏观察，或照相底片位于观察屏下方时，同样可得到清晰的图像,63,小 结,电子显微分析的内容； 电子显微分析的特点； 分辨率（分辨能力、分辨本领）； 电子波长； 电子在电场中的运动、静电透镜、特点； 电子在磁场中的运动、磁透镜、特点； 电磁透镜的像差和理论分辨率； 电磁透镜的场深和焦深,64,2.2 电子与固体物质的相互作用,电子束与物质相互作用，可以产生背散射电子、二次电子、吸收电子、俄歇电子、透射电子、荧光X射线等各种信号。 利用这些信号可以进行透射电镜、扫描电镜、电子探针、俄歇电子能谱、 X射线光电子能

27、谱分析,65,一、电子散射 二、内层电子激发后的驰豫过程 三、自由载流子 四、各种电子信号 五、相互作用体积与信号产生的深度和广度,66,热 - 光 X射线 二次电子等,散 射,弹性散射,非弹性散射,只变方向，不变能量,既变方向，也变能量,散射截面()： 表征原子对电子散射作用的大小 一个电子被一个试样原子散射后偏转角等于或大于角的几率,一、电子散射,聚焦电子束沿一定方向射入试样时, 在原子库仑电场作用下，入射电子方向改变散射,67,原子对电子的散射,1. 原子核对电子的弹性散射,2. 原子核对电子的非弹性散射,3. 核外电子对电子的非弹性散射,单电子激发 等离子激发 声子激发,68,2.2

28、电子与固体物质的相互作用,1、原子核对电子束的弹性散射 入射电子束与试样中原子核发生碰撞时，由于原子核的质量远大于电子的质量，入射电子束产生散射，只改变方向而不改变能量。这个模型可由卢瑟福的经典散射模型演示。 弹性散射由于其能量等于或接近于入射电子束的能量，是透射电镜中成像和衍射的基础。 2、原子核对电子束的非弹性散射 当入射电子束运动到原子核附近时，入射电子束还受到原子核库仑力制动而减速，成为非弹性散射。入射电子束的能量损失产生X射线，能量损失越大，X射线波长越短；但由于能量损失不是固定的，其波长是连续变化而无特征波长，称为连续辐射或韧致辐射，不能用来分析，反而会产生连续背底影响分析的灵敏度

29、和准确度,69,2.2 电子与固体物质的相互作用,3、核外电子对入射电子的非弹性散射 此时，入射电子束的运动方向改变，且产生能量损失，原子核外电子受到激发。非弹性散射机制主要有： （1）单电子激发，是入射电子与核外电子碰撞，将核外电子激发到空能级或脱离原子核称为二次电子，原子变为离子，这个过程叫电离。 二次电子的能量较低，仅在试样表面10nm层内产生、且需要克服电子逸出功才能逸出。他的主要特点是：对试样表面状态非常敏感，显示表面微区的形貌结构非常有效。二次电子像的分辨率非常高，是扫描电镜的主要成像手段。 （2）等离子激发，我们可以把晶体看作是点阵固定的正离子与漫散在整个空间的价电子云组成的电中

30、性体，即等离子体。入射电子可引起价电子的集体振荡，在入射电子路径附近产生带正电的区域及在较远区域产生带负电的区域。瞬间破坏晶体局部的电中性，随后正电与负电的区域反复变化，称为价电子的集体振荡。价电子的集体振荡是可离子化的，这种能量量子称为等离子,70,2.2 电子与固体物质的相互作用,等离子振荡波长较长，动量小，入射电子激发等离子后一般不会产生大角度散射。 （3）声子激发 由于晶格振动的能量也是量子化的，称为声子。声子的能量较低，通常的热运动都可以激发声子。声子的波长很小动量较大，当入射电子与声子碰撞时，可看作是电子激发声子或吸收声子的碰撞过程，虽然碰撞后入射电子的能量变化不大，但动量改变大，

31、可以产生大角度散射,71,Z试样原子序数 E0入射电子能量 r电子与核的距离 Z大, E0小, r0小 -大,散射角,1. 原子核对电子的弹性散射,入射电子运动到核附近，受核散射 由于 m原子核 m电子 电子只变方向，不变能量弹性散射(相当于弹性碰撞,72,被库仑电势制动而减速,2. 原子核对电子的非弹性散射,入射电子运动到核附近，受核散射，方向改变、能量受损，损失的能量EX射线,因E不固定-X射线波长无特征值，波长连续 连续辐射 或 韧致辐射 会在X射线谱上产生连续背底，不能用来进行成分分析,73,3.核外电子对入射电子的非弹性散射,入射电子的运动方向改变，能量受损， 原子则受到激发,1）单

32、电子激发 （2）等离子激发 （3）声子激发,74,入射电子与核外电子碰撞，将核外电子激发到空能级 或 脱离原子核成为二次电子（此过程称为电离）。 电离：入射电子把某个核外电子打出去，成为二次电子，原子变成离子的过程。 二次电子的级联过程：入射电子产生的二次电子还有足够能量继续产生二次电子.直至最后能量很低，不足以维持此过程为止。 二次电子信号：试样 表面 和 深处 都能产生二次电子，但仅在试样表面10nm层内产生且能克服逸出功的二次电子才有可能逸出成为信号。 二次电子特点: 能量低: 50ev 对试样表面状态非常敏感，显示表面微区的形貌结构非常有效。 二次电子应用分辨率较高，是SEM的主要成像

33、手段 单电子激发的对象：价电子 原子的核外电子：最外层的价电子能量高，易被激发价电子激发使入射电子产生小角度散射 内层电子能量低，激发所需能量大，至少为结合能产生大角度散射,1）单电子激发二次电子,75,晶体是由正离子和漫散在整个空间的价电子云构成的电中性体 可以把晶体看成是等离子体,等离子体：是由正离子、负电子及中性粒子组成的电中性体,当入射电子经过晶体时，在其路径近旁，价电子受排斥而作径向发散运动 则在入射电子路径附近产生带正电的区域 路径较远处为带负电区域,电中性被破坏,正、负电区域的静电作用又使负电区域多余的价电子向正电区域运动,当运动超过平衡位置后，负电区变为正电区，再重复上面动作

34、-如此往复不已,这种纵波式的往复振荡是许多原子价电子参加的长程作用，称为价电子的集体振荡,2）等离子激发,电子入射到晶体中，引起价电子集体振荡，过程如下,76,振荡的能量Ep是量子化的 这种能量量子称为等离子,入射电子激发等离子后就要损失能量Ep, Ep是固定值，且随不同元素而变化特征能量损失 特征能量损失电子：损失了Ep能量后的电子。 应用： 电子能量损失谱能量分析电子显微术 有特征能量的电子成像能量选择电子显微术,77,3）声子激发,声子：晶格振动的能量也是量子化的，它的能量量子称为声子。 入射电子和晶格的作用可以看作是电子激发声子（或吸收声子）的碰撞过程。 碰撞后，电子发生大角度散射，能

35、量变化甚微，动量改变可以相当大,78,二、内层电子激发后的驰豫过程,前面讲了电子散射，主要从原子核、核外电子两方面讲述了它们对电子能量和方向改变所起到的作用。 通常，电子入射到试样中，使价电子激发的几率较大，但也有可能使内层电子激发,79,俄歇电子发射 转为晶格振动,驰豫过程,辐射跃迁,非辐射跃迁,特征X射线,都具有特征能量 可进行成分分析,当内层电子被入射电子轰击脱离了原子后，原子处于高度激发状态，它将跃迁回到能量较低状态驰豫,注意“跃迁” ：指其他较高能级电子填补内层空穴，而把能量放出一部分，从而使整个原子的能量降下来,80,三、自由载流子,当高能量的入射电子照射到半导体、绝缘体和磷光体上

36、时，不仅可使内层电子激发产生电离，还可使满带中的价电子激发到导带中去，在满带和导带内产生大量空穴和电子等自由载流子。 自由载流子可进一步产生阴极荧光、电子束电导和电子生伏特效应等,81,1. 阴极荧光,自由载流子在半导体的局部电场作用下，各自运动到一定的区域（如p-n结）积累起来，形成净空间电荷而产生电位差,2. 电子束电导,3. 电子生伏特,高能电子束照射半导体材料，将产生自由载流子，若此时在试样两端建立电位差，自由载流子将向异性电极移动，产生附加电导,是指物质在高能电子束照射下发出可见光（或红外、紫外）的现象。（PP112页 图2-15,82,四、电子与物质相互作用产生的各种电子信号,弹性

37、散射电子 也可用/、E/E百分数 半高宽越小，分辨率越高,是指谱仪分开或识别相邻两个谱峰（即两条谱线）的能力,波谱仪：5 eV左右 （谱峰重叠可能性小） 能谱仪： 145155 eV 左右 （能谱峰互相重叠，谱峰剥离来区分,193,3.探测极限,波谱仪：0.010.1 能谱仪：0.10.5,是指谱仪能测出的元素最小百分浓度,4. X光子几何收集效率,波谱仪： 0.2 要求试样表面平整光滑 严格 能谱仪： 2 试样表面要求不十分 严格,是指谱仪接收X光子数 与 源出射的X光子数 的百分比,194,5.量子效率,波谱仪： 30 能谱仪：100,指探测器X光子计数 与 进入谱仪探测器的X光子数的百分比,6. 瞬时X射线谱接收范围,波谱仪：只能探测到满足Bragg条件的X射线对元素逐个分析 能谱仪： 瞬间能探测各种能量的X射线 对元素同时分析,是指谱仪在瞬间所能探测到的X射线谱的范围,由于波谱仪的几何收集效率和量子效率都较低，X射