物理学答案(第五版,上册)马文蔚.doc

7 1两根长度相同的细导线分别多层密绕在半径为R 和r 的两个长直圆筒上形成两个螺线管，两个螺线管的长度相同，R 2r，螺线管通过的电流相同为I，螺线管中的磁感强度大小BR 、Br满足（）（A） （B） （C） （D）分析与解在两根通过电流相同的螺线管中，磁感强度大小与螺线管线圈单位长度的匝数成正比根据题意，用两根长度相同的细导线绕成的线圈单位长度的匝数之比因而正确答案为（C）。7 2一个半径为r 的半球面如图放在均匀磁场中，通过半球面的磁通量为（）（A）（B） （C） （D） 分析与解作半径为r 的圆S与半球面构成一闭合曲面，根据磁场的高斯定理，磁感线是闭合曲线，闭合曲面的磁通量为零，即穿进半球面S 的磁通量等于穿出圆面S的磁通量；因而正确答案为（D）7 3下列说法正确的是（）（A） 闭合回路上各点磁感强度都为零时，回路内一定没有电流穿过（B） 闭合回路上各点磁感强度都为零时，回路内穿过电流的代数和必定为零（C） 磁感强度沿闭合回路的积分为零时，回路上各点的磁感强度必定为零（D） 磁感强度沿闭合回路的积分不为零时，回路上任意一点的磁感强度都不可能为零分析与解由磁场中的安培环路定律，磁感强度沿闭合回路的积分为零时，回路上各点的磁感强度不一定为零；闭合回路上各点磁感强度为零时，穿过回路的电流代数和必定为零。因而正确答案为（B）7 4在图（）和（）中各有一半径相同的圆形回路L1 、L2 ，圆周内有电流I1 、I2 ，其分布相同，且均在真空中，但在（）图中L2 回路外有电流I3 ，P1 、P2 为两圆形回路上的对应点，则（）（A） ，（B） ，（C） ，（D） ，分析与解由磁场中的安培环路定律，积分回路外的电流不会影响磁感强度沿回路的积分；但同样会改变回路上各点的磁场分布因而正确答案为（C）*7 5半径为R 的圆柱形无限长载流直导体置于均匀无限大磁介质之中，若导体中流过的恒定电流为I，磁介质的相对磁导率为 （1），则磁介质内的磁化强度为（）（A）（B） （C） （D） 分析与解利用安培环路定理可先求出磁介质中的磁场强度，再由M（1）H 求得磁介质内的磁化强度，因而正确答案为（B）7 6北京正负电子对撞机的储存环是周长为240 m 的近似圆形轨道，当环中电子流强度为8 mA 时，在整个环中有多少电子在运行？ 已知电子的速率接近光速。分析一个电子绕存储环近似以光速运动时，对电流的贡献为，因而由，可解出环中的电子数。解通过分析结果可得环中的电子数7 7已知铜的摩尔质量M 63.75 mol1 ，密度 8.9 g cm3 ，在铜导线里，假设每一个铜原子贡献出一个自由电子，（1）为了技术上的安全，铜线内最大电流密度 ，求此时铜线内电子的漂移速率vd ；（2） 在室温下电子热运动的平均速率是电子漂移速率vd的多少倍？分析一个铜原子的质量,其中NA 为阿伏伽德罗常数，由铜的密度 可以推算出铜的原子数密度根据假设，每个铜原子贡献出一个自由电子，其电荷为e，电流密度 从而可解得电子的漂移速率vd将电子气视为理想气体，根据气体动理论，电子热运动的平均速率其中k 为玻耳兹曼常量，me 为电子质量从而可解得电子的平均速率与漂移速率的关系解（1） 铜导线单位体积的原子数为电流密度为jm 时铜线内电子的漂移速率（2） 室温下（T 300 ）电子热运动的平均速率与电子漂移速率之比为室温下电子热运动的平均速率远大于电子在恒定电场中的定向漂移速率电子实际的运动是无规热运动和沿电场相反方向的漂移运动的叠加考虑到电子的漂移速率很小，电信号的信息载体显然不会是定向漂移的电子实验证明电信号是通过电磁波以光速传递的7 8有两个同轴导体圆柱面，它们的长度均为20 m，内圆柱面的半径为3.0 mm，外圆柱面的半径为9.0 mm.若两圆柱面之间有10 A电流沿径向流过，求通过半径为6.0 mm的圆柱面上的电流密度分析如图所示是同轴柱面的横截面，电流密度j 对中心轴对称分布根据恒定电流的连续性，在两个同轴导体之间的任意一个半径为r 的同轴圆柱面上流过的电流I 都相等，因此可得解由分析可知，在半径r 6.0 mm的圆柱面上的电流密度7 9如图所示，已知地球北极地磁场磁感强度B 的大小为6.0105T如设想此地磁场是由地球赤道上一圆电流所激发的，此电流有多大？ 流向如何？解设赤道电流为I，则由教材第7 4 节例2 知，圆电流轴线上北极点的磁感强度因此赤道上的等效圆电流为由于在地球地磁场的 极在地理南极，根据右手螺旋法则可判断赤道圆电流应该是由东向西流，与地球自转方向相反7 10如图所示，有两根导线沿半径方向接触铁环的a、b 两点，并与很远处的电源相接。求环心O 的磁感强度分析根据叠加原理，点O 的磁感强度可视作由ef、be、fa三段直线以及acb、adb两段圆弧电流共同激发由于电源距环较远，而be、fa两段直线的延长线通过点O，由于，由毕萨定律知流过圆弧的电流I1 、I2的方向如图所示，两圆弧在点O 激发的磁场分别为,其中I1 、I2 分别是圆弧acb、adb的弧长，由于导线电阻R 与弧长l 成正比，而圆弧acb、adb又构成并联电路，故有将B1 、B2 叠加可得点O 的磁感强度B解由上述分析可知，点O 的合磁感强度7 11如图所示，几种载流导线在平面内分布，电流均为I，它们在点O 的磁感强度各为多少？分析应用磁场叠加原理求解将不同形状的载流导线分解成长直部分和圆弧部分，它们各自在点O 处所激发的磁感强度较容易求得，则总的磁感强度解（） 长直电流对点O 而言，有，因此它在点O 产生的磁场为零，则点O 处总的磁感强度为1/4 圆弧电流所激发，故有B0 的方向垂直纸面向外（） 将载流导线看作圆电流和长直电流，由叠加原理可得B0 的方向垂直纸面向里（c） 将载流导线看作1/2 圆电流和两段半无限长直电流，由叠加原理可得B0 的方向垂直纸面向外7 12载流导线形状如图所示（图中直线部分导线延伸到无穷远），求点O的磁感强度B 分析由教材7 4 节例题可知，圆弧载流导线在圆心激发的磁感强度，其中为圆弧载流导线所张的圆心角，磁感强度的方向依照右手定则确定；半无限长载流导线在圆心点O 激发的磁感强度，磁感强度的方向依照右手定则确定。点O 的磁感强度BO 可以视为由圆弧载流导线、半无限长载流导线等激发的磁场在空间点O 的叠加。解根据磁场的叠加在图（）中，在图（）中，在图（c）中，7 13如图所示，一个半径为R 的无限长半圆柱面导体，沿长度方向的电流I 在柱面上均匀分布求半圆柱面轴线OO上的磁感强度分析毕萨定理只能用于求线电流的磁场分布，对于本题的半圆柱形面电流，可将半圆柱面分割成宽度的细电流，细电流与轴线OO平行，将细电流在轴线上产生的磁感强度叠加，即可求得半圆柱面轴线上的磁感强度解根据分析，由于长直细线中的电流，它在轴线上一点激发的磁感强度的大小为其方向在Oxy 平面内，且与由l 引向点O 的半径垂直，如图7 13（）所示由对称性可知，半圆柱面上细电流在轴线OO上产生的磁感强度叠加后，得则轴线上总的磁感强度大小B 的方向指向Ox 轴负向7 14实验室中常用所谓的亥姆霍兹线圈在局部区域内获得一近似均匀的磁场，其装置简图如图（）所示一对完全相同、彼此平行的线圈，它们的半径均为R，通过的电流均为I，且两线圈中电流的流向相同试证：当两线圈中心之间的距离d 等于线圈的半径R 时，在两线圈中心连线的中点附近区域，磁场可看成是均匀磁场(提示：如以两线圈中心连线的中点为坐标原点O，两线圈中心连线为x 轴，则中点附近的磁场可看成是均匀磁场的条件为；)分析设磁感强度在Ox 轴线上的分布为B（x）（可由两个圆电流线圈在轴线上磁场的叠加而得），如在轴线上某点处，这表明在该点附近的磁感强度有三种可能，即有极大值()、极小值() 或均匀()据此可得获得均匀磁场的条件证取两线圈中心连线的中点为坐标原点O，两线圈中心轴线为x 轴，在x轴上任一点的磁感强度则当时，磁感强度在该点附近小区域内是均匀的，该小区域的磁场为均匀场由， 解得x 0由，解得 d R 将磁感强度B 在两线圈中点附近用泰勒级数展开，则若x 1；且；则磁感强度B（x）在中点O 附近近似为常量，场为均匀场这表明在d R 时，中点（x 0）附近区域的磁场可视为均匀磁场7 15如图所示，载流长直导线的电流为I，试求通过矩形面积的磁通量分析由于矩形平面上各点的磁感强度不同，故磁通量BS为此，可在矩形平面上取一矩形面元dS ldx图（），载流长直导线的磁场穿过该面元的磁通量为矩形平面的总磁通量解由上述分析可得矩形平面的总磁通量7 16已知10 mm2 裸铜线允许通过50 A 电流而不会使导线过热电流在导线横截面上均匀分布求：（1） 导线内、外磁感强度的分布；（2） 导线表面的磁感强度分析可将导线视作长直圆柱体，电流沿轴向均匀流过导体，故其磁场必然呈轴对称分布，即在与导线同轴的圆柱面上的各点，B 大小相等方向与电流成右手螺旋关系为此，可利用安培环路定理，求出导线表面的磁感强度解（1） 围绕轴线取同心圆为环路L，取其绕向与电流成右手螺旋关系，根据安培环路定理，有在导线内r R， ，因而在导线外r R，因而磁感强度分布曲线如图所示（2） 在导线表面磁感强度连续，由I 50 A，得7 17有一同轴电缆，其尺寸如图（）所示两导体中的电流均为I，但电流的流向相反，导体的磁性可不考虑试计算以下各处的磁感强度：（1） r R1 ；（2） R1 r R2 ；（3） R2 r R3 ；（4） r R3 画出B r 图线分析同轴电缆导体内的电流均匀分布，其磁场呈轴对称，取半径为r 的同心圆为积分路径， ，利用安培环路定理，可解得各区域的磁感强度解由上述分析得r R1 R1 r R2R2 r R3 r R3磁感强度B（r）的分布曲线如图（）7 18如图所示，N 匝线圈均匀密绕在截面为长方形的中空骨架上求通入电流I 后，环内外磁场的分布分析根据右手螺旋法则，螺线管内磁感强度的方向与螺线管中心轴线构成同心圆，若取半径为r 的圆周为积分环路，由于磁感强度在每一环路上为常量，因而依照安培环路定理，可以解得螺线管内磁感强度的分布解依照上述分析，有r R1 R2 r R1 r R2 在螺线管内磁感强度B 沿圆周，与电流成右手螺旋若 和R2 ，则环内的磁场可以近似视作均匀分布，设螺线环的平均半径，则环内的磁感强度近似为7 19电流I 均匀地流过半径为R 的圆形长直导线，试计算单位长度导线内的磁场通过图中所示剖面的磁通量分析由题7 16 可得导线内部距轴线为r 处的磁感强度在剖面上磁感强度分布不均匀，因此，需从磁通量的定义来求解沿轴线方向在剖面上取面元S lr，考虑到面元上各点B 相同，故穿过面元的磁通量BS，通过积分，可得单位长度导线内的磁通量解由分析可得单位长度导线内的磁通量7 20设电流均匀流过无限大导电平面，其面电流密度为j求导电平面两侧的磁感强度（提示：可参考本章问题7 11，并用安培环路定理求解）分析依照右手螺旋定则，磁感强度B 和电流j 相互垂直，同时由对称性分析，无限大导电平面两侧的磁感强度大小相同，方向反向平行如图所示，在垂直导电平面的平面上对称地取矩形回路abcd，回路所在平面与导电平面相交于OO，且使abcdOO，adOO，cdOO，ab cd L，根据磁场的面对称分布和安培环路定理可解得磁感强度B 的分布解在如图所示的矩形回路abcd 中，磁感强度沿回路的环路积分由于对称性B1 B2 B，B3 、B4 与积分路径正交，因而 （1）回路abcd 内包围的电流I jL，根据安培环路定理，有 （2）由式（1）和式（2）可得导电板两侧磁感强度的大小为磁感强度的方向由右手螺旋关系确定7 21设有两无限大平行载流平面，它们的面电流密度均为j，电流流向相反求：（1） 两载流平面之间的磁感强度；（2） 两面之外空间的磁感强度解由上题计算的结果，单块无限大载流平面在两侧的磁感强度大小为，方向如图所示，根据磁场的叠加原理可得（1） 取垂直于纸面向里为x 轴正向，合磁场为（2） 两导体载流平面之外，合磁场的磁感强度7 22已知地面上空某处地磁场的磁感强度，方向向北若宇宙射线中有一速率 的质子，垂直地通过该处求：（1）洛伦兹力的方向；（2） 洛伦兹力的大小，并与该质子受到的万有引力相比较解（1） 依照可知洛伦兹力的方向为的方向，如图所示（2） 因，质子所受的洛伦兹力在地球表面质子所受的万有引力因而，有，即质子所受的洛伦兹力远大于重力7 23在一个显像管的电子束中，电子有的动能，这个显像管安放的位置使电子水平地由南向北运动地球磁场的垂直分量，并且方向向下求：（1） 电子束偏转方向；（2） 电子束在显像管内通过20 cm到达屏面时光点的偏转间距解（1） 如图所示，由洛伦兹力电子带负电，q 0，因而可以判断电子束将偏向东侧（2） 在如图所示的坐标中，电子在洛伦兹力作用下，沿圆周运动，其轨道半径R（参见教材第7 7 节）为由题知，并由图中的几何关系可得电子束偏向东侧的距离即显示屏上的图像将整体向东平移近3 mm这种平移并不会影响整幅图像的质量7 24试证明霍耳电场强度与稳恒电场强度之比,这里 为材料电阻率，n 为载流子的数密度分析在导体内部，稳恒电场推动导体中的载流子定向运动形成电流，由欧姆定律的微分形式，稳恒电场强度与电流密度应满足其中 是导体的电阻率当电流流过位于稳恒磁场中的导体时，载流子受到洛伦兹力的作用，导体侧面出现电荷积累，形成霍耳电场，其电场强度为其中v 是载流子定向运动速率根据导体内电流密度由上述关系可得要证明的结果证由分析知，在导体内稳恒电场强度为由霍耳效应，霍耳电场强度因载流子定向运动方向与磁感强度正交，故EH vB，因而7 25霍尔效应可用来测量血流的速度，其原理如图所示在动脉血管两侧分别安装电极并加以磁场设血管直径为d 2.0 mm，磁场为B0.080 T，毫伏表测出血管上下两端的电压为UH 0.10 mV，血流的流速为多大？分析血流稳定时，有由上式可以解得血流的速度解依照分析7 26磁力可以用来输送导电液体，如液态金属、血液等而不需要机械活动组件如图所示是输送液态钠的管道，在长为l 的部分加一横向磁场B，同时沿垂直于磁场和管道方向加一电流，其电流密度为J（1） 证明在管内液体l 段两端由磁力产生的压力差为，此压力差将驱动液体沿管道流动（2） 要在l 段两端产生1.00 atm（1 atm101 325 Pa）的压力差，电流密度应多大？ （l 2.00 cm，B 1.50）解（1） 由题意电流垂直流过管内导电液体，磁场中的导电液体受到安培力的作用，在管道方向产生一压力差（2） 7 27带电粒子在过饱和液体中运动，会留下一串气泡显示出粒子运动的径迹设在气泡室有一质子垂直于磁场飞过，留下一个半径为3.5 cm 的圆弧径迹，测得磁感强度为0.20 ，求此质子的动量和动能解根据带电粒子回转半径与粒子运动速率的关系有7 28从太阳射来的速度为0.80 108 m/ 的电子进入地球赤道上空高层范艾伦辐射带中，该处磁场为4.0 107，此电子回转轨道半径为多大？ 若电子沿地球磁场的磁感线旋进到地磁北极附近，地磁北极附近磁场为2.0 105，其轨道半径又为多少？解由带电粒子在磁场中运动的回转半径高层范艾伦辐射带中的回转半径地磁北极附近的回转半径7 29如图（）所示，一根长直导线载有电流I1 30 A，矩形回路载有电流I2 20 A试计算作用在回路上的合力已知d 1.0 cm，b 8.0 cm，l 0.12 m分析矩形上、下两段导线受安培力F1 和F2 的大小相等，方向相反，对不变形的矩形回路来说，两力的矢量和为零而矩形的左右两段导线，由于载流导线所在处磁感强度不等，所受安培力F3 和F4 大小不同，且方向相反，因此线框所受的力为这两个力的合力解由分析可知，线框所受总的安培力F 为左、右两边安培力F3 和F4 之矢量和，如图（）所示，它们的大小分别为故合力的大小为合力的方向朝左，指向直导线7 30一直流变电站将电压为500kV的直流电，通过两条截面不计的平行输电线输向远方已知两输电导线间单位长度的电容为3.01011Fm1 ，若导线间的静电力与安培力正好抵消求：（1） 通过输电线的电流；（2） 输送的功率分析当平行输电线中的电流相反时，它们之间存在相互排斥的安培力，其大小可由安培定律确定若两导线间距离为d，一导线在另一导线位置激发的磁感强度,导线单位长度所受安培力的大小将这两条导线看作带等量异号电荷的导体，因两导线间单位长度电容C 和电压U 已知，则单位长度导线所带电荷CU，一导线在另一导线位置所激发的电场强度，两导线间单位长度所受的静电吸引力依照题意，导线间的静电力和安培力正好抵消，即从中可解得输电线中的电流解（1） 由分析知单位长度导线所受的安培力和静电力分别为由可得解得（2） 输出功率7 31将一电流均匀分布的无限大载流平面放入磁感强度为B0 的均匀磁场中，电流方向与磁场垂直放入后，平面两侧磁场的磁感强度分别为B1 和B2（如图所示），求该载流平面上单位面积所受磁场力的大小和方向分析依照题7 20 的分析，无限大载流平面两侧为均匀磁场，磁感强度大小为，依照右手螺旋定则可知，它们的方向反向平行，并与原有磁感强度B0的均匀外磁场叠加，则有从而可解得原均匀磁场的磁感强度B0和电流面密度j载流平面在均匀外磁场中受到安培力的作用，由于载流平面自身激发的磁场不会对自身的电流产生作用力，因此作用在S 面积上的安培力由此可求得单位面积载流平面所受的安培力解由分析可得 （1） （2）由式（1）、（2）解得外磁场B0 作用在单位面积载流平面上的安培力依照右手定则可知磁场力的方向为水平指向左侧7 32在直径为1.0 cm 的铜棒上，切割下一个圆盘，设想这个圆盘的厚度只有一个原子线度那么大，这样在圆盘上约有6.2 1014 个铜原子每个铜原子有27 个电子，每个电子的自旋磁矩为我们假设所有电子的自旋磁矩方向都相同，且平行于铜棒的轴线求： （1） 圆盘的磁矩；（2） 如这磁矩是由圆盘上的电流产生的，那么圆盘边缘上需要有多大的电流解（1） 因为所有电子的磁矩方向相同，则圆盘的磁矩（2） 由磁矩的定义，可得圆盘边缘等效电流7 33在氢原子中，设电子以轨道角动量绕质子作圆周运动，其半径为求质子所在处的磁感强度h 为普朗克常量，其值为分析根据电子绕核运动的角动量可求得电子绕核运动的速率v如认为电子绕核作圆周运动，其等效圆电流在圆心处，即质子所在处的磁感强度为解由分析可得，电子绕核运动的速率其等效圆电流该圆电流在圆心处产生的磁感强度7 34半径为R 的圆片均匀带电，电荷面密度为，令该圆片以角速度绕通过其中心且垂直于圆平面的轴旋转求轴线上距圆片中心为x 处的P 点的磁感强度和旋转圆片的磁矩分析旋转的带电圆盘可等效为一组同心圆电流，在盘面上割取细圆环（如图所示），其等效圆电流此圆电流在轴线上点P 处激发的磁感强度的大小为所有圆电流在轴线上激发的磁场均沿Ox 轴，因而点P 处的合磁场为由磁矩的定义，等效圆电流的磁矩，方向沿Ox 轴正向，将不同半径的等效圆电流磁矩叠加可以得到旋转圆片的磁矩解由上述分析可知，轴线上x 处的磁感强度大小为圆片的磁矩m 的大小为磁感强度B 和磁矩m 的方向都沿Ox 轴正向7 35一根长直同轴电缆，内、外导体之间充满磁介质图（），磁介质的相对磁导率为r（r 1），导体的磁化可以忽略不计沿轴向有恒定电流I 通过电缆，内、外导体上电流的方向相反求：（1） 空间各区域内的磁感强度和磁化强度；*（2） 磁介质表面的磁化电流分析电流分布呈轴对称，依照右手定