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文档简介
2020 2 15 8 1 厄米算符 厄米算符 2020 2 15 8 2 力学量的测量结果 当系统处于某个量子态时 测量力学量A将可能得到各种不同的结果 每种结果都有确定的出现概率 如果对大量处于这种状态的系统进行多次测量 所得结果的平均值将趋于一个确定的极限值 由于A是厄米算符 这个极限值必定是实数 每一次测量的结果必定围绕平均值涨落 涨落被定义为 由于A的平均值是实数 也是厄米算符 如果体系处于这样一种状态 测量A所得的结果是一个确定的值 则测量值的涨落 这样的状态叫做力学量A的本征态 2020 2 15 8 3 力学量的本征态 当系统处于力学量A的本征态时 这意味着被积函数必须等于零 这个平均值其实是一个确定的值 通常记为 叫做A的 一个本征值 对应的态是A的一个本征态 记为 上述方程构成算符A的本征方程 量子力学有一个基本假定 测量力学量A时所有可能得到的结果 都是相应的线性厄米算符的本征值 当系统处于 态时 每次测量的结果都是 由于厄米算符的平均值必定是实数 因此 厄米算符的本征值必定是实数 2020 2 15 8 4 本征态的正交性 如果系统的力学量A有两个属于不同本征值的本征态 假定这两个本征态的标积存在 厄米算符的属于不同本征值的本征函数彼此正交 如果所考虑的本征函数是归一化的 则有 正交归一性可以统一写成 2020 2 15 8 5 角动量的本征值问题 在球坐标系下考虑角动量的z分量的本征值问题 周期性边条件 2020 2 15 8 6 平面转子的能量本征值问题 考虑绕z轴转动的平面转子 其哈密顿量为 对应于一个能量本征值 有两个不同的本征态 这种多个本征态对应于同一个本征值的情况叫做简并 平面转子的能量本征态是二重简并的 2020 2 15 8 7 动量的本征值问题 在直角坐标系下考虑动量的x分量的本征值问题 如果粒子的位置不受限制 动量本征值可以取一切可能的实数值 并且连续变化 而本征函数不能归一化 不过 不同本征值的波函数却是正交的 定义如下函数 并取 归一化 系数 动量本征函数按以下方式归一化 2020 2 15 8 8 自由粒子的能量本征值问题 当粒子沿直线自由运动时 其哈密顿量为 对于自由运动 能量本征值可以取一切非负的
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