理论力学13虚位移原理.ppt

,第十三章 虚位移原理,2,在第一篇静力学中，我们从静力学公理出发，通过力系的简化，得出刚体的平衡条件，用来研究刚体及刚体系统的平衡问题。在这一章里，我们将介绍普遍适用于研究任意质点系的平衡问题的一个原理，它从位移和功的概念出发，得出任意质点系的平衡条件。该原理叫做虚位移原理。它是研究平衡问题的最一般的原理，不仅如此，将它与达朗伯原理相结合，就可得到一个解答动力学问题的动力学普遍方程。,动力学,3,131 约束及其分类 132 自由度 广义坐标 133 虚位移和虚功 134 理想约束 135 虚位移原理,第十六章 虚位移原理,4,13-1 约束及其分类,动力学,一、约束及约束方程 限制质点或质点系运动的各种条件称为约束。 将约束的限制条件以数学方程来表示，则称为约束方程。,平面单摆,例如：,曲柄连杆机构,5,动力学,根据约束的形式和性质，可将约束划分为不同的类型，通常按如下分类：,二、约束的分类,1、几何约束和运动约束,限制质点或质点系在空间几何位置的条件称为几何约束。 如前述的平面单摆和曲柄连杆机构例子中的限制条件都是几何约束。,当约束对质点或质点系的运动情况进行限制时，这种约束条件称为运动约束。,例如：车轮沿直线轨道作纯滚动时。,6,动力学,几何约束： 运动约束：,当约束条件与时间有关，并随时间变化时称为非定常约束。 约束条件不随时间改变的约束为定常约束。 前面的例子中约束条件皆不随时间变化，它们都是定常约束。,2、定常约束和非定常约束,例如：重物M由一条穿过固定圆环的细绳系住。初始时摆长 l0 , 匀速v拉动绳子。x2+y2=( l0 -vt )2 约束方程中显含时间 t,7,动力学,如果在约束方程中含有坐标对时间的导数（例如运动约束）而且方程中的这些导数不能经过积分运算消除，即约束方程中含有的坐标导数项不是某一函数全微分，从而不能将约束方程积分为有限形式，这类约束称为非完整约束。一般地，非完整约束方程只能以微分形式表达。,3、完整约束和非完整约束,如果约束方程中不含有坐标对时间的导数，或者约束方程中虽有坐标对时间的导数，但这些导数可以经过积分运算化为有限形式，则这类约束称为完整约束。,8,在两个相对的方向上同时对质点或质点系进行运动限制的约束称为双面约束。只能限制质点或质点系单一方向运动的约束称为单面约束。,动力学,例如：车轮沿直线轨道作纯滚动， 是微分方程，但经过积分可得到 （常数），该约束仍为完整约束。,4、单面约束和双面约束,几何约束必定是完整约束，但完整约束未必是几何约束。 非完整约束一定是运动约束，但运动约束未必是非完整约束。,9,动力学,双面约束的约束方程为等式，单面约束的约束方程为不等式。,我们只讨论质点或质点系受定常、双面、完整约束的情况，其约束方程的一般形式为（s为质点系所受的约束数目，n为质点系的质点个数）,10,动力学,13-2 广义坐标与自由度,定义：能决定系统几何位置的、彼此独立的一组时间变量称为该系统的广义坐标，或称独立坐标。 定义：广义坐标对时间的导数称为广义速度 一个自由质点在空间的位置：（ x, y, z ) 3个 一个自由质点系在空间的位置：( xi , yi , zi ) (i=1,2n) 3n个 对一个非自由质点系，受s个完整约束，（3n-s )个独立坐标。 其自由度为 k=3n-s 。 确定一个受完整约束的质点系的位置所需的独立坐标的数目，称为该质点系的自由度的数目，简称为自由度。 例如, 前述曲柄连杆机构例子中, 确定曲柄连杆机构位置的四个坐标xA、yA、xB、yB须满足三个约束方程,因此有一个自由度。,11,动力学,一般地，受到s个约束的、由n个质点组成的质点系，其自由度为,通常，n 与 s 很大而k 很小。为了确定质点系的位置，用适当选择的k 个参数（相互独立），要比用3n个直角坐标和s个约束方程方便得多。 用来确定质点系位置的独立参数，称为广义坐标。 广义坐标的选择不是唯一的。广义坐标可以取线位移（x, y, z, s 等）也可以取角位移（如 , , , 等）。在完整约束情况下，广义坐标的数目就等于自由度数目。,12,动力学,例如：曲柄连杆机构中，可取曲柄OA的转角为广义坐标，则：,广义坐标选定后，质点系中每一质点的直角坐标都可表示为广义坐标的函数。,13,动力学,例如：双锤摆。设只在铅直平面内摆动。,两个自由度 取广义坐标，,14,动力学,一般地，设有由n个质点组成的质点系，具有k个自由度，取q1、q2、qk为其广义坐标，质点系内各质点的坐标及矢径可表为广义坐标的函数。,15,动力学,13-3 可能位移、实位移、虚位移,在 dt 时间内产生、满足所有约束条件的位移称为系统的可能位移。 如果可能位移还满足系统的运动微分方程和初始条件，则一定是系统的一组真实运动位移，称为系统的实位移。 在质点系运动过程的某瞬时，质点系中的质点发生的为约束允许的任意的无限小位移，称为质点系（在该瞬时）的虚位移。等时位移的发生不需要时间，这在实际中是不可能的，因此，我们将这种满足约束的等时位移 ri , i=1,2, ,称为系统的一组虚位移。,虚位移可以是线位移，也可以是角位移。通常用变分符号 表示虚位移。,M,16,动力学,虚位移与真正运动时发生的实位移不同。 虚位移:只满足瞬时约束、在约束容许的条件下可能发生的的位移，是微小位移，只是纯几何的概念，完全与时间无关-不需要时间，等时位移。视约束情况可能有几种不同的方向。 实位移：在一定的力作用下和给定的初始条件下、在一定的时间内实际发生的；具有确定的方向，可能是微小值，也可能是有限值；可能位移和实位移是随时间改变的，它们需要满足一段时间内（ 时间内）系统出现的所有约束,在定常约束下，微小的实位移必然是虚位移之一。而在非定常约束下，微小实位移不再是虚位移之一。,17,动力学,13.3.3 三种位移的关系,实位移是可能位移的一组，这对任何系统都如此。,对定常系统，可能位移组成的集合与虚位移组成的集合相同，进而实位移是某一组虚位移。,对非定常约束系统，可能位移和虚位移二者却完全不同，不能混同起来。,任意时刻的虚位移给出了该时刻系统可能出现的所有位形，力学的一个主要任务就是在所有可能的位形中挑选出系统的真实位形。 本章将要建立的虚位移原理和动力学普遍方程，就是为静力学系统和动力学系统提供一种挑选真实位形的工具。,18,动力学,质点系中各质点的虚位移之间存在着一定的关系, 确定这些关系通常有两种方法：,13.3.4 虚位移的分析计算,任意一组虚位移除以 dt ，便得到一组具有速度量纲的量，我们将其称为虚拟速度。虚拟速度是在时间固定的条件下，系统可能出现的一组瞬时速度。显然，任意一组虚拟速度满足系统的约束，并且各点的虚拟速度与各点的虚位移方向相同、大小成比例。因此，我们可以将任一组虚位移看成系统的一组瞬时速度（在时间固定的条件下），进而可用速度分析的方法来分析虚位移。,(一) 几何法。由运动学知，质点的位移与速度成正比，即 因此可以用分析速度的方法分析各点虚位移之间的关系。,19,动力学,(二) 解析法。质点系中各质点的坐标可表示为广义坐标的函数（ q1,q2,qk），广义坐标分别有变分 ，各质点的虚位移 在直角坐标上的投影可以表示为,20,动力学,例1 分析图示机构在图示位置时，点C、A与B的虚位移。 (已知 OC=BC= a， OA=l ),解：此为一个自由度系统，取OA杆与x 轴夹角为广义坐标。,1、几何法,P点为BC速度瞬心,21,动力学,将C、A、B点的坐标表示成 广义坐标 的函数，得,2、解析法,对广义坐标 求变分，得各点虚位移在相应坐标轴上的投影：,22,动力学,力 在质点发生的虚位移 上所作的功称为虚功，记为 。,23,动力学,1 理想约束,定义：如果质点系所有质点 mi 所受的约束力合力 FNi ，在任何一组虚位移ri 上的虚功之和为零，则称该系统具有理想约束。,质点系受有理想约束的条件：,13.5 虚位移原理,24,动力学,理想约束的典型例子如下：,1、光滑支承面,2、光滑铰链,3、无重刚杆 4、不可伸长的柔索 5、刚体在粗糙面上的纯滚动,25,动力学,虚位移原理 设个质点组成的完整系统，具有定常、双面的理想约束，原处于静止状态，则此系统保持平衡（静止）的充要条件是：主动力系在系统的任何一组虚位移上所作的虚功之和等于零。,解析式：,称为系统的虚功方程,26,动力学,证明：(1) 必要性：即质点系处于平衡时，必有,质点系处于平衡 选取任一质点Mi也平衡。（主动力和约束反力）,对质点Mi 的任一虚位移 ，有,由于是理想约束,所以,对整个质点系：,27,动力学,(2) 充分性：即当质点系满足 ，质点系一定平衡。 若 ，而质点系不平衡，则至少有第i个质点不平衡。,在 方向上产生实位移 ，取 ，则,与前提条件矛盾,故 时质点系必处于平衡。,对每个不平衡的质点均可写出上式,28,动力学,1、系统在给定位置平衡时，求主动力之间的关系； 2、求系统在已知主动力作用下的平衡位置； 3、求系统在已知主动力作用下平衡时的约束反力； 4、求平衡构架内二力杆的内力。,二、虚位移原理的应用,29,动力学,例1 图示椭圆规机构，连杆AB长l，杆重和滑道摩擦不计，铰链为光滑的，求在图示位置平衡时，主动力大小P和Q之间的关系。,解：研究整个机构。系统的所有约束都是完整、定常、理想的。,30,动力学,1、几何法：使A发生虚位移 ，B的虚位移 ，则由虚位移原理，得虚功方程：,由 的任意性，得,虚位移沿AB投影相等,31,动力学,2、解析法 由于系统为单自由度， 可取为广义坐标。,由于 任意，故,各虚位移先均假设为正，再将解析式代入计算即可,（ ）,32,动力学,解：这是一个具有两个自由度的系统，取角及为广义坐标，现用两种方法求解。,例2 均质杆OA及AB在A点用铰连接，并在O点用铰支承，如图所示。两杆各长2a和2b，各重P1及P2，设在B点加水平力 F 以维持平衡，求两杆与铅直线所成的角及 。,y,33,动力学,应用虚位移原理，,代入(a)式，得：,解法一：,34,动力学,由于 是彼此独立的，所以：,由此解得：,35,动力学,而,代入上式，得,解法二：,先使 保持不变，而使 获得变分 ，得到系统的一组虚位移，如图所示。,36,动力学,再使 保持不变，而使 获得变分 ，得到系统的另一组虚位移，如图所示。,而,代入上式后，得：,注意图示中：三个位移变分相等、平行,例13.11 如图结构，载荷为力P（力P AC杆）和力偶M，各杆重量不计。用虚位移原理求支座D的约束反力。,解：静定结构，解除欲求约束力的约束，视该约束力为主动力。,每次只解除相关约束的一个自由度，这样每次得到一个单自由度系统，容易求解；通过多次求解可以解出所有待求的约束力。 （1）求 FDy 。将支座 D 铅垂方向的约束解除，虚位移和受力分析如图所示。 虚功方程：,BD平动,（2）求FDx。将支座 D 水平方向的约束解除，虚位移和受力分析如图所示。 虚功方程：,BD转角 ：,40,动力学,例3 多跨静定梁，求支座B处反力。,解：将支座B 除去，代入相应的约束反力 。并给虚位移如图,41,动力学,42,动力学,例4 滑套D套在光滑直杆AB上，并带动杆CD在铅直滑道上滑动。已知=0o时，弹簧等于原长，弹簧刚度系数为5(kN/m)，求在任意位置（ 角）平衡时，加在AB杆上的力偶矩M ？,解：这是一个已知系统平衡，求作用于系统上主动力之间关系的问题。将弹簧力计入主动力，系统简化为理想约束系统，故可以用虚位移原理求解。,43,动力学,选择AB杆、CD杆和滑套D的系统为研究对象。 先计算出弹簧原长：,由虚位移原理，得：,600,300,AD长,44,动力学,选择AB杆、CD杆和滑套D的系统为研究对象。 先计算出弹簧原长：,由虚位移原理，得：,600,300,45,动力学,以不解除约束的理想约束系统为研究对象，系统至少有一个自由度。若系统存在非理想约束，如弹簧力、摩擦力等，可把它们计入主动力，则系统又是理想约束系统，可选为研究对象。 若要求解约束反力，需解除相应的约束，代之以约束反力，并计入主动力。应逐步解除约束，每一次研究对象只解除一个约束，将一个约束反力计