太赫兹波的产生与检测

1、,10.1 概述,自从20世纪60年代初激光问世以来，科学家一直对超短激光脉冲、超快 过程及各种超快现象有浓厚的兴趣。如今，利用克尔透镜锁模钛宝石激光器 可产生短至5fs的激光脉冲。而超短激光脉冲的重要应用价值，因1999年诺贝 尔化学奖授予科学家艾哈迈德泽维尔教授而得到人们更深切的关注。其实这 只是超短激光脉冲的成功应用之一，因为超短激光脉冲在诸如物理、生物、 医学、工业及军事领域都有广泛而现实的应用。,另一方面，除了激光脉冲，人们很早就发现，最早从核爆炸产生的强电 磁脉冲(脉宽在纳秒量级)对电子设备有极强的破坏力，由此引发了人们对超 短电磁脉冲的研究兴趣。,过去的几年间，该领域的一门新兴的

2、研究课题-THz电磁脉冲产生技术及应用受到了人们极大的关注。这是因为THz电磁脉冲正是由超短激光脉冲选通半导体光导开关后产生的，而另外一个很重要的原因是这种电磁脉冲(或称为太赫兹波、THz电磁辐射、T射线)在很多基础研究领域、工业应用领域及军事领域中有相当重要的应用。因此，世界上很多研究机构相继开展了该领域的深入研究，业已取得了很多重要成果。,第十章太赫兹波的产生与检测,对本章的学习重点在于了解和理解太赫兹波基本名词概念及应用,缺少高功率、低造价和便携式的室温工作的太赫兹光源是限制现代太赫 兹应用的最主要因素。但是，仍有很多光源可能成为太赫兹光源的潜在候选 者，在快速电子学、激光和材料研究中，

3、每一种光源都有其独特的优点。这 些光源可以被粗略地分为：不相干的热辐射光源、宽波段脉冲(Tray)光源 及窄波段的连续波光源。,THz(1012Hz)辐射通常指的是频率在0.110THz(波长在30m3mm)之间 的电磁波，其波段在微波和红外光之间，属于远红外波段，如下图所示。,在20世纪80年代中期以前，由于缺乏有效的产生方法和检测手段，科学家对于该波段电磁辐射性质的了解非常有限。近十几年来，超快激光技术的迅速发展，为THz脉冲的产生提供了稳定、可靠的激发光源，使THz辐射的产生和应用得到了蓬勃发展。,窄频带的光源对于高频谱分辨率测量的应用是十分重要的，在通信和极 宽频带的卫星通信上也有广泛

4、的应用前景。所以在过去的一个世纪里，很多 研究工作集中在开发窄波段的THz光源上。很多新的技术现在仍在发展中， 包括无线电波波源频率上转换和下转换，THz激光和反向波管。主要用于发 射低功率(100)连续太赫兹辐射的是低频微波振荡器的升频转换技术， 这些振荡器包括电压控制的振荡器和介电共振振荡器。升频转换的方法通常 是使用一个平面肖特基二极管倍增器链来实现的。使用这种方法，频率可以 高达2.7THz。气体激光器是另一种常用的产生太赫兹的光源，在这种激光器 中，利用CO2激光器抽运一个低气压腔，并在这种气体的某些发射谱线处形 成受激发射。这种光源不是连续可调的，而且通常需要大的气体腔和上千瓦 的

5、能量输入，但这种方法可以得到高达30mW的输出功率。,1) 窄频带的太赫兹光源,大多数的宽波段脉冲太赫兹光源是由超短的激光脉冲对不同材料的激 发引起的。有几种不同的机制发射太赫兹电磁波，包括在光电导天线中光 生载流子的加速、电光晶体中的二阶非线性效应、等离子体振荡和电子非 线性传输线。但是目前这些方法的转换效率都很低，所以太赫兹光束的平 均功率只有纳瓦到微瓦的数量级，而作为激发太赫兹辐射的飞秒光源的平 均功率却有瓦的数量级。利用光电导天线和光整流是最常见的两种产生宽 频带脉冲太赫兹辐射的方法。,2) 宽频带的太赫兹光源,10.1.1 光电导天线,光导体是产生THz电磁波的关键部件，性能良好的光

6、导体应该具有尽可能短的载流子寿命、高的载流子迁移率和介质耐击穿强度。天线结构通常有基本偶极子天线、共振偶极子天线、锥形天线、传输线及大孔径光导天线等,THz电磁辐射发射系统的性能决定于3个因素:光导体、天线的几何结构和泵浦激光脉冲宽度。,光电导的方法是利用高速的光电导材料作为辐射天线提供瞬态电流。通 常的光电导材料包括高电阻率的GaAs、InP及放射法制造有缺陷的Si晶片。 金属电极被用于在这些光电导体上，并施加偏置电压形成天线。在光电 导的天线中，发射太赫兹光束的机理是超快的激光光束在光电导材料中产生 电子-空穴对，自由载流子在偏置电场中被加速，产生瞬变的光电流。这种快 速的、随时间变化的电

7、流会辐射电磁波。 光电导机制是利用超短激光脉冲泵浦光导材料(如GaAs等半导体)，使在 其表面激发载流子，这些载流子在外加电场作用下加速运动，从而辐射出电磁波，如下图所示。,两个光束在线性介质中可以独立传播，而不改变各自的振荡频率。但是 在非线性介质中，两个单色光束将发生混合，从而产生和频振荡和差频振荡。 在出射光中，除了有与入射光相同频率的光波外，还有新的频率(例如和频) 的光波。,10.1.2光整流,光整流是太赫兹脉冲产生的另一种机制，它是电光效应的逆过程。,当一束高强度的单色激光在非线性介质中传播时，它会在介质内部通过差频振荡效应激发一个恒定(不随时间变化)的电极化场。恒定的电极化场不辐

8、射电磁波，但在介质内部建立一个直流电场。这种现象称为光学整流效应，它是最早发现的非线性光学效应之一。,根据傅里叶变换理论，一个脉冲光束可以分解成一系列单色光束的叠加， 其频谱决定于该脉冲的中心频率和脉冲宽度。在线性介质中，因为每个单色 分量都可以独立传播，出射光的频谱和波形与入射光相比没有根本的变化， 其差别仅来源于介质的色散特性。但非线性介质中，这些单色波分量不再独 立传播，它们之间将发生混合。和频振荡效应产生频率接近于二次谐波的光 波，而差频振荡效应则产生一个低频振荡的电极化场，这种低频的电极化场 可以辐射出太赫兹波段的低频电磁波。,超短激光脉冲的发展为光学整流效应的研究和应用开辟了新的途

9、径。,下图给出了脉冲激光光整流效应的原理。,光整流技术最早是在利用LiNbO3产生远红外辐射的过程中来实现的。因 为光整流是将入射光束功率从光频耦合到太赫兹频段，这种耦合效率较低，所以利用这种方法输出的太赫兹辐射的功率与光电导天线的方法相比较小，但这种方法的优点在于可以输出更宽的辐射带宽，通常可以达到50THz。,频率为0，宽度为r的脉冲激光照射到一个非线性介质样品，脉冲激光的各个单色分量之间会在样品中通过差频振荡现象产生一个随时间变化的电极化场，这个随时间变化的电极化场将辐射低频电磁波，其频率上限和入射激光脉冲宽度有关。由于入射激光的脉冲宽度在亚皮秒量级，辐射电磁波的频率上限约为太赫兹，所以

10、这种光整流效应被称为亚皮秒光整流效应，或称为太赫兹光整流效应。,用光电导天线辐射的THz电磁波能量通常比用光整流产生的THz波能量强。因为光整流效应产生的THz波的能量仅仅来源于入射的激光脉冲的能量，而光电导天线辐射的THz波的能量主要来自天线上所加的偏置电场，这可以通过调节外加电场的大小来获得能量较强的THz波。,光电导天线产生的THz电磁波的频率较低，而光整流产生的THz电磁波 的频率较高。,对太赫兹信号的探测是另一个活跃的研究领域。由于太赫兹源发射功率 较低，而热背景噪声相对较高，需要高灵敏度的探测手段探测太赫兹信号。 在对宽波段的探测中，基于热吸收的直接探测是最常用的手段。另外热电的

11、红外测量仪器在太赫兹的波段也是可以使用的。利用Ni在超导态和正常态之 间的转变，应用超导技术，已研制成功了非常灵敏的热辐射测量仪。干涉仪 技术也可以用来直接得到光谱信息，最近的研究还实现了太赫兹光子的单光 子探测器。这种探测装置利用包含一个量子点的单光子晶体管工作在强磁场 中，得到其他方法所不能达到的灵敏度。尽管测量的速度现在仍被限制在 1ms左右，但目前已经有人提出了高速探测的设想，并且这将在太赫兹探测 领域引发新的革命。,10.1.3 太赫兹的探测,对于在THz时域光谱(THzTDS)系统中的太赫兹脉冲测量，需要使用相干探测器。最常用的两种方法基于光电导取样和自由空间的电光取样，它们都需要

12、使用超快激光源。电光效应是低频电场(太赫兹脉冲)和激光束(光学脉冲)在探测晶体中的耦合。使用超短激光脉冲(15fs)和薄的探测晶体30m)，可以进行中红外波段的电光信号探测。,在需要高的光谱分辨率的探测中，常用的是外差式探测器。在这样的统中，探测器中的振荡器以太赫兹频率振动，并与接收到的信号混合，此频率下转换的信号就被放大和测量。高灵敏度的超导外差式探测器需要冷却测量. 对于更宽波段的测量是有极大吸引力。,1.光电导取样,光电导探测天线的几何结构是 由Grischkowsky发明的，如右图所 示。它可以由蓝宝石上辐射损伤的 硅(RDSOS) 或低温生长的砷化镓 (LTGaAs)晶片制造。,具有

13、自由空间电场，持续时间大的T射线光斑给电极加上偏压。飞秒探测脉冲控制电极产生瞬态光载流子，形成瞬时电流，被安培计探测。电流正比于所加图PCA门控探测技术的THz场。,光束由分光镜一分为二：未聚焦的较强光束照射光导发射器的表面，并被一机械斩波器调制；较弱的光束用做探测器的控制光，通过时间延迟平台， 聚焦在偶极天线间的光导体上，约5mm大小的光斑。,光电导取样是和光电导天线(PCA)发射器结合起来发展的。下图是一常 用的实验装置。,泵浦光束照射在THz发射器上(例如PCA天线发射器、光整流发射器)。发 射器产生的辐射是短电磁脉冲，持续时间在皮秒量级，频率在THz量级。辐 射通常有一个或几个周期，因

14、此带宽很宽。THz光束被一对抛物面镜聚焦到 EO晶体上，它改变了EO晶体折射率的椭球面。线偏振探测光束在晶体内与 THz光束共线传播，它的相位被折射率调制，而折射率已被THz脉冲的电场改 变。相位改变又经偏振器(这里是Wollaston棱镜)转化为强度变化。通常使 用一对平行探测器来压缩普遍的激光噪声(在偏振器后面)。机械制动延迟线 改变THz脉冲和探测脉冲的时间延迟，通过扫描此时间延迟而得到THz电场波 形。为了提高灵敏度，被THz调制的探测信号由锁相放大器提取。,2.自由空间电光技术,近些年，很多自由空间技术都得到发展。下图是自由空间电光取样(FSEOS)THz测量的常用装置。,超快激光脉

15、冲被分束片分为两束光：泵浦光(强光束)和探测光束(弱光束)。,10.2 THz辐射光谱学,是一个典型的THz时域光谱系统THz时域光谱系统，既可以做透射探测，也可以做反射探测，还可以在泵浦探测的方式下研究样品的时间动力学性质。对于不同的样品、不同的测试要求可以采用不同的探测装置。,利用THz脉冲可以分析材料的性质，THz脉冲时域光谱系统是在20世纪90年代出现的，THz脉冲光谱仪利用锁模激光器产生的超快激光脉冲，产生和探测THz脉冲。最常用的锁模激光器是钛宝石激光器，它能产生800nm附近的飞秒激光脉冲。 THz时域光谱系统是一种相干探测技术，能够同时获得THz脉冲的振幅信息和相位信息，通过对

16、时间波形进行傅里叶变换，能直接得到样品的吸收系数和折射率等光学参数。THz时域光谱有很高的探测信噪比和较宽的探测带宽，探测灵敏度很高，可以广泛应用于多种样品的探测。典型的THz时域光谱系统如下图所示.,主要由飞秒激光器、THz辐射产生装置、THz辐射探测装置和时间延迟控制系统组成。,飞秒激光器产生的激光脉冲经过分束镜后被分为两束，一束激光脉冲经过时间延迟系统后入射到THz辐射源上，产生THz辐射，另一束激光脉冲(探测脉冲)和THz脉冲一同入射到THz探测器件上，通过调节探测脉冲和THz脉冲之间的时间延迟探测THz脉冲的整个波形。,10.2.1 透射型THz时域光谱系统,材料的光学常数是用来表征

17、材料宏观光学性质的物理量，是进行其他各项研究工作的基础，但一般材料在THz波段范围内已测得的光学常数的数据比较少，利用THz时域光谱技术可以很方便地提取出材料在THz波段范围内的光学常数。,T.D.Dorney和L.D.Duvillaret等人提出的THz时域光谱技术提取材料光学常数的模 型。实验中THz时域光谱系统的响应函数是不随时间改变的，同时要求所测的样品结 构均匀，两平面抛光且保持平行。 一般地，可以利用复折射率 来描述样品的宏观光学性质。其中n为折射率，为消光系数，一般它们都是频率的函数。消光系数与吸收系数之间的关系为,10.2.2 反射型THz时域光谱系统,反射型THz时域光谱系统

18、对于实验技术上的要求比较高。这是因为扫描 参考信号时，在样品架的位置应该放上与样品的表面结构基本一样的金属反 射镜，而且要求反射镜的位置和样品的位置严格复位。这就加大了样品、样 品架及用作参考的金属反射镜的制作难度。其参数提取方法与透射式光谱系 统有相似性。,电磁波与物质相互作用时，在每个端面边界上振幅变化由反射系数和透射系数决定，Fresnel公式给出了其数值关系。,THz射线成像的基本原理是：利用THz成像系统把成像样品的透射谱或反射谱所记录的信息进行处理和分析，得到样品的THz图像。,10.3 THz辐射成像,THz辐射作为一种电磁波和其他辐射一样，可以作为物体成像的信号源。自从美国的H

19、u和Nuss等人在1995年首次建立起国际上第一套THz成像装置以来，许多科学家相继开展了电光取样成像、层析成像、THz单脉冲时域场成像、近场成像等的研究。,10.3.1 THz射线成像的基本原理,包括振幅信息和相位信息的二维信息,利用反射扫描或透射扫描都可以成像，这主要取决于成像样品及成像系统 的性质。根据不同的需要，应用不同的成像方法。,THz成像系统的基本构成与THz时域光谱相比，多了图像处理装置和扫 描控制装置。,透射谱测量中经常利用p波入射的情况下进行实验。当然，利用s波进 行实验也是可行的，没有多大的差别；,反射谱测量中，入射角度为0和90时p波和s波没有差别，但是在其他角度s波的

20、反射率比p波大，因而从信号测量的角度讲，反射谱测量应该尽量利用s波进行测量。,THz扫描成像的实验装置在THz时域光谱系统的基础上，增加了一对同轴 抛物面镜。装置如下图所示。,10.3.2 THz扫描成像,此装置通过一个x-y的移动台来改变样品的方位，从而使THz射线通过样 品的不同点，记录样品不同位置的透射和反射信息，可以是振幅信息，也可以 是相位信息，或是两者同时记录。,此方法适用于比较精确测量但又不严格要求实时的样品，不仅测量的结果分辨率比较高，而且信号强度较大，受背景噪声的干扰小，信噪比高，可达10 000。但同时它也存在问题：它的扫描时间过长，不适合大样品，不能对动态变化的信息进行测

21、量和监控。,10.3.3 THz实时成像,THz实时成像技术可以克服成像时间过长的缺点。把样品放在一个4f成像系统中，同时使用CCD作为数据记录装置，装置如下图所示。,此系统可以对样品进行一次成像，而且可以对样品进行实时监控。它没 有数据采集上的限制，理论上可以实时采集，但是由于CCD的响应速度的限制， 高灵敏度的CCD的响应速度可达到70帧/s。尽管此法的信噪比较小，但如果与 单脉冲THz 成像相结合，将非常有前景。实时二维THz成像技术是真正意义上 的成像，利用CCD相机读出THz信号，获得对样品的成像。,利用THz波束进行实时二维成像的基本原理是：钛宝石激光器经分束镜后一束光通过GaAs

22、半导体产生THz辐射，另一束作为读出光束同步泵浦ZnTe晶体。THz辐射作用在ZnTe电光晶体后，相当于在其上施加了瞬时偏置电压，由此产生的线性电光效应使晶体瞬时极化，这种极化又引起双折射。正是这种双折射对同步泵浦电光晶体的激光束产生调制。幅度被调制的输出激光被相机CCD探测。,什么是4f成像系统？,这种自由空间光电THz成像技术的重要应用之一是对运动物体或活体成像。,THz波计算机辅助层析成像是一种新型层析成像形式，它利用了THz脉冲 和新的重构计算方法。,10.3.4 THz层析成像,这种技术使THz成像能够描绘被测物的三维结构。T-CT系统从多个投影角度，直接测量宽波带THz脉冲的振幅和

23、相位。利用过滤逆向投影算法可以从被测样品中提取大量的信息，包括它的三维结构和与频率有关的远红外光学性质。,T-CT的基本原理源于X-CT，其装置仅是现代透射模式THz成像系统的简单扩展。下图是T-CT的原理示意图。,待测样品被放置在旋转平台上，平台能使其绕轴旋转，并在每一个投影角度获得二维(2D)THz图像。应用过滤逆向投影算法处理数据，通过逆adon变换可以重构出样品内部每一点的折射率和吸收系数。写成数学表达式为：,Radon变换假设了一种理想模型，即不考虑TCT系统中的衍射效应和与传 播方向有关的菲涅尔损耗。,远场成像受电磁波衍射的限制，瑞利斑大约是0.61/(nsin)，因此要想获得更加细微的分辨率就要突破波长的限制，人们利用倏逝波的原理发展出了近场成像的理论。,10.3.5 THz近场成像,近场成像是提高THz成像空间分辨率的有效方法。很显然，利用传统几何结构实现近场成像是不可能的，因为物体会挡住探测光束，因此将系统改为反射结构。如下图所示,利用近场成像和“动态孔径”的原理见下图，可以使THz显微成像的分辨率达到几十微米。同时，THz光谱技术的信噪比很高，就振幅而言，已经达到105。但从总体看来，THz技术研究仍然处于初级阶段，尤其是在生物医学方面的应用仍有很大困难，存在许多亟待解决的问题。