4 电子关联.ppt

1、电子关联系统考虑电子和电子之间有关联作用的系统，库仑关联大头针关联，库仑排斥能量，两种电子，交换作用使能量上升，能量降低，总是使系统的能量上升，决定两个电子自旋的相对取向的电子，电子晶格， 在电荷大头针轨道之间存在相关作用、电子声子键和Jahn-Teller效应等相关作用，这些个的作用涉及大头针极化、电荷大头针轨道秩序、相分离和条纹等序列的量子干扰作用效应，研究了电子相关系统的意义，并在相关电子系统中进行了电荷、大头针， 轨道等自由度与有序相之间存在复杂的外场调节残奥参数可以实现不同有序相间的转换和控制，从而导致新的物理现象，甚至是新的量子临界现象的新量子态具有许多不常见特性，研究这些个的新量

2、子态性质，寻找新的信息载体以及新的信息传递过程与控制的4.2能量乐队理论建立的过程，2 )平均场近似，传统能量乐队理论所采用的三部曲：1 )绝热近似，3 )周期场近似，固体中的原子分为价电子和络离子两部分，讨论电子运动时认为络离子实际上是静止的，其他所有电子的作用认为平均场的结果， 电子波函数采用Bloch波函数的形式，电子能谱采用能量能带结构，电子波函数采用Bloch函数的形式，从能量乐队理论建立的过程可见能量乐队理论暴露的问题，忽略不同电子间的库仑相关作用，用平均场代替其它电子作用， 把电子系统看作没有关联作用的多粒子系统总哈磨粉机顿量可以写成单粒子哈磨粉机顿量的和，对于原子周期排列的结晶

3、固体，即使不考虑核自旋和电子自旋及它们之间的耦合作用，仅从库仑作用的观点出发，也可以认为电子电子-电子-络离子实、电子-离子实之间的库仑关联作用， 将系统的Hamilton算子存在的系统总哈磨粉机量写为单粒子哈磨粉机顿量之和，对于高浓度电子系统，所谓弱相关系统，电子简并性远大于电子间的相关能量的理论处理取得了巨大成功，但云同步也暴露了其理论不足。 当电子浓度介于金属和绝缘体之间时，电子相关不再是微干扰作用项，理论上如何处理至今仍未得到很好的解决。 原子核和价电子都具有大头针，考虑到核自旋和电子自旋问题更加复杂，近年来相关电子系统中存在的电荷、斯大头针、轨道等自由度与有序相之间的复杂竞争和共存关

4、系理论与实验研究热点的核自旋、电子自旋电子自旋、核自旋电子自旋之间也有关联作用， 原子核的轨道和电子的轨道运动以及对这些个轨道运动间的耦合和电子自旋的影响等，特别是基于外场调节残奥仪实现不同有序相间的转换和控制，不仅可能引起新的物理现象，而且是探索新的信息载体、新的信息传输过程和控制过程、Schrodinger方程式、描述在库仑场中运动的电子的Hamilton算子，在4.3库仑场中运动的电子是对在库仑场中运动的电子在某物理环境下的电子的状态表现，删除或部分删除简并性使电子所在的物理环境变化， 一旦知道了物理环境变化所伴随的简并性的原因，就提出在物理上消除或者部分消除简并性的有效手段，以改变电子

5、所处的物理环境，并伴随新的物理效果的出现。 并且，为了消除该简并性，必须设法以势场为中心场、从简并性的原因及其消除中去除，根据消除过程可知，势场为中心场，由于只与r有关而与空间取向(即，)没有关系，因此放射状方程式与m没有关系，但也与m有关。 因此，对于中心场，分解出的能量e不仅与径向量子数nr有关，还与E=Enl有关，简并性为(2 1 )度。 能级对m的(2l 1)度简并性以势场为中心场，例如将原子放置在施加磁场中时，原子的自旋磁矩和磁场相互作用，能级与其空间取向相关，能够消除能级对m的简并性。 这是将量子数m称为磁量子数的原因，能级对的简并性来源于库仑场，为了消除该简并性需要在将势场从库仑

6、场除去的方法，在库仑场-Ze2/r这一特殊情况下，从求解过程得到的能量只与n=nr 1有关、简并性的原因及其消除，例如，将原子放置在由其他原子产生的结晶场中时，势场应包含库仑场和结晶场两部分，这样可以消除能级对的简并性。 能够根据电子云的空间分布、电子出现的概率描绘电子云的空间分布，在光谱学中将l0的状态称为s状态，将l=1、2、3、的状态称为p、d、f状态，将处于这些个状态的电子分别称为s、p、d、的0的概率最大，900的概率小但为0、0或900的概率在45o或135o时最大，0的概率最大，0，900的概率最大，d电子五重简并性的波函数线性组合构成5个新的实形式：轨道电子云分布、轨道电子云分

7、布、轨道电子云分布、 Mn2 :3d5，Mn4 :3d3，Mn位于氧八面体的中心，五重简并性的d能级通过结晶场作用分裂为能量高、双重简并性的eg能级和能量低的三重简并性的t2g能级、eg能级、t2g能级，来源于洪特作用。 Jahn-Teller效应，部分金属络离子的外层d电子云分布不对称，当被对称氧络离子包围时，为了使能量最小，在金属络离子和氧络离子之间发生相互作用，使氧八面体产生应变，这种现象称为Jahn-Teller应变图。4.5强相关物质的出现规律、拉克斯、拉克斯、拉克斯、拉克斯、拉克斯、拉克斯、 根据电子的频带性或者局部性，重新建构定元素体周期表的话，其中，电子的频带性或者局部性会变强

8、，新的按元素体周期表、频带性会变强。 强有关物质位于金属和绝缘体的边界附近，即电子位于区域化和局部化之间的狭窄区域，4.6强有关物质的专一性概要、强磁性强磁性金属、强磁性绝缘体(多铁元素材料)、强磁性金属化合物、重电子材料、高温超导材料、Fe Co Ni La1-xCaxMnO3、CoCu6 UBe13 NpBe13， La2-xSrxCuO4、强磁性强磁性金属(直接交换)、Fe Co Ni位于两斜线间的强关联区域内，Fe、Co、Ni自身洪特规则，只要泡利原理允许，大头针取最大值，在交换作用、强磁性金属中，s-d散射是主要的散射反应历程，但d电子的有效质量大，Fe 邻接原子间的直接交换作用、强

9、磁性绝缘体(超交换)、尖晶石型、通式为钙钛矿型，通式为： NiFe2O4，例如： YFeO3，良好的绝缘性、强强磁性，严格地说第一铁元素磁性，即产生强磁性秩序的条件是在d或f轨道上未对电子铁电有序发生的条件是d或f轨道上尽可能不被未对电子所占，否则这些个电子的迁移会破坏铁电性。 强磁性金属化合物(双重交换)、La1-xCaxMnO3型Mn化学基钙钛矿氧化物、La、Mn均位于两斜线间的强关联区域内，随着二价Ca络离子取代三价稀土，系统在电子输送和磁方面显示非常丰富的内容，La1-xCaxMnO3、 Ca2代替La3，将Mn3部分作为Mn4，磁性络离子由于间隔的氧络离子的超交换作用而反铁磁耦合，低

10、温下强磁性金属被双交换，来自双交换像(1950年，Zener )、转移积分因子t1的夹角变大，强磁性变弱，电子转移因子减少，电阻率增加， 重电子材料、CoCu6 UBe13 NpBe13、电子的有效质量异常增大，通过低温电子比热的测量确定，Co、u、Np位于两斜线之间的强关联区，为名实相副重电子。 如此重的电子应表现为绝缘体行为，具有良好的金属行为，低温下呈现超导现象，磁与超导可以共存，高温超导材料认为，1908年荷兰的Onnes首次实现氦原子液化而获得4.2K的低温，1911年将汞蒸发制冷到4.3K时，电阻1933年，荷兰的迈斯纳和奥森场共同发现超导体的另一个极其重要的性质，当金属处于超导状态时，超导体内的磁感应强度为零，原本存在于体内的磁场(磁力线)被排斥。 这种现象被称为“迈斯纳效应”。完全抗磁性，两个重要性质，零电阻完全抗磁性，到1986年为止发现了28种元素体、数千种合金和化合物作为超导体，当时达到了最高转变温度20 K，理论预言值23K！ 1986年在La-Ba-C