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第8章静电场中的导体和电介质8.1静电场中的导体8.2电容、电容器8.3静电场中的电介质8.4电介质中的高斯定理本章小结习题

8.1静电场中的导体

8.1.1静电感应和静电平衡如图8.1所示,当导体(金属板G)放入电场强度为E0的外电场中时,导体内部正、负电荷将重新分布:在导体的两端出现等量、异号的电荷,这种现象称为静电感应现象。图8.1静电感应现象

金属板G内部的电子在电场力的作用下,将逆着外电场的方向运动,于是在金属板G的两侧出现等量异号电荷。这些电荷在金属板G内部建立起一个附加电场,其场强E'和外电场的方向相反。这样,金属板G内部的场强E是E0和E'这两个场强的叠加,即E=E0+E'。因为E和E'的方向相反。所以它们的大小满足关系式E=E0-E'。开始时,E'<E0,金属板G内部的电场强度的方向向右,自由电子不断地向左运动,从而使E'增大,直到E'=E0,金属板G内部的电场强度为零为止。这时,导体内部的自由电子停止定向运动导体的这种状态称为静电平衡状态。

8.1.2导体静电平衡条件

只有满足以下两个条件,导体才能处于静电平衡:

①导体内任一点的电场强度都等于零。

②导体表面紧邻处的电场强度必定和导体表面垂直。

如果导体内任一点的电场强度不等于零,则电荷在电场力的作用下将继续运动,此时就不能达到静电平衡了。由此我们可以得到以下结论:

①导体是等势体,其表面是等势面。

②导体表面的电场强度都垂直于导体表面。

研究等势面可以进一步证明上述结论的正确性,并且可以得出以下几点结论:

①在静电场中,沿等势面(线)移动电荷时,电场力所做的功为零。

②在静电场中,电场线与等势面(线)成正交关系,电场线的方向指向电势下降的方向。

③等势面的疏密程度能表示出场强的大小,等势面越密,电场强度就越大。

④导体静电平衡时,其内部没有净电荷,电荷都分布在其表面。

导体静电平衡时,其表面上各处的电荷密度与该处紧邻处的电场强度的大小成正比,即,其中

,金属介质也可用此介电常数。

下面证明第4个结论。

如图8.2所示,在导体表面附近做一圆柱形高斯面,只有上底面有电通量,其余各个面都没有电通量。所以

所以

图8.2电荷面密度与电场强度关系

导体静电平衡时,其表面上各处的电荷密度与各处表面的曲率有关,曲率越大,面电荷密度越大,在尖端附近的面电荷密度最大,如图8.3所示。尖端上的电荷过多时,会产生尖端放电现象。这是因为尖端上的电荷密度很大,导致其周围的电场很强,空气中的电子或离子在强电场的作用下,做加速运动时就可以获得足够大的能量,以至于它们和空气分子相碰,又产生新的带电粒子,由此而产生大量的带电粒子。

与尖端上所带电荷符号相异的粒子飞向尖端;而与尖端上所带电荷符号相同的粒子则飞离尖端,就像尖端上的电荷被“喷射”出来一样。在高压设备中,为了防止因尖端放电而引起的危害和漏电损失,输电线的表面应是光滑的,承受高电压的零部件也必须做得十分光滑并尽可能做成球形。相反,火花放电设备的电极往往做成尖端形状。避雷针就是利用尖端的电场强度大,空气被电离,形成放电通道,使云地间电流通过导线流入地下而达到避雷的目的。

图8.3尖端放电示意图

8.1.3有导体存在时静电场分析与计算

分析有导体存在时的静电场的问题,要根据以下规律来解决:

①电荷守恒,导体上电荷重新分布时,其总电量不变。

②应用高斯定律。

③导体内任一点的电场强度都等于零。应用导体内场强为零,适当选择高斯面,可得出电荷和电场的关系。

④相互连接的导体静电平衡时,电势是相等的。

【例8.1】无限大的带电平面(其面电荷密度为σ)的场中平行放置一金属平板,如图8.4所示,求金属板两面的电荷面密度。

图8.4金属平板在无限大平面内

【例8.2】有一外径为R1,内径为R2的金属球壳,在球壳内放一半径为R3的同心金属球,若使球壳和球均带上q的正电荷,求两球体上电荷如何分布,球心的电势是多少?

图8.5例8.2图

【解】先计算各点的电场强度,然后在计算出球心的电势。由于电场具有对称性,可用高斯定律计算出各点的场强,设任取一点到球心的距离为r,可先从球内开始逐渐向外求解。

①时,点在同心金属球的内部,由于静电平衡的条件,其电场强度为

8.2电容、电容器

8.2.1孤立导体的电容我们已经知道,真空中一半径为R带电量为Q的孤立导体金属球的电势为(取无穷远处为电势零点),由理论和实验可以证明,该导体的电势与它所带的电量成正比。因此定义:孤立导体所带量Q与其电势U的比值为该导体的电容,用符号C表示,即

因此,真空中孤立导体金属球的电容为。它是反映导体自身性质的物理量,只与导体的大小和形状有关,与导体是否带电无关。

在国际单位制中,电容的单位是法拉,符号为F,

实际上1F非常大,常用的单位是微法μF、

皮法pF:。

8.2.2电容器

电容器是一种常见的储存电荷及电能的元器件,电容器的大小和形状不一,种类繁多,但是绝大多数电容器的结构是相同的,一般都是由两个用电介质(绝缘材料)隔开的导体组成,这两个导体称为电容器的两个电极。根据电极的形状可以将电容器分为平板电容器、球形电容器和圆柱形电容器等。

1.平板电容器的电容

平板电容器由靠得很近、大小相等且相互平行的两块金属板组成。设两板的面积为S,极板间的距离为d,如图8.6所示。电容器充电后,两极板分别带有电荷+Q和-Q,两板间为匀强电场。由高斯定理可求得其电场强度为,因此两极板间的电势为

根据电容的定义

从式(8-6)可知:平行板电容器的电容与极板面积成正比,与板间距离成反比,而与它所带的电量无关。

两条输电线之间、电子线路中两段导线间都存在电容,这种电容实际上反映两部分导体间通过电场的相互作用和影响,称为“杂散电容”或“分布电容”,在有些情况下(例如高频电路中),它会对电路产生明显的影响。

图8.6平板电容器

2.圆柱形电容器的电容

圆柱形电容器由两个不同半径的同轴金属圆柱筒A和B组成,圆柱筒的长度L远大于其半径,如图8.7所示。

图8.7圆柱形电容器

已知两圆柱的半径分别为RA和RB,两柱面分别带有电荷+Q和-Q,其间为匀强电场。由高斯定理可求得其电场强度为:在或时,;在时,,它们的方向均垂直于圆柱的轴线。因此,极板电势差为

因为,所以有

3.球形电容器的电容

一球形电容器内外半径分别为R1和R2,假设内外球壳分别带有电荷+Q和-Q,其间为真空,由高斯定理可求得其电场强度,两球壳间的电势差为

所以,球形电容器的电容

半径为R的孤立导体球,可以把它看作是和一个半径无限大的同心导体球组成的一个电容器,由(8-8)式不难看出,其电容为。

4.电容器的联接

衡量一个实际电容器的性能有两个重要的指标:一是电容量的大小;二是耐电压的能力。使用电容器时,电压不能超过其耐压限度。否则,就会就有击穿电容器的危险。当单独一个电容器的耐压程度不够时,可以采用电容器的串联来增加耐压程度。有如下的电容串并联结论:

①电容器并联,如图8.8所示,此时有

②电容器串联,此时有

图8.8电容器的并联

【例8.3】两个电容器的电容分别为C1

=8μF,C2

=2μF,分别把它们充电到1000V,然后将它们反接,求此时两极板间的电势差。

【解】

两个极板上的电量分别为:Q1=C1U1==8000C,Q2=2000C。

两电容器并联后的电容C为:C=C1

+C2

=10μF。

两电容器并联后的电量Q为:Q

=Q1-Q2=6000C。

最后得到两极板间的电势差为:U

=Q/C

=6000/10=600V。

8.2.3电容器储存的静电场能量

下面以平行板电容器为例,根据通过外力做功将其它形式的能量转化为电场能的原理,导出求电场能的公式。

电容器充电的过程,就是通过外力(由电源提供)做功把正电荷从电容器的负极板搬运到正极板的过程。在这个过程中,外力不断做功,使电容器储存的能量不断增加,直到电容器的两极板都带有等量、异号的电荷Q,使电容器的电势与电源的电势相等为止,如图8.9所示。

图8.9电容器充电过程示意图

【例8.4】某电容器标有“10μF、400V”,求该电容器最多能储存多少电荷和静电能?

【解】由电容器的电容的定义式得:

由静电场的能量公式得:。

8.3静电场中的电介质

8.3.1电介质及其分类电介质亦称绝缘体,例如气体、变压器油、云母、陶瓷、玻璃等,这些基本不导电的物质均称为电介质。由于电介质中的原子中原子核和核外电子的结合非常紧密,电子处于被束缚的状态,因此电介质中几乎没有自由电子,一般情况下呈电中性。

各向同性的电介质可分为两类:一类电介质的分子称为无极分子,如甲烷、石蜡等,它们分子中的正负电荷中心在无外电场时是重合的,如图8.10(a)所示;另一类的分子是有极分子,如水、有机玻璃、纤维素、聚氯乙烯等,它们分子中的正负电荷中心在无外电场时是不重合的,如图8.10(b)中所示。

图8.10电介质的分类

8.3.2电介质的极化

电介质中每个分子都是一个复杂的带电系统,它的原子或分子中的电子和原子核的结合力很强,电子处于束缚状态。在一般条件下,电子不能挣脱原子核的束缚,因而导电能力极弱,因而可以忽略电介质导电的微弱性,把它看作是绝缘体。电介质分子中有正电荷、有负电荷,它们分布在一个线度为10-10m的数量级的体积内,而不是集中在一点上。在考虑一个分子受外电场作用时,可以认为其中的正电荷集中于一点,这一点叫正电荷的“中心”,而负电荷集中于另一点,这一点叫负电荷的“中心”。

对于中性分子,由于正、负电荷的电量相等,所以一个分子可以看成是一个由正、负点电荷相隔一定距离所组成的电偶极子。在讨论电场中的电介质时,可以认为电介质由大量微小的电偶极子所组成。以q表示一个分子中的正电荷或负电荷的电量的数值,以l表示从负电荷“中心”指向正电荷“中心”的矢量,则这个分子的电矩是P=ql。

电介质在外电场的作用下,电介质表面出现束缚电荷(面极化电荷),这称为电介质的极化。外电场越强,电介质表面出现的束缚电荷就越多。

1.有极分子电介质的转向极化

有极分子电介质在正常情况下,分子具有固有电矩,如图8.11所示,它们统称为极性分子。当外电场E0存在时,每个分子电偶极子由于受到力矩的作用而转向,力矩力图使每个电偶极子都转向与外电场的方向一致。这种由于分子电偶极子转向外电场方向而形成的极化,叫做转向极化。实际上,有极分子除了发生转向极化外,还有位移极化,只是在通常情况下,后者比前者弱得多。

图8.11有极分子的转向极化

2.无极分子电介质的位移极化

无极分子内部的电荷分布具有对称性,因而正、负电荷的中心重合。当外电场E0存在时,两种电荷的中心将分开一段微小距离,因而使分子具有了电矩,这种电矩称为感生电矩,约为固有电矩的10-5,是一个很小的量,如图8.12所示。显然,感生电矩的方向总是与外电场的方向相同,分子在外电场作用下的这种变化,叫做位移极化。

图8.12无极分子的位移极化

在电介质中任取一宏观小体积⊿V

,在没有外电场时,电介质未被极化,此小体积中所有电子的电偶极矩p的矢量和为零,即.当外电场存在时,电介质被极化,此小体积中分子电偶极矩p的矢量和将不为零,即.外电场越强,分子电偶极矩的矢量和越大。因此,我们用单位体积中分子电偶极矩的矢量和来表示电介质的极化程度,有

p叫做电极化强度,单位为.

3.电介质极化的宏观效应

虽然两种电介质受外电场的影响所发生变化的微观机制不同,但是其宏观效果是一样的。在电介质内部的区域内,正负电荷的电量仍然相等,因而仍然表现为中性。但是,在电介质的表面上却出现了只有正电荷或只有负电荷的电荷层,如图8.13所示。这种出现在电介质的表面上的电荷叫面束缚电荷或面极化电荷,它不像导体中的自由电荷那样能用传导的方法引走。当外电场不太强时,只能引起电介质的极化,不会破坏电介质的绝缘性能。(实际上,各种电介质中总有数目不等的少量的自由电荷,所以总有微弱的导电能力。)

图8.13电介质极化的宏观效果

4.电介质对电场的影响

图8.14电介质对电场的影响

表8.1列出了几种常见电介质的相对电容率。

8.3.3电介质的击穿

如果外加电场很强,则电介质分子中的正负电荷有可能被拉开分离而变成自由移动的电荷。由于大量的这种电荷的产生,电介质的绝缘性能就会遭到明显破坏而变成导体,这种现象叫做电介质的击穿。一种电介质材料所能承受的、不被击穿的最大电场强度叫做介电强度或击穿场强。例如,空气的击穿场强为3kV/mm,云母的击穿场强为10~100kV/mm,多数电介质的击穿场强都比空气的击穿场强大。

电容器的耐压能力,是由电容器两板间的电介质的介电强度决定的。一旦两板间的电压超过一定限度,其电场将击穿两板间的电介质,两板间就不再绝缘,电容器就被毁坏了。正是由于电介质的电极化,当两板间充满电介质的电容器带电时,其间电介质的两个表面将出现与相邻极板符号相反的电荷。这样,电容器两板间的电场强度比起板间真空时就减小了。

【例8.5】一平行板电容器两板间充满介电常数为的电介质,每个极板面积均为S。当它带电量为Q时,电介质两表面的面束缚电荷是多少?

【解】如图8.15所示,以和分别表示上下极板附近电介质表面的面电荷密度,则有:。

图8.15例8.5图

8.4电介质中的高斯定理

设在两平行极板间充满均匀电介质,在一极板上取一柱状高斯面,高斯面两端面与极板平行,另外两端与极板垂直,设平行面的面积为S,极板上的电荷面密度为,电介质表面的极化电荷面密度为,则根据高斯定理,有

前面介绍过静电场中的高斯定理为:。在有电介质存在时,高斯定理变换为:

(8-19)

式(8-19)称为电介质中的高斯定理,其文字表述为:通过任一封闭曲面(高斯面)的电位移通量等于该闭合曲面所包围的自由电荷的代数和。

【例8.6】一平行板电容器,充电后与电源保持联接,然后使两极板间充满相对电容率为εr的各向同性均匀电介质,求充满电介质后:

①两极板上的电荷是原来的多少倍?

②电场强度是原来的多少倍?

③电场能量是原来的多少倍?

【例8.7】如图8.16所示,求浸入一个大油箱内带有电荷q的金属球外一点P的电位移。

图8.16例题8.7图

【解】对于浸入一个大油箱中的带有电荷q的金属球,在球外一点P处,可建立半径为r的高斯面,然后利用式(8-19)求出

本章小结

1.导体的静电平衡导体必须满足以下两个条件才能处于静电平衡:①导体内任一点的电场强度都等于零。②紧邻导体表面处的电场强度与导体表面垂直。

2.孤立导体的电容

孤立导体所带量Q与其电势U的比值称为该导体的电容,用符号C表示,即

3.常见电容器

4.点电荷系的静电场的能量

5.电介质及其分类

自然界中基本不能导电的物质称为电介质。各向同性的电介质可分为两类:一类是无极分子,它们分子中的正负电荷在无外电场时重合;另一类是有极分子,它们分子中的正负电荷中心在无外电场时不重合。

6.电场中电介质的极化

电介质在外电场的作用下表面出现束缚电荷的现象,称为电介质的极化。外电场越强,电介质表面出现的束缚电荷就越多。在电介质中电场强度为

7.电介质中的高斯定理

通过任一封闭曲面(高斯面)的电位移通量等于该闭合曲面所包围电荷的代数和。

习题

8-1将一个带正电的带电体A从远处移到一个不带电的导体B附近,导体B的电势将()(A)升高(B)降低(C)不会发生变化(D)无法确定

8-2将一带负电的物体M靠近一不带电的导体N,在N的左端感应出正电荷,右端感应出负电荷。若将导体N的左端接地(如图所示),则()

(A)N上的负电荷入地(B)N上的正电荷入地

(C)N上的所有电荷入地(D)N上所有的感应电荷入地

图8.17题8.2图

8-3如图所示将一个电量为q的点电荷放在一个半径为R的不带电的导体球附近,点电荷距导体球球心为d。设无穷远处为零电势,则在导体球球心O

点有()

图8.18题8.3图

8-4根据电介质中的高斯定理,在电介质中电位移矢量沿任意一个闭合曲面的积分等于这个曲面所包围自由电荷的代数和。下列推论正确的是()

(A)若电位移矢量沿任意一个闭合曲面的积分等于零,曲面内一定没有自由电荷

(B)若电位移矢量沿任意一个闭合曲面的积分等于零,曲面内电荷的代数和一定等于零

(C)若电位移矢量沿任意一个闭合曲面的积分不等于零,曲面内一定有极化电荷

(D)介质中的高斯定律表明电位移矢量仅仅与自由电荷的分布有关

(E)介质中的电位移矢量与自由电荷和极化电荷的分布有关

8-5对于各向同性的均匀电介质,下列概念正确的是()

(A)电介质充满整个电场并且自由电荷的分布不发生变化时,电介质中的电场强度一定等于没有电介质时该点电场强度的1/εr倍

(B)电介质中的电场强度一定等于没有介质时该点电场强度的1/εr倍

(C)在电介质充满整个电场时,电介质中的电场强度一定等于没有电介质时该点电场强度的1/εr倍

(D)电介质中的电场强度一定等于没有介质时该点电场强度的εr倍

8-6如图8.19所示,两个同心导体球壳,内球壳带电荷+q,外球壳带电荷-2q,当静电平衡时,试分析外球壳的内表面和外表面电荷分布情况。

图8.19题8.6图

8-7在一半径为R1=6.0cm的金属球A外面套有一个同心的金属球壳B.已知球壳B的内、外半径分别为R2=8.0cm,R3=10.0cm.设球A带有总电荷QA=3.0

×10-8C,球壳B

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