第二章 磁敏传感器2.1(传感器原理及检测技术)

第二章磁敏传感器

第一节

质子旋进式磁敏传感器第二节

光泵式磁敏传感器第三节SQUID磁敏传感器第四节磁通门式磁敏传感器第五节感应式磁敏传感器第六节半导体磁敏传感器第七节机械式磁敏传感器磁敏传感器是对磁场参量(B,H,φ)敏感的元器件或装置,具有把磁学物理量转换为电信号的功能。质子旋进式磁敏传感器光泵式磁敏传感器SQUID（超导量子干涉器）磁敏传感器磁通门式磁敏传感器感应式磁敏传感器半导体磁敏传感器

霍尔器件、磁敏二极管、磁敏三极管、磁敏电阻机械式磁敏传感器光纤式磁敏传感器磁敏传感器的种类

质子旋进式磁敏传感器是利用质子在外磁场中的旋进现象，根据磁共振原理研制成功的。物理学已证明物质是具有磁性的。对水分子（H2O）而言，从其分子结构、原子排列和化学价的性质分析得知：水分子磁矩（即氢质子磁矩）在外磁场作用下绕外磁场旋进。一、质子旋进式磁敏传感器的测磁原理质子磁矩旋进T

αM

质子的旋进频率γp为质子旋磁比；T为外磁场强度f=γpT

/2π第一节

质子旋进式磁敏传感器从经典力学和量子力学观点,此公式的来源均能得以论证。为方便起见，在此采用经典力学的观点，分析直角坐标系中质子磁矩的旋进情况。设质子磁矩M在外磁场T作用下有一力矩M×T，于是，它和陀螺一样，其动量矩的变化率等于外加力矩，即：动量矩变化率磁矩三个分量设Tz=T(外磁场)；Tx=0；Ty=0对上式中的第一式微分显然，为简谐运动方程，其解为同理αzxyMzM┴MyMx磁矩M旋进规律变化示意图从上式可看出，Mz是常数，磁矩M在z轴上的投影是不变的；磁矩M在x轴上的投影是按余弦规律变化的；磁矩M在y轴上的投影是按正弦规律变化的。由图看出：磁矩M在xy平面上的投影的绝对值是一个常数，并且在xy平面上旋进。常数综合起来看，质子磁矩M在外磁场T的作用下，绕外磁场T旋进，它的轨迹描绘出一个圆锥体，旋进的角频率为ω，称为拉莫尔频率（Larmorfrequency）。根据简谐运动方程，可得到：

即：

将此值代入上式γp=（2.67513±0.00002）S-1T-1可见，频率f与磁场T成正比，只要能测出频率f，即可间接求出外磁场T的大小,从而达到测量外磁场的目的。需要指出的是：这里没有考虑驰豫时间,是在假设α角不变、信号不衰减的前提下分析测磁原理的。但是，在实际工作中是有驰豫时间的，信号也是衰减的。当被测磁场很弱时，信号幅度大大衰减。对微弱的被测磁场，用一般的核磁共振检测方法是接收不到旋进信号的。为了测得质子磁矩M绕外磁场的旋进频率f信号，必须采取特殊方法：二、磁场的测量与旋进信号在核磁共振中，共振信号的幅度与被测磁场T3/2成正比。使沿外磁场方向排列的质子磁矩,在极化场的激励下,建立质子宏观磁矩,并使其方向于外磁场方向垂直或接近垂直通常采用预极化方法或辅助磁场方法来建立质子宏观磁矩，以增强信号幅度。具体作法是:用圆柱形玻璃容器装满水样品或含氢质子液体，作为灵敏元件，在容器周围绕上极化线圈和测量线圈或共用一个线圈，使线圈轴向垂直于外磁场T方向。在垂直于外磁场方向加一极化场H（该场强约为外磁场的200倍）。在极化场作用下，容器内水中质子磁矩沿极化场方向排列，形成宏观磁矩，如下图所示。预极化法示意图H*MMMHTθ当质子磁矩在旋进过程中切割线圈，使线圈环绕面积中的磁通量发生变化，于是在线圈中就产生感应电动势。当去掉极化场H，质子磁矩则以拉莫尔旋进频率绕外磁场旋进。M

若测出感应电压的频率，就可计算出外磁场的大小。因为极化场H大于外磁场，故此法可使信噪比增大H/T倍。设外磁场T的磁感强度为0.5×10-4T，极化场H的磁感强度为100×10-4T，则可使信噪比增大200倍。υω=γTt2t在自由旋进的过程中，磁矩M的横向分量以t2（横向弛豫时间）为时间常数并随时间逐渐趋近于零；在测量线圈中所接收的感应信号，也是以t2为时间常数按指数规律衰减的。M衰减示意图感应信号衰减示意图xy核心：500cc左右有机玻璃容器,在容器外面绕以数百匝的导线,使线圈轴向与外磁场方向大致垂直,线圈中通以1～3A的电流,而形成约0.01T的极化场,使水中质子磁矩指向极化场H的方向。质子旋进式磁敏传感器蒸馏水→T计数器放大器线圈质子旋进式磁敏传感器的组成E若迅速撤去极化磁场,则M的数值与方向均来不及变化,弛豫过程来不及影响M的行为,此时,质子磁矩在自旋和外磁场T的作用下以角速度ω绕外磁场T旋进。在旋进的过程中，周期性切割测量线圈，产生感应信号。由于弛豫过程的作用，其信号幅度Vt的大小随时间按指数规律衰减，其表示式为：在实际工作时,线圈轴向与外磁场的夹角θ不正好保持900,由实测得知：总磁矩量值与sin2θ成正比例,所以,自由旋进感应信号的电压幅值和sin2θ成比例。又考虑到旋进信号按指数规律衰减的特点,其感应信号完整表达式应为M0—磁化强度如果接收线圈有W匝,所包围的面积为S,充填因子为α,则θ角的大小只影响质子旋进信号的振幅大小，而并不影响质子旋进频率，故在实际测量中，探头无需严格定向。θ=900时，信号最大。质子旋进信号强度t2—横向驰豫时间；V0—信号初始幅度。由实验得知,对于几百cm3的样品，线圈为数百匝的传感器，在较好的情况下，质子感应信号仅为0.5mV左右。感应信号的衰减还和外磁场梯度的大小有关。理论分析和实验表明：测量线圈中产生的感应信号频率即为质子磁矩的旋进频率，这和公式是一致的。用质子旋进式磁敏传感器测量外磁场的主要优点是：◆精度高，一般在（0.1~10）nT范围内；◆稳定性好（因γp是一常数，其值只与质子本身有关，它的值与外界温度、压力、湿度等因素均无关）；◆工作速度快，可直读外磁场nT值；◆绝对值测量其缺点是：极化功率大,只能进行快速点测；受磁场梯度影响较大1.样品选择如果设计的传感器系用于磁测作业，因水的纵向弛豫时间t1和横向弛豫时间t2较长，故适合地面操作。选择样品一定要选择水或含有质子的液体，如酒精、煤油、甘油等。几种溶液的驰豫时间t1、t2数值见表。溶液时间/st1t2水2.33煤油0.71如果有自动化程度高的测频装置，则可选用t1、t2时间短的样品；如果在空中磁测，由于飞机航速快，选择煤油作样品则是合适的；如果在低温地区工作，除考虑t1、t2外，还应考虑选择冰点低（如甘油）的样品。三、质子旋进式磁敏传感器的设计考虑到无磁性，价格便宜，加工方便，选择有机玻璃材料制作容器是合适的。2.容器的选择3.激发与接收据前述：极化场方向应垂直于被测磁场，极化场的大小应大于被测磁场200倍，被测磁场按0.5×10-4T计算，根据实践经验，应选大于100×10-4T的极化场进行激发较妥。为得到大的感应信号，接收线圈的轴向应垂直于被测磁场。必须采用预极化方式才能接收到旋进的感应信号。由实验和理论计算结果认为；容器的直径和长之比应为l：1.2（1.3）的圆柱形为宜。接收线圈的种类:地面传感器用单线圈,空中磁测用双线圈,地震台站用环形线圈,海洋磁测用三轴式线圈。CZM-2型质子磁力仪IGS-2/MP-4质子磁力仪四、质子旋进式磁敏传感器的应用CZM-2型质子磁力仪磁化系统选频放大器压控倍频器电子门计数器数字译码显示数字打印输出晶振分频及程序控制稳压器DC+13V-+18V传感器打印指令+10V自校测量IGS-2型质子磁力仪的系统扩展及外设配置打印机曲线记录仪磁带记录仪微型计算机调制解调器IG2-2控制台磁力仪MP-4电磁仪EM甚低频仪VLF计算机光泵式磁敏传感器是高灵敏度光泵磁力仪的核心部件。它是以某些元素的原子在外磁场中产生的塞曼分裂为基础，并采用光泵和磁共振技术研制成的。第二节

光泵式磁敏传感器磁力仪种类：按共振元素的不同,分为氦(He)光泵磁力仪,其中又分He3、He4光泵磁力仪;碱金属光泵磁力仪,其共振元素有铷(Rb85、Rb87)、铯(Cs133)、钾(K39)、汞(Hg)等。灵敏度高,一般为0.01nT量级,理论灵敏度高达10-2~10-4nT响应频率高，可在快速变化中进行测量可测量磁场的总向量T及其分量，并能进行连续测量利用光泵传感器做成的测磁仪器，是目前实际生产和科学技术应用中灵敏度较高的一种磁测仪器。它同质子旋进式磁力仪相比有以下特点：（一）塞曼效应塞曼效应是指在外磁场中原子能级产生分裂的现象。一、氦（He4）光泵式磁敏传感器的物理基础xSSNv2v0v1Ov2v0v1zy塞曼效应：正常和反常塞曼效应正常塞曼效应：在弱磁场中,电子自旋量子数为零时(S=0)产生的塞曼效应。反常塞曼效应：在弱磁场中,电子自旋量子数不为零(S≠0)时产生的塞曼效应光泵式磁敏传感器，不管是碱金属Cs、Rb还是He4、He3光泵传感器，电子自旋量子数均不为零（S≠0），并且均是在弱磁场中工作，故属反常塞曼效应。π成分σ成分当原子在弱磁场H中时，总的轨道动量矩Pl和总的自旋动量矩Ps之间的“耦合”，没有被拆开，这时，原子的壳层动量矩Pj将带着Pl和Ps一起绕磁场H旋进。如图所示。由图看出，磁场将使原子获得的附加能量为：HPsPl0HPjPlPs0弱磁场中Pj、Pl、Ps的旋进(j·H)——磁场H和壳层磁矩μj之间的夹角。

（二）反常的塞曼效应的能级分裂E1+ΔE1E1E2+ΔE2E1E2vv0原子能级跃迁示意图g—E能级的郎得因子；

f0—拉莫尔旋进频率；

—波尔磁子；

h—普朗克常数；

m—电子质量；c—光速。假设原子跃迁能级为E1、E2。在外磁场作用下，这两个能级各自有附加能量ΔE1，ΔE2。原子就在附加能量的能级上产生跃迁。（如上图所示）。

对外层电子只有一个在起作用，只考虑单电子的内量子数，则可导出

磁场将使原子获得的附加能量氦原子有两个电子，两个质子和两个中子，核自旋互相抵消，核磁矩为零。在一般情况下，两个电子都处在1s轨道，充满n=l轨道，l=0，表现不出轨道磁矩；根据泡利不相容原理，两个电子的自旋也必然相反，也显示不出电子的自旋磁矩；因而氦原子在外磁场中不会产生塞曼分裂，也就无法利用He4进行光泵磁测了。为使没有磁矩的He4产生磁矩，来测量磁场。将一电子激发到较高能级的轨道上,另一电于仍处在1s态(基态)。处在激发态的高能级上的电子,其自旋状态有两