工程流体力学总复习 课件

Whenyouthinkaboutit,almosteverythingonthisplaneteitherisafluidormoveswithinorneara

fluid.-FrankM.White工程流体力学总复习Whenyouthinkaboutit,almos1第一章绪论1、本章小节：1.1流体力学研究的内容：流体力学研究的是流体静止和运动的力学规律，及其在工程中的应用。1.2流体的流动性：

流体包括液体和气体。流体没有一定的形状，在非常微小的切向力作用下就会流动，并且只要切向力存在流动将持续，所以流动性是流体最基本的特征。1.3流体的压缩性和膨胀性：第一章绪论2

随着压强的增大，流体体积缩小；随着温度增高，流体体积膨胀。流体压缩性的大小用体积压缩系数β来表示；流体膨胀性的大小用体积热胀系数α来表示。压缩性是流体的基本属性，任何流体都是可压缩的。但对液体而言，随着压强和温度的变化，液体的密度一般仅有微小的变化，故在大多数情况下，可近似认为是不可压缩流体；气体具有显著的压缩性，但若压强和温度变化较小，如通风管道中的气流，其气体密度变化非常小，也可以按不可压缩流体来处理。随着压强的增大，流体体积缩小；随着温度增高，31.4粘性：

流体抗拒变形的性质，粘性产生的原因是由于流体分子间的内聚力以及分子间的动量交换。粘性切应力是粘性的具体表现，对一元流体：

液体的粘性随温度升高而下降；气体的粘性随温度升高而上升。满足以上公式的流体为牛顿流体。2、习题详解：例1一个圆柱体沿管道内壁下滑，圆柱体直径d=100mm，长L=300mm，自重G=10N。管道直径1.4粘性：4D=101mm，倾角θ=45°，内壁涂有润滑油。如图，测得圆柱体下滑速度V=0.23m/s，求润滑油的动力粘性系数μ？解：1）圆柱体表面所受到粘性切应力所受到的粘性力：2）圆柱体受重力沿运动方向两个力作用下作匀速运动∴θLdDD=101mm，倾角θ=45°，内壁涂有润滑油。如图，测θL5即例2如图，在旋转锥阀与阀座之间有厚度为δ，动力粘度为μ的一层油膜，且a、b、θ、n已知，求转轴的力矩。解：缝隙很小，速度分布近似线性∴

锥阀所受切应力

微元面积θbaδzωds即微元面积θbaδzωds6微元面粘性力而转轴力矩微元面粘性力而转轴力矩7切应力：阻力：阻力矩：解：取微元体微元面积：作业解答切应力：阻力：阻力矩：解：取微元体微元面积：作业解答8第二章流体静力学1、本章小节：1、静压力的特性1.1方向为内法线方向1.2大小与作用面的方位无关2、压强的分布公式第二章流体静力学9若非均质：1）完全气体等温过程2）绝对温度随高度线性减少若非均质：103、静止流体作用平面上的总压力3.1坐标系、表压计算3.2大小：形心处压强×平面的面积=pcA3.3作用方向：垂直于作用面，指向平面内法线上方向。3.4作用点：在形心的下方，计算公式工程流体力学总复习ppt课件114、静止流体作用在曲面上的总压力4.1总压力的水平分力4.2总压力的垂直分力4.3总压力的大小4.4总压力与水平方向的夹角：4、静止流体作用在曲面上的总压力125、等加速直线运动中液体平衡基本方程：单位质量的重力在各轴向的分量：单位质量的牵连惯性力在各轴向的分量：zx·∴5、等加速直线运动中液体平衡zx·∴13则代入积分代入边界条件代入上式

对自由液面，则则代入积分代入边界条件代入上式对自由液面146、等角速旋转运动中的液体平衡单位质量重力在各轴的分量：单位质量牵连离心惯性力：ααyxyω2rω2xω2zyx则6、等角速旋转运动中的液体平衡ααyxyω2rω2xω2zy15

代入边界条件，2、习题详解：zyx而zyx而16例3水池中方形闸门每边长均为2m，转轴O距底边为0.9m，试确定使闸门自动开启的水位高度H。解：假设使闸门自动开启的水位为H则此时压力中心D应与O点重合水位＞H时，D应高于O点若，压力中心在转轴之下，不能打开；，压力中心在转轴之上，能打开；，极限0.91H例3水池中方形闸门每边长均为2m，转轴O距底边0.91H17例4一个有盖的圆柱形容器，R=2m，顶盖上距中心为r0处开一个小孔通大气。容器绕主轴作等角速度旋转。试问当r0为多少时，顶盖所受水的总压力为零。解：水随容器作等角速度旋转时，顶盖受液体及大气压力共同作用，若其合力为零,先求其表达式。∴0r0rzωR当∴0r0rzωR当18∴例5圆弧形闸门长，圆心角，半径，如图所示。若弧形闸门的转轴与水面齐平，∴顶盖下面压强，∴∴顶盖下面压强，∴19求作用在弧形闸门上的总压力及其作用点的位置。解：弧形闸门前的水深弧形闸门上总压力的水平分力垂直分力hDFF2FxhDR求作用在弧形闸门上的总压力及其作用点的位置。hDFF2Fxh20弧形闸门上的总压力总压力与水平线的夹角为θ对圆弧形曲面，总压力的作用线一定通过圆心，由此可知总压力的作用点D距水面的距离hD为例6测定运动加速度的U形管道如图所示，若求加速度a的值。hDFF2FxRhD弧形闸门上的总压力hDFF2FxRhD21解：流体静止时，等压面的方程式是：质量力为重力和惯性力：积分上式得等压面方程：这是一组斜平面方程式。如果坐标原点放在自由面上，如图中虚线所示，则自由面方程为：Laozxh解：流体静止时，等压面的方程式是：Laozxh22当时，代入上式，得：例7如图所示，一个密封的圆柱形容器，高底面直径内盛深的水，其余空间充满油。试求当容器绕其中心轴的旋转角速度ω是多少时，油面正好接触到圆柱体底面？解：油面与顶面的交线的圆直径设为d，旋转抛物的体积等于同高圆柱体体积的一半水油DHh:::::::::::::::::::::::::::::ω当时，代入上式，得：水油DHh23水油DHh:::::::::::::::::::::::::::::ω由自由表面方程：水油DHh:::::::::::::::::::::::::24例8如图，闸门水深为D，闸门形状为抛物线a为常数，垂直于纸面方向宽为B，求闸门所受总压力及其水平及铅直分量作用线位置。解：（1）水平分量

F1作用线距水面距离高（2）铅直分量yEAOxD例8如图，闸门水深为D，闸门形状为抛物线yEAOxD25F2作用线：设作用线距y轴距离为xyEAOxDxF2yEAOxDxF226作业解答

解:作用点：作业解答

解:作用点：27第三章流体动力学基础1、本章小节：1.1描述流场内流体运动的方法有拉格朗日法和欧拉法，流场研究中一般采用欧拉法。欧拉法求流体质点物理量随时间变化率可以表示为：即由随时间变化的当地改变率和随位置变化的迁移变化率两部分组成。对加速度1.2迹线是同一流体质点在连续时间内的运动轨迹；流线是某一时刻流场中一系列流体质点运动方向线。第三章流体动力学基础28流线是一条光滑的曲线，流线不相交也不转折，定常流动中，流线和迹线重合。流线方程1.3流动的分类1）按流体性质分类：理想流体流动和实际流体流动；不可压缩流体流动和可压缩流体流动。2）按与时间的关系分类：定常流动和非定常流动。3）按与空间的关系分类：三元、二元、一元流动。4）按运动状态分类：有旋流动和无旋流动；层流流动和紊流流动。流线是一条光滑的曲线，流线不相交也不转折，定常29*Flowclassification(流动分类)AccordingtoEulerianview,anypropertyisfunctionofcoordinates（space）andtime.InCartesiansystem(直角坐标系)，itcanbeexpressedasf(x,y,z,t)x,y,z,t:Eulerianvariablecomponent(欧拉变数)f:Functionofonlyonecoordinatecomponent,one-dimensional

(一维

1-D）.Inthelikemanner,two-dimensional（二维2-D）,three-dimensional

(三维

3-D)

:Functionoftime~~unsteady

(非定常)Otherwisesteady(定常)*Flowclassification(流动分类)Acc30OneTwodimensionalThreeSteadyUnsteadyCompressibleIncompressibleViscousInviscidOneSteadyCompressibleViscous31ForsteadyflowForincompressibleflowExampleUnderwhatconditionsdoesthevelocityfieldrepresentsanincompressibleflowwhichconservesmass?(where)ForsteadyflowForincompressi32SolutionContinuityforincompressibleflowExample2Anincompressiblevelocityfield:u=a(x2-y2),w=b,a,bareconst,whatv=?SolutionAnarbitraryfunctionofx,z,tSolutionContinuityforincompr331.4连续性方程微分形式的连续性方程

对定常流动

对不可压缩流体连续性方程

工程上不可压缩流体一元流动连续性方程或(流速矢量的散度)或1.4连续性方程或(流速矢量的散度)或341.5总流和过流断面由流线构成的管状表面称为流管；流管内部的流体称为流束；固体边界内所有微元流束总和称为总流；与每条流线相垂直的横截面称为过流断面；单位时间通过某一过流断面流体体积称为体积流量。1.5总流和过流断面352、习题详解：例9二元不可压缩流场中试求点上的速度和加速度。解：2、习题详解：36例10已知流场的速度为式中k为常数，试求通过(1,0,1)点的流线方程。解：设流线微分方程为当时，可得即用代入，可得当时，可得即用代入，可得

∴例10已知流场的速度为37例11平面流动的速度分布为求证，任一点的速度与加速度的方向相同。证明：因与，----速度与加速度方向相同。例11平面流动的速度分布为求证，证明：38例12大管直径小管直径已知大管中过流断面上的速度分布为（式中r表示点所在半径，以m计）。试求管中流量及小管中的平均速度。解：取微元面积求积分得ru例12大管直径小管直径已知大管39Example13Given.Findtheaccelerationofaparticle.Example13Given40第四章流体动力学基础1.1、量纲、单位及方程量纲的一致性1.2理想不可压缩流体运动微分方程1.3欧拉方程沿流线方向积分欧拉方程伯努利方程对一元定常流动第四章流体动力学基础欧拉方程伯努利方程对一元定常流动411.4、伯努利方程的物理意义：分别表示了单位重量流体的位置势能、压力势能和动能，三项之和为总机械能，其物理意义是理想流体流动过程中总能量是守恒的，但是位置势能、压力势能和动能是可以相互转换的。1.5、实际流体理想流体的总水头线为一平行于基准线的水平线，实际流体的总水头线是下降的。1.4、伯努利方程的物理意义：421.6、气体总流伯努利方程1.7、定常总流动量方程1.6、气体总流伯努利方程43例14如图，水池的水位高h=4m，池边开有一小孔，孔口到水面高差为y。如果从孔口射出的水流到达地面的水面的水平距离x=2m，求y值；若要使水柱射出的水平距离最远，则y为多少？解：（1）根据伯努利方程，孔口出流速度，流体离开孔口时，速度是沿水平的，但在重力作用下会产生铅直向下运动。设流体质点从孔口降至地面所需时间为t。则

hyx例14如图，水池的水位高h=4m，池边开有一小孔，hyx44消去t，，即得（2）当x达到时，，∴消去t，，即45例15有一贮水装置如图所示，贮水池足够大，当阀门关闭时，压强计读数为2.8个大气压强。而当将阀门全开，水从管中流出时，压强计读数是0.6个大气压强，试求当水管直径时，通过出口的体积流量（不计流动损失）。解：当阀门全开时列1-1、2-2截面的伯努利方程：当阀门关闭时，根据压强计的读数，应用流体静力学Hd2211Hd221146基本方程求出H值。则代入上式所以管内流量例16如图所示，直径的输水管中，安装有带水银压差计的毕托管，已测得若断面平均流速求管中流量Hd2211基本方程求出H值。Hd221147解：图中1点为测压管所在断面的中心点，2点为测速管顶部所在断面中心点，即驻点。由1-1和2-2断面的断面平均流速相等，并且两断面之间距离很小，水头损失可忽略，因此不能由总流能量方程求Q。由于1点和2点在同一条流线上，下面对这两点建立元流的能量方程11122200h2h1Δh33解：图中1点为测压管所在断面的11122200h2h1Δh48由于1-1和2-2断面符合静压分布规律，可按静力学原理求压强。图中3-3为等压面例17一U型水银差压计连接于直角弯管如图所示，已知当管中流量时，试问：压差计读数（不计）。11122200h2h1Δh33∴由于1-1和2-2断面符合静压分布规律，可按静力学1112249解：1-1和2-2断面连接有水银差压计，其压强关系与有关。下列建立1-1和2-2断面的能量方程，计算点选在管轴中心，0-0为基准面图中3-3为等压面。1-1和2-2断面符合静压分布规律，所以代入能量方程，整理得：d1110033z22d2解：1-1和2-2断面连接有水银差压计，其压强关系d11150将代入上式得：例18如图所示，一个圆柱形水池，水深为池底面直径在池底侧壁开设一个直径为的孔口，水从孔口流出时，水池液面逐渐下降。试求水池中的水全部泄空所经历的时间T。解：设在时刻t，池中水位是h(t)，显然，出流速度为连续性方程是HhV将51式是，是水池液面下降的速度，即代入式(1)并积分得代入数据得到水池的泄空时间HhV式是，是水池液面下降的速度，即HhV52例19一喷雾器，出口和容器液面压强，出口截面气流速度，液体设气流恒定，不考虑损失，为使喷雾器能正常工作，喉部与出口面积之比不得大于多少？解：能正常工作→刚好能吸上来，→pt↓多少时?→多小时?→不能大于多大时?空气：空气：液体：htepapazt(1)(2)(3)例19一喷雾器，出口和容器液面压强，出口htepap53由(2)代入(1)后得表达式，将表达式代入(3)，并移项得表达式。令得：工程流体力学总复习ppt课件54例20烟囱直径d=1.2m,通过烟气流量,

烟

气

密

度，

空

气

密

度，

烟

囱

的

压

强

损

失

为

了

保

证

进

口

断

面

的

负

压

不

小

于10mm水

柱，

试

计

算

烟

囱

的

最

小

高

度H。（设进口断面处的烟气速度）解：以进口为1－1断面，出口为2－2断面，过1－1形心的水平面为基准面，列气体能量方程：(1)由题意又代人(1)式,有

其中

烟囱的最小高度 例20烟囱直径d=1.2m,通过烟气流量55例21如图，流量为Q，平均速度为V的射流，冲击直立光滑的平板后分为两股，两股分流的平均速度均等于V，流量分别为Q1和Q2。不计重力影响，求证：为固定平板所需外力证明：设平板给水流的合力为F，方向向左，根据作用与反作用力，水流对平板的作用力为F，方向向右，FV,Q1V,QV,Q2α例21如图，流量为Q，平均速度为V的射流，冲击FV,Q1V56由铅直及水平方向动量方程铅直方向：水平方向：由(1)得FV,Q1V,QV,Q2α由铅直及水平方向动量方程由(1)得FV,Q1V,QV,Q2α57例22如图所示，溢流坝宽度为B(垂直于纸面)，上游和下游水深分别为h1和h2不计水头损失，试推导坝体受到的水平推力F的表达式。解：取截面1-1和2-2之间水体作为研究对象。假如这两个截面处在缓变流中，压强服从静压分布。对控制体1122来说，其控制面1-1受到左方水体的总压力为方向自左向右。同理，控制面2-2受到的总压力为由动量方程得:1122FV1V2h2h1例22如图所示，溢流坝宽度为B(垂直于纸面)，上游112258由连续性方程和伯努利方程得下游流速代入动量方程并化简得1122FV1V2h2h11122FV1V2h2h159解：写出管口断面，圆盘周边断面的能量方程：

所以写管出口、圆盘测压管连接处的能量方程：

由等压面规律得：作业解答

解：写出管口断面，圆盘周边断面的能量方程：所以写管出口、圆60第五章流动阻力和能量损失1、本章小节：1.1定常不可压缩流体管道内流动有层流和紊流两种状态。用Re判别。Re<2000时，流动为层流；Re>4000时，流动为紊流。1.1管路中水头损失由沿程损失和局部损失组成。1.3圆管层流流动时：1.4紊流光滑区粗糙区过渡区第五章流动阻力和能量损失61沿程阻力系数可用公式计算或查莫迪图得到。1.5局部损失的一般分析过流断面的扩大或收缩。流动方向的改变。流量的合入与分出。局部附件。1.6管道截面突然扩大

其他的局部阻力系数可以查相关图表得到。或沿程阻力系数可用公式计算或查莫迪图得到。或621.7管路计算1）管路阻抗2）串联管路特点流量阻力损失2）并联管路特点流量：阻力损失：

2、习题详解：1.7管路计算63例23一输水管直径管长测得管壁切应力试求：（1）在200管长上的水头损失；（2）在圆管中心和半径处的切应力。解：（1）（2）由得：代入数据处，例23一输水管直径管长测得代64例24半径的输水管中的水流为紊流，已知轴心处最大速度在处的速度

普朗特混合长度系数试求管壁处解：由得：靠近壁面处

∴∴∴当时，时，例24半径的输水管中的水流为紊流，已知∴∴∴当65例25已知：d1=0.2m，d2=0.3m，为测定管2的λ及截面突然扩大ζ，在突扩处前面装一测压管，在后面再装两测压管，且L1=1.2m，L2=3m，测压管水柱高度h1=80mm，h2=162mm，h3=152mm，水流量Q=0.06m3/s，试求λ和ζ。d1123Qd2L1L2例25已知：d1=0.2m，d2=0.3m，d1123Q66解：在L2管段内，只有沿程损失。在L1管段内，既有沿程损失，也有局部损失。∴d1123Qd2L1L2解：在L2管段内，只有沿程损失。∴d1123Qd2L1L267将已知条件代入，例26设水(温度20°)以平均流速流经内径为的光滑圆管，试求：1)管壁切向应力，2)摩擦速度。解：先求雷诺数，得：由勃拉修斯公式计算，即：工程流体力学总复习ppt课件68由管壁切向应力公式

摩擦速度例27今要以长，内径的水平光滑管道输油，若输油流量要等于，用以输油的油泵扬程为多大？（设油的密度粘度解：平均流速

由管壁切向应力公式69流动雷诺数——此为层流。沿程水头损失因此，输油油泵的扬程为例28如图所示的U形压差计测量弯管的局部水头损失系数ζ。已知管径，水流量，12QhΔh流动雷诺数12QhΔ