第次磁介质安培定理

上次课内容回顾运动电荷磁场安培环路定理1静电场磁场比较磁场没有保守性，它是非保守场，或无势场电场有保守性，它是保守场，或有势场电力线起于正电荷、止于负电荷。静电场是有源场磁力线闭合、无自由磁荷磁场是无源场2

（1）是否与回路外电流有关？

（2）若，是否回路上各处

？是否回路内无电流穿过？讨论：3(3)安培环路定理只适用于闭合的载流导线，对于任意设想的一段载流导线不成立!例如图中载流直导线,设则L的环流为:4三、磁介质磁化强度（对照极化自学P276）介质磁化后的附加磁感强度真空中的磁感强度磁介质中的总磁感强度1磁介质铁磁质（铁、钴、镍等）顺磁质

抗磁质（铝、氧、锰等）（铜、铋、氢等）弱磁质5分子圆电流和磁矩无外磁场顺磁质的磁化有外磁场顺磁质内磁场2顺磁质和抗磁质的磁化6无外磁场时抗磁质分子磁矩为零抗磁质内磁场同向时反向时抗磁质的磁化73磁化强度分子磁矩的矢量和体积元单位:意义：磁介质中单位体积内分子的合磁矩。磁场强度

8用磁场强度表述的安培环路定理：沿任一闭合路径磁场强度的环流等于该闭合路径所包围的传导电流的代数和。物理意义4安培环路定理

H

的环流仅与传导电流I

有关，与介质无关，因此用它求场量H要比直接计算B简便得多。磁场强度H与在有电介质的静电场中引入的电位移D相似，它们都是辅助物理量。9四、安培环路定理的意义当磁场分布具有某种对称性时，可以用安培环路定理求磁感强度。用安培定律求解磁感应强度的步骤：1）根据电流分布确定磁场分布的对称性。2）选取合适的闭合路径，此路径经过场点，并使积分

为可积的。3）选择积分路径的取向，根据取向确定穿过回路内

电流的正负。磁场是有旋场——电流是磁场涡旋的轴心

10五、安培环路定理的应用当场源分布具有高度对称性时，利用安培环路定理计算磁感应强度。1.无限长载流圆柱体电流沿轴向，在截面上均匀分布分析对称性电流分布轴对称磁场分布已知：I、R11的方向判断如下：12

作积分环路并计算环流如图

利用安培环路定理求13

作积分环路并计算环流如图

利用安培环路定理求14结论无限长载流圆柱导体已知：I、RRr015讨论长直载流圆柱面已知：I、R16练习求的分布。同轴的两筒状导线通有等值反向的电流,17电场、磁场中典型结论的比较外内内外长直圆柱面电荷均匀分布电流均匀分布长直圆柱体长直线182.长直载流螺线管已知：I、n分析对称性管内磁力线平行于管轴管外磁场为零单位长度导线匝数作积分回路如图方向右手螺旋19

计算环流利用安培环路定理求203.环形载流螺线管分析对称性磁力线分布如图作积分回路如图方向右手螺旋导线总匝数N已知：IN21

计算环流利用安培环路定理求224.无限大载流导体薄板导线中电流强度I单位长度导线匝数n已知：分析对称性磁力线如图作积分回路如图与导体板等距、俯视图23

计算环流板上下两侧为均匀磁场利用安培环路定理求24讨论如图，两块无限大载流导体薄板平行放置通有相反方向的电流。已知：导线中电流强度I、单位长度导线匝数n25练习如图，螺绕环截面为矩形外半径与内半径之比高导线总匝数求：1.磁感应强度的分布2.通过截面的磁通量26解：非匀强磁场27一段直线电流(所在点离直线电流(或延长线)r，和起、终点连线与电流夹角

磁感强度基本公式小结圆形电流轴线上（半径R，点到圆心距离x）圆弧形电流圆心处（半径R，弧形电流所张圆心角）直螺线管轴线上（单位长度匝数n，点与起、终端管壁连线与轴夹角1、2）28本次作业:8-39、42、43、48、5029“无限长”直线电流“无限长”均匀载流圆柱面（半径R）“无限长”均匀载流圆柱体（半径R）“无限长”直螺线管环形螺线管无限大载流平面BrBBrrRR307-7带电粒子在电场、磁场中运动洛伦兹力一带电粒子在电场和磁场中所受的力电场力磁场力（洛伦兹力）运动电荷在电场和磁场中受的力31二带电粒子在磁场中运动举例1

回旋半径和回旋频率322磁聚焦（洛伦兹力不做功）洛伦兹力

与不垂直螺距33

磁聚焦在均匀磁场中点A

发射一束初速度相差不大的带电粒子，它们的与

之间的夹角不同，但都较小，这些粒子沿半径不同的螺旋线运动，因螺距近似相等，相交于屏上同一点，此现象称为磁聚焦。

应用电子光学，电子显微镜等。341

质谱仪P2647072737476锗的质谱三带电粒子在电场和磁场中运动举例质谱仪的示意图352回旋加速器P2651932年劳伦斯研制第一台回旋加速器的D型室。此加速器可将质子和氘核加速到1MeV的能量，为此1939年劳伦斯获诺贝尔物理学奖。363

霍耳效应37霍耳系数I霍耳电压++++

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+-----38I++++-