《动力气象学第二章》课件

第二章描写大气运动的基本方程组

一切天气现象都与大气运动相关，尽管大气运动很复杂，但始终要遵循一定的物理定律（fundamentalphysicallaws）。这些物理定律的数学表达式就构成了研究大气运动具体规律的基本方程组。BasicEquations《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第1页!本章目的

依据基本物理定律，结合地球大气的特点，建立描写大气运动的基本方程组。建立方程组要解决的几个主要问题1、分析方法的转变（LagrangeEuler）2、参考系的转变（惯性旋转）3、坐标系的选择（球坐标系、局地直角坐标系）《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第2页!一、地球与大气的基本特征地球：地球一方面绕太阳公转（一年365.25天绕太阳一周），一方面绕自己的轴自西向东自转（一个太阳日24小时，一个恒星日23小时56分4秒）。地球自转角速度：

地球自转对大气运动有重大影响，而地球公转主要决定一年四季的变化，但对大气运动的变化影响“不大”。《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第3页!

地球可视为一个椭球体，但是一般作为球体处理，地球的平均半径为：其质量经推算为：《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第4页!大气的密度、压强和温度随着高度的增加而减小，大约95%的大气质量集中在离地面20km高度以下，这层大气相对于地球半径是很薄的，但其中有千变万化的天气现象。由于辐射和水汽相变，大气不断受到加热和冷却，对大气的热力状况产生很大的影响，从而引起动力作用。实际大气不是理想流体，需要考虑粘性作用（主要表现在接近地面的边界层大气中）《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第5页!

经典力学和热力学常以个别物体和个别热力学系统作为研究对象，物理定律可以直接用于研究个别空气微团运动状态和热力状态变化问题，但是不能直接用于研究物理量场的变化规律。

能否找到场变量随个别空气微团在运动中的变化率（场变量的全导数）与空间点上场变量随时间的变化率（场变量的局地导数）之间的关系呢？But：《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第6页!

若t时刻位于（x，y，z）处，经过＆t时刻后移至处，则温度在运动中的变化为：利用泰勒（Taylor)级数展开，得：

上式除以＆t，令其0，略去高阶项，取极限，则有：《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第7页!

平流变化的物理意义平流变化为了讨论平流变化的意义，设：S的方向为水平速度的方向物理含义：即使空气微团在运动过程中自身温度保持不变，平流变化也会引起某一固定空间点上温度的变化。暖冷冷例如：寒潮气温骤降《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第8页!《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第9页!运动的描述运动位置随时间的改变任何运动都是相对于确定的参考系的运动运动本身不受参考系的影响，但是对运动的描述却随着所用参考系的不同而不同《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第10页!2.参考系（坐标系）

为了确定物体位置和描述物体运动，应采用适当的坐标系。根据观测方式的不同，坐标系分为：惯性坐标系：原点位于地球中心，坐标轴方向相对于太阳是固定的坐标系。惯性坐标系下，可以看到大气随地球一起旋转，是“绝对运动”；旋转坐标系：原点位于地球中心，坐标轴固定在地球上的坐标系。旋转坐标系下，感觉不到地球自转，观察到的大气运动是“相对运动”。《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第11页!惯性坐标系与旋转坐标系中矢量全导数的关系任意矢量线速度与角速度关系普适微分算子《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第12页!

四、运动方程（牛顿第二定律）牛顿第二定律：（单位质量的气团）

成立条件：惯性（绝对）坐标系

《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第13页!将算子作用于位置矢量绝对速度与相对速度之间的关系式《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第14页!相对加速度视示力真实力真实力是物体与物体之间的相互作用，而“视示力”是一种虚拟的力，反映地球旋转效应对相对运动的作用和影响。旋转参考系中牛顿第二定律的表达式？《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第15页!结果，周围空气介质对单位质量的空气微团的作用力为：记作：气压梯度力《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第16页!◆

分子粘性力（ViscousForce）广义牛顿粘性假设，有分子运动论观点来看，摩擦力乃是不同速度两层空气的分子动量交换的结果。大气是低粘流体，分子粘性力作用甚小，一般都将其略去。《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第17页!又称地转偏向力

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科氏力Note:

只有物体相对于地球有运动时才有科氏力，它只改变运动方向，不改变运动速度。《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第18页!－－惯性离心力项(CentrifugalForce)

万有引力＋惯性离心力＝重力垂直地面向下◆重力（GravityForce）《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第19页!重力：保守力科氏力：不做功，只改变运动方向（运动形式）摩擦力：耗散驱动大气运动的主要动力：压力梯度力左边：加速度项；右边：引起大气运动变化的原因《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第20页!从以上讨论可见：物理上－－压力梯度力是驱动大气运动的主要因子，而压力的变化与热力与动力过程相关联，因此描写大气过程必须考虑热力过程。数学上：运动方程：1个（矢量）

3个（分量）未知量：速度、气压、密度必须寻找描写气压、密度变化的方程－－方程才能闭合《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第21页!②欧拉观点：

：固定空间密度的局地变化率

－－单位时间单位空间体积（固定）内的质量变化

：单位时间单位空间体积内流体质量的流出流入量

《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第22页!六、状态方程（热力学方程）理想气体：是干空气比气体常数，287J·K-1kg-1《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第23页!另外一种常用表达：

→A:热功当量,Cp=1005J/kg*K干空气定压比热

《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第24页!八、局地直角坐标中的基本方程组球坐标解决全球问题(global)局地直角坐标解决局地问题(local)球面局地切平面

局地切平面问题的引入局地切变面近似局地切平面近似：在局地范围内，可以把球面视为平面，不考虑单位矢量的空间变化，即矢量运动标量运动《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第25页!《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第26页!u、v、w、ρ、p、T－－六个未知量，六个方程；－－闭合方程－－描述各种尺度的大气运动《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第27页!1.初始条件

要求解上述方程组还必须给出初始条件。其一般形式为：其中，w和ρ不是观测值，需要通过诊断方法获得。《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第28页!上边界条件：

连续介质假设成立极限高度可视为大气上界。由于重力的作用，90%左右的大气质量集中在对流层中，因此可以认为大气上界无质量交换，上边界条件可写为：也有人倡导这样的上边界条件：即假定在大气上边界每单位体积中垂直运动动能趋于零。《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第29页!大气：大气环绕地球并与地球一起旋转，必须考虑因旋转而产生的虚拟力。大气的总质量约为：一标准大气压（即海平面气压）为：标准大气密度值为：《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第30页!拉格朗日方法——流体。以流体中某一物质体积元为研究对象，研究它的空间位置及其物理属性随时间变化的规律，并进而推广到整个流体的运动。欧拉方法——流场。以流体空间中某一固定空间体积元为研究对象，研究不同流体微团通过某一固定点时的运动状态及其它物理属性变化的规律，从而掌握流场中各物理量的空间分布及其变化规律。

大气作为流体，满足研究流体运动的两种方法：《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第31页!二、全导数（Totaldifferentiation）和局地导数（Localderivative）

以温度场为例讨论场变量的全导数与局地导数之间的关系。在直角坐标系中，温度场可用函数表示T=T(x,y,z,t)，称温度场函数。个别空气微团的轨迹可表示为x=x（t）,y=y（t）,z=z（t），则x、y、z方向上微团的速度分量为：《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第32页!

等式左边：温度的个别变化，表示个别空气微团的温度在运动中随时间的变化率；

等式右边：第1项为温度的局地变化，表示固定的空间点温度随时间的变化；右方第2、3项称之为平流变化项，是因水平面上温度分布不均匀，而大气运动产生的变化；右方第4项为对流变化项，是因大气垂直运动及垂直方向上温度分布不均匀产生的变化。（1）《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第33页!《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第34页!引入算子符号：则（1）式可以表示为：上述关系式对其他物理量也是成立的，即＊《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第35页!

三、绝对运动和相对运动概念 在地球外某一固定点观测地球上的大气运动，是“绝对运动”，可以看到大气随地球一起旋转。在地球上观测大气运动，是“相对运动”，观测者与地球一起旋转，感觉不到地球自转。《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第36页!矢量表述导数表述参照物标架坐标惯性坐标系旋转坐标系

恒星地球惯性坐标系与旋转坐标系absoluterelative《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第37页!3.两个参考系中物理量全导数的联系满足普适微分算子：证明:见书P12（关键2.12式）＊《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第38页!研究对象——大气运动（风）－－相对于地球的相对速度;－－取地球作为参照系更为方便；－－地球是旋转的，具有旋转角速度;－－非惯性坐标系——旋转坐标系;But，牛顿第二定律不能直接应用于旋转坐标系。惯性系旋转系？《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第39页!将算子作用于速度矢量绝对加速度与相对加速度之间的关系向心加速度科氏加速度相对加速度《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第40页!◆气压梯度力（PressureGradientForce）左图为空气微团（体积元）在介质中所受到的周围空气对其的作用图，以x方向为例。《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第41页!◆万有引力（GravitationalForce）Mmr以a为地球半径，万有引力可近似表示为，《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第42页!物理模型—转盘试验正上方视图试验设置：O点固定在转盘中心，A位置为转盘外固定点，由O向A抛出小球◆

科氏力（CoriolisForce）《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第43页!地球风系分布(distributionofwindbelt)低层高层EQEQ赤道低压带副极地低压带极地高压带副热带高压带赤道东风极地东风副热带西风实际应用《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第44页!科氏力地球引力

真实力

视示力气压梯度力科氏力摩擦力重力旋转坐标系下运动方程的矢量形式《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第45页!《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第46页!五、连续方程（质量守恒定律）两种表达形式：

①L—观点：

：气团密度随体变化率

：气团体积的相对变化率

质量守恒：速度散度《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第47页!连续方程的物理意义连续方程描写了速度场与密度场之间的相互制约关系。当物质体积元在运动中体积增大（辐散）时，因质量守恒其密度要减小；运动中体积减小（辐合）时，其密度要增大。对于固定空间体积元而言，当有质量净流入时，固定体积元的密度要增大；当有质量净流出时，固定体积元的密度要减小。《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第48页!七、热力学定律（热流量方程）能量守恒定律：单位质量气团外界加热率＝内能变化率＋气团膨胀反抗压力作功率Cv=718J/kg*K干空气定容比热《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第49页!－－闭合总结：《动力气象学第二章》课件共55页，您现在浏览的是第50页!又称：z—坐标系

o:地