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文档简介
岩土材料的弹屈服条件,确定材料是否屈流动法则,确定塑性应变的变2初始屈服条 FF,, FI1,I2,I3
I1ii,
1ijij,2
13
3FJ2,J3 米赛斯(V.Mises)屈服准F0
F01s s0
s0是材料的初始屈服应力
是应力偏量;
1ii34 F0122 s0
图 主应力空间的Mises和Tresca屈服5屈斯加(Tresca)屈服准
max /2
该准则又称最大剪应力准则,即当最大剪应力达到极限值k时,材料开始屈服。延伸的正六边形柱面(1)。6摩尔-库仑(Mohr-Coulomb)屈服准 ,它的表达式如 cntan F0msin
J2cos
1sinsinccos
其中
1313
33J3J3J2 7图 图 8德鲁克 格(Drucker-Prager)屈服准 F0IJ2k
,k6ccos 33sin 33sin
,k6ccos 33sin 33sin
其对应的屈服面分别为摩尔-库仑屈服面的外角点外接圆锥面和内角9图 硬化法硬化法则规定材料进入塑性变形后的后继屈服函数(又称加载函数或
各向同性硬化材料在进入塑性变形后,加载曲面在各方向均匀地向外扩张,而其形心、中心及其各向同性硬化准则主要适用于单调加载的情况。如果用于卸载情况,它只适合反向屈服应力等于应力反转点的材料,而通常材料大都不具有这种性质,因此在塑性运动硬化法此法则规定材料在进入塑性以后,加载曲 F, 其中ij是加载曲面的中心在应力空间中的移混合硬化法 混合硬化法则加卸载准dFF
若F0dF0;若F0,dF0流动法dpdQ
dpdF 岩土材料一般并不遵从关联流动法则,但目前难以确定其,且由非关联流动法则得到的弹塑性矩阵是非对称的,使计算工作量弹塑性应力应增量dε分为弹性应变增量dεe和塑性应变增量dεp,即edεdεedεpD1dσde
FFij,F FdFσ dσ d
令流动矢量 F,A1Fd,则上式可改写
ddaTdσd
将式(1.17)两端各左乘以向量aTD,并注意到式
d
Aa
aTD
dεD1
aaTd d
AaTDdσDep
DaaT
DepDeDp
AaT
D
e
弹塑性矩阵的流动矢量a
F 故流动矢量ad
F,
F
FI1
J21/2
Fad
I1
2 2
令CF
tan3F,C
J1/
J1/2
2cos3J3/2 aI1
2
1/2
xy
J
J
J
Ja3 3[Sya
yz
2 Sx
zx
2 SxSyxy 2 σ
3
3 3 2 S2 S2
zx yz 则流动矢量ad FCaC C
得到C1C2C3值(1)。表 C03sin/J2cos30301sin3sintan3tan 3sincos2J2cos033 cossinsin23J cossinsin23J J2cos应力0y有效应力kkI1cI1sin3JJA的计AFσTF 特别地,对于米赛斯屈服准则、关联流动法则,AdσHpH'
d dde d/dσde/ 1ET/等效塑性应变增量的 如用正交条件来表示dεpdσT σT daT 用等效塑性应力和等效塑性应变p
dp
daT
prp
rp
d
z
T T
对于平面应力z 0平面应变z 0轴对称问题的分量要稍作变化。 F F F
z
a1
S2 22
1/2
z
T S
J2
S
J2
2S
S
J2
3 3
z 3
J1S S
J3SzSzJ2性矩阵练习题:请写出平面应变,采用Mises屈服准则性矩阵积分点的应力在施加每一级增量载荷时,体会超过屈服应力,同时还产生塑和应变,必须予以调整使之满足
r
e( eCd
reBe
reRdeedeAr1次迭代后积分点的应力向量为σr1r次迭代后单元结点位移增量为dar则应3由单元结点位移增量计算 Bd
0H'rr y pr
Dee由应变增量计算弹性ee
应力增量dσr
d
(
eRde叠加各积分点的应力 r
σ
dr 2效应力σr
r
d0H
edeAD对已经屈服的积分y3先计算出到达第r1y3
r( pee
)的 qσq
d 校核r1r1 是(积分点前已屈服否(积分点前未屈服校核 r r1e校核rr1? 否是否是rr1应该调整,R1.05a rr1子R rre5bddσDepdεDedεe e2r
dσrdσrDeeed
DddDddDDpdεrr y pr3eee( e
eRde2 r
d
BedeA0H
Drr y pr3e过程是:在加荷中应力点由C移动到屈服面上的B点,并继续按弹性移e能沿屈服面由B点移动到Dr σrσrdσrσr 注意式(2.1)中的Dep需用B
5中的D点表示σr的应力状态。当dσr取有限值时,D点可能偏离σr σr1H'k σ σ的方法命σrkσr,便可以使D
se Rdσse
1
AaTD
aTσ
令 aTD,则第
s
eσrσrdσrσr Rdεre
d
σr
非线性方程组的解或ψaPafKaaf
fQ;参数aK依赖于未知量a直接迭代对于(3.1)Kaaf0,假设有某个初始解aa0a1K1a0fK01
anKn11
ana
如果(3.1)nan已经求得,一般情况下(3.1)式的ψan0。为了得到进一步的近似解an1,可将
ψaPafKaafda da
an1a
a
adψ
f
Talyor展开式(3.5)式仅取线性项,所以an1仍是近似 n nψn nT从(3.8)N-R方法的每次迭代均需要形成和求T KnK 因此(3.8)TT
f
T比较经济的。
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